1、彈塑性力學(xué)巖土材料第1頁，共17頁，2022年，5月20日，9點(diǎn)29分，星期三（1）設(shè)Drucker-Prager的頂點(diǎn)與Mohr-Coulumb六棱錐的頂點(diǎn)重合k = I1= 3Cctan （2）Drucker-Prager圓與Mohr-Coulumb六邊形在B點(diǎn)重合。 第2頁，共17頁，2022年，5月20日，9點(diǎn)29分，星期三第3頁，共17頁，2022年，5月20日，9點(diǎn)29分，星期三第4頁，共17頁，2022年，5月20日，9點(diǎn)29分，星期三關(guān)于強(qiáng)化的描述 p=(p) 靜水壓力p作用下的剪切塑性變形行為 p= (p) 且 d(p)0 加載p=(p) 且 d(p)0 卸載p (p) 彈性

2、變形 第5頁，共17頁，2022年，5月20日，9點(diǎn)29分，星期三dp =2d 設(shè)塑性勢： g = p 實(shí)驗(yàn)表明：或 令=tan，稱為膨脹角 第6頁，共17頁，2022年，5月20日，9點(diǎn)29分，星期三第7頁，共17頁，2022年，5月20日，9點(diǎn)29分，星期三（1）拉伸區(qū)。屈服面與破壞面重合，沒有塑性變形發(fā)生，脆性特征。（2）壓縮拉伸混合區(qū)，塑性強(qiáng)化區(qū)開始逐漸形成。（3）低側(cè)壓力的壓縮區(qū)，塑性強(qiáng)化明顯，材料延性增加，基本服從本章介紹的屈服條件。（4）高側(cè)壓力的壓縮區(qū)。在各向等壓的應(yīng)力狀態(tài)下材料也會引起屈服。本章前面介紹的屈服條件主要反映的是剪切屈服，在應(yīng)力空間中是開口的錐面，無法反映靜水壓力

3、引起的屈服。為了能描述這一特性，一些學(xué)者提出了帽蓋模型，它是在Mohr-Coulumb錐面上（Drucker-Prager 圓錐）加一個帽蓋，如圖3.12和圖3.11中的虛線。第8頁，共17頁，2022年，5月20日，9點(diǎn)29分，星期三第9頁，共17頁，2022年，5月20日，9點(diǎn)29分，星期三拉伸拉伸： 拉伸壓縮： 和 I10壓縮拉伸： 和 I10壓縮壓縮： 第10頁，共17頁，2022年，5月20日，9點(diǎn)29分，星期三第11頁，共17頁，2022年，5月20日，9點(diǎn)29分，星期三應(yīng)當(dāng)強(qiáng)調(diào)指出：（1）本章前面介紹的屈服條件主要適用于拉壓混合區(qū)和低側(cè)壓力的壓縮區(qū)，描述塑性變形歷史的內(nèi)變量，一般

4、仍采用累積塑性應(yīng)變，塑性本構(gòu)關(guān)系需采用非關(guān)聯(lián)流動法則。（2）對高側(cè)壓力的壓縮區(qū)，應(yīng)增加帽蓋模型來描述，通常采用塑性體積應(yīng)變作為描述變形歷史的內(nèi)變量，塑性本構(gòu)關(guān)系需采用非關(guān)聯(lián)流動法則。（3）對于拉伸區(qū)的變形特性應(yīng)用損傷力學(xué)描述。第12頁，共17頁，2022年，5月20日，9點(diǎn)29分，星期三塑性應(yīng)力第13頁，共17頁，2022年，5月20日，9點(diǎn)29分，星期三 IIlusion公設(shè)在1-2-3-3-4應(yīng)變循環(huán)中，只要產(chǎn)生塑性應(yīng)變，外力所做的功應(yīng)大于零第14頁，共17頁，2022年，5月20日，9點(diǎn)29分，星期三（1）當(dāng)1點(diǎn)處在屈服面內(nèi)，即ij ，有（2）當(dāng)1點(diǎn)處在屈服面上，即ij= ，有第15頁，共17頁，2022年，5月20日，9點(diǎn)29分，星期三在應(yīng)變空間，加載面可表示為：f (ij, )0塑性應(yīng)力增量與加載面的正交性 加載條件是 第16頁，共17頁，2022年，5月20日，9點(diǎn)29分，星期三（1）彈塑性不耦合，應(yīng)力空間與應(yīng)變空間中的正交法則等價。（2）彈塑性耦合時，塑性應(yīng)變增量在應(yīng)力空間中與加載面不正交，即應(yīng)服從非關(guān)聯(lián)流動法則。但使用該法則時需要確