熱量傳涕的三種基本方式為熱傳導(dǎo)、熱對(duì)流、熱輻射。熱流量是指單位時(shí)間內(nèi)所傳涕的熱量，單位是W。熱流密度是指單位傳熱面上的熱流量，單位W/m2?？倐鳠徇^程是指熱量從溫度較高的流體經(jīng)過固體壁傳涕給另一側(cè)溫度較低流體的過程，它的強(qiáng)烈程度用總傳熱系數(shù)來衡量?？倐鳠嵯禂?shù)是指_傳熱溫差為1K時(shí)，單位傳熱面積在單位時(shí)間內(nèi)的傳熱量，單位是W/(m2?K)。(傳熱溫差為1K時(shí)，單位傳熱面積在單位時(shí)間內(nèi)的傳熱量，W/(m2?K))導(dǎo)熱系數(shù)的單位是W/(m?K)；對(duì)流傳熱系數(shù)的單位是W/(m2-K)；傳熱系數(shù)的單位是W/(m2?K)復(fù)合傳熱是指對(duì)流傳熱與輻射傳熱之和，復(fù)合傳熱系數(shù)等于對(duì)流傳熱系數(shù)與輻射傳熱系數(shù)之和，單位是W/(m2?K)。單位面積熱阻rt的單位是m2-K/W；總面積熱阻％的單位是K/W。單位面積導(dǎo)熱熱阻的表達(dá)式為旦A七單位面積對(duì)流傳熱熱阻的表達(dá)式為以。總傳熱系數(shù)K與單位面積傳熱熱阻rt的關(guān)系為日K。總傳熱系數(shù)K與總面積A的傳熱熱阻Rt的關(guān)系為Rt=1/KA。穩(wěn)杰傳熱過程是指物體中各點(diǎn)溫度不隨時(shí)間而改變的熱量傳遞過程。非穩(wěn)態(tài)傳熱過程是指物體中各點(diǎn)溫度隨時(shí)間而改變的熱量傳遞過程。某燃煤電站過熱器中，煙氣向管壁傳熱的輻射傳熱系數(shù)為30W/(m2.K)，對(duì)流傳熱系數(shù)為70W/(m2.K),其復(fù)合傳熱系數(shù)為100W/(m2.K)由爐瞠火焰向水冷壁傳熱的主要方式是熱輻射。由煙氣向空氣預(yù)熱器傳熱的主要方式是熱對(duì)流。已知一傳熱過程的熱阻為0.035K/W，溫壓為70°C，則其熱流量為2kW。一大平壁傳熱過程的傳熱系數(shù)為100W/(m2.K)，熱流體側(cè)的傳熱系數(shù)為200W/(m2.K)，冷流體側(cè)的傳熱系數(shù)為250W/(m2.K)，平壁的厚度為5mm，則該平壁的導(dǎo)熱系數(shù)為5W/(m.K)，導(dǎo)熱熱阻為0.001(m2.K)/W。總傳熱方程式可表示為e=KA^t或q=K^t。已知平壁厚0.02m，熱阻為0.02m2.K/W，其導(dǎo)熱系數(shù)為1W/(m?K)。不需要有物體的宏觀運(yùn)動(dòng)：導(dǎo)熱輻射第二章熱傳導(dǎo)導(dǎo)熱基本定律是傅立葉定律。非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱時(shí)，物體內(nèi)的溫度場和熱流量隨時(shí)間而變化。導(dǎo)溫系數(shù)的表達(dá)式為a=^/cP，單位是印2屁，其物理意義為材料傳播溫度變化能力的指標(biāo)。肋效率的定義為肋片實(shí)際散熱量與肋片最大可能散熱量之比。按照導(dǎo)熱機(jī)理，水的氣、液、固三種狀態(tài)中氣態(tài)下的導(dǎo)熱系數(shù)最小。一般，材料的導(dǎo)熱系數(shù)與種類和溫度有關(guān)。保溫材料是指入W0.12W/(m?K)的材料.發(fā)電機(jī)水冷、氫冷、空冷三種方式中，以水冷方式的效果最好，空冷方式的效果最差。第三類邊界條件是指已知物體邊界與周圍流體間的表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)h及周圍流體的溫度;。導(dǎo)熱微分方程及其單值性條件可以完整地描述一個(gè)具體的導(dǎo)熱問題。第一類邊界條件是給定物體邊界上任何時(shí)刻的溫度分布初始條件是指如以某時(shí)刻作為時(shí)間的起算點(diǎn)，在該時(shí)刻導(dǎo)熱物體內(nèi)的溫度分布。通過長圓筒壁導(dǎo)熱時(shí)，圓筒壁內(nèi)的溫度呈對(duì)數(shù)曲線分布規(guī)律溫度梯度表示溫度場內(nèi)的某一地點(diǎn)等溫面法線方向的溫度變化率。第二類邊界條件是指給定物體邊界上任何時(shí)刻的熱流密度q分布。第三章對(duì)流傳熱影響自然對(duì)流傳熱系數(shù)的主要因素有：流動(dòng)起因，流動(dòng)速度，流體有無相變，壁面的幾何形狀、大小和位置，流體的熱物理性質(zhì)。速度邊界層是指在流場中壁面附近流諫發(fā)生急劇變化的薄層。溫度邊界層是指（在流體溫度場中壁面附近溫度發(fā)生急劇變化的薄層。）流體剛剛流入恒壁溫的管道作層流傳熱，其局部對(duì)流傳熱系數(shù)沿管長逐漸減小這是中于邊界層厚度沿管長逐漸增厚。溫度邊界層越厚對(duì)流傳熱系數(shù)越小，強(qiáng)化傳熱應(yīng)使溫度邊界層越簿。流體流過彎曲的管道或螺旋管時(shí)，對(duì)流傳熱系數(shù)會(huì)增大，這是由于離心力的作用產(chǎn)生了二次環(huán)流增強(qiáng)了擾動(dòng)。流體橫掠管束時(shí)，一般情況下，叉排布置的平均對(duì)流傳熱系數(shù)要比順排布置時(shí)高。管外流動(dòng)傳熱，有縱向沖刷和橫向沖刷之分，在其他條件相同時(shí)，以橫向向沖刷方向傳熱更為強(qiáng)烈。純凈飽和蒸氣膜狀凝結(jié)的主要熱阻是液膜的導(dǎo)熱熱阻。大容器飽和沸騰曲線可分為自然對(duì)流、核態(tài)沸騰、過渡沸騰、膜態(tài)沸騰四個(gè)區(qū)域，其中核態(tài)沸騰具有溫差小、熱流大的傳熱特點(diǎn)。雷諾比擬采用單層模型，其結(jié)果在Pr=1條件下與實(shí)驗(yàn)解相吻合.沸騰的臨界熱通量是指當(dāng)壁面過熱度大到某一程度時(shí)，汽洵來不及脫離加熱面而開始連成不穩(wěn)定的汽膜，即由核態(tài)沸騰開始向膜態(tài)沸騰過渡，出現(xiàn)臨界點(diǎn)的熱流密度。格拉曉夫準(zhǔn)則的物理意義流體流動(dòng)時(shí)淫升力與粘滯力之比的無量綱量：表達(dá)式Gr=減小管內(nèi)湍流對(duì)流傳熱熱阻的方法有增加流速，采用短管。改變流體物性，增加換熱面積，擾流，采用導(dǎo)熱系數(shù)大的流體用小管徑等反映對(duì)流傳熱強(qiáng)度的準(zhǔn)則稱為努塞爾準(zhǔn)則。普朗特準(zhǔn)則Pr的數(shù)學(xué)表達(dá)式為v/a，它表征了動(dòng)量傳遞與熱量傳遞的相對(duì)大小。大空間自然對(duì)流處于湍流狀態(tài)時(shí)有自模化特征，此時(shí)傳熱系數(shù)與尺寸無關(guān)。自然對(duì)流傳熱在湍流條件下發(fā)生關(guān)于特征尺度L的自模化現(xiàn)象.。在蒸汽的凝結(jié)過程中，球狀凝結(jié)的傳熱系數(shù)大于膜狀凝結(jié)。自然對(duì)流傳熱是指流體在浮升力作用下的對(duì)流傳熱。管槽內(nèi)對(duì)流傳熱的入口效應(yīng)是指流體入口段由于熱邊界層較薄而具有較高的對(duì)流傳熱系數(shù)。流體在大空間沿豎壁作自然對(duì)流傳熱時(shí)，對(duì)于湍流工況，其對(duì)流傳熱系數(shù)正比于豎壁高度的O次方。大容器沸騰曲線分為自然對(duì)流、核態(tài)沸騰、過渡沸騰、膜態(tài)沸騰四個(gè)區(qū)段第四章輻射傳熱熱輻射是由于熱的原因產(chǎn)生的電磁波輻射。熱輻射波長的單位是rm，在工業(yè)范圍內(nèi)，熱輻射的波段主要集中于區(qū)段。黑體是指吸收比為0的物體，白體是指反射比為0的物體，誘明體是指投射比為0的物體?；殷w是光譜吸收比與波長無關(guān)的的物體。基爾霍夫定律表明，善于輻射的物體也善于吸收，在同溫度下，黑體具有最大的輻射力，實(shí)際物體的吸收率永遠(yuǎn)小于1有效輻射是發(fā)射輻射和反射輻射之和。一個(gè)由兩個(gè)表面所構(gòu)成的封閉系統(tǒng)中，若已知Ai=0.5A2，Xi2=0.6，則X21=J3。將任意形狀氣體的輻射折合成一個(gè)假想的當(dāng)量半球，半球內(nèi)氣體與所研究的氣體具有相同的溫度、壓力和成份，球內(nèi)氣體對(duì)球心的輻射效果等于所研究的氣體對(duì)指定地點(diǎn)的輻射，該當(dāng)量半球的半徑稱為平均射線行程。物體的光譜輻射力與同溫度下黑體的光譜輻射力之比，稱為物體的光譜發(fā)射率。角系數(shù)具有相對(duì)性、完整性、分解性的特性。1-￡表面輻射熱阻應(yīng)用于灰漫表面輻射傳熱計(jì)算，其值可用數(shù)學(xué)式表示為rsA氣體輻射具有2個(gè)特點(diǎn)：①氣體的輻射和吸收對(duì)波長具有明顯的選擇性、②氣體的輻射和吸收在整個(gè)容積中進(jìn)行。輻射傳熱的空間熱阻.主要與兩個(gè)表面之間的角系數(shù)及輻射換熱面積有關(guān)。輻射減弱系數(shù)是指射線經(jīng)過單位長度時(shí)被氣體所吸收的能量與投射的能量之比。輻射傳熱的表面熱阻主要與表面黑度和輻射換熱面積有關(guān)。普朗克定律揭示