第一章流體流動(dòng)第一頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四主要內(nèi)容概述流體靜力學(xué)基本方程式管內(nèi)流體流動(dòng)的基本方程式管內(nèi)流體流動(dòng)現(xiàn)象流體流動(dòng)的阻力管路計(jì)算流量的測(cè)定第二頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四概述1、流體氣體和液體統(tǒng)稱(chēng)為流體2、連續(xù)介質(zhì)

由無(wú)數(shù)流體微團(tuán)組成大量分子構(gòu)成，其大小與容器或管道相比，可以忽略不計(jì)

連續(xù)性：流體介質(zhì)由連續(xù)流體質(zhì)點(diǎn)組成；質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)過(guò)程的連續(xù)性。第三頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四3、不可壓縮流體：流體的體積（密度）不隨壓力及溫度變化?？蓧嚎s流體：流體的體積（密度）隨壓力及溫度變化。V=f（p，T）液體：一般為不可壓縮流體氣體：一般為可壓縮流體概述第四頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四第一節(jié)流體靜力學(xué)

流體靜力學(xué)：研究流體在外力作用下處于靜止或相對(duì)靜止的規(guī)律。一、流體的壓力1、壓強(qiáng)：流體垂直作用于單位面積上的力為流體的壓強(qiáng)，習(xí)慣稱(chēng)為流體的壓力。單位：N/m2，帕斯卡，Pa絕對(duì)壓力：以絕對(duì)真空為基準(zhǔn)測(cè)得的壓力表壓：以外界大氣壓為基準(zhǔn)測(cè)得的壓力第五頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四表壓=絕對(duì)壓力－大氣壓力真空度=大氣壓力－絕對(duì)壓力第六頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四二、流體的密度與比體積（一）密度ρ1、定義：?jiǎn)挝惑w積流體的質(zhì)量，kg/m3（SI）

ρ=m/V2．理想氣體的密度

pV=nRT=m/M·RTρ=m/V=pM/RT混合氣體密度ρm

y1、y2…氣體混合物各組分的摩爾分率

ρi：同溫同壓下組分i的密度第七頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四3、液體混合物的平均密度ρm若混合前后體積變化不大或不變——理想溶液則：wi：混合液中組分i的質(zhì)量分?jǐn)?shù)（二）比體積（比容）v單位質(zhì)量流體的體積，m3/kg第八頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四三、流體靜力學(xué)基本方程式1、靜力學(xué)基本方程描述靜止流體內(nèi)部的壓力隨高度變化的數(shù)學(xué)表達(dá)式。2、方程推導(dǎo)

液柱受力分析下底面所受的向上總壓力：p2A上底面所受的向下總壓力：p1A整個(gè)液柱的重力：G＝ρgA(z1-z2)第九頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四靜止液體中，三力平衡

p2A－p1A－ρgA(z1-z2)＝0∴p2=p1+ρg(z1-z2)或p2+ρgz2=p1+ρgz1靜力學(xué)基本方程：

在靜止的、連續(xù)的同一液體內(nèi)，滿(mǎn)足：

p+ρgz=const或或第十頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四各項(xiàng)物理意義：

z：?jiǎn)挝恢亓康囊后w從基準(zhǔn)面上升高度z后所具有的位能；（J/Norm）

p/ρg：?jiǎn)挝恢亓恳后w的靜壓能；（J/Norm）各項(xiàng)幾何意義：z：位頭，液體離基準(zhǔn)面的垂直高度（m）

p/ρg：靜壓頭，使靜止液體上升的高度（m）gz、p/ρ：?jiǎn)挝毁|(zhì)量的液體所具有的位能、靜壓能。第十一頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四四、流體靜力學(xué)基本方程式的應(yīng)用（一）壓力測(cè)量1、U形管液柱壓差計(jì)條件：ρ指>ρ測(cè)

指示液與被測(cè)流體不互溶原理：靜力學(xué)基本方程，同一連續(xù)靜止流體的同一水平的靜壓相等U形管壓差計(jì)∴pa＝pb

p1+(m+R)ρg＝p2+mρg+Rρ0gp1－p2＝R（ρ0－ρ）g第十二頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四

倒U形管壓差計(jì)：利用被測(cè)量液體本身作為指示液倒U形管壓差計(jì)p1－p2＝R（ρ－ρ0）g第十三頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四2、斜管壓差計(jì)

當(dāng)被測(cè)量的流體壓力或壓差不大時(shí)，讀數(shù)R很小，為得到精確的讀數(shù)，可采用斜管壓差計(jì)

斜管壓差計(jì)p1－p2＝R（ρ0－ρ）g=R＇sinα（ρ0－ρ）g第十四頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四3、微差壓差計(jì)U形管中放置兩種密度不同、互不相溶的指示液，管的上端有擴(kuò)張室，擴(kuò)張室有足夠大的截面積，當(dāng)讀數(shù)R變化時(shí)，兩擴(kuò)張室中液面不致有明顯的變化。P1－P2＝ΔP＝Rg（ρa(bǔ)－ρb）

第十五頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四（二）液面測(cè)定

平衡器的小室2中所裝的液體與容器里的液體相同，器里液面高度維持在容器液面容許到達(dá)的最大高度處。容器里的液面高度可根據(jù)壓差計(jì)的讀數(shù)R求得。

第十六頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四P18例1-5

空氣通往石油產(chǎn)品時(shí)，鼓泡速度很慢，可以當(dāng)作靜止流體處理。第十七頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四（三）確定液封高度

為了控制設(shè)備內(nèi)氣體壓力不超過(guò)規(guī)定的數(shù)值，采用安全液封（或稱(chēng)為水封）裝置，當(dāng)設(shè)備內(nèi)壓力超過(guò)規(guī)定值時(shí)，氣體就從液封管排出，以確保設(shè)備操作的安全。

安全液封p1為表壓第十八頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四第二節(jié)管內(nèi)流體流動(dòng)的基本方程式1、必要性

化工廠中流體大多沿密閉的管道流動(dòng)，研究管內(nèi)流體流動(dòng)的規(guī)律十分必要。2、主要內(nèi)容連續(xù)性方程柏努利方程

第十九頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四一、流量與流速（一）流量1、體積流量：qv（V）（m3/s）

單位時(shí)間內(nèi)流體流經(jīng)管道任一截面的體積2、質(zhì)量流量：qm（G）（kg/s）單位時(shí)間內(nèi)流體流經(jīng)管道任一截面的質(zhì)量3、兩者之間的關(guān)系

qm=ρqv

（G=ρV）第二十頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四（二）流速1、平均流速（體積流速）：u（m/s）

u＝qv

/A

qm=ρqv

=ρAu2、質(zhì)量流速：w（kg/m2·s）

！由于氣體的體積與溫度、壓力有關(guān)，當(dāng)溫度、壓力發(fā)生變化時(shí)，氣體的體積流量與流速隨之改變，但質(zhì)量流量不變，采用質(zhì)量流速比較方便。第二十一頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四3、管道直徑的估算以d表示管內(nèi)徑一般液體流速為0.5～3m/s。氣體為10～30m/s。第二十二頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四二、穩(wěn)定流動(dòng)與不穩(wěn)定流動(dòng)1、穩(wěn)定流動(dòng)：流體在管道中流動(dòng)時(shí)，任一點(diǎn)上的流速、壓力等有關(guān)物理參數(shù)都不隨時(shí)間改變。

2、不穩(wěn)定流動(dòng)：流動(dòng)的流體中，任一點(diǎn)上的物理參數(shù)，有部分或全部隨時(shí)間而改變。第二十三頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四三、連續(xù)性方程流體連續(xù)穩(wěn)定流動(dòng)時(shí)，根據(jù)質(zhì)量守恒定律qm

1＝qm

2

即：

ρ1A1u1＝ρ2A2u2

不可壓縮流體：

A1u1＝A2u2

圓形管道：不可壓縮流體在管道中的流速與管道內(nèi)徑的平方成反比。

第二十四頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四四、伯努利方程式（Bernoulli’sequation）流體機(jī)械能衡算式（一）方程推導(dǎo)1、假設(shè)：流體無(wú)黏性（理想流體）：在管內(nèi)流動(dòng)時(shí)無(wú)摩擦損失流體在管內(nèi)連續(xù)穩(wěn)定流動(dòng)2、原理：力學(xué)原理作用于流體上的合力等于流體動(dòng)量變化的速率。第二十五頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四受力分析：作用于微管段流體上的各力沿x方向的分力之和為：pA－(p+dp)A－gρAdz＝－Adp－gρAdz

微管段流體動(dòng)量變化速率為：qmdu＝ρAudu

∴ρAudu＝－Adp－gρAdz第二十六頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四積分得：

理想流體的伯努利方程二、伯努利方程的物理意義gz：?jiǎn)挝毁|(zhì)量流體所具有的位能p/ρ：?jiǎn)挝毁|(zhì)量流體所具有的靜壓能u2/2：?jiǎn)挝毁|(zhì)量流體所具有的動(dòng)能機(jī)械能第二十七頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四五、

實(shí)際流體的機(jī)械能衡算式（一）實(shí)際流體的機(jī)械能衡算式

實(shí)際流體在管道內(nèi)流動(dòng)時(shí)，由于流體的內(nèi)摩擦作用，要消耗一部分機(jī)械能，在機(jī)械能量衡算時(shí)必須加入能量損失項(xiàng)。

第二十八頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四∑Hf：壓頭損失，m如果有外加機(jī)械功（H）輸入其它形式：∑hf：?jiǎn)挝毁|(zhì)量流體的能量損失W=gH：?jiǎn)挝毁|(zhì)量流體的外加能量第二十九頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四二、伯努利方程式的應(yīng)用分析和解決流體輸送有關(guān)的問(wèn)題液體流動(dòng)過(guò)程中流量的測(cè)定調(diào)節(jié)閥流通能力的計(jì)算P26例1-9第三十頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四注意：1、截面選?。捍_定物料衡算和機(jī)械能衡算的范圍。①與流動(dòng)方向垂直②兩截面間流體連續(xù)③所求的物理量在截面上能反映出來(lái)④截面已知量較多通常選系統(tǒng)的起點(diǎn)和終點(diǎn)為相應(yīng)的截面第三十一頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四2、確定基準(zhǔn)面：確定衡量位能大小的基準(zhǔn)通常選截面較低的一個(gè)水平面為基準(zhǔn)面。3、壓力同時(shí)采用表壓或絕對(duì)壓力P27例1-10第三十二頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四第三節(jié)管內(nèi)流體流動(dòng)現(xiàn)象一、黏度（一）牛頓黏性定律1、黏性：流體流動(dòng)時(shí)產(chǎn)生內(nèi)摩擦力的性質(zhì)2、黏度：衡量流體黏性大小的物理量稱(chēng)為黏度。3、內(nèi)摩擦力：運(yùn)動(dòng)著的流體內(nèi)部相鄰兩流體層間由于分子間的作用力和分子的無(wú)規(guī)則運(yùn)動(dòng)而產(chǎn)生的相互作用力。第三十三頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四牛頓黏性定律：實(shí)驗(yàn)證明：流體的內(nèi)摩擦力（剪應(yīng)力）與法向速度梯度成正比μ：黏度（Pa·S）第三十四頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四μ：黏度單位：Pa·s厘泊（cp）：1cp=0.01p=0.001Pa·s物理意義：速度梯度為1時(shí)，單位面積上所產(chǎn)生的內(nèi)摩擦力大小。運(yùn)動(dòng)黏度：υ＝μ/ρ單位m2/s。溫度對(duì)粘度的影響液體：溫度上升，黏度下降；氣體：溫度上升，黏度增大。壓力對(duì)液體的黏度無(wú)影響。壓力不是極高或極低時(shí)，壓力對(duì)氣體黏度的影響可忽略。第三十五頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四（二）流體中的動(dòng)量傳遞由于流體層之間速度不等，動(dòng)量從速度大處向速度小處傳遞。：?jiǎn)挝惑w積流體的動(dòng)量：?jiǎn)挝惑w積流體的動(dòng)量梯度τ：?jiǎn)挝粫r(shí)間單位面積的動(dòng)量，稱(chēng)為動(dòng)量傳遞速率剪應(yīng)力的單位：第三十六頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四三、非牛頓型流體1、牛頓型流體：在流動(dòng)中形成的剪應(yīng)力與速度梯度的關(guān)系完全符合牛頓黏性定律的流體，如：水、空氣等。2、非牛頓型流體：不服從牛頓黏性定律的流體，如：泥漿、懸浮液等。第三十七頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四二、流體流動(dòng)類(lèi)型與雷諾準(zhǔn)數(shù)1、雷諾實(shí)驗(yàn)u比較小時(shí)，流體在管內(nèi)沿軸線方向成一條輪廓清晰的直線，平穩(wěn)地流過(guò)整根玻璃管，與旁側(cè)的水不混合；u↑，直線流動(dòng)的有色細(xì)流開(kāi)始出現(xiàn)波動(dòng)成波浪形細(xì)線；速度再增，細(xì)線的波動(dòng)加劇，然后被沖斷而向四周散開(kāi)，最后使整個(gè)玻璃管中的水呈現(xiàn)均勻的顏色。第三十八頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四2、流動(dòng)類(lèi)型層流：流體在管中流動(dòng)時(shí)，質(zhì)點(diǎn)始終沿著與管軸平行的方向作直線運(yùn)動(dòng)，質(zhì)點(diǎn)之間互不混合的流動(dòng)狀態(tài)稱(chēng)為層流(laminarflow)或滯流(viscousflow）湍流：流體質(zhì)點(diǎn)除了沿著管道向前流動(dòng)外，各質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)速度在大小和方向上都發(fā)生變化，質(zhì)點(diǎn)間彼此碰撞并互相混合，這種流動(dòng)狀態(tài)稱(chēng)為湍流(turbulentflow)或紊流。過(guò)渡流：介于層流和湍流之間的流動(dòng)類(lèi)型。第三十九頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四3、雷諾數(shù)Re量綱：1，無(wú)因次物理意義：表明慣性力與黏性力之比。Re≤2000：層流Re≥4000：湍流2000<Re<4000：過(guò)渡流第四十頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四三、流體在圓管內(nèi)的速度分布（一）層流時(shí)的速度分布

速度分布為拋物線狀管中心的流速最大，向管壁的方向漸減，靠管壁的流速為零，平均速度為最大速度的一半。

第四十一頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四（二）流體在圓管中湍流時(shí)的速度分布流體質(zhì)點(diǎn)間進(jìn)行著湍流動(dòng)量傳遞，使管截面上的速度分布比較均勻。Re增大，流體湍動(dòng)程度增大，速度分布曲線頂部區(qū)域越寬闊而平坦。第四十二頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四第四節(jié)管內(nèi)流體流動(dòng)的摩擦阻力損失一、管、管件及閥門(mén)1、管種類(lèi)管徑：φA×B，A為管外徑，B為管壁厚度，單位一般為mm。如φ108×4：管外徑為108mm，管壁厚為4mm2、管件管與管的連接部件，用來(lái)改變管道方向、連接支管、改變管徑及堵塞管道等。3、閥門(mén)截止閥、閘閥、止逆閥第四十三頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四二、流體在直管中的流動(dòng)阻力1、阻力的分類(lèi)直管阻力：流體流經(jīng)一定直徑的直管時(shí)，所產(chǎn)生的阻力。局部阻力：流體流經(jīng)管件、閥門(mén)及進(jìn)出口時(shí)，受到局部障礙所產(chǎn)生的阻力。第四十四頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四三、層流的摩擦阻力

摩擦系數(shù)第四十五頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四四、湍流的摩擦阻力（一）管壁粗糙度的影響光滑管：玻璃管、銅管、鉛管、塑料管粗糙管：鋼管和鑄鐵管絕對(duì)粗糙度：管壁粗糙面凸出部分的平均高度，ε相對(duì)粗糙度：ε/d層流：流速比較緩慢，流體對(duì)管壁凸出部分沒(méi)有碰撞作用，λ=f（Re）水力光滑管：層流底層的厚度δ>εδ<ε：λ=f(Re，ε/d)第四十六頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四（二）湍流時(shí)的摩擦系數(shù)Moody圖第四十七頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四(1)層流區(qū)：Re≤2000，λ可計(jì)算，也可以查圖

∴hf∝u(2)過(guò)渡區(qū)：

2000<Re<4000，流動(dòng)類(lèi)型不穩(wěn)定，為安全計(jì)，按湍流計(jì)算λ。(3)湍流區(qū)：Re>4000及虛線以下的區(qū)域λ=f(Re,ε/d)(4)完全湍流區(qū)（在圖中虛線以上的區(qū)域）λ=f(ε/d)λ一定，hf∝u2此區(qū)域也稱(chēng)為阻力平方區(qū)第四十八頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四（5）λ與Re及ε/d的關(guān)聯(lián)式光滑管，布拉修斯公式，2.5×103＜Re＜105

湍流區(qū)的光滑管、粗糙管，完全湍流區(qū)考萊布魯克（Colebrook）關(guān)聯(lián)式在完全湍流區(qū)，Re對(duì)λ的影響很小，式中含Re項(xiàng)可以忽略。第四十九頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四五、非圓形管內(nèi)的流動(dòng)阻力1、當(dāng)量直徑deA：管道截面積；Π：潤(rùn)濕周邊長(zhǎng)度例：套管的環(huán)隙，外管的內(nèi)徑d2，內(nèi)管的外徑d1邊長(zhǎng)為a，b的矩形管第五十頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四2、層流時(shí)摩擦阻力計(jì)算C—常數(shù)，無(wú)因次，可查表（第二版P39表1-2）不同形狀管道的截面積相等時(shí)，方形管道比矩形管道能量損失少，圓形管道比方形管道能量損失少；從減少能量損失的角度看，圓形截面是最佳的。第五十一頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四六、局部摩擦阻力損失（一）局部阻力系數(shù)法1、計(jì)算式ξ：局部阻力系數(shù)2、常用管件和閥門(mén)的ξ可查P43表1-23、突然擴(kuò)大突然縮小第五十二頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四注意：當(dāng)流體從管道中流入截面較大的容器，或氣體從管道排放到大氣中，ξ=1流體自容器進(jìn)入管的入口，或從很大的截面突然縮小到很小的截面，ξ=0.5計(jì)算阻力損失時(shí)用小管中的流速。（二）當(dāng)量長(zhǎng)度法

將流體流過(guò)管件或閥門(mén)所產(chǎn)生的局部阻力損失，折合成流體流過(guò)長(zhǎng)度為le的直管的阻力損失，le由實(shí)驗(yàn)測(cè)定。第五十三頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四七、流體在管內(nèi)流動(dòng)的總阻力損失計(jì)算直管阻力損失所有管件、閥門(mén)等的局部阻力損失例P441-16；P451-17第五十四頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四第五節(jié)管路計(jì)算1、基本方程式連續(xù)性方程ρ1A1u1＝ρ2A2u2

伯努利方程

能量損失計(jì)算式第五十五頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四2、管路分類(lèi)

簡(jiǎn)單管路：直徑相同的管路或不同直徑組成的串聯(lián)管路復(fù)雜管路：并聯(lián)管路、分支管路第五十六頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四一、簡(jiǎn)單管路1、類(lèi)型：摩擦損失計(jì)算問(wèn)題已知l、d、ε/d、q

v（或u），求∑h

f流量計(jì)算問(wèn)題已知l、d、ε/d、∑h

f，求u或q

v管徑計(jì)算問(wèn)題已知l、ε、∑h

f、q

v，求d第五十七頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四2、∑h

f的計(jì)算3、u或q

v的計(jì)算1）試差法：u不知，Re不知，λ不知，求解需用試差法，假定λ，計(jì)算u，計(jì)算Re，查λ，直到假定與查出的λ值相等。2）完全湍流區(qū)第五十八頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四求出流速后，需驗(yàn)算是否為湍流，否則需改為層流計(jì)算第五十九頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四4、d的計(jì)算d未知→Re未知→λ未知方法：試差法將代入假設(shè)λ，計(jì)算d，根據(jù)算出的d，再求λ，直至算出的λ與假設(shè)的λ相等。第六十頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四二、最適宜管徑已知h（輸液高度），l，qV，求d，H（泵的壓頭）

h一定時(shí)：d↑，同樣流量qV下，u↓，則H↓，即管徑↑，所需的機(jī)械能減小；又d↑，設(shè)備費(fèi)↑，d↑，動(dòng)力費(fèi)↓，∴管徑的大小需由經(jīng)濟(jì)核算決定。第六十一頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四總費(fèi)用=設(shè)備費(fèi)+動(dòng)力費(fèi)第六十二頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四二、復(fù)雜管路（一）并聯(lián)管路1、特點(diǎn)：1）主管中流量等于并聯(lián)的各支管流量之和

對(duì)于不可壓縮流體2）各支管的阻力相等在計(jì)算并聯(lián)管路的能量損失時(shí)，只需計(jì)算一根支管的能量損失。第六十三頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四3）各支管中的流量，按阻力大小分配∵∴即

l大，d小，分配到qv小l小，d大，分配到qv大第六十四頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四（二）分支管路

流體在主管處有分支，最終不匯合的管路。qV＝qV1

＋qV2

＋qV3

＋……可在分支處將其分為若干簡(jiǎn)單管路，然后按一般的簡(jiǎn)單管路計(jì)算，在計(jì)算分支管路所需的能量時(shí)，須按耗用量最大的那支管路計(jì)算。第六十五頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四第六節(jié)流量的測(cè)定類(lèi)型：測(cè)速管孔板流量計(jì)轉(zhuǎn)子流量計(jì)濕式氣體流量計(jì)重點(diǎn)：流量計(jì)測(cè)量原理，安裝、應(yīng)用的特點(diǎn)第六十六頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四一、測(cè)速管（皮托管）

Pitottube1、測(cè)速原理

若被測(cè)流體為氣體，ρ0>>ρ

第六十七頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四測(cè)量點(diǎn)速度，可利用該測(cè)速管測(cè)出管截面上流體的速度分布。2、（動(dòng)能式）特點(diǎn)常用于氣體速度測(cè)量流體阻力小不能直接讀平均流速不能測(cè)定含有固體雜質(zhì)的流體第六十八頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四二、孔板流量計(jì)1、測(cè)量原理孔板流量計(jì)由在管道中安裝一片中央帶有圓孔的孔板構(gòu)成。第六十九頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四

縮脈：流體截面的最小處（2-2），u最大，p最低；管道中流體的流量愈大，在孔板前后產(chǎn)生的壓差ΔP=P1-P2

也越大，qV與ΔP呈互為對(duì)應(yīng)的關(guān)系，只要用差壓計(jì)測(cè)出孔板前后的壓差ΔP，就能確定流量qV。第七十頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四2、流量方程式忽略1-1，2-2截面間的能量損失

第七十一頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四∵1）縮脈的具體位置無(wú)法確定，用開(kāi)孔面積A0代替A22）兩截面間的阻力損失存在。其中：α=f（取壓方式、直徑比β、Re、ε/d）查P55圖，采用試差法，確定α。第七十二頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四對(duì)于氣體和蒸氣，考慮流體流經(jīng)孔板時(shí)由于壓力降低引起的氣體體積的增大ε：氣體膨脹系數(shù)，是壓力比p2/p1、絕熱指數(shù)κ、直徑比β的函數(shù)；可查。第七十三頁(yè)，共八十三頁(yè)，編輯于2023年，星期四3、特點(diǎn)可測(cè)氣體及液體流量，簡(jiǎn)單方便，阻力較大，是變壓降（變阻力）流量計(jì)。