穩(wěn)恒磁場習(xí)題課內(nèi)容：描述磁場的基本物理量——磁感應(yīng)強(qiáng)度電流磁場的基本方程——Biot-savart定律磁場性質(zhì)的基本方程——高斯定理與安培環(huán)路定理磁場對運動電荷與電流的作用——Lorentz力、Ampere力

畢奧---沙伐爾定律載流直導(dǎo)線的磁場:無限長載流直導(dǎo)線:直導(dǎo)線延長線上:載流圓環(huán)載流圓弧IR無限長直螺線管內(nèi)部的磁場磁通量磁場中的高斯定理安培環(huán)路定理磁介質(zhì)中安培環(huán)路定理安培定律均勻磁場對載流線圈洛侖茲力均勻磁場對載流線圈做功導(dǎo)體回路中產(chǎn)生的感應(yīng)電動勢的大小，與穿過導(dǎo)體回路的磁通量對時間的變化率成正比。2、電磁感應(yīng)定律上的動生電動勢整個導(dǎo)線L上的動生電動勢均勻磁場轉(zhuǎn)動例如圖，長為L的銅棒在磁感應(yīng)強(qiáng)度為的均勻磁場中，以角速度繞O軸轉(zhuǎn)動。求：棒中感應(yīng)電動勢的大小和方向。解：方法一取微元方向感生電動勢òò·??-=·SLSdtBldEvvvv渦一、自感長直螺線管的自感二.互感線圈1的磁通全部通過線圈2，稱為無漏磁。自感磁能磁場能量磁場能量密度任意磁場總能量機(jī)械振動和機(jī)械波知識點總結(jié)簡諧振動微分方程其通解為：簡諧振動的運動學(xué)方程利用初始條件確定簡諧振動的旋轉(zhuǎn)矢量表示法

0t=0x

t+

0t=toX機(jī)械能簡諧振動系統(tǒng)機(jī)械能守恒同方向、同頻率的兩個簡諧振動的合成合振動:單擺結(jié)論：單擺的小角度擺動振動是簡諧振動。角頻率,振動的周期分別為：當(dāng)時二、微振動的簡諧近似擺球?qū)點的力矩復(fù)擺：繞不過質(zhì)心的水平固定軸轉(zhuǎn)動的剛體結(jié)論：復(fù)擺的小角度擺動振動是簡諧振動。當(dāng)時波的周期

T、頻率v和波長

之間的關(guān)系平面簡諧波的波動式xot振動圖波動圖波中各質(zhì)點的總機(jī)械能為：1）在波動的傳播過程中，任意時刻的動能和勢能不僅大小相等而且相位相同，同時達(dá)到最大，同時等于零。2）在波傳動過程中，任意質(zhì)元的能量不守恒，所以波動過程實質(zhì)上是能量的傳遞過程?；莞乖恚涸诓ǖ膫鞑ミ^程中，波面（波前）上的各點，都可以看作是發(fā)射子波的波源，在其后的任一時刻，這些子波的包跡就成為新的波面。波的相干條件3.具有恒定的相位差2.振動方向相同1.具有相同的頻率

稱為波程差：駐波方程相鄰波腹或相鄰波節(jié)間的距離都為：波節(jié)兩側(cè)的點振動相位相反，波節(jié)之間的點其振動相位相同。半波損失當(dāng)波從波疏媒質(zhì)入射到波密媒質(zhì)界面上反射時，有半波損失；當(dāng)波從波密媒質(zhì)入射到波疏媒質(zhì)界面上反射時，無半波損失?？梢姽獠ㄩL范圍干涉分波陣面法分振幅法楊氏干涉等傾干涉、等厚干涉nr為介質(zhì)中與路程r相應(yīng)的光程。位相差與光程差:兩相干光源同位相，干涉條件··abnr

介質(zhì)楊氏干涉D>>d洛埃鏡驗證了反射時有半波損失存在薄膜干涉增透膜反射光干涉相消增反膜反射光干涉相長根據(jù)具體情況而定劈尖干涉牛頓環(huán)相鄰明紋（暗紋）間的厚度差條紋間距（明紋或暗紋）

L

dekek+1明紋暗紋n邁克耳遜干涉儀衍射用菲涅耳半波帶法解釋單縫衍射現(xiàn)象暗明

中央兩側(cè)第一暗條紋之間的區(qū)域，稱做零極（或中央）明條紋中央明條紋線寬度中央明條紋半角寬度其他各級明條紋線寬度asin

=n

n=0,±1,±2,···(a+b)sin

=k

k=0,±1,±2,···即：k

就是所缺的級次光柵主極大單縫衍射極小條件缺級光柵衍射光柵衍射明條紋位置滿足：

(a+b)sin

=k

k=0,±1,±2