1.1.1諧振腔微擾法的發(fā)展個(gè)微小的擾動(dòng)，會(huì)使得諧振腔的諧振頻率f發(fā)生偏移且品質(zhì)因數(shù)Q也發(fā)生相應(yīng)的變化，分別測(cè)量出諧振腔加入微擾前后的諧振頻率f和品質(zhì)因數(shù)Q,根據(jù)參數(shù)的史，微擾的概念最早是由H.A.Bethe和J.Schwinger在1943年提出的101,他們發(fā)現(xiàn)當(dāng)諧振腔中放入介電材料或腔體壁發(fā)生微小形變后腔內(nèi)的電磁場(chǎng)分布會(huì)發(fā)生微小的擾動(dòng)，這就是諧振腔微擾理論的最初研究。1949年Birnbaum和Fra后，Casimir將這種微擾法推廣應(yīng)用于測(cè)量小球的磁性參量11,Artman和方法。1956年，通過對(duì)微擾法的改進(jìn)，Waldron將微擾法的測(cè)量范圍拓展至各向異性的鐵磁材料12。通過許多科學(xué)家的討論和改進(jìn)，1960年R.A.Waldron和也使得此種方法得到越來越廣泛的應(yīng)用。隨著理論的日趨成熟和研究不斷深入，同軸諧振腔、金屬介質(zhì)諧振腔等。1960年B.Agdur、D.Lukac和W.Meyer等人對(duì)1.1.2諧振腔微擾法的理論分析nE。H?SnEHWS為微擾后的介電常數(shù)、磁導(dǎo)率和諧振頻率，E和H分別為微擾后腔體的電場(chǎng)和磁-H·D×E酷=-jwoμH·HE·D×H=-jwoεE·E由于在S表面有由于在S表面有n×E=0,則同理可得(w-wo)(εE·E+μH·H)dt=-w(式(2.30)是未引入任何近似處理的，所以入的微擾樣品能夠滿足以下兩個(gè)條件，即諧振頻率f在加入微擾后只發(fā)生十分微設(shè)前提下，可以近似認(rèn)為4ε→0,Δμ→0,并使空腔狀態(tài)下的場(chǎng)強(qiáng)E?和H?來替代其中，分子的積分空間區(qū)域?yàn)槲_介質(zhì)樣品自身的體積Vs,而分母的積分則綜上所述，當(dāng)待測(cè)樣品放入諧振腔之后，會(huì)引起諧振腔的諧振頻率f和品質(zhì)因數(shù)Q的變化。如果介質(zhì)樣品的尺寸很小，并且能夠滿足：(2)加入待測(cè)樣品后，只有樣品所在處的電磁場(chǎng)會(huì)發(fā)生改變外，腔內(nèi)其余常數(shù)e=e(ε-je)在式(2.35)和式(2.36)中，電場(chǎng)強(qiáng)度、諧振頻率和品質(zhì)因數(shù)等參數(shù)均為計(jì)算出復(fù)介電常數(shù)的實(shí)部與虛部。觀察式(2.35)和式(2.36)能夠定性的分析各個(gè)參數(shù)與計(jì)算結(jié)果之間的關(guān)系。式(2.35)表明加入微擾后諧振頻率f的變化完全是因?yàn)閷?shí)部的影響，而品質(zhì)因數(shù)Q的變化與實(shí)部無關(guān)，取決于虛部的數(shù)值。引入誤差。實(shí)際上，復(fù)介電常數(shù)的實(shí)部不僅影響諧振頻率f,同時(shí)也會(huì)改變品質(zhì)因數(shù)Q,但其改變量相較于虛部而言比較小，通常會(huì)被忽略。在求得復(fù)介電常數(shù)的實(shí)部與虛部之后，利用式(2.9)可以計(jì)算出微擾介質(zhì)的損耗角正切tanδ。變化的，其中復(fù)介電常數(shù)實(shí)部引起諧振頻率f偏移，虛部和實(shí)部共同作用導(dǎo)致品質(zhì)因數(shù)Q發(fā)生改變。所