課程介紹1應(yīng)用技術(shù)移動通信技術(shù)

衛(wèi)星通信技術(shù)

雷達監(jiān)測技術(shù)無線傳播與網(wǎng)絡(luò)規(guī)劃理論基礎(chǔ)電磁理論

通信理論課程介紹2·

內(nèi)容簡介1.

電磁波傳播基本理論2.

地表電波傳播模式3.

宏蜂窩傳播預(yù)測模型4.

微蜂窩與室內(nèi)傳播預(yù)測模型5.

無線網(wǎng)絡(luò)規(guī)劃與優(yōu)化方法6.

無線網(wǎng)絡(luò)基站系統(tǒng)7.

無線通信電波測量技術(shù)8.

無線電波傳播仿真方法學(xué)習(xí)方法1.加強數(shù)學(xué)素養(yǎng)，提高思維能力；2.借助豐富的網(wǎng)絡(luò)資源，結(jié)合實例分析，理解理論知識；3.態(tài)度端正，有始有終。恰當(dāng)定位：1.基本要求：基本方程、基本概念、簡單計算；2.中等要求：重要方程、主要概念、常用計算；3.高級要求：全面掌握理論、概念與計算；課程考核：閉卷考試輔導(dǎo)答疑：時間：待定地點：1403Maintopic1.

均勻平面波的傳播2.

反射、繞射與散射現(xiàn)象3.

自由空間中電波傳播4.菲涅爾區(qū)5.

本

章

小

結(jié)序言1本課程主要介紹的無線電波傳播是無

線電工程中的一個重要課題，在無線通信、雷達、導(dǎo)航等系統(tǒng)的設(shè)計研制中占

有重要地位。無線電波有多種傳播方式：1.

無線電波沿地表面?zhèn)鞑サ姆绞椒Q為地面波傳播

。2.

無線電波經(jīng)電離層連續(xù)折射后到達接收點的傳播方式稱為天波傳播。3.

電磁波通過空氣從發(fā)射天線直接傳播到接收

天線(有時也有反射波到達)的傳播方式稱

為空間波傳播，又稱視距傳播。4

.

在外大氣層或行星際空間進行的地對空或空對空之間的傳播方式稱為外層空間傳播。地面波傳播圖1.1主要的電波傳播方式外層空間傳播電離層天波傳播空間波傳播

接收天線發(fā)射天線頻段波段范圍名稱范圍名稱30

Hz以下極低頻(ELF)10?km以上極長波30~300

Hz超低頻(SLF)10000～1000

km超長波300~3000

Hz特低頻(ULF)1000～100

km特長波3~30

kHz甚低頻(VLF)100～10

km甚長波30~300kHz低頻(LF)10～1km長波300~3000

kHz中頻(MF)1000～100

m中波3~30

MHz高頻(HF)100～10m短波30~300

MHz甚高頻(VHF)10～1m超短波300~3000

MHz特高頻(UHF)10～1dm分米波一般情況下，長、中波比較適合采用地面波傳播方式進行傳播；

短波適合采用天波傳播方式進行傳播；超短波和微波適合采用空間波傳播方式進行傳播；外層空間傳播因只能用微波進行傳播，故需用空間波傳播方式進行傳播。序言2表1.1無線電波波段的劃分注釋：本書中用字母上方加

短橫線來表示矢量，

如

E,H

等；若在字母上方加“^”,

則表示單位矢量，如等。

x,y,ZE(t)

電場強度，

V/mH(t)——

磁場強度，

A/mD(t)

—電通密度，

C/m2—

—

磁通密度，Wb/m2=V·S/m2=T—體電流密度，A/m2§1.1

均勻平面波的傳播基本電磁場量P?(t

)

—體電荷密度，

C/m3B(t)J(t)§1.1

均勻平面波的傳播電磁感應(yīng)定律安培環(huán)路定律Ma

xwell方程組高斯定律高斯定律▽·B=0▽·D=p微分形式積分形式D

=ε?E+&?XeE=8(1+xe)ED=εE§1.1

均勻平面波的傳播B=μ?(1+xm)

HB=μ

H本構(gòu)關(guān)系在任意空間區(qū)域內(nèi)電荷量的變化，等于流入這區(qū)域的電荷量減去流出這區(qū)域的電荷量?！?.1

均勻平面波的傳播電荷守恒定律10Maxwell

方程組的微分形式只適用于場矢量的各個分量處處可微

的空間。當(dāng)討論多區(qū)媒質(zhì)時，分界面上的場分量可能不連續(xù)，這

時必須用邊界條件來決定分界面上的電磁場特性，邊界條件亦稱

為分界面上的場方程。分界面兩側(cè)為不

分界面兩側(cè)為

一般通用形式

同的理想介質(zhì)

介質(zhì)與理想導(dǎo)體n×(H?-H?)=j,n×(E?-E?)=0

n·(B-B?)=0

n(D—D)=pn×H?=n×H?n×E?=n×E?

n·B=n·BiD=π

Dn×E?=0n·B?=0

nD=p§1.1

均勻平面波的傳播邊界條件§1.1

均勻平面波的傳播平面波定義平面電磁波指的是等相位面為平面的電磁波，所謂等相位面就是

由相位相等的點所構(gòu)成的面。均勻平面電磁波意味著電磁波的平

面等相位面上內(nèi)的電場強度和磁場強度是均勻分布。EH

→

傳播方向H圖1.2平面波示意圖

圖1.3平面波的傳播過程E

、=E+me-a2e-iB2+Eme2eiBzy=√joμ(σ+jwε)=α+jβ12§1.1

均勻平面波的傳播平面波極化與應(yīng)用均勻平面波的極化描述了平面波在空間中傳播時給定點的電場強

度矢量的時變特性。極化的應(yīng)用：1.

利用極化實現(xiàn)最佳發(fā)射和接收。2.

利用極化技術(shù)提高通信容量。3.

極化在雷達目標(biāo)識別、檢測和成像中的應(yīng)用。4.

極化在抗干擾中的應(yīng)用。131.真空中均勻平面波的電場和磁場振幅之比就是真空中媒質(zhì)的本征阻抗。2.電場和磁場向量相互垂直，且二者都垂直于電磁波的傳播方向。場和磁場的時空變化關(guān)系相同。3.因為在真空中傳播媒質(zhì)沒有損耗，電場和磁場的振幅也不會隨傳播距離增加而衰減。

無耗媒質(zhì)中，

傳播常數(shù)退化為y=jw√H?Eo=jk?求解自由空間中無源波動方程得到電場與磁場，及相速度§1.1

均勻平面波的傳播無耗媒質(zhì)中平面波的傳播弱導(dǎo)電媒質(zhì)是一種良好的但非理想的絕緣體，其等效電導(dǎo)

率不為0,而且σ/

we。<<1,

則得到傳播常數(shù)為可見弱導(dǎo)電介質(zhì)的衰減常數(shù)α是正數(shù)，且與頻率近似成正比，且相位常數(shù)β與無損耗電介質(zhì)的相位常數(shù)差別很小。弱導(dǎo)電媒質(zhì)的本征阻抗是復(fù)數(shù)§1.1

均勻平面波的傳播損耗媒質(zhì)中平面波的傳播弱導(dǎo)電媒質(zhì)中的均勻平面波相速度為可見，良導(dǎo)體的衰減常數(shù)α和相位常數(shù)β是近似相等的，并且都隨頻率f和導(dǎo)電率σ的增大而增大。對于良導(dǎo)體的衰減常數(shù)α和相位常數(shù)β可以寫為α=β=

√

πfμo良導(dǎo)體的本征阻抗與平面波相速度為§1.1

均勻平面波的傳播可見，上式中的相速度與頻率f和電導(dǎo)率σ成正比良導(dǎo)體是指σ/weg>>1的媒質(zhì)，其傳播常數(shù)為損耗媒質(zhì)中平面波的傳播16無線電波在傳播過程中，除了直接傳播外，遇到障礙物(例如

山丘、森林、地面或樓房等高大建筑物),還會產(chǎn)生反射和繞

射。當(dāng)發(fā)射電磁波照射到比載波波長大的平面物體時首先會發(fā)生反射；當(dāng)發(fā)射的電磁波照射到物體的不規(guī)則突出表面的邊緣時會發(fā)生繞射；而當(dāng)發(fā)射的電磁波照射到比載波波長小的物體上時會發(fā)生散

射。因此，到達接收天線的電磁波，不僅有直

射

波，還有

反射波

，

繞射波、透射波，這種現(xiàn)象就叫多徑傳輸?！?.2

反射、繞射及散射基本電波傳播現(xiàn)象圖1-8(a)反射

(b)繞射(c)散射18對于移動通信，反射構(gòu)成了無線電波傳播的主要機制。發(fā)生反射時，反射波的強度小于入射波的強度，兩者的比值稱為反射面的反射系數(shù)。反射系數(shù)取決于：1.反射面的電導(dǎo)率、介電常數(shù)和厚度，2

.入射波的頻率，入射角和極化方向。對于無線電通信，良導(dǎo)體是較為理想的反射面，介質(zhì)是非理想的反射面。如果平面波入射到理想電介質(zhì)的表面，則

一部分能量進入

第二介質(zhì)中，

一

部分能量被反射回第一介質(zhì)

中，

沒有能量損耗。如果第二介質(zhì)是理想導(dǎo)體，則所有的入射能量都能被反射

回第一介質(zhì)，同樣也沒有能量損失?！?.2

反射、繞射及散射反射現(xiàn)象§1.2

反射、繞射及散射反射現(xiàn)象：介質(zhì)中的反射(a)電場平行于入射面(b)電場垂直于入射面

圖1.10平面波斜入射到媒質(zhì)表面示意圖19(a)電場平行于入射面(b)電場垂直于入射面

圖1.10平面波斜入射到媒質(zhì)表面示意圖對于上圖

(a)中的情況，介質(zhì)1中的電磁場可以表示為§1.2

反射、繞射及散射反射現(xiàn)象：導(dǎo)體的反射20§1.2反射、繞射及散射繞射現(xiàn)象：波繞過障礙物傳播，進入障礙物陰影區(qū)域的現(xiàn)象稱之為繞射。盡管障礙物的阻擋使電波在接收點的場強迅速衰減，但是繞射

場依然存在并且常常具有足夠大的場強。繞射現(xiàn)象可用惠更斯原理來解釋，繞射由次級波傳播進入陰影

區(qū)而形成。在圍繞障礙物的空間中，陰影區(qū)繞射波場強是所有

次級波電場部分的矢量和。在移動通信系統(tǒng)中，對次級波的阻擋產(chǎn)生繞射損耗，僅有一部分能量繞過障礙物。也就是說，障礙物使一些次級波被阻擋。

一般情況下，精確估計繞射損耗是不可能的，可在電波傳播繞

射損耗的預(yù)測中采用理論近似加上必要的經(jīng)驗修正的方法。實

際中最簡單的繞射現(xiàn)象分析都需要大量的數(shù)學(xué)計算，估算繞射

信號較為容易的求解方法是進行近似處理。21假設(shè)障礙物是

一

個理想的“刃峰”,均勻平面波入射到“刃峰”上，

“刃峰”所在平面與波的傳播方向垂直?？梢杂嬎愠稣系K物陰影中的場強與自由

空間中場強的比值，該比值稱為繞射損

耗。繞射損耗與波的傳播路徑和工作頻率有關(guān)，可以把所有的影響利用菲涅耳參數(shù)來表示?！?.2

反射、繞射及散射繞

射

現(xiàn)

象

：刃峰繞射圖1.16“刃峰”繞射示意圖在很多情況下，特別是在山區(qū)，傳播路徑上存在不止一個障礙物，這樣，所有障礙物引起的繞射損耗都必須計算。由于第一個障礙物陰影中的場強隨高度而增加，因此入射到第二個障礙物上的波是不均勻的。這就意味著，第二個障礙物引起的損耗是很難預(yù)測的。事實上，為了完成該項工作，需要計算二重菲涅耳積分方程。如果有n

個障礙物，則需要計算n

重菲涅耳積分?！?.2反射、繞射及散射繞射現(xiàn)象：多峰繞射圖

1.17

Bullington模型等效單個“刃峰”電磁波入射到

一

個粗糙表面時，會發(fā)生波的散射。植被散射體能使電波傳輸?shù)礁h的地方，使接收點的信號增強。當(dāng)粗糙度增加到

一定程度時，即使表面的反射系數(shù)很大，散射信號的強度也會明顯小于入射信號，因此，對于粗糙表面，短距離的信號強度快速變化現(xiàn)象不如光滑平面那么明顯。對于粗糙表面，反射系數(shù)需要乘以一個散射損耗系數(shù)，以代表減弱的反射場。粗糙表面凸起高度h如果是服從具有局部平均值的高斯分布的隨機變量，散射損耗系數(shù)為：§1.2

反射、繞射及散射散射現(xiàn)象2425§1.3

自由空間中的電波接收場強自由空間的概念強定義：電波在理想的、均勻的、各向同性的介質(zhì)內(nèi)傳播時，不會出現(xiàn)折射、繞射、

反射、吸收和散射等現(xiàn)象，電波傳播的損耗僅僅需要考慮由于電波的擴散

而引起的損耗，像這樣的介質(zhì)空間，就稱為自由空間。弱定義：所謂自由空間是指相對介電常數(shù)和相對磁導(dǎo)率均恒為1的均勻介質(zhì)所在的空

間，即ε=o,μ=μo。

自由空間的特點是各向同性，

電導(dǎo)率為零。Q:

什么情況下可以近似為自由空間?在實際研究電波傳播特性時，只要媒質(zhì)與障礙物對電波傳播的影響可以忽略，那么這種情況下的電波傳播就可以近似認(rèn)為是自由空間的傳播。設(shè)電波波源在O

點，如圖所示，它均勻地向外輻射，

輻射功率P

,

求距離天線為d

的M

點處的接收場強E?。距離天線d

處的輻射場的功率密度為,S的單位為

(W/m2)。d

較大時，可以認(rèn)為波源輻射的電磁波為均

勻平面波。距離天線d處的電場強度E?與磁

場強度H?

之比為120π,電場與磁場的相位

相同。若E?

、H?為有效值，則通過單位面積比較上兩式，得

,E?單位為伏每米

(V/m)§1.3

自由空間中的電波接收場強接收場強計算波源均勻向外輻射的平均功率為26M實際應(yīng)用中，

E?常用dBμV/m即dBμ這個場強單位，所以1

μV/m為0dB,

取上式的分貝值，得E?=74.77+101g

P?-20lgdP

單位W,d單位為km。使用定向天線的情況：如果使用方向性天線，方向性系數(shù)為D,單位為dBi,則E?=74.77+101g

P+D-201gdE。單位為dBμo當(dāng)天線效率為1時，D=G

。因此，在有的文獻中，上式也寫為E?=74.77+G+10lg

P?-201gdE單位為dBμ,G的單位為dBi?！?.3

自由空間中的電波接收場強接收場強計算271.在自由空間中，對于全向天線，距離發(fā)射天線d(km)處的場強為?E?=74.77+10lg

P?-201gd2.在自由空間中，對于半波振子，d

(km)

處的場強為?E?=76.92+101g

P?-201gd§1.3

自由空間中的電波接收場強接收場強計算28思考一下!PA單位為W,A為無方向性天線的有效面積，A=λ2/4π;S為場的能量密度，E?

為場強，單位為V/m。若E?的單位使用μV/m

,PA的單位為mW,則以1mW

為OdB,取分貝值，PA的單位用dBm

表示，得PA=-126.75+E?+201g

λE

單位為dBμo電波在自由空間傳播距離d

后到達接收天線處，假設(shè)接收天線同樣是無方向性的，則在接收機輸入端的輸入功率(接收功率)為§1.3

自由空間中的電波接收場強接收功率計算29如果發(fā)射天線為有向天線，方向性系數(shù)為D?

,

接收天線同樣為有向天線，方向性系數(shù)為D?,

則接收功率為§1.3

自由空間中的電波接收場強,S的單位為

(W/m2)。若能量密度采用公式則該式為在自由空間傳播條件下，接收功率與輻射功率之間的關(guān)系。接收功率計算30傳播損耗又稱為系統(tǒng)損耗，定義為輻射功率與接收功率之比，用L?表示，即

如果d

的單位為km

,f

的單位為MHz

,L?的單位為dB,D?、D?

的單位

為dB

,

則定義

為自由空間的路徑損耗。顯然Lbs與收、發(fā)天線的方向性無關(guān)，而僅與傳播路徑有關(guān)。由上述公式也可以看出，在自由空間傳播條件下，電波的能量并沒有損失。自由空間的傳播損耗實際指的是球面波的擴散損耗。

§1.3

自由空間中的電波接收場強自由空間路徑損耗31小結(jié)所討論的物理量：輻射功率接收功率接收場強路徑損耗能否對這些物理量建立直觀的關(guān)系?諾模圖頻率傳輸距離3.

電波在自由空間傳播時傳播損耗如何計算?

L?=32.45+201gf+201g

d-D?-D?自由空間中電波傳播計算方法總結(jié)1.

電波在自由空間傳播時接收場強如何計算?E?=74.77+G+10lgP?-201gdE。單位為dBμ,G的單位為dBi。2.

電波在自由空間傳播時接收功率如何計算?PA=-126.75+E?+20lgλE。單

位

為dBμ。單位為伏每米

(V/m)惠更斯-菲涅爾原理：任一點的場可以從輻射源(一次輻射源)直接求出，也可以由二次輻射源的疊

加場求出。二次輻射源直接分布在包圍一次輻射源的閉合面上。空間任一點的

輻射場是包圍波源的任意閉合曲面上各點的二次輻射源發(fā)生的波在該點互相干涉疊加的結(jié)果。惠更斯

-

菲涅爾原理§1.4

菲涅爾區(qū)惠更斯-

菲涅爾原理惠更斯-菲涅爾原理的意義：1.

除了可以直接從波源的電流密度(麥克斯韋方程組)求波源以外任一點的

場量，還可以利用惠更斯-菲涅爾原理來求輻射場。2.

在電波傳播中，當(dāng)涉及繞射時惠更斯-菲涅爾原理是非常重要的，并且應(yīng)用廣

泛

。3.

應(yīng)用惠更斯-菲涅爾原理可以從包圍波源的任意閉合面上的場量來求閉合面以外任一點的場量?！?.4

菲涅爾區(qū)35從基爾霍夫衍射公式，可以推導(dǎo)出惠更斯一菲涅耳原理：從格林函數(shù)出發(fā)，假設(shè)ψ和φ為體積V中的二個任意函數(shù)。體積V中的表面為閉合

面S

。ψ和φ在體積中有著連續(xù)的一階和二階偏導(dǎo)數(shù)，則存在下面的等式：惠更斯-菲涅爾原理的推導(dǎo)：借助赫茲矢量的定義，可以將區(qū)域V中的場表示為惠更斯

-

菲涅爾原理§1.4

菲涅爾區(qū)n為S

面的外法向單位矢量。圖1

圖2如圖1所示，假定體積V

包含有兩個閉合面S

和S’,觀察點M(x,y,z)在體積內(nèi)。此

時函數(shù)φ不滿足格林等式的要求，因為在ξ=x,ζ=Z,η=y的點φ變?yōu)闊o窮大。為了使?jié)M足格林等式的要求，以點M

為圓心，以a為半徑作為一球面S?

,

將

點M

從體積V中扣除。上式中的面積分為三個在S

、S’和S?面上的積分之和，如圖2所示?；莞?/p>

-

菲涅爾原理的推導(dǎo)：取赫茲矢量Ⅱ的任一分量，如Ix=ψ

。取φ為輔助函數(shù)，設(shè),r

表示由觀察點M(x,y,z)到體積V內(nèi)任一點(ξ,η,ζ)的距離?；莞?/p>

-

菲涅爾原理§1.4

菲涅爾區(qū)n37惠更斯-菲涅爾原理的推導(dǎo)：有v4o+Ko=0

計算S?

上的球面積分，并取球半徑的極限為零，則應(yīng)用中值定理，得惠更斯

-

菲涅爾原理§1.4

菲涅爾區(qū)假定在體積V’里電流為零，即另一方面，將格林定理應(yīng)用到S

所包圍的全部區(qū)域，得同樣，可以得到其他兩個分量y

和I】x。在等式左邊和右邊乘上相應(yīng)的單位矢量，

然后等式的左邊和右邊各自相加，這樣可以得到Ⅱ的積分式惠更斯

-

菲涅爾原理惠更斯-

菲涅爾原理的推導(dǎo)：因此，得§1.4

菲涅爾區(qū)惠更斯-菲涅爾原理的推導(dǎo)：因為已假定V’內(nèi)無電流，所以上式左邊為在觀察點M的赫茲矢量，與下式(由格林定理得到)比較式

中

，S

'為包圍輻射源，J≠0

的閉合面，而觀察點在S’面所

包圍的體積外；

S

為包圍輻射源和觀察點的閉合面。惠更斯

-

菲涅爾原理§1.4

菲涅爾區(qū)所以在Vs

外，可得

赫茲矢量公式40有可得出結(jié)論：任一點的場可以從輻射源(一次輻射源)直

接求出，也可以由二次輻射源的疊加場求出。二次輻射源

直接分布在包圍一次輻射源的閉合面上，如圖2所示?；莞?/p>

-

菲涅爾原理§1.4

菲涅爾區(qū)惠更斯-菲涅爾原理的數(shù)學(xué)表達式：從赫茲矢量公式41和根據(jù)惠更斯-菲涅爾原理，任意一點的場都可以由

二次波源的干涉場求出，二次波源直接分布在包圍

一次源的閉合面內(nèi)，觀察點M

的赫茲矢量為如右圖所示，設(shè)S由兩部分組成，平面S?

和半球

面S。

半球面的半徑為r

,球心在S?面上，則M點處的赫茲矢量為菲涅爾區(qū)§1.4

菲涅爾區(qū)式中，φ為輔助函數(shù)，滿足波動方程V2φ+k2φ=0解為離開波源的波，即42式中，a、a為路徑r和p的單位方向矢量。由于電流元產(chǎn)生的赫茲矢量為

,所以有先計算S

部分：為了簡便起見，假設(shè)只有一個位于○點的電流元，p為電流元到S

面的距離，r為觀菲涅爾區(qū)§1.4

菲涅爾區(qū)察點M

到S。面的距離。有下面等式：如果球面S的

半

徑r.

足夠大，則kr>>1,kp>>1,

這時有當(dāng)r→

∞時

，ar與ap都趨于與n

反向且平行，所以：而

e-jk(p+r)≠0,

所以因此，當(dāng)S,為無限大平面時，有這個積分稱為基爾霍夫積分，它說明在均勻無邊界的媒質(zhì)內(nèi)，觀察點的電場可以

用無限大平面上二次源的積分來表示，該平面位于波源和觀察點之間。為了使上述積分進一步簡化，可以適當(dāng)選擇輔助函數(shù)φ。選擇的函數(shù)φ滿足：1)φ滿足波動方程，并且它的解遠離波源。2)φ在S?面上滿足若積分面為無限大平面，適當(dāng)?shù)倪x擇輔助函數(shù)如下如下圖所示，r1為觀察點M到觀察點所在區(qū)域內(nèi)任一點B的距離；r2

為從觀察點以SO平面為對稱點M’到B

點的距離。當(dāng)B

點移動到無限大平面S0

面上時，

r1=r2。

將輔助函數(shù)φ帶入基爾霍夫積分，得說明，可以用分布在無限大平面上的二次波源來求觀察點M的場。將收發(fā)信號傳輸模型簡化為下圖，假設(shè)S?

垂直于觀察點M

與波源點O

的連線OM,設(shè)一次波源為電流元，位于O點，它的軸平行于S?面，則可以得到以下推導(dǎo)電流元產(chǎn)生的赫茲矢量通過對上式積分核函數(shù)(關(guān)鍵是cos項)的分析可以證明，

S?面的不同區(qū)域?qū)Ξa(chǎn)生觀察點場的貢獻不相等，也就是說，并不是整個S?面

上的二次波源對M點的場都起到主導(dǎo)作用：越靠近OM軸線的區(qū)域，其中的二次波源對M點場的影響越重要。可以用劃分菲涅爾帶的方法來分析S?面上不同區(qū)域的二次波源對M點的場所起的不同作用。由于在通信系統(tǒng)中，一般OM>>λ,

所以滿足為了簡化計算，認(rèn)為S?

位置滿足不等式這樣小結(jié)當(dāng)S?面沿著直線OM

移動時，每一菲涅爾帶的邊界將畫出一個旋轉(zhuǎn)橢球體的表面部

分，從而構(gòu)成了一族橢球，這些橢球所包圍的空間就表示了電波傳播的菲涅爾區(qū)，

是以發(fā)射天線和接收天線為焦點的橢球。該橢球的方程為§1.4

菲涅爾區(qū)50√

在S,平面上，依據(jù)對M

點場強的影響大小，可以劃分出一系

列圓環(huán)條帶，稱為菲涅爾帶?！?/p>

可以將這一系列菲涅爾帶命名為第n菲涅爾帶?！?/p>

可

見

靠

近OM

軸線的菲涅爾帶，對OM

之間的電波傳播起到

決定性的作用。§1.4

菲涅爾區(qū)每一個菲涅爾帶的電波射線將有附加的傳播的路徑，其長度為nλ/2,其中n為整數(shù)。由此可見，1.分布在相鄰菲涅爾帶邊界上的二次波源在觀察點M產(chǎn)生的場是反相的。如果S?

的位置滿足條件§1.4菲涅爾區(qū)2.

相鄰帶內(nèi)的單位面積上的二次波源所產(chǎn)生的場的振幅相差不大。3.

同一帶內(nèi)單位面積上的二次波源產(chǎn)生的場振幅近似處處相等。菲涅爾區(qū)特點52則：其中，振幅為

相位為

k(p+r)=ψ因為

Pn+rn>Pn-1+rn-