附錄1中文譯文常規(guī)壓力對采用非牛頓學(xué)流體潤滑的光滑碟片表面的作用陳好升，李疆，陳大榮，王佳道1.國家摩擦學(xué)研究所，清華大學(xué)，中國北京，1000842.北京科技大學(xué)，機(jī)械工程系，中國，100083摘要：為了研究與分析非牛頓學(xué)流體在潤滑光碟表面時常規(guī)壓力所產(chǎn)生的影響，包含這個常規(guī)作用力的一個修正的瑞諾德公式被建立。公式中對于第一常規(guī)壓力不同的表述源自于瑞林-埃里克森第二流體定律和流體沖力公式。光碟表面潤滑的結(jié)果被計算從而用在了的瑞諾德分析公式之中。在持久穩(wěn)定的薄層潤滑作用之下，常規(guī)的壓力和負(fù)載受到正常速度的限制，因此在計算中可以直接省略。當(dāng)光滑流體的高度變化或者潤滑膜的厚度下降時，常規(guī)的速度下降，故此此時需要在計算中考慮到第一常規(guī)壓力的不同所產(chǎn)生的影響。關(guān)鍵詞：非牛頓學(xué)流體、第一常規(guī)壓力差分、磁性數(shù)據(jù)存儲系統(tǒng)。1.介紹正如德布魯尼和波致所說的那樣，一個非牛頓潤滑是在磁性記錄系統(tǒng)中用來避免干燥接觸。事實(shí)已經(jīng)證明了通過引入非牛頓學(xué)流體以高的剪切速度進(jìn)行切向潤滑是可以達(dá)到在光滑的覆蓋表面之下顯著降低壓力的形成的效果。為了能夠明確說明非牛頓學(xué)流體在主要碟片表面的潤滑作用，李旺龍?zhí)峁┝艘粋€平均瑞諾德公式并且指出冪律流體的流動影響效率在負(fù)荷能力方面比表面粗糙度更加明顯。非牛頓流體的性能在對磁性光碟表面進(jìn)行潤滑時是重要的影響因素。常規(guī)壓力作用是非牛頓學(xué)流體的特性。許多研究結(jié)果都證明了在許多潤滑中常規(guī)壓力的作用都有明顯的增加，第一常規(guī)壓力差分比第二常規(guī)壓力差分更加明顯。常規(guī)壓力的作用在潤滑中需要被分析，第一常規(guī)壓力差分的計算方法也需要去研究。在這篇論文中，第一常規(guī)壓力差分是一種具有可伸縮性的非牛頓流體，就像麥克斯韋爾流體，都源自于被建立的包含常規(guī)壓力的潤滑公式。數(shù)字思想被用在計算光碟表面的潤滑作用之中。2.第一常規(guī)壓力的解釋第一常規(guī)壓力來源于瑞林-埃里克森流體公式（1）。式中，是壓力，是剪切壓力的張量，是剪切速率的張量，是流體粘質(zhì)系數(shù)，是黏彈性流體的第二定律系數(shù)，是由材料的時間衍生出來的。公式（1）適用于隨機(jī)等同系統(tǒng)。在這篇論文中，卡特森等同系統(tǒng)被拋出在外，不以考慮。在等同系統(tǒng)中的非牛頓流體的微觀單位在圖1中已經(jīng)給出，（x,y,z）是修正等同系統(tǒng)中用來計算用的，（z,y,x）是參考等同系統(tǒng)而（1，2，3）是下面等同系統(tǒng)中適用于微觀單位的。被定義為經(jīng)下等同系統(tǒng)的微觀單位的角速度。這樣的話，角速度的微觀單位就是。Figure1.Maxwellmicrounitinthecoordinatesystems下面的等同系統(tǒng)（1，2，3）是一個剛性的卡特森等同系統(tǒng)。等同的起源被定義在了微觀單位上，隨著單位的移動和轉(zhuǎn)動而進(jìn)行等同的移動和轉(zhuǎn)動。下列等同的方向經(jīng)常和剪切速度的張量的方向是一致的。采用普哥理論，材料時間的起源應(yīng)該可以被瑞林-埃里克森剪切速度和朱漫協(xié)方差衍生公式推導(dǎo)出來，在下列等同系統(tǒng)中，新的張量被表示為從而出現(xiàn)在公式（2）中，并且它還可以有在任意的等同系統(tǒng)中。是該方向上的速度。當(dāng)潤滑是理想的粘性流體的時候，下列等同系統(tǒng)中的主要軸的方向與相對等同系統(tǒng)中的主要壓力軸的方向是一致的。這就意味著并且第一常規(guī)壓力方差也是零。材料時間的衍生在圖（2）中被定義為下列等同系統(tǒng)。如果材料時間的衍生是相對等同的話，下列等同系統(tǒng)中的微觀單位的角度就應(yīng)該被添加進(jìn)來。從公式（4）中我們可以得出，常規(guī)壓力可以用公式（5）來表示。在公式（5）中，是液體的粘性。公式右邊的第二項表示出了粘性對于常規(guī)壓力的作用。第三項表示出了第一常規(guī)壓力方差的作用。在公式（6）中得到了表達(dá)。是緩和時間，是粘性方差。第四項表示出了第二常規(guī)壓力方差的作用。通常人們認(rèn)為第二常規(guī)壓力方差的作用遠(yuǎn)遠(yuǎn)小于第一常規(guī)壓力方差，第四項是一個省略項，第一常規(guī)壓力方差在公式（7）中表示出來了。在潤滑中，潤滑膜的厚度遠(yuǎn)遠(yuǎn)小于其它的尺寸。比較占有支配地位的粘性和粘性變化率而言，在公式（7）中都被忽略了，第一常規(guī)壓力方差被簡化成了公式（8）。在公式（8）中，是緩解時間，是下列相對等同的粘性角度，是由非牛頓學(xué)流體的彈性所引起的，被認(rèn)為是微觀單位的黏彈性的自然頻率。因此，第一常規(guī)壓力方差被表示為公式（9）.總的來說，第一常規(guī)壓力方差的定義如下式所示：是第一常規(guī)壓力方差的功能，通過公式（9）和（10），它可以表示為公式（11）。3.瑞諾德公式中包含第一常規(guī)壓力方差為了分析第一常規(guī)壓力在潤滑中的作用，一個修正模式包含了第一常規(guī)壓力方差的瑞諾德公式首先在穩(wěn)定的薄片狀潤滑的條件下被建立起來。在主要光碟表面的潤滑，隨機(jī)相似系統(tǒng)中的剪切力和常規(guī)壓力在等同轉(zhuǎn)化之后的表達(dá)式正如公式（12）所示。公式（12）來源于等同的改變，另一個公式表達(dá)出了來自于動量公式之中的壓力之間的關(guān)系，如公式（13）所示：在實(shí)際的潤滑條件下，公式（13）被簡化為一些最基本的假設(shè)，動量公式變成了公式（14）所示的形式。（1）慣性力和外力不被考慮時，（2）流體不能夠被壓縮，（3）和主要流體比較而言被忽略了。從公式（）和公式（）可知，一個修正的瑞諾德公式出現(xiàn)了并且被表示成為公式（15）的樣式。在公式（15）中，是壓力，是表面速度，是潤滑膜的厚度，是常規(guī)潤滑膜的運(yùn)動速度。是相對量。簡單的幾何學(xué)示意圖如圖2所示。4.潤滑的數(shù)學(xué)結(jié)果在這一部分中，數(shù)學(xué)思想被用于潤滑結(jié)果的計算之中?；诮Y(jié)果而言，對受壓力物體的第一常規(guī)壓力方差及其負(fù)載能力都得到分析。用到的分析公式在公式（16）中都已經(jīng)給出了。在公式（16）中，無量綱的參數(shù)都說明如下。為了簡化計算，在穩(wěn)定的薄片潤滑中，其他因素諸如溫度等都被認(rèn)為是一個常量。超放松理論在這里被應(yīng)用。4.1在穩(wěn)定的薄片潤滑中的數(shù)學(xué)結(jié)果非牛頓流體的第一常規(guī)壓力方差將作用在壓力輪廓及其負(fù)載能力。在b/2的中間部分的壓力分布已表示在圖3中。是潤滑中的無量綱壓力，并不受第一常規(guī)壓力方差的影響。而是在第一常規(guī)壓力方差作用之下的無量綱壓力。圖4反映出了負(fù)載能力。在圖4中，是在第一常規(guī)壓力方差作用之下的無量綱負(fù)載能力，是不受第一常規(guī)壓力方差的影響的無量綱負(fù)載能力。是牛頓學(xué)流體的無量綱負(fù)載能力。從