教學(xué)內(nèi)容：§橫截面和斜截面上的應(yīng)力教學(xué)要求：1、理解正應(yīng)力、切應(yīng)力的概念，掌握拉壓桿橫截面和斜截面上的應(yīng)力計(jì)算公式?！炖瓑簵U的變形及虎克定律2、理解應(yīng)變、泊松比，掌握虎克定律及其應(yīng)用方法。第三節(jié)橫截面和斜截面上的應(yīng)力一、應(yīng)力的概念

平均應(yīng)力：

橫截面某范圍內(nèi)單位面積上微內(nèi)力的平均集度mmF2F1O點(diǎn)F微內(nèi)力A微面積一點(diǎn)的應(yīng)力：

當(dāng)面積趨于零時(shí)，平均應(yīng)力的大小和方向都將趨于一定極限(即全應(yīng)力)，得到mmF2F1pm全應(yīng)力O全應(yīng)力pm通常分解成:

垂直于截面的分量σ－－正應(yīng)力平行于截面的分量τ－－切應(yīng)力mmFP2FP1p全應(yīng)力K

正應(yīng)力切應(yīng)力應(yīng)力的國(guó)際單位為Pa

1N/m2=1Pa（帕斯卡）

1MPa=106Pa1GPa=109Pa二、拉壓桿橫截面上的正應(yīng)力

軸向拉伸軸向壓縮FFFF1122112211221122平面假設(shè)——變形前為平面的橫截面，變形后仍為平面，僅沿軸向產(chǎn)生了相對(duì)平移。

經(jīng)觀察可以發(fā)現(xiàn)：橫向線11、22在變形后，仍為直線且與軸線正交；只是橫向和縱向線間距變化，由此可對(duì)均質(zhì)材料的軸向拉壓桿作如下假設(shè):

FNF

由此可推斷出：橫截面上各點(diǎn)的變形程度相同，受力相同；亦即內(nèi)力——軸力在橫截面上均勻分布。由材料均勻性假設(shè)可的如下結(jié)論：

軸向拉壓桿橫截面上各點(diǎn)的應(yīng)力大小相等，方向垂直于橫截面。即橫截面上的正應(yīng)力計(jì)算式為例一中段開(kāi)槽的直桿，承受軸向載荷F＝20kN作用，已知h=25mm，h0=10mm，b=20mm。試求桿內(nèi)的最大正應(yīng)力。FF

11

22A1bh

1—1h0bhA22—2FFN解:①計(jì)算軸力

FN=-20KN②計(jì)算最大的正應(yīng)力值

Amin=A2=（h-h0）b=（25-10）×20mm2=300mm2

σmax=FN/A2=-20×103/300（MPa）=-66.7MPa三、拉壓桿斜截面上的應(yīng)力FFnkk'AFNkFk'

軸向拉（壓）桿的破壞有時(shí)不沿著橫截面，因此有必要研究軸向拉（壓）桿斜截面上的應(yīng)力。如右圖，斜截面上的內(nèi)力：FN=F故其上的應(yīng)力為：pFk'kp所以截面上的正應(yīng)力和切應(yīng)力為：

＝cos2

＝討論：①當(dāng)

=0時(shí)，有σmax=σ=σ

，τ

=0。②當(dāng)

=45時(shí)，有τmax=τ

=σ/2。

③當(dāng)

=90時(shí)，有σ

=0，τ

=0。第四節(jié)拉壓桿的變形及虎克定律一、縱向線應(yīng)變和橫向線應(yīng)變FFll1aa1FFl1a11.

縱向變形為

l=l1-l橫向變形為

a=a1-a

2.線應(yīng)變——桿件單位長(zhǎng)度內(nèi)的變形量?？v向線應(yīng)變：橫向線應(yīng)變：拉伸時(shí)，

﹥0，'

﹤0；壓縮時(shí)，

﹤0，'

﹥0；3.泊松比μ（橫向變形系數(shù)）'=-

實(shí)驗(yàn)結(jié)果表明：一定范圍內(nèi)，桿件的橫向線應(yīng)變與縱向線應(yīng)變的比值為一常數(shù)。即二、虎克定律

實(shí)驗(yàn)表明，當(dāng)拉、壓桿的正應(yīng)力不超過(guò)某一限度時(shí)，其應(yīng)力與應(yīng)變成正比。即

＝E上式稱(chēng)胡克定律。其中，比例常數(shù)E稱(chēng)為材料的彈性模量?；⒖硕傻牧硪环N表達(dá)形式EA稱(chēng)為桿的抗拉（壓）剛度。

例圖示階梯桿，已知橫截面面積AAB=ABC=500mm2，ACD=300mm2，彈性模量E=200GPa。試求桿的總伸長(zhǎng)。10kNABDC

10030kN

100

100OFN10kN20kNx－+解①作軸力圖。②分段計(jì)算變形量。計(jì)