3h波長為633nm的單色正入射至光柵常數(shù)為15.0m的多縫光柵。若縫寬為5.0m在光學玻璃鏡表面鍍有一層折射率為1.4的均勻薄膜。用波長為633nm的單色照射該光學玻璃表面，連續(xù)改變?nèi)肷浣莍時，在i14.60和i25.20處出現(xiàn)相鄰兩次反射率達到極小，求收垂直透振方向的振動，對平行透振方向光強透射率為T0.95，問：在兩個正交檢偏器中已知圓錐曲線的極坐標表達式r

r0一個質量的m的小行星，在系中可以按一種圓錐曲線軌跡運動（忽略除外其他的引力）m表示它在距離為r的速度大小線，其軌跡是前述的圓錐曲線。已知rr處的折射率為n，求n(r。若6001， ) d d介質1（冕牌玻璃）和介質2（火石玻璃）其不可見光波段范圍（170nm）內(nèi)，有：平均折射率n1.499n1.610，色散率dn14.74105/nmdn29.76105/nm d ndn1，ndn211

d2n；2

n2（1）對于所給介質，求1用介質1做成一個薄透鏡1f1，用介質2做成一個薄透鏡2f2。已知透鏡1，2恰可無間隙地密接為一個薄透鏡3，求其在空氣中的焦距f3。如果對于所給波段，透鏡3可以起到消色差得作用，那么12f1f2滿足什么關系？（式中不可用f3）如果已知透鏡1為雙凸球面鏡，透鏡3f31m，求薄透鏡1的兩個球面半徑R1R2。3h1.假設一個氣體分子自t0時刻開始計時，不斷與其它分子碰撞，其運動與t0時刻所有碰撞無關（無后效應假設在t~tdt時間間隔內(nèi)，該粒子發(fā)生碰撞的概率為dpdt，0定義在時間0~tP(t求P(t)dp，即粒子 ”t~tdt的概率，由此算出粒子運動的平均設一個粒子在t0一個足夠大的容器裝有已達熱平衡（T300K1.001010s，一個分子移動到距它t0R10m，光子氣放出的熱量Q，終態(tài)與初態(tài)光子數(shù)之比（已知常數(shù)為）凝結熱近似為常數(shù)2.43106J/kg，大氣中水蒸汽摩爾百分比隨溫度的變化率為1.55104/k，海平面氣溫270CP總質量m，常量h，常數(shù)Kb，光速C表示）PC0LCL0LC如圖1所示交流電路，cost，L2L，C1C。IIcost，C0LCL0LC0

2 I電阻率為橫截面積S長為1D的長方體導體塊已知VVcost，RD， 在t0KD表示V00DS表示D ρ 21一維性諧振子的熱能 1M2x2，設(x) (22x21)e2x21 )223已知波函數(shù)(x) (23x333x33x )e2

解，它是兩個能量本征態(tài)的線性組合態(tài)，其中一個即為(x，且(x1 K質量均不為零，試求E的可能取值范圍。KB圖如圖1，一個電量為q，質量為m的粒子在軸對稱均勻磁場中沿軸線做螺旋運動。試證明：設旋轉半徑為r，則粒子磁矩B圖MAMAθOB圖 對極化率定義為 rn，0 0用已知量nr0表示用已知量nr0表示在S中，一質點以u運動，瞬時加速度為a，而g'系為質點自身瞬時靜止參考系，取兩參考系x軸沿a方向。g系中a的變換關系aa'(ua 求a'的變換關系a a'(u, 設有一任意速度V相對S運動的慣性系S''，求a''的變換關系a a''(u,a)，并說2a''有一截面積為a的五項長細導線，其中正離子與電子的電荷刻度均為，電子宏觀運動速設有一沿導線以v運動的慣性系S，求正離子與電子在Sjj荷密度為yAsin3

（注意并非矢徑的幅角AB間（從3）PA2AB軌道的曲率半徑分布函數(shù)yAPByAPBx圖如圖2，水平地面左側光滑右側摩擦系數(shù)為M的光滑桌面上長2b高b，中心有一個質量m并未離開桌面，且在左桌腿尚未進入粗糙地面時，桌子中心的位移隨時間t的變mmb μ將人的上身和腿部均用質量m，長l的直桿代替。初始時如圖(a，用力將腿直擺，使之加速至角速度0。至圖3(b)，腿與地面成450時，通過上身和腿部相互作用使兩者夾角固定，再運動至圖3(c)后，保持腿部不動使身體立起，直至圖3(d)。使人的質心與腿連線與地面垂直，假設地面足夠粗糙，求為了完成上述動作，0的最小值。 如圖4，一塊長2a，寬a，質量為mAB上，繞其對角線以勻角速度旋轉，建立Oxyz坐標系如圖，AZ軸即轉軸，Ox1x2x3為主軸坐標數(shù)，yx3ABRARARBRBRA 簡述不能單獨求出R、 x 質點myy(xzz(xFx(xFy(xF2mgy0zxFmgx，(c0)F(x0Fmg 求質點運動通解，寫出質點陣t0x0x0如圖5，質量mM的小