1在絕熱過程中，理想氣體與外界無熱量傳遞。1.特征2.過程方程dQ=0絕熱的汽缸壁和活塞內(nèi)能增量氣體做功由熱力學(xué)第一定律dE+dA=

0得9.7絕熱過程2由兩邊取微分,得由(1)，(2)兩式，得3由得到兩邊積分，得4由分別消去P和T，得絕熱過程方程(泊松公式)γ=1

時，為等溫過程。53.過程曲線在P-V

圖上，每一個絕熱過程對應(yīng)一條雙曲線，稱為絕熱線。4.熱量dQ=05.內(nèi)能變化6.絕熱功（1）由溫度變化引起的pdVV1V2p1p2PVOQ6（2）用功的定義計算7從兩個角度計算，效果相同由得8絕熱線和等溫線的區(qū)別絕熱過程曲線在A點的斜率BCA—等溫線—絕熱線9γ>1，故絕熱線的斜率小于等溫線的斜率。絕熱線比等溫線陡。等溫過程曲線在A點的斜率BCA—等溫線—絕熱線10氣體從交點A

的狀態(tài)膨脹同樣的體積dV時，等溫過程壓強的降低是由于體積膨脹而引起。絕熱過程壓強的降低量是由于體積的膨脹和氣體溫度的降低共同引起的。BCA—等溫線—絕熱線11例1

狄塞爾內(nèi)燃機(jī)汽缸中的空氣在壓縮前溫度為320K，壓強為1.013×105Pa。假定空氣突然被壓縮到原來體積的1/16.9，試求壓縮終了時氣缸內(nèi)空氣的溫度和壓強。解把空氣看成理想氣體，已知初狀態(tài)的溫度T1=320K，壓強

p1=1.013×105Pa。由于壓縮很快，可看成絕熱過程，則由式可得到終了狀態(tài)的溫度為12終了時的壓強為13CV=20.8J/(mol·K)，Cp=29.09J/(mol·K)摩爾質(zhì)量M=29×10-3Kg·mol。試求各過程中氣體所做的功及從外界吸收的熱量。例2

一熱機(jī)用5.8×10-3Kg的空氣作為工質(zhì)，從初態(tài)1（p1=1.013×105pa,

T1=300K）等體加熱到狀態(tài)2（T2=900K），再經(jīng)絕熱膨脹到狀態(tài)3（p3=p1），最后經(jīng)等壓過程又回到1，如圖。假定空氣可視為理想氣體，且γ=1.4，31pVOp2

p1V1

V3214解設(shè)1、2、3三個狀態(tài)的參量分別為（p1,V1,T1）、（p2,V2,T2）、（p3,V3,T3）31pVOp2

p1V1

V32151→2等體過程Q1231pVOp2

p1V1

V32162→3絕熱過程Q1231pVOp2

p1V1

V32173→1等壓過程Q31Q1231pVOp2

p1V1

V3218例3測定空氣比熱容比γ=Cp/CV的實驗裝置如圖所示。先關(guān)閉活塞B，將空氣由活塞A壓入大瓶C中，并使瓶中氣體的初溫與室溫相同，初壓p1略高于大氣壓p0；關(guān)閉活塞A，然后打開活塞B，使氣體迅速膨脹且壓強降為p0，溫度降為T，關(guān)閉B后，瓶內(nèi)氣體溫度又上升為T0，壓強上升為p2。打開B后的狀態(tài)變化過程如圖所示。試證明空氣的γ可以從下是算出19選留在瓶內(nèi)的氣體為研究對象,視為理想氣體。pVT0ⅠⅢⅡp1

p2p0V1

V2O解開始時瓶中氣體的壓強p1略高于大氣壓p0，故打開活塞B到迅速關(guān)閉這一短時間內(nèi)，已有一部分氣體沖出瓶外。20Ⅱ→Ⅲ

等體吸熱過程：狀態(tài)Ⅲ(p2,V,

T0)B打開前：所研究氣體的體積為V1,只是容器體積V的一部分，所處狀態(tài)Ⅰ為(p1,V1,

T0)pVT0ⅠⅢⅡp1

p2p0V1

V2OB打開后：所研究氣體的體積由V1膨脹到V，處于狀態(tài)Ⅱ(p0,V,

T)。然后關(guān)閉