北大大氣動(dòng)力學(xué)基礎(chǔ)試題（兩套）_第1頁
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湍流粘性力β-平面近似熱成風(fēng)Ekman泵旋轉(zhuǎn)減弱δvδvδv-δφ-rv方程組出發(fā)，在β-平面近似下推導(dǎo)出準(zhǔn)地轉(zhuǎn)渦度方程。（20分）同時(shí)不考慮β效應(yīng)，這樣，斜壓兩層模式中的線性準(zhǔn)地轉(zhuǎn)渦度方程和熱力學(xué)能量方程可分3m式中Um=,UT=。試求出由參考答案湍流粘性力----當(dāng)大氣運(yùn)動(dòng)處于湍流狀態(tài)時(shí)，大氣中充滿了大大小小的湍渦。跟分子運(yùn)動(dòng)一f=f0+βyEkman泵------在大氣邊界層中，大尺度大氣運(yùn)動(dòng)主要是氣壓梯度力、科氏力和摩擦力三力與浮力相關(guān)的密度擾動(dòng)要加以考慮，不能忽略3）在連續(xù)性方程中，大氣密度擾動(dòng)別變化項(xiàng)可以忽略4）但熱力學(xué)能量方程中，由密度擾動(dòng)引起的能量變化與由于溫度擾2.P坐標(biāo)系就是用氣壓P取代局地密度ρ,同時(shí)，大氣連續(xù)性方程在形式上與不可壓體的連續(xù)性方程相同。除此之外，由于大氣探測(cè)資料都是在等壓面上獲得的，這樣使用P坐標(biāo)系可以非u+v+w)=?u?i+u??i+?v?j+v??j+?w =rcos??λ=?tg?rrR0r?ug?ug?ug?φ ?vg?vg?vg?φ ?φRT?p=?p ug≡?f0?y（3）將（2）中的第二個(gè)方程作+ug+vg+βvg=f0?=Aexp[i(kx?νt)]?=Bexp[i(kx?νt)]ω=Cexp[i(kx?νt)])(?k2)A?C=0)(?k2)B+C=0mT(A+B)=C

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