1、第三章第三章 固體中的擴散固體中的擴散 概述概述物質(zhì)的傳輸方式 氣體擴散+對流固體擴散液體擴散+對流金屬 陶瓷高分子鍵屬金離 共子 價鍵 鍵共價鍵擴散機制不同物質(zhì)中原子（或離子、分子）的遷移現(xiàn)象稱為擴散。物質(zhì)中原子（或離子、分子）的遷移現(xiàn)象稱為擴散。擴散是固體中物質(zhì)傳遞的唯一方式。擴散是固體中物質(zhì)傳遞的唯一方式。擴散與固體材料中發(fā)生的許多變化過程密切相關(guān)，如擴散與固體材料中發(fā)生的許多變化過程密切相關(guān)，如合金的凝固、鑄件的成分均勻化、變形金屬的回復(fù)和合金的凝固、鑄件的成分均勻化、變形金屬的回復(fù)和再結(jié)晶、陶瓷的燒結(jié)、材料的固態(tài)相變以及各種表面再結(jié)晶、陶瓷的燒結(jié)、材料的固態(tài)相變以及各種表面處理等。處

2、理等。概述概述3-1 擴散第一定律和第二定律擴散第一定律和第二定律 一、擴散第一定律（菲克第一定律）一、擴散第一定律（菲克第一定律）( (一一) ) 數(shù)學(xué)表達式數(shù)學(xué)表達式 J 為擴散通量，表示單位時間內(nèi)通過垂直于擴散方向x的單位截面積的擴散物質(zhì)的質(zhì)量，其單位為kg /m2sD 為擴散系數(shù)，其單位為m2/sX 為沿擴散方向的距離，其單位為mC 是擴散物質(zhì)的濃度，其單位為kg/m3。dxdCDJ JxdxdC3-1 擴散第一定律和第二定律擴散第一定律和第二定律 平視方向俯視方向2r1l2r22r22r1lr1000CC3-1 擴散第一定律和第二定律擴散第一定律和第二定律 碳原子從內(nèi)壁滲入，外壁滲出

3、達到平衡時，則為穩(wěn)態(tài)擴散單位面積單位時間的碳流量： J=q/（At）=q/（2rLt） A：圓筒總面積，r及L：園筒半徑及長度，q：時間t內(nèi)通過圓筒的碳量則 J=q/（At）=q/（2rLt）=-D（dC/dx） = -D（ dC/dr）即 -D= q/（2rLt）1/ （ dC/dr） = q（dlnr）/（ 2Lt ） dCq可通過爐內(nèi)脫碳?xì)怏w的增碳求得，再通過剝層法測出不同r處的碳含量，作出C-lnr曲線可求得D。3-1 擴散第一定律和第二定律擴散第一定律和第二定律 （二）適用條件（二）適用條件 擴散第一定律所描述的是一種穩(wěn)態(tài)擴散，即擴散物質(zhì)的濃度不隨時間而變化。3-1 擴散第一定律和第

4、二定律擴散第一定律和第二定律 擴散第一方程與經(jīng)典力學(xué)的方程一樣，是被大量實驗所證實的公理，是擴散理論的基礎(chǔ)。濃度梯度一定時，擴散僅取決于擴散系數(shù)，擴散系數(shù)是描述原子擴散能力的基本物理量。擴散系數(shù)并非常數(shù)，而與很多因素有關(guān)，但是與濃度梯度無關(guān)。在擴散第一定律中沒有給出擴散與時間的關(guān)系，故此擴散第一定律適合于描述dC/dt=0的穩(wěn)態(tài)擴散，即在擴散過程中系統(tǒng)各處的濃度不隨時間變化。擴散第一定律不僅適合于固體，也適合于液體和氣體中原子的擴散。3-1 擴散第一定律和第二定律擴散第一定律和第二定律 （三）局限性（三）局限性第一定律只能解決穩(wěn)態(tài)擴散擴散過程中合金內(nèi)部各處的濃度和濃度梯度不隨時間改變（dC/d

5、t0）絕大多數(shù)擴散過程是非穩(wěn)態(tài)擴散，各處濃度梯度隨擴散時間不斷發(fā)生變化，這種情況下第一定律就不能應(yīng)用了。C1C23-1 擴散第一定律和第二定律擴散第一定律和第二定律 二、擴散第二定律（菲克第二定律）二、擴散第二定律（菲克第二定律）（一）適用條件（一）適用條件 大多數(shù)擴散過程都是非穩(wěn)態(tài)擴散過程，即擴散物質(zhì)的濃度隨時間而變化。對于這類擴散問題，需要用擴散第二定律來描述。3-1 擴散第一定律和第二定律擴散第一定律和第二定律 ( (二二) ) 數(shù)學(xué)表達式數(shù)學(xué)表達式 在垂直于物質(zhì)遷移的方向x上，選取一個橫截面積為A、長度為dx的小體積元。假設(shè)流入及流出該體積元的擴散物質(zhì)的通量分別為J1和J2。 擴散物質(zhì)

6、的流入速率 擴散物質(zhì)的流出速率 擴散通過小體積元的情況擴散通過小體積元的情況AJ 1dxxAJAJAJ )(12 3-1 擴散第一定律和第二定律擴散第一定律和第二定律 擴散物質(zhì)流入的量 流出的量 = 積存的量 擴散物質(zhì)流入速率 流出速率 = 積存速率 擴散物質(zhì)的積存速率 dxAxJ 3-1 擴散第一定律和第二定律擴散第一定律和第二定律 在體積元(Adx)內(nèi)J1AJ2A=J1A+dxxJA)(dxxJA)(積存速率 =流入速率-流出速率擴散物質(zhì)的積存速率也可用小體積元中擴散物質(zhì)的濃度隨時間的變化率表示：dxAtC 3-1 擴散第一定律和第二定律擴散第一定律和第二定律體積元內(nèi)擴散物質(zhì)質(zhì)量的積存速率

7、：dxAtCtCAdxxJtC)(xCDxtCdxxJA)(dxdCDJ3-1 擴散第一定律和第二定律擴散第一定律和第二定律若D與濃度無關(guān)，則：22xCDtC)(xCDxtC3-1 擴散第一定律和第二定律擴散第一定律和第二定律1. 高斯解適用條件：1. 擴散過程中擴散元素質(zhì)量保持不變；2. 擴散開始時擴散元素集中在表面，好像一層薄膜。2. 誤差函數(shù)解適用條件：無限長棒或半無限長棒的擴散問題。3. 正弦解適用條件：鑄造合金中顯微偏析的均勻化退火問題。三、擴散方程的解及其應(yīng)用三、擴散方程的解及其應(yīng)用（一）擴散方程的解的表達式（一）擴散方程的解的表達式 設(shè)中間變量3-1 擴散第一定律和第二定律擴散第

8、一定律和第二定律 Dtx2 ddCttddCtC2 DtdCdxdCdxC412222222 22xCDtC3-1 擴散第一定律和第二定律擴散第一定律和第二定律 代入擴散第二定律表達式，有：上述方程的解為：由誤差函數(shù)定義：DtdCdDddCt41222 0222 ddCdCdBdAC 02)exp( derf 02)exp(2)(3-1 擴散第一定律和第二定律擴散第一定律和第二定律 擴散第二定律的誤差函數(shù)解的通解為：式中A和B是待定常數(shù)。 注意：B)(Aerf),( txC1)(erf )(erf)(erf 0)0(erf 3-1 擴散第一定律和第二定律擴散第一定律和第二定律 （二）兩端成分不

9、受擴散影響的擴散偶（二）兩端成分不受擴散影響的擴散偶 邊界條件：t 0 初始條件：t = 0 2100CCxCCx，則則，則則 21CCxCCx，則則，則則3-1 擴散第一定律和第二定律擴散第一定律和第二定律 兩端成分不受擴散影響的擴散偶的特解為：擴散偶的成分變化擴散偶的成分變化 )2(22),(2121DtxerfCCCCtxC 3-1 擴散第一定律和第二定律擴散第一定律和第二定律 （三）一端成分不受擴散影響的擴散體（滲碳問題）（三）一端成分不受擴散影響的擴散體（滲碳問題） CsCsCsC0Cs0邊界條件：t 0 初始條件：t = 0 sCCxCCx，則，則，則，則0000CCx ，則則3-

10、1 擴散第一定律和第二定律擴散第一定律和第二定律 向含碳量為C0的鋼中滲碳問題的特解為：向純鐵（C0=0）中滲碳問題的特解為：)2(1),(00DtxerfCCCtxCs )2(1),(DtxerfCtxCs 3-1 擴散第一定律和第二定律擴散第一定律和第二定律 例：一塊0.1C的鋼在930滲碳，深度為0.5mm時碳濃度達到0.45，在t 0的全部時間內(nèi)，滲碳?xì)夥帐冀K保持在表面成分為1，假設(shè)D1.4107cm2/s。 a）計算滲碳時間。 b）若將滲層增加一倍所需時間。 3-1 擴散第一定律和第二定律擴散第一定律和第二定律 解：已知條件： D1.4107cm2/s C00.1，Cs1，x0.05

11、時，Cx0.45a）計算滲碳時間t.erf.7104120501014501)2(1),(00DtxerfCCCtxCs 3-1 擴散第一定律和第二定律擴散第一定律和第二定律 611. 0104 . 1205. 07terf61. 0104 . 1205. 07tt11997.5s3.3h3-1 擴散第一定律和第二定律擴散第一定律和第二定律 b）若將滲層增加一倍所需時間。 滲層增加一倍，則時間為原來的4倍。 t=3.34=13.2ht.xerf.7104121014501思考題：思考題： 針對實際滲碳問題，根據(jù)已知條件計算達針對實際滲碳問題，根據(jù)已知條件計算達到一定滲層深度所需要的時間或計算經(jīng)

12、過一定到一定滲層深度所需要的時間或計算經(jīng)過一定滲碳時間后所達到的滲層深度。滲碳時間后所達到的滲層深度。 3-1 擴散第一定律和第二定律擴散第一定律和第二定律 擴散第一定律描述了物質(zhì)從高濃度區(qū)向低濃度區(qū)擴散的現(xiàn)象，擴散的結(jié)果導(dǎo)致擴散物質(zhì)濃度梯度的減小，使成分趨于均勻，這種擴散稱為“順擴散” 或“下坡擴散”。 物質(zhì)也可能從低濃度區(qū)向高濃度區(qū)富集，擴散的結(jié)果提高了擴散物質(zhì)的濃度梯度，這種擴散稱為“逆擴散”或“上坡擴散”。 上述事實說明，濃度梯度并不是引起擴散的真正原因。3-2 擴散熱力學(xué)擴散熱力學(xué)3-2 擴散熱力學(xué)擴散熱力學(xué)一、一、擴散驅(qū)動力擴散驅(qū)動力 由熱力學(xué)可知，擴散和其它過程一樣，應(yīng)該向自由能

13、降低的方向進行。在恒溫恒壓下，自由能變化G0才是引起擴散的真正原因。 在多個組元構(gòu)成的擴散體系中，若一摩爾的 i 組元從化學(xué)位較高的O點（iO ）遷移到化學(xué)位較低的Q點（iQ），O、Q之間的距離為dx，則體系的自由能變化為：dxdxdGiiOiQ 一摩爾一摩爾 i 組元原子擴散驅(qū)動力組元原子擴散驅(qū)動力的表達式為：的表達式為：式中負(fù)號表示驅(qū)動力與化學(xué)位下降的方向一致，也就是擴散總是向化學(xué)位減小的方向進行。 3-2 擴散熱力學(xué)擴散熱力學(xué)dxdFii 3-2 擴散熱力學(xué)擴散熱力學(xué)二、擴散定律的熱力學(xué)說明二、擴散定律的熱力學(xué)說明 （一（一）原子遷移率）原子遷移率 在化學(xué)位梯度的驅(qū)動下，i 組元原子在固

14、體中的平均擴散速度vi正比于驅(qū)動力Fi，即： Bi為 i 組元原子在單位驅(qū)動力作用下的遷移速度，稱為原子遷移率。 iiiFBv 3-2 擴散熱力學(xué)擴散熱力學(xué)（二）擴散系數(shù)的表達式（二）擴散系數(shù)的表達式 擴散原子的擴散通量Ji在數(shù)值上等于其體積濃度Ci與平均擴散速度vi 的乘積： i 組元的化學(xué)位可以用其活度（ ）表示： iiivCJ dxdBCFBCJiiiiiii iiiiiiCkTakT lnln00 iiiCa 3-2 擴散熱力學(xué)擴散熱力學(xué)iiiiidCdCdCkTd)ln1( dxdCdCdCkTBCJiiiiiii)ln1( dxdCCddkTBiiii)lnln1( )lnln1(

15、iiiiCddkTBD 與擴散第一定律比較可得：3-2 擴散熱力學(xué)擴散熱力學(xué)三、上坡擴散三、上坡擴散（一（一）上坡擴散的概念上坡擴散的概念 組元原子從低濃度區(qū)向高濃度區(qū)遷移。 （二）發(fā)生上坡擴散的條件（二）發(fā)生上坡擴散的條件 當(dāng) 時， ，發(fā)生上坡擴散。 當(dāng) 時， ，發(fā)生下坡擴散。0)lnln1( iiCdd 0 D0)lnln1( iiCdd 0 D在下述情況下會發(fā)生上坡擴散： （1）存在彈性應(yīng)力梯度。 （2）晶界的內(nèi)吸附。 （3）施加大的電場或溫度場。3-2 擴散熱力學(xué)擴散熱力學(xué)思考題：思考題： 何謂上坡擴散？何謂上坡擴散？ 3-2 擴散熱力學(xué)擴散熱力學(xué)3-3 擴散機制和擴散激活能擴散機制和

16、擴散激活能 在熱激活條件下，原子的熱振動加劇，原子振幅大到足以離開其原先的平衡位置時，便發(fā)生原子的遷移，即原子跳躍到另一個位置（如晶格結(jié)點或間隙），從而發(fā)生擴散。 原子的擴散是通過原子的跳躍實現(xiàn)的。原子的擴散是通過原子的跳躍實現(xiàn)的。 體擴散（晶格擴散）：體擴散（晶格擴散）：通過晶體點陣進行的擴散。 短路擴散：短路擴散：通過缺陷（如表面、晶界、位錯等）進行的 擴散。一、擴散機制一、擴散機制（一）間隙擴散機制（一）間隙擴散機制 原子從一個晶格間隙位置跳躍到相鄰的晶格間隙位置，從而引起原子的擴散。 間隙固溶體中溶質(zhì)原子的擴散即是通過間隙機制進行的。3-3 擴散機制和擴散激活能擴散機制和擴散激活能間隙

17、擴散機制間隙擴散機制3-3 擴散機制和擴散激活能擴散機制和擴散激活能（二）空位擴散機制（二）空位擴散機制 原子和空位之間進行位置交換，即原子跳入近鄰的空位，而空位則遷移到擴散原子原來的位置上。原子完成一次跳躍之后，要進行下次跳躍則必須等待新的空位出現(xiàn)在它的鄰近位置。 純金屬中原子的擴散、固溶體中溶劑原子的擴散以及置換固溶體中溶質(zhì)原子的擴散均以空位機制進行。 空位擴散機制空位擴散機制3-3 擴散機制和擴散激活能擴散機制和擴散激活能二、原子跳躍和擴散系數(shù)二、原子跳躍和擴散系數(shù) 跳躍頻率：跳躍頻率：平均每個原子在單位時間內(nèi)的跳躍次數(shù)。 通常用 表示。 原子一次跳躍只有一個原子間距，其跳躍的方向 是隨

18、機的。3-3 擴散機制和擴散激活能擴散機制和擴散激活能 若一塊晶體中含有 n 個原子，這些原子在 dt 時間內(nèi)共跳躍 m 次，則跳躍頻率為： 假定晶體中的兩個相鄰的平行晶面1、2（均為單位面積），其晶面間距為D，且晶面1和晶面2上分別有n1和n2個原子。dtnm 相鄰晶面的原子跳躍 原子由晶面 1 跳躍至晶面2或者從晶面2跳躍至晶面 l 的幾率是相同的，均為P（稱為跳躍方向幾率）。 在dt 時間內(nèi)，由晶面1跳躍至晶面2和由晶面2跳躍至晶面 1 的原子數(shù)分別為： 單位時間內(nèi)原子由晶面1到晶面2的凈流量（即擴散通量J）為：3-3 擴散機制和擴散激活能擴散機制和擴散激活能dtPnN 121 dtPn

19、N 212 PnndtNNJ)(1/ )(211221 3-3 擴散機制和擴散激活能擴散機制和擴散激活能 晶面1和晶面2上原子的體積濃度C1、C2與n1、n2之間存在如下關(guān)系： 其中： 故： 因而：dCn11 dCn22 ddxdCCC 12221)(ddxdCnn dxdCdPJ2 擴散系數(shù)的表達式為：擴散系數(shù)的表達式為： 擴散系數(shù)與原子跳躍頻率 、跳躍方向幾率 P 和跳躍距離d 的平方成正比。 其中P 和 d 是與晶體結(jié)構(gòu)有關(guān)的參數(shù)，而跳躍頻率 除了與擴散原子本身性質(zhì)有關(guān)外，還與擴散機制和溫度密切相關(guān)。 3-3 擴散機制和擴散激活能擴散機制和擴散激活能2dPD 三、擴散激活能三、擴散激活能

20、（一）間隙擴散激活能 間隙原子處于位置1和3時，其自由能最低（等于G1），當(dāng)間隙原子從位置1跳躍至位置3時，必須經(jīng)過位置2，把A原子適當(dāng)擠開，使點陣產(chǎn)生瞬時畸變，相應(yīng)的畸變能即是間隙原子跳躍時所需克服的能壘。 3-3 擴散機制和擴散激活能擴散機制和擴散激活能間隙原子的位置與自由能的關(guān)系間隙原子的位置與自由能的關(guān)系3-3 擴散機制和擴散激活能擴散機制和擴散激活能 根據(jù)麥克斯韋爾波爾茲曼（MaxwellBoltzmann）統(tǒng)計分布定律，在N個間隙原子中，自由能大于G2的原子數(shù)： 自由能大于G1的原子數(shù)： 則有： kTGNexp)GG(n222 kTGNexp)GG(n111)kTGGexp(nn1

21、212 3-3 擴散機制和擴散激活能擴散機制和擴散激活能 由于G1是原子處于間隙位置時的自由能，相當(dāng)于間隙原子的最低能態(tài)，即n1N，故在溫度T時具有跳躍條件的原子分?jǐn)?shù)p 應(yīng)為： 設(shè)原子的振動頻率為，間隙原子最鄰近的間隙位置數(shù)為Z（即間隙配位數(shù)），則： )kTGexp()kTGGexp(Nnp 122)kTGexp(ZZp 3-3 擴散機制和擴散激活能擴散機制和擴散激活能由于 ，故有：因此：令： 則有： D0稱為擴散常數(shù)， E是間隙原子跳躍到新位置上所需額外的內(nèi)能，稱為間隙擴散激活能。 STEG )kTEexp()kSexp(Z )kTEexp()kSexp(ZPdPdD 22)kSexp(ZP

22、dD 20 )kTEexp(DD 03-3 擴散機制和擴散激活能擴散機制和擴散激活能（二）空位擴散激活能（二）空位擴散激活能 置換型溶質(zhì)原子或溶劑原子的擴散除了需要原子從一個位置跳躍到一個空位位置的遷移外，還需要擴散原子近旁出現(xiàn)新的空位。 在T 溫度下晶體中的空位平衡濃度為： )kSkTEexp(Cfvv 3-3 擴散機制和擴散激活能擴散機制和擴散激活能 在配位數(shù)為Z0的置換固溶體或純金屬中，在每個原子周圍出現(xiàn)空位的幾率應(yīng)為： 原子跳躍到近鄰的空位位置上去也需要克服一定的能壘 Gm ，且 Gm Em T Sm。 原子的跳躍頻率應(yīng)是原子的振動頻率、原子周圍出現(xiàn)空位的幾率以及具有跳躍條件的原子所占

23、分?jǐn)?shù)的乘積，即： )kSkTEexp(ZCZfvv 00)kSkTEexp()kSkTEexp(Zmmfv 03-3 擴散機制和擴散激活能擴散機制和擴散激活能 令： 則有： 式中D0為擴散常數(shù)， E為空位擴散激活能，且 )kSSexp(ZPdDmf 020mvEEE )kTEexp(DD 0)kTEEexp()kSSexp(ZPdPdDmvmf 0223-3 擴散機制和擴散激活能擴散機制和擴散激活能（三）擴散激活能的一般表達式（三）擴散激活能的一般表達式 阿累尼烏斯（Arrhenius）方程 ：式中R為氣體常數(shù)，其值為8.314 J/molK，Q代表每摩爾原子的擴散激活能，T為絕對溫度。)RT

24、Qexp(DD 03-3 擴散機制和擴散激活能擴散機制和擴散激活能 在927C下向純鐵中滲碳，假定滲碳期間純鐵表面的碳含量始終維持在1.0%，且滲碳層厚度定義為從表面起測量至0.3%C處止，若已知D0 = 2 10-5 m2/s，Q = 140 103 J/mol，請計算達到1mm的滲層深度所需要的滲碳時間。 3-3 擴散機制和擴散激活能擴散機制和擴散激活能)2(1,00DtxerfCCCtxCsRTQeDD0teerf1200314. 814000051022001. 0113 . 07 . 0te1022001. 0erf1200314. 81400005根據(jù)公式 通過查誤差函數(shù)表即可求出

25、滲碳時間 思考題：思考題： 簡要說明原子的間隙擴散機制和空位擴散機制。簡要說明原子的間隙擴散機制和空位擴散機制。 3-3 擴散機制和擴散激活能擴散機制和擴散激活能 在擴散系數(shù)的表達式中，D0和R是常數(shù)，而溫度T和擴散激活能Q是決定擴散系數(shù)D的兩個因數(shù)，所以溫度和影響擴散激活能的各種因素均會對擴散進行的速度產(chǎn)生影響。一、溫度一、溫度 溫度越高，原子的熱激活能量越大，越易發(fā)生遷移，擴散系數(shù)越大。3-4 影響擴散的因素影響擴散的因素 擴散系數(shù)與溫度的關(guān)系擴散系數(shù)與溫度的關(guān)系二、固溶體類型二、固溶體類型 不同類型的固溶體中，原子的擴散機制是不同的：擴散原子占據(jù)晶格間隙位置而形成間隙固溶體時的擴散激活能

26、小于擴散原子占據(jù)正常晶格結(jié)點位置而形成置換固溶體時的擴散激活能。 例如，C、N等間隙型溶質(zhì)原子在鐵中的擴散激活能比Cr、Al等置換型溶質(zhì)原子在鐵中的擴散激活能小得多，因此，C、N原子比Cr、Al原子在鐵中的擴散系數(shù)更大。3-4 影響擴散的因素影響擴散的因素 三、晶體結(jié)構(gòu)三、晶體結(jié)構(gòu) 所有元素在-Fe中的擴散系數(shù)都比在 -Fe中大得多，其原因是體心立方結(jié)構(gòu)的致密度比面心立方結(jié)構(gòu)的致密度小，原子遷移時所需克服的原子間結(jié)合力小，擴散激活能相對也小。 例如，912C時，鐵在-Fe中的自擴散系數(shù)大約是在 -Fe中的240倍；900C時，鎳在-Fe中的擴散系數(shù)比在 -Fe中的約高1400倍；527C時，氮

27、在-Fe中的擴散系數(shù)比在 -Fe中的約大1500倍。 3-4 影響擴散的因素影響擴散的因素 四、化學(xué)成分四、化學(xué)成分 1. 擴散原子濃度的影響擴散原子濃度的影響 一般地，擴散物質(zhì)的擴散系數(shù)隨其濃度的增加而增大。3-4 影響擴散的因素影響擴散的因素 碳在碳在Fe中的擴散系數(shù)與其中的擴散系數(shù)與其濃度的關(guān)系濃度的關(guān)系C含量含量 / %D 1011 / m2 s-1某些元素在銅中的擴散系數(shù)與某些元素在銅中的擴散系數(shù)與其濃度的關(guān)系其濃度的關(guān)系D 1014 / m2 s-1元素含量元素含量 / % 2. 合金元素的影響合金元素的影響 合金元素（第三組元）對二元系中原子擴散的影響較為復(fù)雜，有的促進擴散，有的

28、阻礙擴散，有的則幾乎無作用。 強碳化物形成元素如Mo、W、Cr、V、Ti等將阻礙碳原子在Fe中的擴散；非碳化物形成元素中，易溶于碳化物中的元素（如Mn、Ni）對碳的擴散系數(shù)影響不大，而易溶于固溶體中的元素或者促進碳在Fe中的擴散（如Co），或者阻礙碳在Fe中的擴散（如Si）。 3-4 影響擴散的因素影響擴散的因素 某些元素對碳在某些元素對碳在Fe 中擴散系數(shù)的影響中擴散系數(shù)的影響元素含量元素含量 / %D 1011 / m2 s-1五、晶體缺陷五、晶體缺陷 表面、晶界和位錯等晶體缺陷對擴散起著快速通道的作用。這是由于晶體缺陷處的點陣畸變較大，原子處于較高的能量狀態(tài)，易于跳躍，使得各種缺陷處的擴散激活能均比晶格擴散激活能小，故可加速原子的擴散。3-4 影響擴散的因素影響擴散的因素 SBLQQQSBLDDD六、其它因素六、其它因素 1. 原子間結(jié)合力原子間結(jié)合力 原子跳