ELECTRICPOWERENGINEERING電力工程鞠平主編第四章同步發(fā)電機ELECTRICPOWERENGINEERING第四章同步發(fā)電機4.1同步發(fā)電機的基本方程與參數(shù)4.2同步發(fā)電機的穩(wěn)態(tài)方程與參數(shù)4.3同步發(fā)電機的動態(tài)方程與參數(shù)第四章同步發(fā)電機4.1同步發(fā)電機的基本方程與參數(shù)4.24.1同步發(fā)電機的基本方程與參數(shù)4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程4.1.2派克-戈列夫變換4.1.3dq0坐標(biāo)系下的方程4.1同步發(fā)電機的基本方程與參數(shù)4.1.1abc坐標(biāo)系下4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程1、基本假定—理想電機轉(zhuǎn)子、定子繞組對稱不計飽和影響同步發(fā)電機基本結(jié)構(gòu)a)隱極機b)凸極機1—定子2—轉(zhuǎn)子3—定子繞組4—勵磁繞組5—阻尼繞組磁動勢、磁通按正弦分布4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程1、基本假定—理想電機同步發(fā)4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程2、同步發(fā)電機回路圖4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程2、同步發(fā)電機回路圖4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程3、電壓方程4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程3、電壓方程4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程4、磁鏈方程4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程4、磁鏈方程4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程簡寫為——LSS——定子繞組的電感LRR——轉(zhuǎn)子繞組的電感LSR、LRS——定子與轉(zhuǎn)子繞組之間的電感4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程簡寫為——LSS——定子繞組4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程5、電感

轉(zhuǎn)子繞組電感轉(zhuǎn)子繞組電感恒定不變直軸與交軸之間互感為零4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程5、電感轉(zhuǎn)子繞組電感4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程

定子與轉(zhuǎn)子繞組間互感定子繞組與轉(zhuǎn)子繞組之間的是變化的，周期為360°。4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程定子與轉(zhuǎn)子繞組間互感4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程

定子繞組自感凸極機：變化，周期為180°隱極機：不變4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程定子繞組自感4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程

定子繞組互感4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程定子繞組互感4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程

總結(jié)電感：恒定一定變可便可不變變化的原因：轉(zhuǎn)子旋轉(zhuǎn)轉(zhuǎn)子凸極

4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程總結(jié)4.1.2派克-戈列夫變換abc坐標(biāo)系方程系數(shù)矩陣M時變——方程難分析，難計算進(jìn)行坐標(biāo)變換，容易分析，容易處理4.1.2派克-戈列夫變換4.1.2派克-戈列夫變換1、空間綜合向量

旋轉(zhuǎn)磁場原理

當(dāng)同步發(fā)電機定子的三相繞組中通以對稱的正弦交變電流時，其合成磁動勢為一正向旋轉(zhuǎn)的磁動勢。

方向：超前電流相滯后電流相

abc方向旋轉(zhuǎn)轉(zhuǎn)速：4.1.2派克-戈列夫變換1、空間綜合向量4.1.2派克-戈列夫變換

雙反應(yīng)原理

三相定子繞組合成的旋轉(zhuǎn)磁動勢，可用直軸分量和交軸分量代替。4.1.2派克-戈列夫變換雙反應(yīng)原理4.1.2派克-戈列夫變換2、兩個角度空間角：轉(zhuǎn)子d軸與定子a軸之間的角度當(dāng)轉(zhuǎn)子勻速旋轉(zhuǎn)時電氣角：空間綜合矢量與定子a軸之間的角度當(dāng)恒定時4.1.2派克-戈列夫變換2、兩個角度4.1.2派克-戈列夫變換3、變換的導(dǎo)出4.1.2派克-戈列夫變換3、變換的導(dǎo)出4.1.2派克-戈列夫變換由三角函數(shù)公式4.1.2派克-戈列夫變換由三角函數(shù)公式4.1.2派克-戈列夫變換方程兩邊同乘以F當(dāng)abc分量不對稱時，令使則4.1.2派克-戈列夫變換方程兩邊同乘以F4.1.2派克-戈列夫變換派克變換如下矩陣形式4.1.2派克-戈列夫變換派克變換如下4.1.2派克-戈列夫變換逆變換矩陣形式4.1.2派克-戈列夫變換逆變換4.1.2派克-戈列夫變換例：abc坐標(biāo)系下的電流為

，求

。解：按派克變換得當(dāng)abc分量對稱，且ωs=ωr=ω

時，dq分量恒定，0分量為零。

4.1.2派克-戈列夫變換例：abc坐標(biāo)系下的電流為4.1.3dq0坐標(biāo)系下的方程1、磁鏈方程將abc分量變換為dq0分量4.1.3dq0坐標(biāo)系下的方程1、磁鏈方程4.1.3dq0坐標(biāo)系下的方程4.1.3dq0坐標(biāo)系下的方程4.1.3dq0坐標(biāo)系下的方程4.1.3dq0坐標(biāo)系下的方程4.1.3dq0坐標(biāo)系下的方程2、電壓方程定子電壓方程式將abc分量變換為dq0分量等式兩邊都乘以P4.1.3dq0坐標(biāo)系下的方程2、電壓方程4.1.3dq0坐標(biāo)系下的方程4.1.3dq0坐標(biāo)系下的方程4.1.3dq0坐標(biāo)系下的方程因為4.1.3dq0坐標(biāo)系下的方程4.1.3dq0坐標(biāo)系下的方程3、標(biāo)幺值方程磁鏈方程4.1.3dq0坐標(biāo)系下的方程3、標(biāo)幺值方程4.1.3dq0坐標(biāo)系下的方程電壓方程4.1.3dq0坐標(biāo)系下的方程電壓方程4.2

同步發(fā)電機的穩(wěn)態(tài)方程與參數(shù)4.2.1穩(wěn)態(tài)條件4.2.2穩(wěn)態(tài)電壓方程4.2.3相量方程、相量圖、等效電路圖4.2同步發(fā)電機的穩(wěn)態(tài)方程與參數(shù)4.2.1穩(wěn)態(tài)條件4.2.1穩(wěn)態(tài)條件轉(zhuǎn)速恒定，三相對稱，dq分量均為常數(shù)，脈變電動勢為零uf恒定，因為=恒定，所以

，則恒定，

，則，同理，4.2.1穩(wěn)態(tài)條件轉(zhuǎn)速恒定，4.2.2

穩(wěn)態(tài)電壓方程派克電壓方程磁鏈方程4.2.2穩(wěn)態(tài)電壓方程派克電壓方程4.2.2

穩(wěn)態(tài)電壓方程故定義當(dāng)發(fā)電機空載時，。稱為空載電動勢。定義——轉(zhuǎn)子q軸與端電壓之間的夾角。4.2.2穩(wěn)態(tài)電壓方程故4.2.3相量方程、相量圖、等效電路圖以d軸為實軸，q軸為虛軸可得1、隱極機隱極機4.2.3相量方程、相量圖、等效電路圖以d軸為實軸，q軸為4.2.3相量方程、相量圖、等效電路圖已知U、I、和各參數(shù)，求d、q軸以及各分量：（1）設(shè)端電壓為參考軸，即（2）由，求出，。（3）將投影到d、q軸，可獲得其d、q分量4.2.3相量方程、相量圖、等效電路圖已知U、I、和各4.2.3相量方程、相量圖、等效電路圖2、凸極機已知U、I、和各參數(shù)，求d、q軸以及各分量（1）設(shè)（2）構(gòu)造一個既位于q軸、又隱極化的電動勢4.2.3相量方程、相量圖、等效電路圖2、凸極機則位于q軸，與同向（3）將投影到d、q軸，獲得d、q分量（4）由

或4.2.3相量方程、相量圖、等效電路圖則4.2.3相量方程、相量圖、等效電路圖穩(wěn)態(tài)等效電路

隱極機凸極機4.2.3相量方程、相量圖、等效電路圖穩(wěn)態(tài)等效電路4.2.3相量方程、相量圖、等效電路圖4.2.3相量方程、相量圖、等效電路圖例：已知：發(fā)電機參數(shù)為，忽略電阻；穩(wěn)態(tài)運行條件為，試求：穩(wěn)態(tài)電壓、電流的d、q分量及空載電動勢。解：（1）對于凸極機，先求4.2.3相量方程、相量圖、等效電路圖例：已知：發(fā)電機參數(shù)4.2.3相量方程、相量圖、等效電路圖（2）計算電壓、電流分量（3）計算4.2.3相量方程、相量圖、等效電路圖（2）計算電壓、電流4.3同步發(fā)電機的動態(tài)方程與參數(shù)4.3.1次暫態(tài)方程與參數(shù)4.3.2暫態(tài)方程與參數(shù)4.3同步發(fā)電機的動態(tài)方程與參數(shù)4.3.1次暫態(tài)方程與參4.3.1次暫態(tài)方程與參數(shù)1、直軸4.3.1次暫態(tài)方程與參數(shù)1、直軸4.3.1

次暫態(tài)方程與參數(shù)求從端口看進(jìn)去的戴維南等效電路（1）直軸次暫態(tài)電抗即f、D磁鏈繞組短路，沿看進(jìn)去的等效電抗。4.3.1次暫態(tài)方程與參數(shù)求從端口看進(jìn)去的4.3.1次暫態(tài)方程與參數(shù)（2）直軸次暫態(tài)電動勢正比于，不發(fā)生突變4.3.1次暫態(tài)方程與參數(shù)（2）直軸次暫態(tài)電動勢4.3.1

次暫態(tài)方程與參數(shù)（3）等效電路

為直軸次暫態(tài)電抗

為直軸次暫態(tài)電勢電路方程4.3.1次暫態(tài)方程與參數(shù)（3）等效電路4.3.1

次暫態(tài)方程與參數(shù)2、交軸求從端口看進(jìn)去的戴維南等效電路。（1）交軸次暫態(tài)電抗

即短路時沿看進(jìn)去的電抗。4.3.1次暫態(tài)方程與參數(shù)2、交軸4.3.1

次暫態(tài)方程與參數(shù)（2）交軸次暫態(tài)電動勢

正比于，不發(fā)生突變（3）等效電路4.3.1次暫態(tài)方程與參數(shù)（2）交軸次暫態(tài)電動勢4.3.1

次暫態(tài)方程與參數(shù)3、電壓方程令派克電壓方程式中：寫成相量形式4.3.1次暫態(tài)方程與參數(shù)3、電壓方程4.3.1

次暫態(tài)方程與參數(shù)近似隱極化則有或稱為次暫態(tài)電抗后電動勢，簡稱次暫態(tài)電動勢。次暫態(tài)參數(shù)定義時無條件次暫態(tài)電壓方程有條件4.3.1次暫態(tài)方程與參數(shù)4.3.2

暫態(tài)方程與參數(shù)設(shè)阻尼繞組中電流為零，1、直軸D繞組開路4.3.2暫態(tài)方程與參數(shù)設(shè)阻尼繞組中電流為零，4.3.2

暫態(tài)方程與參數(shù)暫態(tài)電抗暫態(tài)電勢

正比于，不發(fā)生突變4.3.2暫態(tài)方程與參數(shù)4.3.2

暫態(tài)方程與參數(shù)2、交軸無交軸暫態(tài)電動勢和電抗或，4.3.2暫態(tài)方程與參數(shù)2、交軸4.3.2

暫態(tài)方程與參數(shù)3、電壓方程令：；；由于——無法隱極化4.3.2暫態(tài)方程與參數(shù)3、電壓方程4.3.2

暫態(tài)方程與參數(shù)參考穩(wěn)態(tài)時，先求求解的過程：先求得q軸及投影得求4.3.2暫態(tài)方程與參數(shù)參考穩(wěn)態(tài)時，先求4.3.2

暫態(tài)方程與參數(shù)4、暫態(tài)電抗后電動勢令由電壓方程4.3.2暫態(tài)方程與參數(shù)4、暫態(tài)電抗后電動勢4.3.2

暫態(tài)方程與參數(shù)例：已知：發(fā)電機參數(shù)為

忽略電阻；穩(wěn)態(tài)運行條件為，試求：穩(wěn)態(tài)時各電動勢。解：對于凸極機，先求4.3.2暫態(tài)方程與參數(shù)例：已知：發(fā)電機參數(shù)為4.3.2

暫態(tài)方程與參數(shù)

計算電壓電流分量4.3.2暫態(tài)方程與參數(shù)4.3.2

暫態(tài)方程與參數(shù)計算計算計算4.3.2暫態(tài)方程與參數(shù)計算4.3.2

暫態(tài)方程與參數(shù)若按得兩者有一定差異。4.3.2暫態(tài)方程與參數(shù)4.3.2

暫態(tài)方程與參數(shù)幾種電抗和電動勢的關(guān)系1、電動勢與電抗是成對使用的關(guān)系4.3.2暫態(tài)方程與參數(shù)幾種電抗和電動勢的關(guān)系4.3.2

暫態(tài)方程與參數(shù)2、直軸等效電路從次暫態(tài)→暫態(tài)→穩(wěn)態(tài)次暫態(tài)暫態(tài)穩(wěn)態(tài)4.3.2暫態(tài)方程與參數(shù)2、直軸等效電路從次暫態(tài)→暫態(tài)→穩(wěn)4.3.2

暫態(tài)方程與參數(shù)3、阻抗大小的關(guān)系4、電動勢大小的關(guān)系穩(wěn)態(tài)時正常時4.3.2暫態(tài)方程與參數(shù)3、阻抗大小的關(guān)系4.3.2

暫態(tài)方程與參數(shù)5、電動勢和電抗的定義無條件各電動勢和電抗都是定義的，不管在穩(wěn)態(tài)、動態(tài)，各階段均有，但不一定都能直接測量。6、電壓方程有條件（1）派克方程中的電壓方程適用于任何情況4.3.2暫態(tài)方程與參數(shù)5、電動勢和電抗的定義無條件適用于4.3.2

暫態(tài)方程與參數(shù)（2）基于次暫態(tài)參數(shù)的電壓方程使用條件（3）基于暫態(tài)參數(shù)的電壓方程使用條件4.3.2暫態(tài)方程與參數(shù)（2）基于次暫態(tài)參數(shù)的電壓方程4.3.2

暫態(tài)方程與參數(shù)（4）基于穩(wěn)態(tài)參數(shù)的電壓方程適用于穩(wěn)態(tài)條件4.3.2暫態(tài)方程與參數(shù)（4）基于穩(wěn)態(tài)參數(shù)的電壓方程適用于ELECTRICPOWERENGINEERING電力工程鞠平主編第四章同步發(fā)電機ELECTRICPOWERENGINEERING第四章同步發(fā)電機4.1同步發(fā)電機的基本方程與參數(shù)4.2同步發(fā)電機的穩(wěn)態(tài)方程與參數(shù)4.3同步發(fā)電機的動態(tài)方程與參數(shù)第四章同步發(fā)電機4.1同步發(fā)電機的基本方程與參數(shù)4.24.1同步發(fā)電機的基本方程與參數(shù)4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程4.1.2派克-戈列夫變換4.1.3dq0坐標(biāo)系下的方程4.1同步發(fā)電機的基本方程與參數(shù)4.1.1abc坐標(biāo)系下4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程1、基本假定—理想電機轉(zhuǎn)子、定子繞組對稱不計飽和影響同步發(fā)電機基本結(jié)構(gòu)a)隱極機b)凸極機1—定子2—轉(zhuǎn)子3—定子繞組4—勵磁繞組5—阻尼繞組磁動勢、磁通按正弦分布4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程1、基本假定—理想電機同步發(fā)4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程2、同步發(fā)電機回路圖4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程2、同步發(fā)電機回路圖4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程3、電壓方程4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程3、電壓方程4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程4、磁鏈方程4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程4、磁鏈方程4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程簡寫為——LSS——定子繞組的電感LRR——轉(zhuǎn)子繞組的電感LSR、LRS——定子與轉(zhuǎn)子繞組之間的電感4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程簡寫為——LSS——定子繞組4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程5、電感

轉(zhuǎn)子繞組電感轉(zhuǎn)子繞組電感恒定不變直軸與交軸之間互感為零4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程5、電感轉(zhuǎn)子繞組電感4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程

定子與轉(zhuǎn)子繞組間互感定子繞組與轉(zhuǎn)子繞組之間的是變化的，周期為360°。4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程定子與轉(zhuǎn)子繞組間互感4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程

定子繞組自感凸極機：變化，周期為180°隱極機：不變4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程定子繞組自感4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程

定子繞組互感4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程定子繞組互感4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程

總結(jié)電感：恒定一定變可便可不變變化的原因：轉(zhuǎn)子旋轉(zhuǎn)轉(zhuǎn)子凸極

4.1.1abc坐標(biāo)系下的方程總結(jié)4.1.2派克-戈列夫變換abc坐標(biāo)系方程系數(shù)矩陣M時變——方程難分析，難計算進(jìn)行坐標(biāo)變換，容易分析，容易處理4.1.2派克-戈列夫變換4.1.2派克-戈列夫變換1、空間綜合向量

旋轉(zhuǎn)磁場原理

當(dāng)同步發(fā)電機定子的三相繞組中通以對稱的正弦交變電流時，其合成磁動勢為一正向旋轉(zhuǎn)的磁動勢。

方向：超前電流相滯后電流相

abc方向旋轉(zhuǎn)轉(zhuǎn)速：4.1.2派克-戈列夫變換1、空間綜合向量4.1.2派克-戈列夫變換

雙反應(yīng)原理

三相定子繞組合成的旋轉(zhuǎn)磁動勢，可用直軸分量和交軸分量代替。4.1.2派克-戈列夫變換雙反應(yīng)原理4.1.2派克-戈列夫變換2、兩個角度空間角：轉(zhuǎn)子d軸與定子a軸之間的角度當(dāng)轉(zhuǎn)子勻速旋轉(zhuǎn)時電氣角：空間綜合矢量與定子a軸之間的角度當(dāng)恒定時4.1.2派克-戈列夫變換2、兩個角度4.1.2派克-戈列夫變換3、變換的導(dǎo)出4.1.2派克-戈列夫變換3、變換的導(dǎo)出4.1.2派克-戈列夫變換由三角函數(shù)公式4.1.2派克-戈列夫變換由三角函數(shù)公式4.1.2派克-戈列夫變換方程兩邊同乘以F當(dāng)abc分量不對稱時，令使則4.1.2派克-戈列夫變換方程兩邊同乘以F4.1.2派克-戈列夫變換派克變換如下矩陣形式4.1.2派克-戈列夫變換派克變換如下4.1.2派克-戈列夫變換逆變換矩陣形式4.1.2派克-戈列夫變換逆變換4.1.2派克-戈列夫變換例：abc坐標(biāo)系下的電流為

，求

。解：按派克變換得當(dāng)abc分量對稱，且ωs=ωr=ω

時，dq分量恒定，0分量為零。

4.1.2派克-戈列夫變換例：abc坐標(biāo)系下的電流為4.1.3dq0坐標(biāo)系下的方程1、磁鏈方程將abc分量變換為dq0分量4.1.3dq0坐標(biāo)系下的方程1、磁鏈方程4.1.3dq0坐標(biāo)系下的方程4.1.3dq0坐標(biāo)系下的方程4.1.3dq0坐標(biāo)系下的方程4.1.3dq0坐標(biāo)系下的方程4.1.3dq0坐標(biāo)系下的方程2、電壓方程定子電壓方程式將abc分量變換為dq0分量等式兩邊都乘以P4.1.3dq0坐標(biāo)系下的方程2、電壓方程4.1.3dq0坐標(biāo)系下的方程4.1.3dq0坐標(biāo)系下的方程4.1.3dq0坐標(biāo)系下的方程因為4.1.3dq0坐標(biāo)系下的方程4.1.3dq0坐標(biāo)系下的方程3、標(biāo)幺值方程磁鏈方程4.1.3dq0坐標(biāo)系下的方程3、標(biāo)幺值方程4.1.3dq0坐標(biāo)系下的方程電壓方程4.1.3dq0坐標(biāo)系下的方程電壓方程4.2

同步發(fā)電機的穩(wěn)態(tài)方程與參數(shù)4.2.1穩(wěn)態(tài)條件4.2.2穩(wěn)態(tài)電壓方程4.2.3相量方程、相量圖、等效電路圖4.2同步發(fā)電機的穩(wěn)態(tài)方程與參數(shù)4.2.1穩(wěn)態(tài)條件4.2.1穩(wěn)態(tài)條件轉(zhuǎn)速恒定，三相對稱，dq分量均為常數(shù)，脈變電動勢為零uf恒定，因為=恒定，所以

，則恒定，

，則，同理，4.2.1穩(wěn)態(tài)條件轉(zhuǎn)速恒定，4.2.2

穩(wěn)態(tài)電壓方程派克電壓方程磁鏈方程4.2.2穩(wěn)態(tài)電壓方程派克電壓方程4.2.2

穩(wěn)態(tài)電壓方程故定義當(dāng)發(fā)電機空載時，。稱為空載電動勢。定義——轉(zhuǎn)子q軸與端電壓之間的夾角。4.2.2穩(wěn)態(tài)電壓方程故4.2.3相量方程、相量圖、等效電路圖以d軸為實軸，q軸為虛軸可得1、隱極機隱極機4.2.3相量方程、相量圖、等效電路圖以d軸為實軸，q軸為4.2.3相量方程、相量圖、等效電路圖已知U、I、和各參數(shù)，求d、q軸以及各分量：（1）設(shè)端電壓為參考軸，即（2）由，求出，。（3）將投影到d、q軸，可獲得其d、q分量4.2.3相量方程、相量圖、等效電路圖已知U、I、和各4.2.3相量方程、相量圖、等效電路圖2、凸極機已知U、I、和各參數(shù)，求d、q軸以及各分量（1）設(shè)（2）構(gòu)造一個既位于q軸、又隱極化的電動勢4.2.3相量方程、相量圖、等效電路圖2、凸極機則位于q軸，與同向（3）將投影到d、q軸，獲得d、q分量（4）由

或4.2.3相量方程、相量圖、等效電路圖則4.2.3相量方程、相量圖、等效電路圖穩(wěn)態(tài)等效電路

隱極機凸極機4.2.3相量方程、相量圖、等效電路圖穩(wěn)態(tài)等效電路4.2.3相量方程、相量圖、等效電路圖4.2.3相量方程、相量圖、等效電路圖例：已知：發(fā)電機參數(shù)為，忽略電阻；穩(wěn)態(tài)運行條件為，試求：穩(wěn)態(tài)電壓、電流的d、q分量及空載電動勢。解：（1）對于凸極機，先求4.2.3相量方程、相量圖、等效電路圖例：已知：發(fā)電機參數(shù)4.2.3相量方程、相量圖、等效電路圖（2）計算電壓、電流分量（3）計算4.2.3相量方程、相量圖、等效電路圖（2）計算電壓、電流4.3同步發(fā)電機的動態(tài)方程與參數(shù)4.3.1次暫態(tài)方程與參數(shù)4.3.2暫態(tài)方程與參數(shù)4.3同步發(fā)電機的動態(tài)方程與參數(shù)4.3.1次暫態(tài)方程與參4.3.1次暫態(tài)方程與參數(shù)1、直軸4.3.1次暫態(tài)方程與參數(shù)1、直軸4.3.1

次暫態(tài)方程與參數(shù)求從端口看進(jìn)去的戴維南等效電路（1）直軸次暫態(tài)電抗即f、D磁鏈繞組短路，沿看進(jìn)去的等效電抗。4.3.1次暫態(tài)方程與參數(shù)求從端口看進(jìn)去的4.3.1次暫態(tài)方程與參數(shù)（2）直軸次暫態(tài)電動勢正比于，不發(fā)生突變4.3.1次暫態(tài)方程與參數(shù)（2）直軸次暫態(tài)電動勢4.3.1

次暫態(tài)方程與參數(shù)（3）等效電路

為直軸次暫態(tài)電抗

為直軸次暫態(tài)電勢電路方程4.3.1次暫態(tài)方程與參數(shù)（3）等效電路4.3.1

次暫態(tài)方程與參數(shù)2、交軸求從端口看進(jìn)去的戴維南等效電路。（1）交軸次暫態(tài)電抗

即短路時沿看進(jìn)去的電抗。4.3.1次暫態(tài)方程與參數(shù)2、交軸4.3.1

次暫態(tài)方程與參數(shù)（2）交軸次暫態(tài)電動勢

正比于，不發(fā)生突變（3）等效電路4.3.1次暫態(tài)方程與參數(shù)（2）交軸次暫態(tài)電動勢4.3.1

次暫態(tài)方程與參數(shù)3、電壓方程令派克電壓方程式中：寫成相量形式4.3.1次暫態(tài)方程與參數(shù)3、電壓方程4.3.1

次暫態(tài)方程與參數(shù)近似隱極化則有或稱為次暫態(tài)電抗后電動勢，簡稱次暫態(tài)電動勢。次暫態(tài)參數(shù)定義時無條件次暫態(tài)電壓方程有條件4.3.1次暫態(tài)方程與參數(shù)4.3.2

暫態(tài)方程與參數(shù)設(shè)阻尼繞組中電流為零，1、直軸D繞組開路4.3.2暫態(tài)方程與參數(shù)設(shè)阻尼繞組中電流為零，4.3.2

暫態(tài)方程與參數(shù)暫