1.1無(wú)損耗單導(dǎo)線上的波過(guò)程

為揭示線路波過(guò)程的物理本質(zhì)和基本規(guī)律，可暫時(shí)忽略線路的電阻和電導(dǎo)損耗，首先研究均勻無(wú)損單導(dǎo)線中的波過(guò)程。1.1.1波傳播的物理概念1.1.2波動(dòng)方程解1.1.3前行波和反行波1.1.4波速和波阻抗返回(a)單根無(wú)損線首端合閘（b）等效電路1.1.1波傳播的物理概念

假設(shè)有一無(wú)限長(zhǎng)的均勻無(wú)損的單導(dǎo)線，t=0時(shí)刻合閘直流電源，形成無(wú)限長(zhǎng)直角波。單位長(zhǎng)度線路的電容、電感分別為C0、L0，線路參數(shù)看成是由無(wú)數(shù)很小的長(zhǎng)度單元構(gòu)成。

合閘后，在導(dǎo)線周?chē)臻g建立起電場(chǎng)，形成電壓。

靠近電源的電容立即充電，并向相鄰的電容放電。

由于線路電感的作用，較遠(yuǎn)處的電容要間隔一段時(shí)間才能充上一定數(shù)量的電荷，并向更遠(yuǎn)處的電容放電。

這樣沿線路逐漸建立起電場(chǎng)，將電場(chǎng)能儲(chǔ)存于線路對(duì)地電容中，也就是說(shuō)電壓波以一定的速度沿線路x方向傳播。

隨著線路的充放電將有電流流過(guò)導(dǎo)線的電感，即在導(dǎo)線周?chē)臻g建立起磁場(chǎng)，因此和電壓波相對(duì)應(yīng)，還有電流波以同樣的速度沿x方向流動(dòng)。返回

綜上所述，電壓波和電流波沿線路的傳播過(guò)程實(shí)質(zhì)上就是電磁波沿線路傳播的過(guò)程，電壓波和電流波是在線路中傳播的伴隨而行的統(tǒng)一體。1.1.2波動(dòng)方程解由上圖,可得整理上式,可得

通過(guò)拉普拉斯變換或分離變量法求解，并假定線路電壓和電流初始條件為零，可得式中：返回（波阻抗)(波速)1.1.3前行波和反行波

對(duì)于電壓u的第一個(gè)分量即

前行波和反行波概念的理解v恒大于0，且由于(t2＞t1)，則x2-x1>0,說(shuō)明電壓波是沿x正方向以速度v行進(jìn)的，則為沿x正方向行進(jìn)的電壓波，稱(chēng)為前行電壓波uf,iq,if分別表示反行電壓波，前行電流波和反行電流波前（反）行波電壓電流的方向問(wèn)題沿x軸正方向運(yùn)動(dòng)的正電荷形成的電流波為正電流波，反之為負(fù)電流波電壓波的符號(hào)僅決定于導(dǎo)線對(duì)地電容上相應(yīng)電荷符號(hào)，與運(yùn)動(dòng)方向無(wú)關(guān)前行波uq,iq總是同號(hào)，反行波uf,if總時(shí)反號(hào)，原因在于：1.1.4關(guān)于波速和波阻抗波速與波阻抗的表示

波速、波阻抗都和L0、C0有關(guān)：h：導(dǎo)線的平均對(duì)地高度,mr:導(dǎo)線的半徑,m:真空的磁導(dǎo)率，H/m:真空的介電常數(shù)，F(xiàn)/m波速為：波阻抗為：波阻抗與電阻的區(qū)別

分布參數(shù)線路的波阻抗與集中參數(shù)電路的電阻有相同的量綱，但物理意義上有著以下幾點(diǎn)本質(zhì)的不同：波阻抗表示向同一方向傳播的電壓波和電流波之間

比值的大小；電磁波通過(guò)波阻抗為Z的無(wú)損線路時(shí)，其能量以電磁能的形式儲(chǔ)存于周?chē)橘|(zhì)中，而不像通過(guò)電阻那樣被消耗掉。

如果導(dǎo)線上有前行波，又有反行波，兩波相遇時(shí)，總電壓和總電流的比值不再等于波阻抗，即是：

波阻抗的數(shù)值Z只與導(dǎo)線單位長(zhǎng)度的電感L0和電容

C0有關(guān)，與線路長(zhǎng)度無(wú)關(guān)。

返回波傳播的物理概念：