量子力學(xué)：17-堿金屬原子光譜的雙線_第1頁
量子力學(xué)：17-堿金屬原子光譜的雙線_第2頁
量子力學(xué)：17-堿金屬原子光譜的雙線_第3頁
量子力學(xué)：17-堿金屬原子光譜的雙線_第4頁
量子力學(xué)：17-堿金屬原子光譜的雙線_第5頁
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文檔簡介

1史特恩－蓋拉赫實驗，電子自旋假設(shè)

電子自旋自旋態(tài)與自旋波函數(shù)自旋角動量算符與泡里算符自旋算符的矩陣表示堿金屬原子光譜的雙線結(jié)構(gòu)反常塞曼效應(yīng)量子力學(xué)總角動量的本征態(tài)堿金屬原子光譜的雙線結(jié)構(gòu)

3堿金屬原子光譜的雙線結(jié)構(gòu)(1)4能量本征方程★不顯含

t

時，有特解

定態(tài)：能量確定能量本征方程，非定態(tài)5中心力場問題回顧6中心力場問題回顧7堿金屬原子光譜的雙線結(jié)構(gòu)(1)8目錄o、考慮自旋后中心力場的Hamilton量一、總角動量的本征態(tài)二、堿金屬原子光譜的雙線結(jié)構(gòu)9考慮自旋后中心力場的Hamilton量自旋－軌道耦合項由Dirac方程可以證明，當(dāng)電子在中心力場中運動，哈密頓量（在非相對論極限下）中將出現(xiàn)自旋－軌道耦合項當(dāng)考慮電子具有自旋后電子在中心力場中的

Hamilton量為引進電子自旋后，就能夠利用量子力學(xué)理論來解釋原子光譜中的復(fù)雜結(jié)構(gòu)及在外電磁場中的現(xiàn)象10由于自旋－軌道耦合項，L和S都不是運動常數(shù)——守恒量.考慮自旋后中心力場守恒量11因此，考慮自旋后重新選擇力學(xué)量完全集總角動量是守恒量考慮自旋后中心力場守恒量--總角動量12

因此可作為力學(xué)量的完全集首先解決的共同本征矢的表示（在表象中）總角動量的本征態(tài)（1）13總角動量的本征態(tài)(2)14總角動量的本征態(tài)(3)15總角動量的本征態(tài)(4)16總角動量的本征態(tài)(5)17總角動量的本征態(tài)(6)18總角動量的本征態(tài)(7)19總角動量的本征態(tài)(8)20總角動量的本征態(tài)(9)21總角動量的本征態(tài)(10)22總角動量的本征態(tài)(11)23總角動量的本征態(tài)(12)24總角動量的本征態(tài)(13)25總角動量的本征態(tài)(14)26總角動量的本征態(tài)(15)27總角動量的本征態(tài)(16)28總角動量的本征態(tài)(17)l=0時，不存在自旋軌道耦合，總角動量就是自旋29總角動量的本征態(tài)(18)30總角動量的本征態(tài)(19)31總角動量的本征態(tài)(20)32堿金屬原子光譜的雙線結(jié)構(gòu)(1)33堿金屬原子光譜的雙線結(jié)構(gòu)(2)34堿金屬原子光譜的雙線結(jié)構(gòu)(3)35堿金屬原子光譜的雙線結(jié)構(gòu)(4)36

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