千里之行，始于足下。第2頁/共2頁精品文檔推薦海洋學(xué)知識(shí)重點(diǎn)牢記：

第一章緒論

依《聯(lián)合國(guó)海洋法公約》與《中華人民共和國(guó)領(lǐng)海和毗連區(qū)法》等，屬中國(guó)管轄的海域面積，相當(dāng)于陸地國(guó)土面積的1/3（300萬平方公里）。

第二章地球系統(tǒng)與海底科學(xué)

地球上互相連通的廣大水域構(gòu)成統(tǒng)一的世界海洋。依照海洋要素特點(diǎn)及形態(tài)特征，可將其分為要緊部分和附屬部分。要緊部分為洋，附屬部分為海、海灣和海峽。大洋中脊又稱中央海嶺，是指貫通世界四大洋、成因相同、特征相似的海底山脈系列。

第三章海水的物理特性和世界大洋的層化結(jié)構(gòu)

海水的鹽度的平均值約是35psu

水的密度變化有反常，3.984℃時(shí)密度最大

海面熱收支：太陽輻射（進(jìn)入海洋中的）、海面有效回輻射（長(zhǎng)波輻射）、蒸發(fā)或凝聚潛熱以及海氣之間的感熱交換。海洋中的水循環(huán)妨礙因子：蒸發(fā)、落水、大陸徑流、結(jié)冰與融冰。

世界大洋表層鹽度分布取決于蒸發(fā)和落水量之差。(E-P)~S成正比例。主溫躍層（永遠(yuǎn)性溫躍層）：低緯海域的暖水只限于薄薄的近表層之內(nèi)，其下便是溫度鉛直梯度較大的水層，在別太厚的深度內(nèi)，水溫迅速遞減。這層鉛直梯度較大的水層算是大洋主溫躍層，它別隨季節(jié)變化。

中國(guó)大百科全書（海洋卷，1987）對(duì)水團(tuán)的定義是：“源地和形成機(jī)制相近，具有相對(duì)均勻的物理、化學(xué)和生物特征及大體一致的變化趨勢(shì)，而與身邊海水存在明顯差異的宏大水體?！焙Ｋ旌系男问接腥N：分子混合、渦動(dòng)混合（湍流混合）和對(duì)流混合。

第五章海洋環(huán)流海流：是指海水大規(guī)模相對(duì)穩(wěn)定的流淌。

“大規(guī)?！保核目臻g尺度大，具有數(shù)百、數(shù)千千米甚至全球范圍的流域；

“相對(duì)穩(wěn)定”：在較長(zhǎng)的時(shí)刻內(nèi)，例如一具月、一季、一年或者多年，其流淌方向、速率和流淌路徑大致相似。海流的成因：一是海面上的風(fēng)力驅(qū)動(dòng)，它形成風(fēng)生海流。二是海水的溫鹽變化。

海流流速的單位，按SI單位制是米每秒，記為m/s;流向以地理方位角表示，指海水流去的方向。流向記為0°（北），向東流淌則為90°。流向與風(fēng)向的定義恰恰相反，壓強(qiáng)梯度力水平重量（大約1cm:1km的歪面上向下滑動(dòng)所受的力），是引起海水運(yùn)動(dòng)的重要作用力。

地轉(zhuǎn)偏向力（科氏力，CoriolisForce）：由于地球自轉(zhuǎn)所產(chǎn)生的慣性力，即稱為地轉(zhuǎn)偏向力或稱科氏力?？剖狭Φ幕拘再|(zhì)為：惟獨(dú)當(dāng)物體相對(duì)地球運(yùn)動(dòng)時(shí)才會(huì)產(chǎn)生；假如人們沿物體運(yùn)動(dòng)的方向看，在北半球它垂直指向物體運(yùn)動(dòng)的右方，在南半球恰恰相反，即指向左方；科氏力只能改變物體的運(yùn)動(dòng)方向，而別能改變物體運(yùn)動(dòng)的速率；水平科氏力的量值與物體運(yùn)動(dòng)的速率及地理緯度的正弦（sinφ）成比例，在赤道上為零。

水平壓強(qiáng)梯度力與科氏力取得平衡時(shí)的定常流淌，稱為地轉(zhuǎn)流。

由風(fēng)驅(qū)動(dòng)形成的風(fēng)生環(huán)流，要緊表如今大洋的上層。

世界大洋上層環(huán)流的總特征能夠用風(fēng)生環(huán)流理論加以解釋。

太平洋與大西洋的環(huán)流型有相似之處：在南北半球都存在一具與副熱帶高壓對(duì)應(yīng)的巨大反氣旋式大環(huán)流（北半球?yàn)轫槙r(shí)針方向，南半球?yàn)槟鏁r(shí)針方向）；在它們之間為赤道逆流；兩大洋北半球的西邊界流（在大西洋稱為灣流，在太平洋稱為黑潮）都很強(qiáng)大，而南半球的西邊界流（巴西海流與東澳海流）則較弱；北太平洋與北大西洋沿洋盆西側(cè)都有來自北方的寒流；在主渦旋北部有一小型氣旋式環(huán)流。

印度洋南部的環(huán)流型，在總的特征上與南太平洋和南大西洋的環(huán)流型相似，而北部則為季風(fēng)型環(huán)流，冬夏兩半年環(huán)流方向相反。在南半球的高緯海區(qū)，與西風(fēng)帶相對(duì)應(yīng)為一支強(qiáng)大的自西向東繞極流。另外在靠近南極大陸沿岸尚存在一支自東向h

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西的繞極風(fēng)生流.

由溫、鹽變化引起的環(huán)流常被稱為熱鹽環(huán)流，相對(duì)而言，它在大洋中下層占主導(dǎo)地位。

第六章海洋中的波動(dòng)現(xiàn)象

對(duì)深水波而言，其波速與水深無關(guān)，僅與波長(zhǎng)有關(guān)，對(duì)淺水波而言則與波長(zhǎng)無關(guān)而只與水深h有關(guān)。深水波速π

λ2gc=，淺水波速ghc=。小振幅重力波的總能量與波高的平方成正比：λρ28

1gHE=波紋破裂：波陡達(dá)一定限度(實(shí)際觀測(cè)1/10)，波峰就會(huì)破裂。

關(guān)于密度延續(xù)變化海洋中的內(nèi)波：內(nèi)波能量的輸送：能量以群速傳播，但群速與波速量值別同，傳播方向垂直，在同一鉛直面上。內(nèi)波的反射：群速的入射與反射與鉛直方向夾角相等。風(fēng)浪是指當(dāng)?shù)仫L(fēng)產(chǎn)生，且向來處在風(fēng)的作用之下的海面波動(dòng)狀態(tài).涌浪則指海面上由其它海區(qū)傳來的或者當(dāng)?shù)仫L(fēng)力迅速減小、平息，或者風(fēng)向改變后海面上遺留下來的波動(dòng)。

第七章潮汐

潮汐現(xiàn)象是指海水在天體（要緊是月球和太陽）引潮力作用下所產(chǎn)生的周期性運(yùn)動(dòng)，適應(yīng)上把海面鉛直向漲降稱為潮汐，而海水在水平方向的流淌稱為潮流。

潮汐的類型：１.正規(guī)半日潮；２.別正規(guī)半日潮；3.正規(guī)日潮；４.別正規(guī)日潮。

地球上的物體，其所受到的月球的引力，與因地球繞地-月公共質(zhì)心平動(dòng)所產(chǎn)生的慣性力的合力，是該物體所受的月球引潮力。

引潮力與天體質(zhì)量成正比，與距離的立方成反比；太陰引潮力與太陽引潮力相比：約2.17倍，所以，海洋潮汐現(xiàn)象要緊是月球（和太陽）產(chǎn)生的。

人們?yōu)榱擞?jì)算太陽、月球的引潮力所引起的海洋潮汐，就把具有復(fù)雜周期的潮汐看作是許多周期長(zhǎng)短各異的潮汐疊加而成的，而且假設(shè)與每一具如此周期的潮汐都對(duì)應(yīng)有一具天體，即“假想天體”。假想天體對(duì)海水所引起的潮汐稱為“分潮”

四個(gè)較大的分潮：M2、S2、K1、O1同潮時(shí)線是從無潮點(diǎn)發(fā)出的射線，等振幅線是繞無潮點(diǎn)的同心圓。風(fēng)暴潮（stormsurges）是指由于強(qiáng)烈的大氣擾動(dòng)—--如強(qiáng)風(fēng)和藹壓驟變所招致的海面異常升高的現(xiàn)象。

第八章大氣與海洋

在相互制約的大氣海洋系統(tǒng)中，海洋要緊經(jīng)過向大氣輸送熱量，尤其是提供潛熱，來妨礙大氣運(yùn)動(dòng)；大氣要緊經(jīng)過風(fēng)應(yīng)力向海洋提供動(dòng)量，改變洋流及重新分配海洋的熱含量。所以能夠簡(jiǎn)單地以為，在大尺度海氣相互作用中，海洋對(duì)大氣的作用要緊是熱力的，而大氣對(duì)海洋的作用要緊是動(dòng)力的。

熟識(shí)：

第一章緒論海洋科學(xué)是研究地球上海洋的自然現(xiàn)象、性質(zhì)與其變化規(guī)律，以及和開辟與利用海洋有關(guān)的知識(shí)體系。

第二章地球系統(tǒng)與海底科學(xué)大地水準(zhǔn)面：是既別思考地表海陸差異、也別思考陸、海地勢(shì)起伏時(shí)的海面。它在海洋中是別思考波紋、潮汐和海流的存在、海水徹底靜止時(shí)的海面；它在大陸上是靜止海面向大陸之下延伸的假想“海面”。

把三大洋在南極洲附近連成一片的水域稱為南大洋或南極海域。從南極大陸到南緯40°為止的海域，或從南極大陸起，到亞熱帶輻合線明顯時(shí)的延續(xù)海域。

現(xiàn)代海岸帶普通包括海岸、海灘和水下岸坡三部分。海岸是高潮線以上狹窄的陸上地帶，大部分時(shí)刻裸露于海水面之上，僅在特大高潮或暴風(fēng)浪時(shí)才被淹沒，又稱潮上帶。海灘是高低潮之間的地帶，高潮時(shí)被水淹沒，低潮時(shí)露出水面，又稱潮間帶。水下岸坡是低潮線以下直到波紋作用所能到達(dá)的海底部分，又稱潮下帶，其下限相當(dāng)于1/2波長(zhǎng)的水深處，通常約10～20m。

在大西洋，中脊位居中央，延伸方向與兩岸平行，邊坡較陡，稱為大西洋中脊；印度洋中脊也大致位于大洋中部，但歧分三支，呈“入”字型展布；在太平洋內(nèi)，因中脊偏居?xùn)|側(cè)且邊坡平緩，故稱東太平洋海隆。

海底擴(kuò)張的速度大約為每年幾厘米。更新一次2億年。

第三章海水的物理特性和世界大洋的層化結(jié)構(gòu)

1978年有用鹽度標(biāo)度（PSS78），有用鹽度S（單位：PSU）。

有用鹽度實(shí)質(zhì)上是一具海水測(cè)樣電導(dǎo)率與標(biāo)準(zhǔn)的比值，它是絕對(duì)鹽度的一具代表量。

狀態(tài)方程:描述海水狀態(tài)參數(shù)溫度、鹽度、壓力與密度或比容之間相互關(guān)系的數(shù)學(xué)表達(dá)式。

海冰形成的必要條件是，海水溫度落至冰點(diǎn)并接著失熱、相對(duì)冰點(diǎn)稍有過冷卻現(xiàn)象并有凝聚核存在。

進(jìn)入海水中的太陽輻射能（海洋凈獲得熱量）：1m：44.5％；10m，22.2％；100m，0.52％；300m，0。

蒸發(fā)耗熱與感熱交換之比大約為10：1。

在緯向上，赤道附近的主溫躍層較強(qiáng)、較薄，深度大約在300m左右；在副熱帶海域下落，深度加深，厚度加大（800m）。高緯度區(qū)域，強(qiáng)度增大，厚度減小，水層變淺。極地水域別浮現(xiàn)永遠(yuǎn)性躍層。

在層結(jié)穩(wěn)定的海洋中，只要溫度或者鹽度兩者之一個(gè)有“別穩(wěn)定”鉛直分布（即鹽度隨深度減小，或者溫度隨深度增高），由于分子熱傳導(dǎo)系數(shù)大于鹽擴(kuò)散系數(shù)（Kt≈102KS），便也許引起自由對(duì)流，從而促進(jìn)海洋的內(nèi)部混合。由于這種海水混合現(xiàn)象徹底是由熱量與鹽量經(jīng)過分子擴(kuò)散而引起的，因而稱為“雙擴(kuò)散”效應(yīng)。

第五章海洋環(huán)流

海洋環(huán)流普通是指海域中的海流形成首尾相接的相對(duì)獨(dú)立的環(huán)流系統(tǒng)或流旋。

作用在海水上的力歸結(jié)為兩大類：一是引起海水運(yùn)動(dòng)的力，重力、壓強(qiáng)梯度力、風(fēng)應(yīng)力、引潮力等；另一類是由于海水運(yùn)動(dòng)后所派生出來的力，地轉(zhuǎn)偏向力（Coriolis力，亦稱為科氏力）、摩擦力等。

在靜態(tài)的海洋中，當(dāng)海水密度為常數(shù)或者不過深度的函數(shù)時(shí)，海洋中壓力的變化也不過深度的函數(shù)，此刻海洋中的等壓面必定是水平的，即與等勢(shì)面平行。這種壓力場(chǎng)稱為正壓場(chǎng)。

當(dāng)海水密度別為常數(shù)，特殊在水平方向上存在明顯差異時(shí)（或者由于外部的緣故），此刻等壓面相關(guān)于等勢(shì)面將會(huì)發(fā)生傾歪，這種壓力場(chǎng)稱為歪壓場(chǎng)。

f—平面：如研究的海區(qū)緯度跨度別大，此刻科氏參量f可視為常量。f為常數(shù)的平面稱為“f—平面”。

?？寺鼰o限深海漂流理論：

基本假定：在北半球穩(wěn)定風(fēng)場(chǎng)長(zhǎng)時(shí)刻作用在無限廣大、無限深海的海面上；海水密度均勻，海面（等壓面）是水平的；別思考科氏力隨緯度的變化；只思考由鉛直湍流導(dǎo)致的水平摩擦力，且假定鉛直湍流粘滯系數(shù)Kz為常量。

當(dāng)摩擦力與科氏力取得平衡時(shí)，海流將趨于穩(wěn)定狀態(tài)。穩(wěn)定后的海流稱為風(fēng)海流（漂流）。

風(fēng)海流事情下，在北半球海水的體積運(yùn)輸方向與風(fēng)矢量垂直，且指向右方。

上升流是指海水從深層向上涌升。

下落流是指海水自上層下沉的鉛直向流淌。

世界大洋的一級(jí)水團(tuán)：

1、表層水：具有高溫、相對(duì)低鹽特性，富溶解氧。

2、次表層水：高鹽和相對(duì)高溫

3、中層水：低鹽；也存在高鹽中層水：地中海，紅海

4、深層水：貧氧.

5、底層水：源于極地海區(qū)，高密。

第六章海洋中的波動(dòng)現(xiàn)象

波動(dòng)的基本特點(diǎn):在外力的作用下，水質(zhì)點(diǎn)離開其平衡位置作周期性或準(zhǔn)周期性的運(yùn)動(dòng)。

運(yùn)動(dòng)隨時(shí)刻與空間的周期性變化為波動(dòng)的要緊特征。

曲線的最高點(diǎn)稱為波峰，曲線的最低點(diǎn)稱為波谷，相鄰兩波峰（或波谷）之間的水平距離稱為波長(zhǎng)（λ），相鄰兩波峰（或者波谷）經(jīng)過某固定點(diǎn)所記憶的時(shí)刻稱為周期（T），顯然，波形傳播的速度C=λ／T。從波峰到波谷之間的鉛直距離稱為波高（H），波高的一半a=H/2稱為振幅，是指水質(zhì)點(diǎn)離開其平衡位置的向上（或向下）的最大鉛直位移。波高與波長(zhǎng)之比稱為波陡，以δ=H／λ表示。

在直角坐標(biāo)系中取海面為xoy平面，設(shè)波動(dòng)沿x方向傳播，波峰在y方向?qū)⑿纬梢粭l線，該線稱為波鋒線，與波鋒線垂直指向波紋傳播方向的線稱為波向線。小振幅重力波:系指波動(dòng)振幅相對(duì)波長(zhǎng)為無限小，重力是其唯一外力的簡(jiǎn)單海面波動(dòng)。

兩列振幅、周期、波長(zhǎng)相等，傳播方向相反的正弦波疊加。疊加后的波形別向外傳播，故稱駐波。波腹：波面具有最大的升落；波節(jié)：無升落。

兩列振幅相等，周期、波長(zhǎng)相近，傳播方向相同的正弦波疊加，合成后的波動(dòng)稱為波群。

密度延續(xù)變化海洋中的內(nèi)波：內(nèi)波的恢復(fù)力則為科氏力與弱化重力（即重力與浮力之差）。羅斯貝波，亦稱行星波，它是一種遠(yuǎn)遠(yuǎn)小于慣性頻率f的低頻波。它的恢復(fù)力別是重力也別是科氏力，而是科氏力隨緯度的變化率，即β。

風(fēng)浪的成長(zhǎng)與大小，別是只取決于風(fēng)力，而是與風(fēng)所作用水域的大小和風(fēng)所作用時(shí)刻的長(zhǎng)短有緊密關(guān)系。

所謂風(fēng)時(shí)，系指狀態(tài)相同的風(fēng)持續(xù)作用在海面上的時(shí)刻；

所謂風(fēng)區(qū)，是指狀態(tài)相同的風(fēng)作用海域的范圍。適應(yīng)上把從風(fēng)區(qū)的上沿，沿風(fēng)吹方向到某一點(diǎn)的距離稱為風(fēng)區(qū)長(zhǎng)度，簡(jiǎn)稱為風(fēng)區(qū)。

風(fēng)浪尺度便達(dá)到了理論上的最大值，再不可能隨時(shí)刻的增加而增大了，稱為定常狀態(tài)。

假如風(fēng)浪還將隨時(shí)刻的增長(zhǎng)而接著增大，則稱為過渡狀態(tài).

在定常風(fēng)的作用下，對(duì)應(yīng)于風(fēng)區(qū)內(nèi)某點(diǎn)，風(fēng)浪達(dá)到定常狀態(tài)所用的時(shí)刻是一定的，這段時(shí)刻稱為最小風(fēng)時(shí)。或者講，對(duì)應(yīng)于某一風(fēng)區(qū)（長(zhǎng)度），風(fēng)浪成長(zhǎng)至理論上最大尺度所記憶的最短時(shí)刻稱為最小風(fēng)時(shí)。這段時(shí)刻算是風(fēng)區(qū)上沿所產(chǎn)生的波紋傳播至某點(diǎn)記憶的時(shí)刻，所以別同風(fēng)區(qū)，對(duì)應(yīng)于別同的最小風(fēng)時(shí)，當(dāng)實(shí)際風(fēng)時(shí)大于最小風(fēng)時(shí)時(shí)，波紋為定常狀態(tài)，反之為過渡狀態(tài)。

當(dāng)實(shí)際風(fēng)時(shí)一定時(shí)，固然對(duì)應(yīng)于某一風(fēng)區(qū)（長(zhǎng)度）內(nèi)的波紋達(dá)到定常狀態(tài)，此一風(fēng)區(qū)長(zhǎng)度稱為最小風(fēng)區(qū)。所以最小風(fēng)區(qū)的定義為，對(duì)應(yīng)于某一風(fēng)時(shí)，風(fēng)浪成長(zhǎng)至理論上最大尺度所需要的最短距離。當(dāng)實(shí)際風(fēng)區(qū)小于最小風(fēng)區(qū)時(shí)風(fēng)浪為定常狀態(tài)，反之為過渡狀態(tài)。

實(shí)際的海浪可視為是由許多別同波長(zhǎng)、別同周期和振幅的分波組成，這些組成部分在傳播過程中，波長(zhǎng)大的速度快，波長(zhǎng)短的速度慢，于是使原來疊加在一起的波動(dòng)分散開來，這種現(xiàn)象稱為彌散。頻散關(guān)系)tanh(2

khkg=σ

在近岸區(qū)，波峰線有逐漸與等深線平行的趨勢(shì)，也算是波向線與等深線逐漸垂直的趨勢(shì)。

波紋傳到近岸，波高的變化徹底取決于能量的變化。1.與波向的折射有關(guān)；2.與相對(duì)水深的變化有關(guān)。第七章潮汐潮位（即海面相關(guān)于某一基準(zhǔn)面的鉛直高度）。

漲潮時(shí)潮位別斷增高，達(dá)到一定的高度往后，潮位短時(shí)刻內(nèi)別漲也別退，稱之為平潮，平潮的中間時(shí)間稱為高潮時(shí)。當(dāng)潮位退到最低的時(shí)候，與平潮事情類似，也發(fā)生潮位別退別漲的現(xiàn)象，叫做停潮，其中間時(shí)間為低潮時(shí)。從低潮時(shí)到高潮時(shí)的時(shí)刻間隔叫做漲潮時(shí)，從高潮時(shí)到低潮時(shí)的時(shí)刻間隔則稱為降潮時(shí)。海面上漲到最高位置時(shí)的高度叫做高潮高，下落到最低位置時(shí)的高度叫低潮高，相鄰的高潮高與低潮高之差叫潮差。

凡是一天之中兩個(gè)潮的潮差別等，漲潮時(shí)和降潮時(shí)也別等，這種別規(guī)則現(xiàn)象稱為潮汐的日別等現(xiàn)象。

正規(guī)半日潮在一具太陰日（約24時(shí)50分）內(nèi)，有兩次高潮和兩次低潮，從高潮到低潮和從低潮到高潮的潮差幾乎相等，這類潮汐就叫做正規(guī)半日潮。

地球上任一點(diǎn)的公轉(zhuǎn)慣性離心力的方向相同且與從月球中心至地球中心聯(lián)線的方向相同（即方向都背離月球），大小為2

dKMfc=

，式中M為月球的質(zhì)量，K是萬有引力常數(shù)，d為月地中心距離。

潮汐靜力理論（或稱平衡潮理論）

假定：（1）地球?yàn)橐痪邎A球，其表面徹底被等深的海水所覆蓋，別思考陸地的存在；（2）海水沒有粘性，也沒有慣性，海面能隨時(shí)與等勢(shì)面重疊；（3）海水別受地轉(zhuǎn)偏向力和摩擦力的作用。

思考引潮力后的海面變成了橢球形，稱之為潮汐橢球，同時(shí)它的長(zhǎng)軸恒指向月球。

八分算潮法：高潮時(shí)＝0.8h×〔農(nóng)歷日期－１（或16）〕＋高潮間隙

所謂高潮間隙是月中天時(shí)至下一具高潮發(fā)生時(shí)間的時(shí)刻間隔。

潮汐靜力理論的價(jià)值：

（1）潮汐靜力理論是建立在客觀存在的引潮力之上；（2）依照潮汐靜力理論能夠給出“分潮”的概念；（3）依照潮汐靜力理論導(dǎo)出的潮高公式所揭示出的潮汐變化周期與實(shí)際基本相符；（4）由潮高公式計(jì)算出來的最大也許潮差為78cm，這一數(shù)值與實(shí)際大洋的潮差相近。

潮汐動(dòng)力理論的基本思想

潮汐動(dòng)力理論是從動(dòng)力學(xué)觀點(diǎn)動(dòng)身來研究海水在引潮力作用下產(chǎn)生潮汐的過程，此理論以為：關(guān)于海水運(yùn)動(dòng)來講，惟獨(dú)水平引潮力才是重要的，而引潮力的鉛直重量（鉛直引潮力）和重力相比很小，所以鉛直引潮力所產(chǎn)生的作用不過使重力加速度產(chǎn)生極弱小的變化，故別重要。潮汐動(dòng)力理論還以為：海洋潮汐實(shí)際上指的是海水在月球和太陽水平引潮力作用下的一種潮波運(yùn)動(dòng)，即水平方向的周期運(yùn)動(dòng)和海面起伏的傳播，海洋潮波在傳播過程中，除了受引潮力作用之外，還受到海陸分布、海底地形（如水深）、地轉(zhuǎn)偏向力（即科氏力）以及摩擦力等因素的妨礙。

無潮點(diǎn)的存在是科氏力的作用；無潮點(diǎn)向?yàn)晨诘淖笙路狡?，是摩擦力的作用?/p>

風(fēng)暴潮的三個(gè)時(shí)期：先兆波、主振時(shí)期、余振時(shí)期。

第八章大氣與海洋

在北半球沿經(jīng)圈有三個(gè)閉合環(huán)流圈，在熱帶和極地各有一具直截了當(dāng)環(huán)流圈。在熱帶的稱哈得萊（Hadley）環(huán)流；在極地的環(huán)流稱極地環(huán)流。在兩個(gè)直截了當(dāng)環(huán)流之間的中高緯地區(qū)則存在一具與直截了當(dāng)環(huán)流相反的閉合環(huán)流圈，稱之為間接環(huán)流圈。那個(gè)間接環(huán)流圈亦稱費(fèi)雷爾（Ferrel）環(huán)流。

ENSO是厄爾尼諾（ElNiNo）和南方濤動(dòng)（SouthernOscillation）的合稱。（用來表示大尺度海洋大氣耦合系統(tǒng)的異?，F(xiàn)象。）

第十章海洋中的聲光傳播及其應(yīng)用

聲的折射、反射定律：聲線總是向聲速小的方向彎曲。

水下聲道:由躍層效應(yīng),在溫躍層以下深水區(qū),水溫隨深度增加變化減小,壓力對(duì)聲速的妨礙顯著,使c(z)曲線有極小值.若聲源在此附近,從聲源發(fā)出的聲線束將向聲速極小值所在的水層彎曲,此刻聲能大部分限制在此水層間,沒通過海面和海底的反射、散射和汲取,聲能損失非常少,像在水下存在一聲能傳播的通道,所以傳播距離非常遠(yuǎn),稱水下聲道.

第四章海水的化學(xué)組成和特性

聯(lián)合國(guó)專家組（1982）把海洋污染定義為:直截了當(dāng)或間接由人類向大洋和河口排放的各種廢物或廢熱，引起對(duì)人類生存環(huán)境和健康的危害，或者危及海洋生命（如魚類）的現(xiàn)象。

了解：

第一章緒論

英國(guó)“挑戰(zhàn)者”號(hào)1872～1876年的環(huán)球航行考察，被以為是現(xiàn)代海洋學(xué)研究的真正開始。

第二章地球系統(tǒng)與海底科學(xué)

地球呈現(xiàn)為別規(guī)則的旋轉(zhuǎn)橢球體。

莫霍面（M面）和古登堡面（G面），它們把地球內(nèi)部分為地殼、地幔和地核三大圈層。

穩(wěn)定型大陸邊緣由大陸架、大陸坡和大陸隆三部分組成。

海底擴(kuò)張?jiān)趧e同大洋表現(xiàn)形式別同。一種是擴(kuò)張著的洋底并且把與其相鄰接的大陸向兩側(cè)推開，大陸與相鄰洋底相嵌在

一起隨海底擴(kuò)張向同一方向挪移，隨著新洋底的別斷生成和向兩側(cè)展寬，兩側(cè)大陸間的距離隨之變大，這算是海底擴(kuò)張講對(duì)大陸漂移的解釋。大西洋及其兩側(cè)大陸就屬于這種形式。另一種方式是洋底擴(kuò)展挪移到一定程度便向下俯沖潛沒，重新回到地幔中去，相鄰大陸逆掩于俯沖帶上。洋底的俯沖作用導(dǎo)致溝－－弧體系的形成，太平洋算是這種事情。

第三章海水的物理特性和世界大洋的層化結(jié)構(gòu)海水組成恒定性原理（馬賽特，1891）：海水中的要緊成分在水中的含量盡管別同，但它們之間的比值是近似恒定的。若海水微團(tuán)在被壓縮過程中，與外界沒有熱量交換，則稱為絕熱壓縮。

絕熱變化：由于海水的壓縮性，當(dāng)一海水微團(tuán)作鉛直位移時(shí)，因其深度的變化導(dǎo)致所受壓力的別同，將使其體積發(fā)生相應(yīng)變化。在絕熱下沉?xí)r，壓力增大使其體積縮小，外力對(duì)海水微團(tuán)作功，增加了其內(nèi)能導(dǎo)致溫度升高；反之，當(dāng)絕熱上升時(shí)，體積膨脹，消耗內(nèi)能導(dǎo)致溫度落低。上述海水微團(tuán)內(nèi)的溫度變化稱為絕熱變化。

位溫：海洋中某一深度（壓力為p）的海水微團(tuán)，絕熱上升到海面（壓力為大氣壓p0）時(shí)所具有的溫度稱為該深度海水的位溫，記為Θ。海水微團(tuán)此刻相應(yīng)密度，稱為位密，記為ρΘ。位溫比現(xiàn)場(chǎng)深度的溫度低。

由海水凍結(jié)而成的冰稱為海冰。廣義的海冰包括由海水凍結(jié)而成的冰和大陸冰川、河冰和湖冰等淡水冰。

Tf（冰點(diǎn)溫度）、Tmax（最大密度溫度）與鹽度關(guān)系:隨鹽度的增加而落低，且前者比后者落的慢，當(dāng)鹽度為24.695時(shí)二者均是-1.33度。

淡水結(jié)冰：淡水在結(jié)冰之前，密度隨溫度的落低而減小，則上層水的密度較小，而密度較大的水依舊在下層，就形成了穩(wěn)定的層結(jié)，溫度接著落至冰點(diǎn)時(shí)，表層開始結(jié)冰。

海水結(jié)冰：大于24.695時(shí)，結(jié)冰前向來對(duì)流混合，然后混合層都達(dá)冰點(diǎn)時(shí)一起結(jié)冰。

冰山和流冰的漂移方向要緊受風(fēng)和海流的共同制約。

海冰的鹽度：海冰融化后海水的鹽度，普通為3－7左右。

極地海域水溫年變幅惟獨(dú)1℃左右。海面有效回輻射：海面向大氣的長(zhǎng)波輻射與大氣向海洋的長(zhǎng)波輻射之差（海洋凈失去熱量）。妨礙因素：A、海面水溫B、空氣中的濕度C、云量、云狀水平衡方程：oiUFEUMRPq+++=混合增密效應(yīng)（體積收縮效應(yīng)）：兩種溫、鹽別同的海水混合后，其密度大于混合前兩種海水密度的平均值。

海洋溫、鹽、密的細(xì)微結(jié)構(gòu)的兩種型式：階梯狀結(jié)構(gòu)和別規(guī)則的擾動(dòng)型

第五章海洋環(huán)流風(fēng)應(yīng)力目前只能以經(jīng)驗(yàn)公式給出。aaaaWWCρτ=，式中ρa(bǔ)為海面以上空氣的密度；Wa為觀測(cè)高度上的風(fēng)速（普通是離

海面10米處）；Ca稱為阻尼系數(shù)（拖曳系數(shù)），它與海面上氣流的運(yùn)動(dòng)狀態(tài)有關(guān)。延續(xù)方程實(shí)質(zhì)上是物理學(xué)中的質(zhì)量守恒定律在流體中的應(yīng)用。質(zhì)量延續(xù)方程：0][=??+??+??+z

wyvxudtdρρ運(yùn)動(dòng)學(xué)邊界條件：規(guī)定邊界上海水運(yùn)動(dòng)速度所遵循的條件稱為運(yùn)動(dòng)學(xué)邊界條件。動(dòng)力學(xué)邊界條件：規(guī)定邊界上海水受力所遵循的條件，稱為動(dòng)力學(xué)邊界條件。

由內(nèi)壓場(chǎng)導(dǎo)致之地轉(zhuǎn)流，普通隨深度的增加流速逐步減小，直到等壓面與等勢(shì)面平行的深度上流速為零；其流向也別盡相同，有時(shí)稱其為密度流。由外壓場(chǎng)導(dǎo)致的地轉(zhuǎn)流，自表層至海底（除海底摩擦層外），流速流向相同，有時(shí)稱其為傾歪流。

無限深海漂流理論，流速與流向隨深度變化如圖5-8所示（第161頁）。聯(lián)結(jié)各層流矢量端點(diǎn)上的線，稱為?？寺菪€。通常稱z=-π/a那個(gè)深度稱為摩擦深度，用D表示，即?ρωππsin/zKaD=-

=。它與風(fēng)速及地理緯度有關(guān)。?？寺疃葹棣蠨

。

與兩半球信風(fēng)帶對(duì)應(yīng)的分不為西向的南赤道流與北赤道流，亦稱信風(fēng)流。

在南北信風(fēng)流之間與赤道無風(fēng)帶相對(duì)應(yīng)是一支向東運(yùn)動(dòng)的赤道逆流.

在南赤道流區(qū)赤道下方的溫躍層內(nèi)，有一支與赤道流方向相反自西向東的流淌，稱為赤道潛流或克倫威爾流.

上層西邊界流是指大洋西側(cè)沿大陸坡從低緯向高緯的流。

與南北半球盛行西風(fēng)帶相對(duì)應(yīng)的是自西向東的強(qiáng)盛的西風(fēng)漂流。

由于風(fēng)場(chǎng)分布別均勻，造成了來自南極海區(qū)的低溫、低鹽、高溶解氧的表層海水在極鋒的向極一側(cè)輻聚下沉，此處稱為南極輻聚帶。

北半球的極鋒輻聚別甚明顯，只在太平洋西北部的黑潮與親潮的交匯區(qū)以及大西洋西北部的灣流與拉布拉多海流的交匯區(qū)存在著比較強(qiáng)烈的輻聚下沉現(xiàn)象，普通稱為西北輻聚區(qū)。

在南北半球反氣旋式大環(huán)流的中間海域，表層海水輻聚下沉，稱為副熱帶輻聚區(qū)。

因?yàn)榇伪韺铀簿哂休^高的溫度，因此與表層水一起稱為大洋上層暖水區(qū)。

普遍以為，南極威德爾海是南極底層水的要緊來源，

中尺度渦：水平尺度約為100～500km，時(shí)刻尺度約為20～200天的流渦。廣泛的寄居于總的大洋環(huán)流之中，且以（1～5）×10-2m/s的速度挪移著。

第六章海洋中的波動(dòng)現(xiàn)象

有限振幅波動(dòng)的水質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)軌跡接近為圓，但在一具周期內(nèi)別封閉。有凈位移，此水平位移稱“波流”。

內(nèi)波的一種最簡(jiǎn)單的形式是發(fā)生在兩層密度別同的海水界面處的波動(dòng)，稱為界面內(nèi)波。

在密度層結(jié)穩(wěn)定的海洋中，海水微團(tuán)受到某種力的干擾后，在鉛直方向上自由振蕩的頻率。它要緊決定于海水密度的鉛直梯度dρ／dz。

普通以為當(dāng)波動(dòng)周期接近半擺日（12/sinφ）或比半擺日更長(zhǎng)時(shí)，科氏效應(yīng)必須思考。

開爾文波是一種長(zhǎng)周期重力波，它并且受重力和科氏力的作用。

開爾文波的基本特征:當(dāng)波動(dòng)經(jīng)過水道時(shí)，水道兩岸的波動(dòng)振幅別等，右岸大，而左岸小。

羅斯貝波的傳播機(jī)制，能夠用位渦守恒原明白釋。

風(fēng)浪的特征往往波峰尖削，在海面上的分布非常別規(guī)律，波鋒線短，周期小，當(dāng)風(fēng)大時(shí)常常浮現(xiàn)破裂現(xiàn)象，形成浪花。

涌浪的波面比較平整，光滑，波鋒線長(zhǎng)，周期、波長(zhǎng)都比較大，在海上的傳播比較規(guī)則。

風(fēng)浪的成長(zhǎng)與消衰要緊地取決于對(duì)能量的攝取與消耗之間的平衡關(guān)系。

因?yàn)椴y在成長(zhǎng)過程達(dá)到一定尺度后，由于內(nèi)摩擦等緣故所消耗的能量比它攝取的能量增加得快，當(dāng)攝取與消耗的能量達(dá)到平衡時(shí)，波紋尺寸便別再增大。此刻的風(fēng)浪稱為充分成長(zhǎng)狀態(tài)，達(dá)到充分成長(zhǎng)狀態(tài)所對(duì)應(yīng)的風(fēng)時(shí)與風(fēng)區(qū)，稱為充分成長(zhǎng)的風(fēng)時(shí)與風(fēng)區(qū)。

由于各個(gè)分波的傳播方向也別盡一致，在傳播過程中向別同方向分散開來，這種現(xiàn)象稱為角散。

使用將海浪視為由許多振幅、頻率、方向、位相別同的簡(jiǎn)單波動(dòng)疊加這一觀點(diǎn)和辦法，對(duì)海浪舉行研究。規(guī)定這些簡(jiǎn)單波動(dòng)的振幅或位相是隨機(jī)量，從而疊加的結(jié)果也是隨機(jī)的。

海浪的總能量E是由全部各組成波提供的，其中頻率為σ的組成波所提供的能量，以其相當(dāng)量S（σ）表示，故S（σ）代表海浪中能量相關(guān)于組成波頻率σ的分布。它被稱為海浪頻譜或能譜。由于組成波的傳播方向別同，所以別同組成波的能量以S（σ，θ）或F（σ，θ）來描述，有時(shí)稱其為方向譜。

第七章潮汐

別正規(guī)半日潮在一具朔望月中的大多數(shù)生活里，每個(gè)太陰日內(nèi)普通可有兩次高潮和兩次低潮；但有少數(shù)生活（當(dāng)月赤緯較大的時(shí)候），第二次高潮非常小，半日潮特征就別顯著，這類潮汐就叫做別正規(guī)半日潮。

正規(guī)日潮在一具太陰日內(nèi)惟獨(dú)一次高潮和一次低潮，象如此的一種潮汐就叫正規(guī)日潮，或稱正規(guī)全日潮。

別正規(guī)日潮這類潮汐在一具朔望月中的大多數(shù)生活里具有日潮型的特征，但有少數(shù)生活（當(dāng)月赤緯接近零的時(shí)候）則具有半日潮的特征。

潮汐靜力理論的缺陷：

（1）假定整個(gè)地球徹底被海水包圍，這與實(shí)際事情相差較大；

（2）徹底沒有思考到海水的運(yùn)動(dòng)，而且假設(shè)海水沒有慣性也與實(shí)際別符合。因此潮汐靜力理論以為每當(dāng)月球在某處上中天或下中天時(shí)，該處便會(huì)發(fā)生高潮，與實(shí)際事情有所差