理想氣體的絕熱過程_第1頁
理想氣體的絕熱過程_第2頁
理想氣體的絕熱過程_第3頁
理想氣體的絕熱過程_第4頁
全文預(yù)覽已結(jié)束

下載本文檔

版權(quán)說明：本文檔由用戶提供并上傳，收益歸屬內(nèi)容提供方，若內(nèi)容存在侵權(quán)，請(qǐng)進(jìn)行舉報(bào)或認(rèn)領(lǐng)

文檔簡(jiǎn)介

22.4抱負(fù)氣體的絕熱過程絕熱過程的泊松方程設(shè)想肯定量的抱負(fù)氣體經(jīng)受一個(gè)準(zhǔn)靜態(tài)的絕熱膨脹(或壓縮)過程，從初態(tài)1變化到終態(tài)2,依據(jù)熱力學(xué)第肯定律有W=-(U2-U})=--^CVfin(T2-Tl)做mol在絕熱過程中，抱負(fù)氣體的三個(gè)狀態(tài)參量夕、K廠是同時(shí)變化的?？梢宰C明，絕熱過程中壓強(qiáng)與體積有如下關(guān)系p片=常量其中/是抱負(fù)氣體的比熱比。上式常稱為絕熱過程的泊松方程。采用抱負(fù)氣體的狀態(tài)方程，還可以由此得到y(tǒng)r-lpyr-lpr^Tr=常量絕熱過程的p-1/關(guān)系曲線稱為絕熱線，如下圖所示TjpTjpLTjpTjpL在上圖中畫出了抱負(fù)氣體的絕熱線AC,同時(shí)還畫出了一條等溫線AB進(jìn)行比較?？梢钥闯觯^熱線比等溫線陡。這表明同一氣體從同一狀態(tài)作同樣的體積壓縮時(shí)，壓強(qiáng)的變化在絕熱過程中要比等溫過程中大。二.泊松方程的推導(dǎo)依據(jù)熱力學(xué)第肯定律及絕熱過程的特征（dQ=。），可得pdV=CVmdTRT對(duì)于抱負(fù)氣體有pV=RT由于在絕熱過程中，夕、K廠三個(gè)量都在變化，所以M

pdV+Vdp=RdTMm。1消去上面兩式中的dT,有g(shù)<pdV+Vdp）=-RpdV采用可得。刖（pdV+陟）=…-cJpdV簡(jiǎn)化后，有dpdV—+y—=0PV對(duì)上式積分得p『=常量例1.有l(wèi)m。/剛性多原子抱負(fù)氣體，原來壓強(qiáng)為l.Oatm,體積為2.46xIO-2/??3,若經(jīng)過一絕熱壓縮過程，體積縮小為原來的1/8,求：(1)氣體內(nèi)能的增加;(2)該過程中氣體所作的功；(3)終態(tài)時(shí)氣體的分子數(shù)密度。解：(1)對(duì)剛性多原子抱負(fù)氣體('=6),有i+26+24…i63由絕熱過程方程，得P2=（―）zP、=\6atmV2所以。=600KR氣體內(nèi)能的增量為AE=vCyW一式）=3R（『2-1）=7479J(2

溫馨提示

  • 1. 本站所有資源如無特殊說明，都需要本地電腦安裝OFFICE2007和PDF閱讀器。圖紙軟件為CAD,CAXA,PROE,UG,SolidWorks等.壓縮文件請(qǐng)下載最新的WinRAR軟件解壓。
  • 2. 本站的文檔不包含任何第三方提供的附件圖紙等，如果需要附件，請(qǐng)聯(lián)系上傳者。文件的所有權(quán)益歸上傳用戶所有。
  • 3. 本站RAR壓縮包中若帶圖紙，網(wǎng)頁內(nèi)容里面會(huì)有圖紙預(yù)覽，若沒有圖紙預(yù)覽就沒有圖紙。
  • 4. 未經(jīng)權(quán)益所有人同意不得將文件中的內(nèi)容挪作商業(yè)或盈利用途。
  • 5. 人人文庫網(wǎng)僅提供信息存儲(chǔ)空間，僅對(duì)用戶上傳內(nèi)容的表現(xiàn)方式做保護(hù)處理，對(duì)用戶上傳分享的文檔內(nèi)容本身不做任何修改或編輯，并不能對(duì)任何下載內(nèi)容負(fù)責(zé)。
  • 6. 下載文件中如有侵權(quán)或不適當(dāng)內(nèi)容，請(qǐng)與我們聯(lián)系，我們立即糾正。
  • 7. 本站不保證下載資源的準(zhǔn)確性、安全性和完整性, 同時(shí)也不承擔(dān)用戶因使用這些下載資源對(duì)自己和他人造成任何形式的傷害或損失。

最新文檔

評(píng)論

0/150

提交評(píng)論