氣體動(dòng)理論內(nèi)容總結(jié)1、理想氣體狀態(tài)方程：RTMMmolpV

vRT

2、理想氣體的壓強(qiáng)：t3p

2

nP=n

kT3、理想氣體的溫度：t2

3

kT4、理想氣體的內(nèi)能：2E

i

RT氣體動(dòng)理論內(nèi)容總結(jié)1、理想氣體狀態(tài)方程：RTMpVv15、氣體分子的速率分布Ndf

dN8RT

3RT

2p2RT

6、三種統(tǒng)計(jì)速率：0f(v)dv

1211

~

2f(

)d2f

(

)d1介于v1~v2之間的氣體分子的平均速率:5、氣體分子的速率分布Ndf dN8RT2平均自由程：6、分子的平均碰撞頻率與平均自由程平均碰撞頻率：z

2d

2

nz1 kT2d

2n 2d

2P

平均自由程：6、分子的平均碰撞頻率與平均自由程z 2d3一、基本概念：1、平衡態(tài)2、

準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程：過(guò)程的每一個(gè)中間狀態(tài)都無(wú)限接近平衡態(tài)；

準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程可以用參數(shù)空間的連續(xù)曲線表示。3、

理想氣體微觀模型與統(tǒng)計(jì)假設(shè)4、 功、內(nèi)能、熱量V2V1體積功：W

pdV2 E

i

M

RT2E

i

RT內(nèi)能：功、熱：過(guò)程有關(guān)量，過(guò)程中系統(tǒng)內(nèi)能改變的度量；——過(guò)程量一、基本概念：V1體積功：W pdV2 E i45、

可逆過(guò)程與不可逆過(guò)程不可逆因素：通過(guò)摩擦功變熱；有限溫差下的熱傳導(dǎo)；絕熱自由膨脹；非平衡態(tài)向平衡態(tài)的過(guò)渡；熱力學(xué)幾率：某宏觀態(tài)中包含的微觀狀態(tài)數(shù)目熵：

態(tài)函數(shù)，混亂度11T2

dQS2

S

沿可逆過(guò)程S

kln

玻爾茲曼熵公式5、可逆過(guò)程與不可逆過(guò)程11T2dQS2S 沿51:開(kāi)爾文--普朗克表述：不可能從單一熱源吸收熱量，使之完全變?yōu)楣?，而不產(chǎn)生其他影響。2:克勞修斯表述：熱量不能自動(dòng)地

由低溫物體傳向高溫物體。二、

熱力學(xué)定律第一定律：第二定律：Q

E

AABC第零定律：A-C; B-C

A-B平衡態(tài)微觀意義：自然過(guò)程總是向分子熱運(yùn)動(dòng)

無(wú)序性增大的方向進(jìn)行。第三定律：絕對(duì)零度不能達(dá)到。1:開(kāi)爾文--普朗克表述：不可能從單一熱源吸收熱量，使之完全6平衡態(tài)

A平衡態(tài)

B

（熵不變）可逆過(guò)程非平衡態(tài)平衡態(tài)（熵增加）不可逆過(guò)程自發(fā)過(guò)程dS

0微分式：積分式：1T2dQ

0S

S

2

S1

S

0即熱力學(xué)第二定律的數(shù)學(xué)表達(dá)式－－熵增加原理:說(shuō)明：熵增加原理成立的條件: 孤立系統(tǒng)或絕熱過(guò)程.熵增加原理的應(yīng)用

：自發(fā)過(guò)程進(jìn)行方向的判椐

.平衡態(tài)A平衡態(tài)B（熵不變）可逆過(guò)程非平衡態(tài)平衡態(tài)（熵增7三、計(jì)算問(wèn)題：１、功、熱量及內(nèi)能增量的計(jì)算1) 內(nèi)能增量、功、等容或等壓過(guò)程的熱量一般可直接計(jì)算2VV1pdVW E

i

RT

1

R

CV

CP

,mCV

,mi

2

i

T1)C

p,mx

V,

P

R

CV,m2Qx

Cx

(T2邁耶公式：2) 利用熱力學(xué)第一定律計(jì)算Q

E

W三、計(jì)算問(wèn)題：2VV1pdVW Ei RT8小結(jié)：理想氣體的四個(gè)準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程過(guò)程特點(diǎn)過(guò)程方程WQ等容dV

0p

CT 10

CV(T2

T1

)等壓dp

0V

CT 2p(V2

V1

)

RT

Cp(T2

T1)等溫dT

0pV

C3

RTln

V2V1

RTlnV2V1絕熱dQ

0pV

Cp1V1

p2V2

10絕熱自由膨脹：不傳熱、不作功、內(nèi)能不變，溫度復(fù)原。小結(jié)：理想氣體的四個(gè)準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程過(guò)程特點(diǎn)過(guò)程方程WQ等容dV 92、循環(huán)效率的計(jì)算1）正循環(huán)（熱機(jī)循環(huán)）Vp高溫?zé)嵩碤1Q2W=Q1-

Q2低溫?zé)嵩礋釞C(jī)效率特例：卡諾熱機(jī)aQ2dT1c T2bWT2Q1W=Q1-

Q2Q2恒溫(高溫)熱源恒溫(低溫)熱源T1工質(zhì)1TC

1

T2

Q2

T

2

Q1 T12、循環(huán)效率的計(jì)算1）正循環(huán)（熱機(jī)循環(huán)）Vp高溫?zé)嵩碤1Q2102）逆循環(huán)（制冷循環(huán)）Vp高溫?zé)嵩碤1=

Q2+WWQ2低溫?zé)嵩粗评湎禂?shù)特例：卡諾制冷循環(huán)T1T2Q1W外Q2恒溫(高溫)熱源恒溫(低溫)熱源abQ2dT1c T21 2CT

TT2

1

1

2

T2

TW

Q外2）逆循環(huán)（制冷循環(huán)）Vp高溫?zé)嵩粗评湎禂?shù)特例：卡諾制冷循環(huán)113、

熵變的計(jì)算12

dQS2

S1

沿可逆過(guò)程（1〕可逆等溫V1S

MRln(V2

)(2)

可逆等壓 T1T2pdQ

M

C

dT1Tln(T2

)pS

M

C(3)

可逆等容