工程熱力第三章1第1頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月§3-2

理想氣體的狀態(tài)方程—ideal-gasequation

一.狀態(tài)方程Pam3kg氣體常數(shù)：J/(kg.K)K例

試按理想氣體狀態(tài)方程求空氣在表列溫度、壓力條件下的比體積v，并與實測值比較。已知：空氣氣體常數(shù)Rg=287.06J/(kg·K)解：R=MRg=8.3145J/(mol.K)2第2頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月相對誤差=本例說明：

低溫高壓時，應用理想氣體假設有較大誤差。3第3頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月

二.摩爾質量和摩爾體積

摩爾質量－1mol物質的質量（M）單位：kg/mol

摩爾體積－1mol氣體體積（Vm）單位：m3/mol摩爾數(shù)

單位：mol1mol

氣體分子數(shù)6.0225×1023，標準狀態(tài)體積0.0224m3摩爾氣體常數(shù)－物質的量（摩爾數(shù)）－單位：mol是與氣體狀態(tài)、性質無關的普適衡量4第4頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月煤氣表上讀得煤氣消耗量是68.37m3，使用期間煤氣表的平均表壓力是44mmH2O，平均溫度為17°c，大氣平均壓力為751.4mmHg，求：

1）消耗多少標準m3的煤氣；

2）其他條件不變，煤氣壓力降低到30mmH2O，同樣讀數(shù)相當于多少標準m3煤氣；

3）其它同1）但平均溫度為30°c，又如何？解：1）由于壓力較底，故煤氣可作理想氣體5第5頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月2）3）強調：氣體發(fā)P.T改變,容積改變,故以V作物量單位,

必與條件相連。6第6頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月7第7頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月8第8頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月

§3–3理想氣體的比熱容—specificheat;specificheatcapacity一、定義和分類定義：c與過程有關c是溫度的函數(shù)分類：按物量質量熱容（比熱容）cJ/(kg·K)(specificheatcapacityperunitofmass)體積熱容

c'J/（Nm3·K）(volumetricspecificheatcapacity)摩爾熱容

CmJ/（mol·K）(molespecificheatcapacity)注：

Nm3為非法定表示法，標準表示法為“標準m3”9第9頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月按過程質量定壓熱容（比定壓熱容）(constantpressure

specificheatcapacityperunitofmass)質量定容熱容（比定容熱容）(constantvolume

specificheatcapacityperunitofmass)及二、定壓熱容和定容熱容關系熱力學第一定律定壓dp=0定容

dv=010第10頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月

cv、cp

是溫度的單值函數(shù)理想氣體熱力學能是溫度的單值函數(shù)u=f(t)∵

h=u+pvh=u+RgT=f(T)理想氣體焓也是溫度的單值函數(shù)11第11頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月4、cp、

cV關系1）cp-cv邁耶公式（Mayer’sformula）5、說明a)

cp與cV均為溫度函數(shù),但cp–cV恒為常數(shù)：Rg12第12頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月b)(理想氣體)cp恒大于cv物理解釋:13第13頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月定容0定壓b與c溫度相同,均為(T+1)K而14第14頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月c)氣體常數(shù)Rg的物理意義由b)Rg是1kg某種理想氣體定壓升高1k對外作的功。2)、理想氣體的比熱比γ(specificheatratio;ratioofspecificheatcapacity)注：理想氣體可逆絕熱過程的絕熱指數(shù)(adiabaticexponent;isentropicexponent)κ=γ15第15頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月三.利用比熱容計算熱量原理:

對cn作不同的技術處理可得精度不同的熱量計算方法:

真實比熱容積分

利用平均比熱表

利用平均比熱直線

定值比熱容n16第16頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月1.利用真實比熱容(truespecificheatcapacity)積分2.利用平均比熱容表(meanspecificheatcapacity)T1,T2均為變量,制表太繁復=面積amoda-面積bnodb17第17頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月而由此可制作出平均比熱容表＝cnT2－

cnT1T20T1018第18頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月19第19頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月3.平均比熱直線式

令cn=a+bt,則即為區(qū)間的平均比熱直線式

1)t的系數(shù)已除過22)t需用t1+t2代入注意:20第20頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月21第21頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月4.定值比熱容(invariablespecificheatcapacity)

據(jù)氣體分子運動理論，可導出

但多原子誤差更大22第22頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月單原子氣體

i=3雙原子氣體

i=5多原子氣體

i=6工程計算可查附表3定值比熱容，取初、終態(tài)溫度比熱容的算術平均值進行熱量計算。qp=cp,av(T2－T1);cp,av=(cp,T2+cp,T1)/223第23頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月例題\第三章\例3－424第24頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月§3–4理想氣體熱力學能、焓和熵一.理想氣體的熱力學能和焓

1.理想氣體熱力學能和焓僅是溫度的函數(shù)

a)因理想氣體分子間無作用力b)

如圖:RgTupvuh+=+=25第25頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月若為任意工質??

對于理想氣體一切同溫限之間的過程Δu及Δh相同,且均可用cV

ΔT及cpΔT計算;

對于實際氣體Δu及Δh不僅與ΔT有關,還與過程有關且只有定容過程Δu=cVΔT,定壓過程Δh=cp

ΔT。2.熱力學能和焓零點的規(guī)定

可任取參考點,令其熱力學能為零,但通常取0k。26第26頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月27第27頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月28第28頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月29第29頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月3.利用氣體熱力性質表計算熱量

據(jù)30第30頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月31第31頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月32第32頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月33第33頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月34第34頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月35第35頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月4、理想氣體可逆過程，熱力學第一定律：q=cv(t2-t1)+t2t1q=cp(t2-t1)－t2t136第36頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月

二.理想氣體的熵(entropy)1.定義2.理想氣體的熵是狀態(tài)參數(shù)37第37頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月定比熱38第38頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月3.零點規(guī)定:

通常取標準狀態(tài)下氣體的熵為零即取時，熵為零。

39第39頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月40第40頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月41第41頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月42第42頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月4.理想氣體變比熱熵差計算令則制成表

則43第43頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月例題\第三章\例3－544第44頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月§3－5理想氣體混合物考慮氣體混合物的基本原則：混合氣體的組分都處于理想氣體狀態(tài)，則混合氣體也處于理想氣體狀態(tài)（如空氣、燃氣、煙氣可視為理想氣體），也具有理想氣體的一切特性：

PVm=nRTVm0=0.0224m3/mol

R=MRg=8.3145J/(mol?k)

混合氣體可作為某種假想單一氣體，其總質量及分子數(shù)與組分氣體質量之和及分子數(shù)之和相同。45第45頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月一、混合氣體的折合摩爾質量和氣體常數(shù)折合摩爾質量Meg=∑niMi/n=∑xiMi折合氣體常數(shù)Rg,eq=R/Meq=8.3145/Meq46第46頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月二、混合氣體的分壓力定律和分容積定律1.分壓力定律(Daltonlawofpartialpressure)

分壓力——組分氣體處在與混合氣體相同容積、相同溫度單獨對壁面的作用力。

47第47頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月2、分容積定律(lawofpartialvolume)

分容積——組分氣體處在與混合氣體同溫同壓單獨

占有的體積。48第48頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月三、混合氣體成分2.體積分數(shù)(volumefractionofamixture)3.摩爾分數(shù)(molefractionofamixture)1.質量分數(shù)(massfractionofamixture)49第49頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月4.各成分之間的關系混合氣：pV=nRT;i組分：pVi=niRT)b)c50第50頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月a)已知質量分數(shù)5.利用混合物成分求M混和Rg混b)已知摩爾分數(shù)51第51頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月四.理想氣體混合物的比熱容、熱力學能、焓和熵a.比熱容b.熱力學能c.焓d.熵52第52頁，課件共60頁，創(chuàng)作于2023年2月

如某種混合氣體由A,B兩種氣體組成,混合氣體壓力p,分壓力為pA,pB,