1、等法規(guī)等法規(guī)等飛第1頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二 1-5-7 惠更斯原理 第2頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二 1-5-7 惠更斯原理 一. 惠更斯原理 第3頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二 1-5-7 惠更斯原理 一. 惠更斯原理 第4頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二 1-5-7 惠更斯原理 一. 惠更斯原理 惠更斯原理：波動(dòng)所到達(dá)的媒質(zhì)中各點(diǎn)，都可以看作為發(fā)射子波的波源，而后一時(shí)刻這些子波的包跡便是新的波陣面。第5頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二t時(shí)刻波陣面 1-5-

2、7 惠更斯原理 一. 惠更斯原理 惠更斯原理：波動(dòng)所到達(dá)的媒質(zhì)中各點(diǎn)，都可以看作為發(fā)射子波的波源，而后一時(shí)刻這些子波的包跡便是新的波陣面。第6頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二t時(shí)刻波陣面 1-5-7 惠更斯原理 一. 惠更斯原理 惠更斯原理：波動(dòng)所到達(dá)的媒質(zhì)中各點(diǎn)，都可以看作為發(fā)射子波的波源，而后一時(shí)刻這些子波的包跡便是新的波陣面。第7頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二t+ uttt時(shí)刻波陣面 1-5-7 惠更斯原理 一. 惠更斯原理 惠更斯原理：波動(dòng)所到達(dá)的媒質(zhì)中各點(diǎn)，都可以看作為發(fā)射子波的波源，而后一時(shí)刻這些子波的包跡便是新的波陣面。第8頁，共

3、93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二t+ uttt時(shí)刻波陣面t時(shí)刻波陣面 1-5-7 惠更斯原理 一. 惠更斯原理 惠更斯原理：波動(dòng)所到達(dá)的媒質(zhì)中各點(diǎn)，都可以看作為發(fā)射子波的波源，而后一時(shí)刻這些子波的包跡便是新的波陣面。第9頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二t+ uttt時(shí)刻波陣面t時(shí)刻波陣面 1-5-7 惠更斯原理 一. 惠更斯原理 惠更斯原理：波動(dòng)所到達(dá)的媒質(zhì)中各點(diǎn)，都可以看作為發(fā)射子波的波源，而后一時(shí)刻這些子波的包跡便是新的波陣面。第10頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二 1-5-7 惠更斯原理 一. 惠更斯原理 惠更斯原理：波動(dòng)

4、所到達(dá)的媒質(zhì)中各點(diǎn)，都可以看作為發(fā)射子波的波源，而后一時(shí)刻這些子波的包跡便是新的波陣面。t+ tututt+ tt時(shí)刻波陣面t時(shí)刻波陣面第11頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二 二. 惠更斯原理的應(yīng)用第12頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二用惠更斯原理解釋折射定律 二. 惠更斯原理的應(yīng)用第13頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二 二. 惠更斯原理的應(yīng)用用惠更斯原理解釋折射定律inn12A第14頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二用惠更斯原理解釋折射定律iut1nn12CBAiut12 二. 惠更斯原理的應(yīng)用第1

5、5頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二用惠更斯原理解釋折射定律iuut12tnn12CBAiut12 二. 惠更斯原理的應(yīng)用第16頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二用惠更斯原理解釋折射定律iuut12tnn12CBADiut12 二. 惠更斯原理的應(yīng)用第17頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二用惠更斯原理解釋折射定律iuut12tnn12CBADiut12 二. 惠更斯原理的應(yīng)用第18頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二用惠更斯原理解釋折射定律iuut12trnn12CBADirut12 二. 惠更斯原理的應(yīng)用第

6、19頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二用惠更斯原理解釋折射定律iuut12trnn12sinsinir=CBADCBABADABirut12 二. 惠更斯原理的應(yīng)用第20頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二用惠更斯原理解釋折射定律iuut12trnn12sinsinir=CBADCBABADAB=u u 12irttut12 二. 惠更斯原理的應(yīng)用第21頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二用惠更斯原理解釋折射定律iuut12trnn12sinsinir=CBADCBABADAB=u u 112=u2uirttut12 二. 惠更斯原

7、理的應(yīng)用第22頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二用惠更斯原理解釋折射定律iuut12trnn12sinsinir=CBADCBABADAB=u u 1122=u2u=nn1irttut12 二. 惠更斯原理的應(yīng)用第23頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二用惠更斯原理解釋折射定律iuut12trnn12sinsinir=CBADCBABADAB=u u 1122=u2u=nn1n12irttut12 二. 惠更斯原理的應(yīng)用第24頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二波節(jié)波腹第25頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二駐

8、波的特點(diǎn)： 波節(jié)波腹第26頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二駐波的特點(diǎn)： 1. 有波節(jié)、波腹； 波節(jié)波腹第27頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二駐波的特點(diǎn)： 1. 有波節(jié)、波腹； 2. 波節(jié)兩側(cè)質(zhì)點(diǎn)的振動(dòng)周相相反， 波節(jié)波腹第28頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二駐波的特點(diǎn)： 1. 有波節(jié)、波腹； 2. 波節(jié)兩側(cè)質(zhì)點(diǎn)的振動(dòng)周相相反，相鄰兩波節(jié)之間的質(zhì)點(diǎn)振動(dòng)周相相同。 波節(jié)波腹第29頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二駐波的特點(diǎn)： 1. 有波節(jié)、波腹； 2. 波節(jié)兩側(cè)質(zhì)點(diǎn)的振動(dòng)周相相反，相鄰兩波節(jié)之間的質(zhì)點(diǎn)振動(dòng)

9、周相相同。 3. 波的強(qiáng)度為零，不發(fā)生能量由近及遠(yuǎn)的傳播。波節(jié)波腹第30頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二 四. 半波損失第31頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二媒質(zhì)1 四. 半波損失媒質(zhì)1u11u22媒質(zhì)2第32頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二uu2211媒質(zhì)1 四. 半波損失 若媒質(zhì)1u11u22媒質(zhì)2第33頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二稱媒質(zhì) 1 為 波疏媒質(zhì)； uu2211媒質(zhì)1 四. 半波損失 若媒質(zhì)1u11u22媒質(zhì)2第34頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二稱媒質(zhì) 1

10、 為 波疏媒質(zhì)； uu2211媒質(zhì)1 四. 半波損失 若媒質(zhì)1u11u22媒質(zhì)2媒質(zhì) 2 為 波密媒質(zhì)。第35頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二 1. 繩子波在固定端反射第36頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二 1. 繩子波在固定端反射入射波墻體)波密媒質(zhì)(y第37頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二 1. 繩子波在固定端反射入射波反射波墻體)波密媒質(zhì)(yy第38頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二 1. 繩子波在固定端反射入射波反射波疊加后的波形墻體)波密媒質(zhì)(yy第39頁，共93頁，2022年，5月20日，

11、5點(diǎn)39分，星期二 1. 繩子波在固定端反射入射波反射波疊加后的波形墻體)波密媒質(zhì)(yy 在反射端形成波節(jié)。第40頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二 1. 繩子波在固定端反射入射波反射波疊加后的波形墻體)波密媒質(zhì)(yy 在反射端形成波節(jié)。在反射端入射波和反射波周相相反，第41頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二 1. 繩子波在固定端反射入射波反射波疊加后的波形墻體)波密媒質(zhì)(yy 在反射端形成波節(jié)。在反射端入射波和反射波周相相反，即入射波到達(dá)兩種媒質(zhì)分界面時(shí)發(fā)生相位突變 ，第42頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二 1. 繩子波在固

12、定端反射入射波反射波疊加后的波形墻體)波密媒質(zhì)(yy 在反射端形成波節(jié)。在反射端入射波和反射波周相相反，即入射波到達(dá)兩種媒質(zhì)分界面時(shí)發(fā)生相位突變 ，稱為半波損失。第43頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二 2. 繩子波在自由端反射第44頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二入射波反射波疊加后的波形yy自由端 2. 繩子波在自由端反射第45頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二入射波反射波疊加后的波形yy自由端 2. 繩子波在自由端反射 在反射端形成波腹在反射端入射波和反射波周相相同，無半波損失。第46頁，共93頁，2022年，5月20日，

13、5點(diǎn)39分，星期二 例1 以P 點(diǎn)在平衡位置向正方向運(yùn)動(dòng)作為計(jì)時(shí)零點(diǎn)，寫出波動(dòng)方程。yxPoud第47頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二 例1 以P 點(diǎn)在平衡位置向正方向運(yùn)動(dòng)作為計(jì)時(shí)零點(diǎn)，寫出波動(dòng)方程。yxPou解：p=2d第48頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二 例1 以P 點(diǎn)在平衡位置向正方向運(yùn)動(dòng)作為計(jì)時(shí)零點(diǎn)，寫出波動(dòng)方程。yxPou解：p=2dyp=Acost)(2第49頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二 例1 以P 點(diǎn)在平衡位置向正方向運(yùn)動(dòng)作為計(jì)時(shí)零點(diǎn)，寫出波動(dòng)方程。yxPou解：p=2dyp=Acost)(2Acosd

14、t)(2y=o+u第50頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二 例1 以P 點(diǎn)在平衡位置向正方向運(yùn)動(dòng)作為計(jì)時(shí)零點(diǎn)，寫出波動(dòng)方程。yxPou解：p=2dyp=Acost)(2Acosdt)(2y=o+uAcosdt)(2=+uyxu第51頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二 例1 以P 點(diǎn)在平衡位置向正方向運(yùn)動(dòng)作為計(jì)時(shí)零點(diǎn)，寫出波動(dòng)方程。yxPou解：p=2dyp=Acost)(2Acosdt)(2y=o+uAcosdt)(2=+uyxuAcosdt)(2=yxu第52頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二 例2 波速 u =400m/s,

15、 t = 0 s時(shí)刻的波形如圖所示。寫出波動(dòng)方程。uy(m)p4532ox(m)第53頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二 例2 波速 u =400m/s, t = 0 s時(shí)刻的波形如圖所示。寫出波動(dòng)方程。uy(m)p4532ox(m)t =0(o點(diǎn))第54頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二 例2 波速 u =400m/s, t = 0 s時(shí)刻的波形如圖所示。寫出波動(dòng)方程。uy(m)p4532ox(m)t =Ay00(o點(diǎn))22第55頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二 例2 波速 u =400m/s, t = 0 s時(shí)刻的波形如圖

16、所示。寫出波動(dòng)方程。uy(m)p4532ox(m)t =Ayv000(o點(diǎn))220第56頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二3 例2 波速 u =400m/s, t = 0 s時(shí)刻的波形如圖所示。寫出波動(dòng)方程。uy(m)p4532ox(m)t =Ayv0000(o點(diǎn))220.第57頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二3 例2 波速 u =400m/s, t = 0 s時(shí)刻的波形如圖所示。寫出波動(dòng)方程。uy(m)p4532ox(m)t =Ayv0000(o點(diǎn))220.=t0(p點(diǎn))第58頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二3 例2 波速

17、 u =400m/s, t = 0 s時(shí)刻的波形如圖所示。寫出波動(dòng)方程。uy(m)p4532ox(m)t =Ayv0000(o點(diǎn))220.=y0t0(p點(diǎn))=0第59頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二3 例2 波速 u =400m/s, t = 0 s時(shí)刻的波形如圖所示。寫出波動(dòng)方程。uy(m)p4532ox(m)t =Ayv0000(o點(diǎn))220.=yv00t0(p點(diǎn))=00第60頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二23 例2 波速 u =400m/s, t = 0 s時(shí)刻的波形如圖所示。寫出波動(dòng)方程。uy(m)p4532ox(m)t =Ayv000

18、p0(o點(diǎn))220.=yv00t0(p點(diǎn))=00.第61頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二23uy(m)p4532ox(m)=0p.d第62頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二23uy(m)p4532ox(m)=0p.p=20dd第63頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二23uy(m)p4532ox(m)=0p.p=20d0p=2dd.第64頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二23uy(m)p4532ox(m)=0p.p=20d0p=2d=2235()3d.第65頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，

19、星期二23uy(m)p4532ox(m)=0p.p=20d0p=2d=2235()34 (m)d.第66頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二=4 (m)第67頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二=2=4 (m)第68頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二=22u=4 (m)第69頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二=22u=24004=4 (m)第70頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二=22002u=24004S1=4 (m)()第71頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二y=

20、22002u=2400404cos)(2003tS1=4 (m)()第72頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二y=Acosdt它向墻面方向傳播經(jīng)反射后形成駐波。求：駐波方程，波節(jié)及波腹的位置。y墻面p入射波ox 例3 設(shè)波源（在原點(diǎn)O）的振動(dòng)方程為：第73頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二y=Aycoscos=d()utt它向墻面方向傳播經(jīng)反射后形成駐波。求：駐波方程，波節(jié)及波腹的位置。y墻面p入射波入Ax入射波ox 例3 設(shè)波源（在原點(diǎn)O）的振動(dòng)方程為：第74頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二y=Ayycoscoscos=ddp

21、()uuttt它向墻面方向傳播經(jīng)反射后形成駐波。求：駐波方程，波節(jié)及波腹的位置。y墻面p入射波入AAx入射波ox 例3 設(shè)波源（在原點(diǎn)O）的振動(dòng)方程為：第75頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二y=Ayycoscoscos=ddp()uuttt它向墻面方向傳播經(jīng)反射后形成駐波。求：駐波方程，波節(jié)及波腹的位置。y墻面p入射波入AA考慮到半波損失后P點(diǎn)的振動(dòng)方程：x入射波ox 例3 設(shè)波源（在原點(diǎn)O）的振動(dòng)方程為：第76頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二y=Acosyyycoscoscos=ddd+pp()uuutttt它向墻面方向傳播經(jīng)反射后形成駐波。求

22、：駐波方程，波節(jié)及波腹的位置。y墻面p入射波入AAA考慮到半波損失后P點(diǎn)的振動(dòng)方程：x入射波ox 例3 設(shè)波源（在原點(diǎn)O）的振動(dòng)方程為：第77頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二dyx墻面p(疊加點(diǎn))m入射波反射波o第78頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二dyx墻面p(疊加點(diǎn))m入射波反射波o考慮到半波損失后P點(diǎn)的振動(dòng)方程：第79頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二dyx墻面p(疊加點(diǎn))m入射波反射波ocosy=d+p()utA考慮到半波損失后P點(diǎn)的振動(dòng)方程：第80頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二dyx墻面p(疊加點(diǎn))m入射波反射波o反射波在疊加點(diǎn)(m點(diǎn)) 的振動(dòng)方程：cosy=d+p()utA考慮到半波損失后P點(diǎn)的振動(dòng)方程：第81頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二dyx墻面p(疊加點(diǎn))m入射波反射波oycosdduutA=+)()反xcosy=d+p()utA考慮到半波損失后P點(diǎn)的振動(dòng)方程：反射波在疊加點(diǎn)(m點(diǎn)) 的振動(dòng)方程：第82頁，共93頁，2022年，5月20日，5點(diǎn)39分，星期二dyx墻面p(疊加點(diǎn))m入射波反射波oycoscos2ddduuuttAA=+)()反xxc