1.寫出非限定情況下麥克斯韋方程組的微分形式，并簡(jiǎn)要說(shuō)明其物理意義。2.答非限定情況下麥克斯韋方程組的微分形式為，(3分)（表明了電磁場(chǎng)和它們的源之間的全部關(guān)系除了真實(shí)電流外，變化的電場(chǎng)（位移電流）也是磁場(chǎng)的源；除電荷外，變化的磁場(chǎng)也是電場(chǎng)的源。1.寫出時(shí)變電磁場(chǎng)在1為理想導(dǎo)體與2為理想介質(zhì)分界面時(shí)的邊界條件。2.時(shí)變場(chǎng)的一般邊界條件、、、。(或矢量式、、、)1.寫出矢量位、動(dòng)態(tài)矢量位與動(dòng)態(tài)標(biāo)量位的表達(dá)式,并簡(jiǎn)要說(shuō)明庫(kù)侖規(guī)范與洛侖茲規(guī)范的意義。2.答矢量位；動(dòng)態(tài)矢量位或。庫(kù)侖規(guī)范與洛侖茲規(guī)范的作用都是限制的散度，從而使的取值具有唯一性；庫(kù)侖規(guī)范用在靜態(tài)場(chǎng)，洛侖茲規(guī)范用在時(shí)變場(chǎng)。1.簡(jiǎn)述穿過(guò)閉合曲面的通量及其物理定義2.是矢量A穿過(guò)閉合曲面S的通量或發(fā)散量。若Ф>0，流出S面的通量大于流入的通量，即通量由S面內(nèi)向外擴(kuò)散，說(shuō)明S面內(nèi)有正源若Ф<0，則流入S面的通量大于流出的通量，即通量向S面內(nèi)匯集，說(shuō)明S面內(nèi)有負(fù)源。若Ф=0，則流入S面的通量等于流出的通量，說(shuō)明S面內(nèi)無(wú)源。1.證明位置矢量的散度，并由此說(shuō)明矢量場(chǎng)的散度與坐標(biāo)的選擇無(wú)關(guān)。2.證明在直角坐標(biāo)系里計(jì)算，則有若在球坐標(biāo)系里計(jì)算，則由此說(shuō)明了矢量場(chǎng)的散度與坐標(biāo)的選擇無(wú)關(guān)。1.在直角坐標(biāo)系證明2.1.簡(jiǎn)述亥姆霍茲定理并舉例說(shuō)明。2.亥姆霍茲定理研究一個(gè)矢量場(chǎng)，必須研究它的散度和旋度，才能確定該矢量場(chǎng)的性質(zhì)。例靜電場(chǎng)有源無(wú)旋1.已知2.證明，證明?！?.試寫出一般電流連續(xù)性方程的積分與微分形式，恒定電流的呢？2.一般電流；恒定電流1.電偶極子在勻強(qiáng)電場(chǎng)中會(huì)受作怎樣的運(yùn)動(dòng)？在非勻強(qiáng)電場(chǎng)中呢？2.電偶極子在勻強(qiáng)電場(chǎng)中受一個(gè)力矩作用，發(fā)生轉(zhuǎn)動(dòng)；非勻強(qiáng)電場(chǎng)中，不僅受一個(gè)力矩作用，發(fā)生轉(zhuǎn)動(dòng)，還要受力的作用，使電偶極子中心發(fā)生平動(dòng)，移向電場(chǎng)強(qiáng)的方向。1.試寫出靜電場(chǎng)基本方程的積分與微分形式。2.答靜電場(chǎng)基本方程的積分形式微分形式，1.試寫出靜電場(chǎng)基本方程的微分形式，并說(shuō)明其物理意義。2.靜電場(chǎng)基本方程微分形式，說(shuō)明激發(fā)靜電場(chǎng)的源是空間電荷的分布（或是激發(fā)靜電場(chǎng)的源是是電荷的分布）。1.試說(shuō)明導(dǎo)體處于靜電平衡時(shí)特性。2.答導(dǎo)體處于靜電平衡時(shí)特性有①導(dǎo)體內(nèi)；②導(dǎo)體是等位體（導(dǎo)體表面是等位面）；③導(dǎo)體內(nèi)無(wú)電荷，電荷分布在導(dǎo)體的表面(孤立導(dǎo)體，曲率)；④導(dǎo)體表面附近電場(chǎng)強(qiáng)度垂直于表面，且。1.試寫出兩種介質(zhì)分界面靜電場(chǎng)的邊界條件。2.答在界面上D的法向量連續(xù)或（）；E的切向分量連續(xù)或（）1.試寫出1為理想導(dǎo)體，二為理想介質(zhì)分界面靜電場(chǎng)的邊界條件。2.在界面上D的法向量或（）；E的切向分量或（）1.試寫出電位函數(shù)表示的兩種介質(zhì)分界面靜電場(chǎng)的邊界條件。2.答電位函數(shù)表示的兩種介質(zhì)分界面靜電場(chǎng)的邊界條件為，1.試推導(dǎo)靜電場(chǎng)的泊松方程。2.解由