1量子力學(xué)中，關(guān)于量子態(tài)的問題，可分兩類：(a)體系的可能狀態(tài)問題．即力學(xué)量的本征態(tài)與本征值問題．量子力學(xué)的基本假定之一是：力學(xué)量的觀測(cè)值就是與力學(xué)量相應(yīng)的算符的本征值．通過求解算符的本征方程可以求出它們．特別重要的是Hamilton量(不顯含t)的本征值問題，可求解不含時(shí)Schodinger方程量子態(tài)隨時(shí)間的演化得出能量本征值E和相應(yīng)的本征態(tài)。定態(tài)問題—能量本征方程2(b)體系狀態(tài)隨時(shí)間演化的問題．量子力學(xué)的另一個(gè)基本假定是：體系狀態(tài)隨時(shí)間的演化，遵守Schodinger方程由于它是含時(shí)間一階導(dǎo)數(shù)的方程，當(dāng)體系的初態(tài)|(0)給定之后．原則上可以從方程求解出以后任何時(shí)刻t的狀態(tài)|(t)．即|(t)由初態(tài)|(0)唯一確定．3

量子躍遷的微擾理論

能級(jí)展寬與譜線寬度量子力學(xué)4目錄一、量子態(tài)隨時(shí)間的演化-定態(tài)與非定態(tài)二、定態(tài)下量子態(tài)的躍遷三、躍遷定則四、能量－時(shí)間不確定度關(guān)系五、能級(jí)展寬與譜線寬度5一、量子態(tài)隨時(shí)間的演化—定態(tài)與非定態(tài)(1)6一、量子態(tài)隨時(shí)間的演化—定態(tài)與非定態(tài)(2)7一、量子態(tài)隨時(shí)間的演化—定態(tài)與非定態(tài)(3)返8(b)體系狀態(tài)隨時(shí)間演化的問題．量子力學(xué)的另一個(gè)基本假定是：體系狀態(tài)隨時(shí)間的演化，遵守Schodinger方程由于它是含時(shí)間一階導(dǎo)數(shù)的方程，當(dāng)體系的初態(tài)|(0)給定之后．原則上可以從方程求解出以后任何時(shí)刻t的狀態(tài)|(t)．即|(t)由初態(tài)|(0)唯一確定．1、求解困難2、感興趣的是在外界因素的作用下在定態(tài)間的躍遷．9二、定態(tài)下量子態(tài)的躍遷(1)10二、定態(tài)下量子態(tài)的躍遷(2)測(cè)量力學(xué)量為Fn11二、定態(tài)下量子態(tài)的躍遷(3)12二、定態(tài)下量子態(tài)的躍遷(4)13二、定態(tài)下量子態(tài)的躍遷(5)14二、定態(tài)下量子態(tài)的躍遷(6)15二、定態(tài)下量子態(tài)的躍遷(7)返16三、躍遷定則(1)Forbiddentransition17三、躍遷定則(2)18三、躍遷定則(3)19三、躍遷定則(4)20三、躍遷定則(5)21三、躍遷定則(6)22三、躍遷定則——絕熱微擾(7)23三、躍遷定則——突發(fā)微擾(8)返24四、能量時(shí)間不確定關(guān)系算符“漲落”之間的關(guān)系——海森堡不確定關(guān)系25

例,

海森堡（Heisenberg）的不確定關(guān)系。

26能量－時(shí)間測(cè)不準(zhǔn)關(guān)系：

(E,t)，(p,r)由p,r測(cè)不準(zhǔn)關(guān)系，即推測(cè)E,t也應(yīng)有。當(dāng)固定t時(shí)，有27現(xiàn)固定x，有

B．能量－時(shí)間測(cè)不準(zhǔn)關(guān)系的物理含意

1．在空間固定處，發(fā)現(xiàn)體系如有一不確定的時(shí)間間隔Δt，那該體系的能量必有一擴(kuò)展度ΔE，且有28所以，這一自由粒子波包的能量并不是取確定值，而是有一擴(kuò)展度。若一個(gè)自由粒子的波包寬x，它通過x0所需時(shí)間。所以，在間隔t0—t0+內(nèi)，都有可能在x0處發(fā)現(xiàn)粒子。由波包所描述的粒子的動(dòng)量的不確定度為因此其能量不確定度．所以292．體系幾率分布發(fā)生大的改變需時(shí)間Δt，那體系的能量不確定度為ΔE，使例：定態(tài)：其幾率分布不隨時(shí)間變，所以要使這一分布發(fā)生變化，則要求t，所以E=0（即具有確定能量）非定態(tài)的情況如何？30四、能量－時(shí)間不確定度關(guān)系(1)31四、能量－時(shí)間不確定度關(guān)系(2)32四