本文格式為Word版，下載可任意編輯——大學(xué)物理剛體力學(xué)第三章剛體力學(xué),剛體是一種特殊的質(zhì)點系統(tǒng)，無論在多大外力作用下，系統(tǒng)內(nèi)任意兩質(zhì)點間的距離始終保持不變。

外形、大小都不變的物體稱為剛體。

剛體是可以疏忽由于受力而引起物體外形和體積變更的夢想模型。,3－1剛體的運動,一、剛體的平動：剛體運動時，剛體上任一條直線的位置始終保持彼此平行，稱為平動。,此時，剛體中全體質(zhì)點的位移、速度和加速度都一致，可任選剛體上一點的運動來代表。即剛體的平動得志質(zhì)心運動定理：,此時軸外各質(zhì)點都在垂直于轉(zhuǎn)軸的平面上作圓周運動，在同一時間間隔內(nèi)，走過的弧長雖不同，但角位移，因而角速度、角加速度都一樣。適合用圓周運動的角量描述：,3－2力矩轉(zhuǎn)動定律轉(zhuǎn)動慣量,一、力矩,下圖中，一力F作用于剛體上的P點，可將力F正交分解為平行于轉(zhuǎn)軸OZ的分力F1和在轉(zhuǎn)動平面上的分力F2。其中，F(xiàn)1與轉(zhuǎn)軸平行，對剛體不產(chǎn)生轉(zhuǎn)動效應(yīng)，只有F2對剛體產(chǎn)生轉(zhuǎn)動效應(yīng)。將F2乘以力的作用線到轉(zhuǎn)軸的垂直距離d（力臂），稱為力F對轉(zhuǎn)軸的力矩大小，即,力矩是矢量，在定軸轉(zhuǎn)動中，力矩的方向沿著轉(zhuǎn)軸，其指向可按右手螺旋法那么確定：右手四指由矢徑r的方向經(jīng)小于的角度轉(zhuǎn)向力F方向時，大拇指的指向就是力矩的方向。根據(jù)矢量的矢積定義，力矩可表示為：,若F位于轉(zhuǎn)動平面內(nèi)，那么上式簡化為,二、轉(zhuǎn)動定律,力矩是剛體轉(zhuǎn)動狀態(tài)變化的理由，力矩的作用使剛體獲得角加速度。下圖中，剛體作定軸轉(zhuǎn)動，各質(zhì)點都繞轉(zhuǎn)軸作圓周運動，角加速度均為。任取剛體中一質(zhì)量為的質(zhì)元mi，它到轉(zhuǎn)軸的垂直距離為ri，此質(zhì)元的加速度為ai，所受合外力為Fi，剛體中全體其他各質(zhì)點對它的合內(nèi)力為fi。根據(jù)牛頓其次定律得,切向的分量式為,兩邊同乘ri，得,上式左邊第一項為外力Fi對轉(zhuǎn)軸的力矩，而其次項是內(nèi)力fi對轉(zhuǎn)軸的力矩。對剛體的全體質(zhì)點都可寫出類似上式的方程，求和得,由于內(nèi)力總是成對展現(xiàn)的，內(nèi)力矩總和為零，有,剛體在合外力矩的作用下，所獲得的角加速度與力矩M的大小成正比，與剛體的轉(zhuǎn)動慣量成反比，稱為剛體轉(zhuǎn)動定律。它是剛體轉(zhuǎn)動的根本定律。,三、轉(zhuǎn)動慣量,轉(zhuǎn)動慣量反映了剛體轉(zhuǎn)動慣性的大小。轉(zhuǎn)動慣量越大的剛體，要變更它的轉(zhuǎn)動狀態(tài)就越困難。

轉(zhuǎn)動慣量與剛體的大小外形、質(zhì)量分布以及轉(zhuǎn)軸的位置等有關(guān)。,一般的處境下剛體質(zhì)量是連續(xù)分布的，把它分割成無限多個微小片面，其中質(zhì)量為dm的小塊到轉(zhuǎn)軸的垂直距離為r，那么它對該轉(zhuǎn)軸的轉(zhuǎn)動慣量為,積分得到整個剛體對相應(yīng)轉(zhuǎn)軸的轉(zhuǎn)動慣量為,常見剛體的轉(zhuǎn)動慣量,例1求質(zhì)量為m，長為l的平勻細棒對下面轉(zhuǎn)軸的轉(zhuǎn)動慣量：(1)轉(zhuǎn)軸通過棒的中心并和棒垂直；

(2)轉(zhuǎn)軸通過棒的一端并和棒垂直。,解：(1)在棒上離軸x處，取一長度元dx，設(shè)棒的質(zhì)量線密度為，那么dm=dx，有：,（2）當轉(zhuǎn)軸通過棒的一端A并與棒垂直時：,例2求質(zhì)量為m、半徑為R、厚為h的均質(zhì)圓盤對通過盤心并與盤面垂直的軸的轉(zhuǎn)動慣量。,解：如下圖，將圓盤看成大量薄圓環(huán)組成。取任一半徑為r，寬度為dr的薄圓環(huán)，它的轉(zhuǎn)動慣量為：,積分：,留神：J與h無關(guān)一個質(zhì)量為m、半徑為R的實心圓柱體對其中心軸的轉(zhuǎn)動慣量也與上述結(jié)果一致。,平行軸定理：,JC、JD分別是剛體對過質(zhì)心軸，和與之相平行的另一轉(zhuǎn)軸的轉(zhuǎn)動慣量。兩轉(zhuǎn)軸間距為d,薄板的正交軸定理：,X,Y軸在薄板面上，Z軸與薄板垂直。,解：由平行軸定理，先求出一根棒對框架質(zhì)心C的轉(zhuǎn)動慣量：,因而框架對質(zhì)心C的轉(zhuǎn)動慣量,再次用平行軸定理，得：,解：取圖示坐標系，已知,由垂直軸定理得,又由平行軸定理，有,例5一質(zhì)量為M，半徑為R的定滑輪（當作圓盤）上面繞有細繩。繩的另一端掛一質(zhì)量為m的物體而下垂疏忽軸處摩擦，求物體m由靜止下落h高度時的速度和此時滑輪的角速度。,對物體m，由牛頓其次定律,滑輪和物體的運動學(xué)關(guān)系為,解：對定滑輪M，由轉(zhuǎn)動定律，對于軸O，有,物體下落高度h時的速度,這時滑輪轉(zhuǎn)動的角速度,以上三式聯(lián)立，可得物體下落的加速度為,例6一質(zhì)量為m、半徑為R的勻質(zhì)圓盤繞通過盤心且垂直于盤面的光滑軸正以o的角速度轉(zhuǎn)動?，F(xiàn)將盤置于粗糙的水平桌面上，圓盤與桌面間的摩擦系數(shù)為μ，求圓盤經(jīng)多少時間、轉(zhuǎn)幾圈將停下來？解摩擦力是分布在整個盤面上的，計算摩擦力的力矩時，應(yīng)將圓盤分為無限多個半徑為r、寬為dr的圓環(huán)積分。故摩擦力矩為,于是得,由=o+t=0得,又由2-o2=2，所以停下來前轉(zhuǎn)過的圈數(shù)為,3－3剛體定軸轉(zhuǎn)動的動能定理,剛體轉(zhuǎn)過有限大角度時力矩的功有多個力矩作用在剛體上時：,二、定軸轉(zhuǎn)動的動能定理,剛體定軸轉(zhuǎn)動的動能：為剛體各質(zhì)點動能之和,因,得到,外力矩對剛體所作的功等于剛體轉(zhuǎn)動動能的增量。,三、剛體定軸轉(zhuǎn)動的動能定理：,四、剛體的重力勢能,對于包含剛體的系統(tǒng)，功能原理依舊成立：系統(tǒng)外力所作的功與系統(tǒng)非保守內(nèi)力所作的功之和等于系統(tǒng)機械能的增量。,解：細棒下降過程中只有重力矩做功。桿重心下降了l/2,應(yīng)用功能原理,例8有一由彈簧、勻質(zhì)滑輪和重物M組成的系統(tǒng)，該系統(tǒng)在彈簧為原長時被靜止釋放。運動過程中繩與滑輪間無滑動。求:重物M下落h時的速度；

,解得：,解系統(tǒng)在運動過程中只有保守力—重力和彈性力作功，所以機械能守恒：,代入,3－4角動量定理角動量守恒定律,一、質(zhì)點的角動量定理和角動量守恒定律,1．質(zhì)點的角動量,一質(zhì)量為m的質(zhì)點，以速度v運動，相對于坐標原點O的位置矢量為r，定義質(zhì)點對坐標原點O的角動量為,其大小為,角動量的方向可以用右手螺旋法那么來確定。,2、質(zhì)點的角動量定理,質(zhì)點所受的合外力對某一參考點的力矩等于質(zhì)點對該點的角動量對時間的變化率—角動量定理。,角動量守恒定律是自然界普遍適用的一條根本規(guī)律。力矩M=0的條件：（1）力臂r=0（有心力作用），（2）力F=0，（3）r與F相互平行。,3、質(zhì)點的角動量守恒定律,例9行星運動的開普勒其次運動定律：行星對太陽的位矢在相等的時間內(nèi)掃過相等的面積。,解：探測器飛行過程中只受到行星的引力，因而對O點的角動量守恒：,又由機械能守恒：,代入r=4R，求出,二、剛體定軸轉(zhuǎn)動的角動量定理和角動量守恒定律,1．剛體定軸轉(zhuǎn)動的角動量,當剛體以角速度ω繞定軸轉(zhuǎn)動時，剛體上每個質(zhì)點都以一致的角速度繞轉(zhuǎn)軸轉(zhuǎn)動，質(zhì)點mi對轉(zhuǎn)軸的角動量為：,于是剛體上全體質(zhì)點對轉(zhuǎn)軸的角動量，即剛體的角動量為：,寫成矢量形式,角動量矢量的方向與角速度矢量的方向一致。,2．剛體定軸轉(zhuǎn)動的角動量定理,假設(shè)合外力矩M對定軸轉(zhuǎn)動剛體的作用時間從t1到t2，剛體的角動量從L1到L2，那么將上式積分，得,作用在剛體上的沖量矩等于剛體角動量的增量。稱為剛體的角動量定理