移動(dòng)信道的傳播特性演示文稿1現(xiàn)在是1頁\一共有122頁\編輯于星期二2（優(yōu)選）移動(dòng)信道的傳播特性現(xiàn)在是2頁\一共有122頁\編輯于星期二無線電波的傳播特性以VHF/UHF頻段傳播特性為例VHF：30M~300MHzUHF：300M~3000MHz電波傳播方式發(fā)射機(jī)天線發(fā)出的無線電波，可依不同的路徑到達(dá)接收機(jī)，當(dāng)頻率f＞30MHz時(shí)，典型的傳播通路為現(xiàn)在是3頁\一共有122頁\編輯于星期二無線電波的傳播特性（續(xù)）直射波：從發(fā)射天線直接到達(dá)接收天線的電波，主要傳播方式地面反射波：電波經(jīng)地面反射到達(dá)接收天線地表面波：電波沿地球表面?zhèn)鞑ァp耗隨頻率升高而急劇增大，在VHF/UHF頻段地表面波的傳播忽略不計(jì)障礙物反射和散射：產(chǎn)生多徑衰落現(xiàn)在是4頁\一共有122頁\編輯于星期二直射波直射波傳播可按自由空間傳播來考慮。自由空間傳播：指天線周圍為無限大真空時(shí)的電波傳播，它是理想傳播條件。電波在自由空間傳播時(shí)，其能量既不會(huì)被障礙物所吸收，也不會(huì)產(chǎn)生反射或散射。實(shí)際情況下，只要地面上空的大氣層是各向同性的均勻媒質(zhì)，其相對(duì)介電常數(shù)ε和相對(duì)導(dǎo)磁率μ都等于1，傳播路徑上沒有障礙物阻擋，到達(dá)接收天線的地面反射信號(hào)場(chǎng)強(qiáng)也可以忽略不計(jì)，在這樣情況下，電波可視作在自由空間傳播。現(xiàn)在是5頁\一共有122頁\編輯于星期二直射波（續(xù)）自由空間傳播不會(huì)產(chǎn)生反射、折射、繞射、散射和吸收當(dāng)電波經(jīng)過一段路徑傳播之后，能量仍會(huì)受到衰減，這是由于輻射能量的擴(kuò)散而引起的——自由空間傳播損耗自由空間傳播損耗的計(jì)算由電磁場(chǎng)理論可知，若各向同性天線(亦稱全向天線或無方向性天線)的輻射功率為PT瓦時(shí)，則距輻射源d米處的電場(chǎng)強(qiáng)度有效值E0為

現(xiàn)在是6頁\一共有122頁\編輯于星期二

磁場(chǎng)強(qiáng)度有效值H0為

單位面積上的電波功率密度S為

用天線增益為GT的方向性天線取代同向天線直射波（續(xù)）現(xiàn)在是7頁\一共有122頁\編輯于星期二

接收天線獲取的電波功率等于該點(diǎn)的電波功率密度乘以接收天線的有效面積，即直射波（續(xù)）現(xiàn)在是8頁\一共有122頁\編輯于星期二

式中，AR為接收天線的有效面積，它與接收天線增益GR滿足下列關(guān)系

式中，λ2/4π為各向同性天線的有效面積。

當(dāng)收、發(fā)天線增益為0dB，即當(dāng)GR=GT=1時(shí)，接收天線上獲得的功率為

直射波（續(xù)）現(xiàn)在是9頁\一共有122頁\編輯于星期二自由空間傳播損耗Lfs可定義為

以dB計(jì)，得

或式中，d的單位為km，頻率單位以MHz計(jì)。

(3-13)結(jié)論：自由空間傳播損耗只與工作頻率f和傳播距離d有關(guān)直射波（續(xù)）現(xiàn)在是10頁\一共有122頁\編輯于星期二大氣中的電波傳播實(shí)際移動(dòng)信道中，電波在低層大氣中傳播低層大氣并不是均勻介質(zhì)，會(huì)發(fā)生折射和吸收現(xiàn)象在VHF/UHF頻段折射現(xiàn)象尤為突出，直接影響視線傳播的極限距離大氣折射在不考慮傳導(dǎo)電流和介質(zhì)磁化的情況下，介質(zhì)折射率n與相對(duì)介電系數(shù)εr的關(guān)系為現(xiàn)在是11頁\一共有122頁\編輯于星期二大氣的相對(duì)介電系數(shù)與溫度、濕度和氣壓有關(guān)。大氣高度不同，εr也不同，即大氣折射率的垂直梯度dn/dh是不同的。根據(jù)折射定律，電波傳播速度v與大氣折射率n成反比，即

式中，c為光速。

當(dāng)一束電波通過折射率隨高度變化的大氣層時(shí)，由于不同高度上的電波傳播速度不同，從而使電波射束發(fā)生彎曲，彎曲的方向和程度取決于dn/dh。這種由大氣折射率引起電波傳播方向發(fā)生彎曲的現(xiàn)象，稱為大氣對(duì)電波的折射。大氣折射現(xiàn)在是12頁\一共有122頁\編輯于星期二

大氣折射對(duì)電波傳播的影響，在工程上通常用“地球等效半徑”來表征，即認(rèn)為電波依然按直線方向行進(jìn)，只是地球的實(shí)際半徑R0(6.37×106m)變成了等效半徑Re,Re與R0之間的關(guān)系為

式中，k稱作地球等效半徑系數(shù)。

大氣折射（續(xù)）現(xiàn)在是13頁\一共有122頁\編輯于星期二當(dāng)dn/dh＜0時(shí)，表示大氣折射率n隨著高度升高而減少。因而k＞1,Re＞R0。在標(biāo)準(zhǔn)大氣折射情況下，即當(dāng)dn/dh≈-4×10-8(l/m)，等效地球半徑系數(shù)k=4/3，等效地球半徑Re=8500km。結(jié)論：①大氣折射有利于超視距的傳播②在視線距離內(nèi)，因?yàn)橛烧凵洮F(xiàn)象所產(chǎn)生的折射波會(huì)同直射波同時(shí)存在，從而也會(huì)產(chǎn)生多徑衰落。

大氣折射（續(xù)）現(xiàn)在是14頁\一共有122頁\編輯于星期二視線傳播極限距離求視線傳播距離d1+d2=?現(xiàn)在是15頁\一共有122頁\編輯于星期二自發(fā)射天線頂點(diǎn)A到切點(diǎn)C的距離d1為同理，由切點(diǎn)C到接收天線頂點(diǎn)B的距離d2為在標(biāo)準(zhǔn)大氣折射情況下，Re=8500km,故式中，ht、hr的單位是m,d的單位是km。視線傳播極限距離（續(xù)）現(xiàn)在是16頁\一共有122頁\編輯于星期二障礙物的影響與繞射損耗實(shí)際情況下，電波的直射路徑上存在各種障礙物由障礙物引起的附加傳播損耗稱為繞射損耗障礙物與發(fā)射點(diǎn)和接收點(diǎn)的相對(duì)位置菲涅爾余隙x障礙物頂點(diǎn)P至直射線TR的距離負(fù)余隙正余隙現(xiàn)在是17頁\一共有122頁\編輯于星期二繞射損耗與菲涅爾余隙的關(guān)系X1：第一菲涅爾區(qū)在P點(diǎn)橫截面的半徑障礙物的影響與繞射損耗（續(xù)）現(xiàn)在是18頁\一共有122頁\編輯于星期二結(jié)論：當(dāng)x/x1＞0.5時(shí)，附加損耗約為0dB，即障礙物對(duì)直射波傳播基本上沒有影響。為此，在選擇天線高度時(shí)，根據(jù)地形盡可能使服務(wù)區(qū)內(nèi)各處的菲涅爾余隙x＞0.5x1;當(dāng)x＜0，即直射線低于障礙物頂點(diǎn)時(shí)，損耗急劇增加當(dāng)x=0時(shí)，即TR直射線從障礙物頂點(diǎn)擦過時(shí)，附加損耗約為6dB障礙物的影響與繞射損耗（續(xù)）現(xiàn)在是19頁\一共有122頁\編輯于星期二例設(shè)圖3-3(a)所示的傳播路徑中，菲涅爾余隙x=-82m,d1=5km,d2=10km,工作頻率為150MHz。試求出電波傳播損耗。解先由式(3-13)求出自由空間傳播的損耗Lfs為由式(3-21)求第一菲涅爾區(qū)半徑x1為由圖3-4查得附加損耗(x/x1≈-1)為17dB,所以電波傳播的損耗L為障礙物的影響與繞射損耗（續(xù)）現(xiàn)在是20頁\一共有122頁\編輯于星期二反射波反射發(fā)生的條件：電波傳播中遇到兩種不同介質(zhì)的光滑界面，如果界面尺寸比電波波長(zhǎng)大很多，就會(huì)產(chǎn)生鏡面發(fā)射已知直射波場(chǎng)強(qiáng)為E0，求接收?qǐng)鰪?qiáng)E（直射波與地面反射波的合成場(chǎng)強(qiáng)）發(fā)射波與直射波的路徑差Δd

=a+b-c路徑差引起的附加相移Δφ現(xiàn)在是21頁\一共有122頁\編輯于星期二

通常，在考慮地面對(duì)電波的反射時(shí)，按平面波處理，即電波在反射點(diǎn)的反射角等于入射角。不同界面的反射特性用反射系數(shù)R表征，它定義為反射波場(chǎng)強(qiáng)與入射波場(chǎng)強(qiáng)的比值，R可表示為式中，|R|為反射點(diǎn)上反射波場(chǎng)強(qiáng)與入射波場(chǎng)強(qiáng)的振幅比，ψ代表反射波相對(duì)于入射波的相移。

反射波（續(xù)）現(xiàn)在是22頁\一共有122頁\編輯于星期二

對(duì)于水平極化波和垂直極化波的反射系數(shù)Rh和Rv分別由下列公式計(jì)算：式中，εc是反射媒質(zhì)的等效復(fù)介電常數(shù)，它與反射媒質(zhì)的相對(duì)介電常數(shù)εr、電導(dǎo)率δ和工作波長(zhǎng)λ有關(guān)，即(3-23)(3-24)反射波（續(xù)）現(xiàn)在是23頁\一共有122頁\編輯于星期二

對(duì)于地面反射，當(dāng)工作頻率高于150MHz(λ＜2m)時(shí)，θ＜1°，由式(3-23)和式(3-24)可得

即反射波場(chǎng)強(qiáng)的幅度等于入射波場(chǎng)強(qiáng)的幅度，而相差為180°。

反射波（續(xù)）現(xiàn)在是24頁\一共有122頁\編輯于星期二直射線TR與地面反射路徑線TOR所經(jīng)路徑不同，路徑差為式中，d=d1+d2。通常(ht+hr)《d,故上式中每個(gè)根號(hào)均可用二項(xiàng)式定理展開，并且只取展開式中的前兩項(xiàng)。反射波（續(xù)）現(xiàn)在是25頁\一共有122頁\編輯于星期二例如：

式中，2π/λ稱為傳播相移常數(shù)。由路徑差Δd引起的附加相移Δφ為

這時(shí)接收?qǐng)鰪?qiáng)E可表示為

反射波（續(xù)）現(xiàn)在是26頁\一共有122頁\編輯于星期二結(jié)論：直射波與地面反射波的合成場(chǎng)強(qiáng)隨反射系數(shù)以及路徑差的變化而變化同相相加，反相抵消，造成合成波的衰落現(xiàn)象在固定地址通信中，選擇站址時(shí)力求減弱地面反射，或調(diào)整天線的位置或高度，使地面反射區(qū)離開光滑界面。反射波（續(xù)）現(xiàn)在是27頁\一共有122頁\編輯于星期二主要內(nèi)容無線電波的傳播特性移動(dòng)信道的特征陸地移動(dòng)信道的傳輸損耗移動(dòng)信道的傳播模型現(xiàn)在是28頁\一共有122頁\編輯于星期二移動(dòng)信道的特征移動(dòng)信道是典型的隨參信道傳播路徑與信號(hào)衰落移動(dòng)信道電波傳播方式直射波反射波散射波：障礙物界面尺寸比電波波長(zhǎng)小很多現(xiàn)在是29頁\一共有122頁\編輯于星期二假設(shè)反射系數(shù)R=-1(鏡面反射)，則合成場(chǎng)強(qiáng)E為式中，E0是直射波場(chǎng)強(qiáng)，λ是工作波長(zhǎng)，α1和α2分別是地面反射波和散射波相對(duì)于直射波的衰減系數(shù)，而傳播路徑與信號(hào)衰落現(xiàn)在是30頁\一共有122頁\編輯于星期二傳播路徑與信號(hào)衰落（續(xù)）實(shí)際接收信號(hào)是由多個(gè)直射波、反射波和散射波合成的產(chǎn)生信號(hào)衰落慢衰落（中值變化）快衰落現(xiàn)在是31頁\一共有122頁\編輯于星期二多徑效應(yīng)與瑞利衰落多徑傳播關(guān)心接收信號(hào)包絡(luò)服從的分布現(xiàn)在是32頁\一共有122頁\編輯于星期二假設(shè)基站發(fā)射的信號(hào)為式中，ω0為載波角頻率，φ0為載波初相。經(jīng)反射(或散射)到達(dá)接收天線的第i個(gè)信號(hào)為Si(t)，其振幅為αi,相移為φi。假設(shè)Si(t)與移動(dòng)臺(tái)運(yùn)動(dòng)方向之間的夾角為θi,其多普勒頻移值為式中，v為車速，λ為波長(zhǎng)，fm為θi=0°時(shí)的最大多普勒頻移，因此Si(t)可寫成多徑效應(yīng)與瑞利衰落（續(xù)）現(xiàn)在是33頁\一共有122頁\編輯于星期二假設(shè)N個(gè)信號(hào)的幅值和到達(dá)接收天線的方位角是隨機(jī)的且滿足統(tǒng)計(jì)獨(dú)立，則接收信號(hào)為則S(t)可寫成多徑效應(yīng)與瑞利衰落（續(xù)）現(xiàn)在是34頁\一共有122頁\編輯于星期二由于x和y都是獨(dú)立隨機(jī)變量之和，根據(jù)概率的中心極限定理，大量獨(dú)立隨機(jī)變量之和的分布趨向正態(tài)分布，即有概率密度函數(shù)為：式中，σx、σy分別為隨機(jī)變量x和y的標(biāo)準(zhǔn)偏差。x、y在區(qū)間dx、dy上取值概率分別為p(x)dx、p(y)dy，由于它們相互獨(dú)立，所以在面積dxdy中的取值概率為式中，p(x,y)為隨機(jī)變量x和y的聯(lián)合概率密度函數(shù)。多徑效應(yīng)與瑞利衰落（續(xù)）現(xiàn)在是35頁\一共有122頁\編輯于星期二假設(shè)，且p(x)和p(y)均值為零，則通常，二維分布的概率密度函數(shù)使用極坐標(biāo)系(r,θ)表示比較方便。此時(shí)，接收天線處的信號(hào)振幅為r,相位為θ，對(duì)應(yīng)于直角坐標(biāo)系為：在面積drdθ中的取值概率為多徑效應(yīng)與瑞利衰落（續(xù)）現(xiàn)在是36頁\一共有122頁\編輯于星期二得聯(lián)合概率密度函數(shù)為對(duì)θ積分，可求得包絡(luò)概率密度函數(shù)p(r)為同理，對(duì)r積分可求得相位概率密度函數(shù)p(θ)為(3-44)多徑效應(yīng)與瑞利衰落（續(xù)）現(xiàn)在是37頁\一共有122頁\編輯于星期二

多徑衰落的信號(hào)包絡(luò)服從瑞利分布，故把這種多徑衰落稱為瑞利衰落。

均值均方值多徑效應(yīng)與瑞利衰落（續(xù)）現(xiàn)在是38頁\一共有122頁\編輯于星期二瑞利分布的概率密度

多徑效應(yīng)與瑞利衰落（續(xù)）現(xiàn)在是39頁\一共有122頁\編輯于星期二當(dāng)時(shí)，有當(dāng)r=σ時(shí)，p(r)為最大值，表示r在σ值出現(xiàn)的可能性最大。由式(3-44)不難求得多徑效應(yīng)與瑞利衰落（續(xù)）現(xiàn)在是40頁\一共有122頁\編輯于星期二上式表明，衰落信號(hào)的包絡(luò)有50%概率大于1.177σ。這里的概率即是指任意一個(gè)足夠長(zhǎng)的觀察時(shí)間內(nèi)，有50%時(shí)間信號(hào)包絡(luò)大于1.177σ。因此，1.177σ常稱為包絡(luò)r的中值，記作rmid。信號(hào)包絡(luò)低于σ的概率為同理，信號(hào)包絡(luò)r低于某一指定值kσ的概率為多徑效應(yīng)與瑞利衰落（續(xù)）現(xiàn)在是41頁\一共有122頁\編輯于星期二慢衰落特性和衰落儲(chǔ)備信號(hào)衰落發(fā)生瑞利衰落（快衰落）的同時(shí)，其局部中值電平也隨地點(diǎn)、時(shí)間以及移動(dòng)臺(tái)速度作比較平緩的變化，即發(fā)生慢衰落慢衰落近似服從對(duì)數(shù)正態(tài)分布對(duì)數(shù)正態(tài)分布：以分貝數(shù)表示的信號(hào)電平為正態(tài)分布由于大氣折射率平緩變化引起的慢衰落變化更緩慢，常忽略不計(jì)研究慢衰落規(guī)律，通常把同一類地形、地物中的某一段距離（1~2km）作為樣本區(qū)間，每隔20m左右觀察信號(hào)電平的中值變化，以統(tǒng)計(jì)分析信號(hào)在各小區(qū)間的累積分布和標(biāo)準(zhǔn)差現(xiàn)在是42頁\一共有122頁\編輯于星期二市區(qū)和郊區(qū)的慢衰落分布曲線市區(qū)：圖(a)中，基站天線高度為220m,移動(dòng)臺(tái)天線高度為3m;郊區(qū)：圖(b)中，基站天線高度為60m,移動(dòng)臺(tái)天線高度為3m。慢衰落特性和衰落儲(chǔ)備（續(xù)）現(xiàn)在是43頁\一共有122頁\編輯于星期二結(jié)論：不管是市區(qū)還是郊區(qū)，慢衰落均接近虛線所示的對(duì)數(shù)正態(tài)分布標(biāo)準(zhǔn)偏差σ取決于地形、地物和工作頻率等因素，郊區(qū)比市區(qū)大，σ也隨工作頻率升高而增大。慢衰落特性和衰落儲(chǔ)備（續(xù)）現(xiàn)在是44頁\一共有122頁\編輯于星期二衰落儲(chǔ)備：為了防止因衰落(包括快衰落和慢衰落)引起的通信中斷，在信道設(shè)計(jì)中，必須使信號(hào)的電平留有足夠的余量，以使中斷率R小于規(guī)定指標(biāo)。這種電平余量稱為衰落儲(chǔ)備衰落儲(chǔ)備的大小決定于地形、地物、工作頻率和要求的通信可靠性指標(biāo)。通信可靠性也稱作可通率，并用T表示，它與中斷率的關(guān)系是T=1-R。慢衰落特性和衰落儲(chǔ)備（續(xù)）現(xiàn)在是45頁\一共有122頁\編輯于星期二多徑時(shí)散與相關(guān)帶寬多徑傳播不同時(shí)延的多徑信號(hào)疊加時(shí)域:信號(hào)時(shí)間擴(kuò)散多徑時(shí)散（時(shí)延擴(kuò)展）碼間串?dāng)_頻域:頻率選擇性衰落相關(guān)帶寬信號(hào)畸變現(xiàn)在是46頁\一共有122頁\編輯于星期二多徑時(shí)散多徑效應(yīng)在時(shí)域上將造成數(shù)字信號(hào)波形的展寬發(fā)射端：基站發(fā)射一個(gè)極短的脈沖信號(hào)Si(t)=a0δ(t)，接收端：經(jīng)過多徑信道后，移動(dòng)臺(tái)接收信號(hào)呈現(xiàn)為一串脈沖，使脈沖寬度被展寬了。這種因多徑傳播造成信號(hào)時(shí)間擴(kuò)散的現(xiàn)象，稱為多徑時(shí)散?，F(xiàn)在是47頁\一共有122頁\編輯于星期二多徑時(shí)散（續(xù)）多徑性質(zhì)是隨時(shí)間變化的進(jìn)行多次發(fā)送脈沖試驗(yàn)，接收到的脈沖序列是變化的脈沖數(shù)目N脈沖大小脈沖延時(shí)差現(xiàn)在是48頁\一共有122頁\編輯于星期二多徑時(shí)散（續(xù)）發(fā)送信號(hào)：Si(t)接收信號(hào)：為N個(gè)不同路徑傳來的信號(hào)之和，即實(shí)際情況要復(fù)雜得很多各個(gè)脈沖幅度隨機(jī)變化時(shí)間上可以重疊，可以交疊隨移動(dòng)臺(tái)周圍散射體數(shù)目的增加，接收到的一串離散脈沖將會(huì)變?yōu)橛幸欢▽挾鹊倪B續(xù)信號(hào)脈沖式中，ai是第i條路徑的衰減系數(shù)；τi(t)為第i條路徑的相對(duì)延時(shí)差?，F(xiàn)在是49頁\一共有122頁\編輯于星期二多徑時(shí)散（續(xù)）根據(jù)統(tǒng)計(jì)測(cè)試結(jié)果，移動(dòng)通信中接收機(jī)接收到多徑的時(shí)延信號(hào)強(qiáng)度為t為相對(duì)時(shí)延E(t)為歸一化的時(shí)延強(qiáng)度曲線由不同時(shí)延信號(hào)強(qiáng)度構(gòu)成的時(shí)延譜——多徑散布譜現(xiàn)在是50頁\一共有122頁\編輯于星期二多徑時(shí)散（續(xù)）t=0E（t）的前沿t=E（t）的一階矩平均多徑時(shí)延t=ΔE（T）的均方根時(shí)延擴(kuò)展表示多徑時(shí)延散布的程度，Δ越大，時(shí)延擴(kuò)展越嚴(yán)重；Δ越小，時(shí)延擴(kuò)展越輕?，F(xiàn)在是51頁\一共有122頁\編輯于星期二多徑時(shí)散（續(xù)）t=τmaxτmax為最大時(shí)延包絡(luò)電平下降30dB時(shí)測(cè)定的時(shí)延值多徑時(shí)散參數(shù)典型值現(xiàn)在是52頁\一共有122頁\編輯于星期二多徑時(shí)散（續(xù)）結(jié)論：時(shí)延大小取決于地形、地物的影響一般情況下，市區(qū)的時(shí)延要比郊區(qū)的大從多徑時(shí)散考慮，市區(qū)傳播條件更為惡劣時(shí)延擴(kuò)展與碼間串?dāng)_在數(shù)字傳輸中，由于時(shí)延擴(kuò)展，接收信號(hào)中一個(gè)碼元的波形會(huì)擴(kuò)展到其他碼元周期中，引起碼間串?dāng)_為避免碼間串?dāng)_，要求碼元周期大于Δ信號(hào)的傳輸速率低于1/Δ現(xiàn)在是53頁\一共有122頁\編輯于星期二相關(guān)帶寬頻域角度——多徑時(shí)散現(xiàn)象將導(dǎo)致頻率選擇性衰落頻率選擇性衰落不同頻率成分有不同的衰落特性不同頻率衰落幅度不一樣在頻率上很接近的分量，衰落也很接近在頻率上相隔很遠(yuǎn)的分量，衰落相差也很大發(fā)送帶寬足夠窄，發(fā)送信號(hào)的所有頻率分量幾乎經(jīng)歷相同的衰落，不會(huì)發(fā)生頻率選擇性衰落足夠窄？——相關(guān)帶寬現(xiàn)在是54頁\一共有122頁\編輯于星期二相關(guān)帶寬（續(xù)）兩徑（兩條射線）情況接收信號(hào)為兩者之和

為分析簡(jiǎn)便，不計(jì)信道的固定衰減，用“1”表示第一條射線，信號(hào)為Si(t);用“2”表示另一條射線，其信號(hào)為rSi(t)ejωΔ(t)，這里r為一比例常數(shù)，Δ(t)為相對(duì)多徑時(shí)延差現(xiàn)在是55頁\一共有122頁\編輯于星期二相關(guān)帶寬（續(xù)）傳遞函數(shù)：雙射線信道等效網(wǎng)絡(luò)信道的幅頻特性為

現(xiàn)在是56頁\一共有122頁\編輯于星期二相關(guān)帶寬（續(xù)）幅頻特性曲線出現(xiàn)峰點(diǎn)：當(dāng)時(shí)，雙徑信號(hào)同相疊加出現(xiàn)谷點(diǎn)：當(dāng)時(shí)，雙徑信號(hào)反相相消現(xiàn)在是57頁\一共有122頁\編輯于星期二由圖可見，其相鄰兩個(gè)谷點(diǎn)的相位差為

則或由此可見，兩相鄰場(chǎng)強(qiáng)為最小值的頻率間隔是與多徑時(shí)延Δ(t)成反比的，通常稱Bc為多徑時(shí)散的相關(guān)帶寬。

相關(guān)帶寬（續(xù)）現(xiàn)在是58頁\一共有122頁\編輯于星期二相關(guān)帶寬（續(xù)）總結(jié)：相關(guān)帶寬與衰落的關(guān)系衰落信號(hào)中的兩個(gè)頻率分量，當(dāng)其頻率間隔小于相關(guān)帶寬時(shí)，它們是相關(guān)的，其衰落具有一致性；當(dāng)頻率間隔大于相關(guān)帶寬時(shí)，它們就不相關(guān)了，其衰落具有不一致性。相關(guān)帶寬與傳輸信號(hào)帶寬的關(guān)系若所傳輸?shù)男盘?hào)帶寬較寬，以至與Bc可比擬時(shí)，則所傳輸?shù)男盘?hào)將產(chǎn)生明顯的畸變。實(shí)際中，信道的傳遞函數(shù)呈現(xiàn)復(fù)雜情況，很難準(zhǔn)確地分析相關(guān)帶寬的大小移動(dòng)信道中的傳播路徑通常不止兩條，而是多條移動(dòng)臺(tái)處于運(yùn)動(dòng)狀態(tài)，相對(duì)多徑時(shí)延差Δ(t)也是隨時(shí)間變化的合成信號(hào)幅度的谷點(diǎn)和峰點(diǎn)在頻率軸上的位置也將隨時(shí)間變化現(xiàn)在是59頁\一共有122頁\編輯于星期二工程上，對(duì)于角度調(diào)制信號(hào)，相關(guān)帶寬可按下式估算：式中，Δ為時(shí)延擴(kuò)展。例如，Δ=3μs,Bc=1/(2πΔ)=53kHz。此時(shí)傳輸信號(hào)的帶寬應(yīng)小于Bc=53kHz。相關(guān)帶寬（續(xù)）現(xiàn)在是60頁\一共有122頁\編輯于星期二主要內(nèi)容無線電波的傳播特性移動(dòng)信道的特征陸地移動(dòng)信道的傳輸損耗移動(dòng)信道的傳播模型現(xiàn)在是61頁\一共有122頁\編輯于星期二陸地移動(dòng)信道的傳輸損耗如何衡量信道的傳播損耗（信號(hào)場(chǎng)強(qiáng)）？移動(dòng)信道電波傳播條件十分惡劣和復(fù)雜，計(jì)算傳播損耗困難采用分析和統(tǒng)計(jì)相結(jié)合的方法分析：了解各因素的影響統(tǒng)計(jì)：通過大量實(shí)驗(yàn)，找出各種地形和地物下的傳播損耗與距離、頻率、天線高度之間的關(guān)系移動(dòng)信道場(chǎng)強(qiáng)中值的估算自由空間傳播為基礎(chǔ)考慮各種地形、地物對(duì)電波傳播的實(shí)際影響必要的修正現(xiàn)在是62頁\一共有122頁\編輯于星期二接收機(jī)輸入電壓、功率與場(chǎng)強(qiáng)的關(guān)系接收機(jī)輸入電壓端電壓電勢(shì)將電勢(shì)為Us和內(nèi)阻為Rs的信號(hào)源(如天線)接到接收機(jī)的輸入端，若接收機(jī)的輸入電阻為Ri且Ri=Rs，則接收機(jī)輸入端的端電壓U=Us/2，相應(yīng)的輸入功率。由于Ri=Rs=R是接收機(jī)和信號(hào)源滿足功率匹配的條件，因此是接收機(jī)輸入功率的最大值，常稱為額定輸入功率?，F(xiàn)在是63頁\一共有122頁\編輯于星期二接收機(jī)輸入電壓感應(yīng)電勢(shì)Us：并不等于接收機(jī)輸入端的端電壓U。實(shí)際中，采用線天線的接收機(jī)常常用天線上感應(yīng)的信號(hào)電勢(shì)Us作為接收機(jī)的輸入電壓。下面的分析，將以電勢(shì)Us作為接收機(jī)的輸入電壓

為了計(jì)算方便，電壓或功率常以分貝計(jì)。其中，電壓常以1μV作基準(zhǔn)，功率常以1mW作基準(zhǔn)，因而有：

式中，Us以V計(jì)?，F(xiàn)在是64頁\一共有122頁\編輯于星期二接收?qǐng)鰪?qiáng)與接收電壓的關(guān)系在采用線天線時(shí)，接收?qǐng)鰪?qiáng)E是指有效長(zhǎng)度為1m的天線所感應(yīng)的電壓值，常以μV/m作單位。以基本天線（半波振子）為例：有效長(zhǎng)度的計(jì)算現(xiàn)在是65頁\一共有122頁\編輯于星期二接收?qǐng)鰪?qiáng)與接收電壓的關(guān)系（續(xù)）感應(yīng)電壓的計(jì)算實(shí)際中，接收機(jī)的輸入電路與接收天線之間并不一定滿足匹配條件（Ri=Rs=R）為了保持匹配，在接收機(jī)的輸入端加入一阻抗匹配網(wǎng)絡(luò)和天線連接式中，E的單位為μV/m，λ以m為單位，Us的單位為μV。若場(chǎng)強(qiáng)用dBμV/m計(jì)，則

現(xiàn)在是66頁\一共有122頁\編輯于星期二接收?qǐng)鰪?qiáng)與接收電壓的關(guān)系（續(xù)）阻抗匹配網(wǎng)絡(luò)假定天線阻抗為73.12Ω，接收機(jī)的輸入阻抗為50Ω。接收機(jī)輸入端的端電壓U與天線上的感應(yīng)電勢(shì)Us有以下關(guān)系：現(xiàn)在是67頁\一共有122頁\編輯于星期二地形、地物分類地形：丘陵、山坡、……地物：高大樹木、建筑物地形的分類中等起伏地形：傳播基準(zhǔn)，指在傳播徑的地形剖面圖上，地面起伏高度不超過20m，且起伏緩慢，峰點(diǎn)與谷點(diǎn)之間的水平距離大于起伏高度。不規(guī)則地形：如丘陵、孤立山岳、斜坡和水陸混合地形等統(tǒng)稱為不規(guī)則地形。

現(xiàn)在是68頁\一共有122頁\編輯于星期二天線有效高度天線有效高度：天線通常架設(shè)在高度不同的地形上把20m的天線架設(shè)在地面上和架設(shè)在幾十層的高樓頂上，通信效果不同基站天線的有效高度現(xiàn)在是69頁\一共有122頁\編輯于星期二天線有效高度（續(xù)）移動(dòng)臺(tái)天線的有效高度hm指天線在當(dāng)?shù)氐孛嫔系母叨?/p>

若基站天線頂點(diǎn)的海拔高度為hts，從天線設(shè)置地點(diǎn)開始，沿著電波傳播方向的3km到15km之內(nèi)的地面平均海拔高度為hga，則定義基站天線的有效高度為

若傳播距離不到15km,hga是3km到實(shí)際距離之間的平均海拔高度?，F(xiàn)在是70頁\一共有122頁\編輯于星期二地物(或地區(qū))分類不同地物環(huán)境其傳播條件不同，按照地物的密集程度不同可分為三類地區(qū)：開闊地在電波傳播的路徑上無高大樹木、建筑物等障礙物，呈開闊狀地面，如農(nóng)田、荒野、廣場(chǎng)、沙漠和戈壁灘等；郊區(qū)在靠近移動(dòng)臺(tái)近處有些障礙物但不稠密，例如，有少量的低層房屋或小樹林等；市區(qū)有較密集的建筑物和高層樓房?，F(xiàn)在是71頁\一共有122頁\編輯于星期二不同地形、地物傳播損耗的中值不同地形、地物傳播損耗的中值中等起伏地形市區(qū)郊區(qū)開闊地不規(guī)則地形丘陵地孤立山岳斜坡水陸混合現(xiàn)在是72頁\一共有122頁\編輯于星期二中等起伏地形上傳播損耗的中值市區(qū)傳播損耗的中值在計(jì)算各種地形、地物上的傳播損耗時(shí)，均以中等起伏地上市區(qū)的損耗中值或場(chǎng)強(qiáng)中值作為基準(zhǔn)，因而把它稱作基準(zhǔn)中值或基本中值。由電波傳播理論可知，傳播損耗取決于傳播距離d工作頻率f基站天線高度hb移動(dòng)臺(tái)天線高度hm通過大量實(shí)驗(yàn)、統(tǒng)計(jì)分析，作出傳播損耗中值的預(yù)測(cè)曲線現(xiàn)在是73頁\一共有122頁\編輯于星期二中等起伏地市區(qū)基本損耗中值中等起伏地市區(qū)基本損耗中值現(xiàn)在是74頁\一共有122頁\編輯于星期二中等起伏地市區(qū)基本損耗中值（續(xù)）縱坐標(biāo)：自由空間傳播損耗的相對(duì)值基本損耗中值大于自由空間傳播損耗的數(shù)值結(jié)論：隨著頻率升高和距離增大，市區(qū)傳播基本損耗中值增加基站天線的高度不是200m，移動(dòng)臺(tái)天線高度不是3m時(shí)，做相應(yīng)修正現(xiàn)在是75頁\一共有122頁\編輯于星期二基站天線高度增益因子如果基站天線的高度不是200m,則損耗中值的差異用基站天線高度增益因子Hb(hb,d)表示。當(dāng)hb＞200m時(shí)，Hb(hb,d)

＞0dB；反之，當(dāng)hb

＜200m時(shí)，Hb(hb,d)

＜0dB?，F(xiàn)在是76頁\一共有122頁\編輯于星期二移動(dòng)臺(tái)天線高度增益因子當(dāng)移動(dòng)臺(tái)天線高度不是3m時(shí)，需用移動(dòng)臺(tái)天線高度增益因子Hm(hm,f)加以修正當(dāng)hm＞3m時(shí)，Hm(hm,f)＞0dB；反之，當(dāng)hm＜3m時(shí)，Hm(hm,f)＜0dB。現(xiàn)在是77頁\一共有122頁\編輯于星期二移動(dòng)臺(tái)天線高度增益因子（續(xù)）當(dāng)移動(dòng)臺(tái)天線高度大于5m以上時(shí)高度增益因子不僅與天線高度、頻率有關(guān)，而且還與環(huán)境有關(guān)市區(qū)的場(chǎng)強(qiáng)中值還與街道走向有關(guān)街道走向：相對(duì)與電波傳播方向縱向路線：與電波傳播方向平行橫向路線：與電波傳播方向垂直溝道效應(yīng)：沿建筑物形成的溝道有利于無線電波的傳播，使得縱向路線上的場(chǎng)強(qiáng)中值高于基準(zhǔn)場(chǎng)強(qiáng)中值，橫向路線上的場(chǎng)強(qiáng)中值低于基準(zhǔn)場(chǎng)強(qiáng)中值現(xiàn)在是78頁\一共有122頁\編輯于星期二街道走向修正曲線街道走向修正曲線現(xiàn)在是79頁\一共有122頁\編輯于星期二郊區(qū)損耗的中值郊區(qū)的建筑物一般是分散、低矮的，電波傳播條件優(yōu)于市區(qū)郊區(qū)場(chǎng)強(qiáng)中值大于市區(qū)場(chǎng)強(qiáng)中值郊區(qū)的傳播損耗中值比市區(qū)傳播損耗中值要小郊區(qū)修正因子=郊區(qū)場(chǎng)強(qiáng)中值-基準(zhǔn)場(chǎng)強(qiáng)中值現(xiàn)在是80頁\一共有122頁\編輯于星期二開闊地、準(zhǔn)開闊地?fù)p耗的中值準(zhǔn)開闊地：開闊地與郊區(qū)間的過渡區(qū)開闊地的傳播條件優(yōu)于市區(qū)、郊區(qū)及準(zhǔn)開闊地相同條件下，開闊地的場(chǎng)強(qiáng)中值比市區(qū)高近20dB現(xiàn)在是81頁\一共有122頁\編輯于星期二不規(guī)則地形上傳播損耗的中值不規(guī)則地形：丘陵地、孤立山岳、斜坡、水陸混合同樣采用基準(zhǔn)場(chǎng)強(qiáng)中值修正的方法丘陵地的修正因子地形起伏高度Δh表征丘陵地的地形參數(shù)定義：自接收點(diǎn)向發(fā)射點(diǎn)延伸10km的范圍內(nèi)，地形起伏的90%與10%的高度差現(xiàn)在是82頁\一共有122頁\編輯于星期二丘陵地場(chǎng)強(qiáng)修正因子丘陵地場(chǎng)強(qiáng)修正因子分為兩項(xiàng)丘陵地平均修正因子Kh丘陵地微小修正因子Khf場(chǎng)強(qiáng)中值在丘陵地的頂部和谷部必然有較大差異，可進(jìn)一步修正現(xiàn)在是83頁\一共有122頁\編輯于星期二丘陵地場(chǎng)強(qiáng)修正因子（續(xù)）微小修正微小修正因子Khf現(xiàn)在是84頁\一共有122頁\編輯于星期二孤立山岳修正因子當(dāng)電波傳播路徑上有近似刃形的單獨(dú)山岳時(shí)山背后的電場(chǎng)強(qiáng)度=自由空間場(chǎng)強(qiáng)-刃峰繞射損耗對(duì)于天線高度較低的陸地移動(dòng)臺(tái)來說,必須考慮障礙物的陰影效應(yīng)和屏蔽吸收等附加損耗.由于附加損耗不易計(jì)算,仍采用傳統(tǒng)方法給出修正因子孤立山岳典型地形現(xiàn)在是85頁\一共有122頁\編輯于星期二孤立山岳修正因子（續(xù)）孤立山岳修正因子Kjs適用于工作頻段為450~900MHz、山岳高度在110~350m范圍當(dāng)山岳高度H=200m時(shí)，如果實(shí)際的山岳高度不為200m時(shí)，上述求得的修正因子Kjs還需乘以系數(shù)α，計(jì)算α的經(jīng)驗(yàn)公式為現(xiàn)在是86頁\一共有122頁\編輯于星期二斜波地形修正因子斜坡地形：指在5~10km范圍內(nèi)的傾斜地形正斜坡:在電波傳播方向上，地形逐漸升高，傾角為+θm負(fù)斜坡:在電波傳播方向上，地形逐漸降低，傾角為-θm現(xiàn)在是87頁\一共有122頁\編輯于星期二斜波地形修正因子（續(xù)）斜波地形修正因子Ksp若斜坡地形處于丘陵地形，還必須增加由地形起伏高度Δh引起的修正因子Kh現(xiàn)在是88頁\一共有122頁\編輯于星期二水陸混合路徑修正因子水陸混合路徑傳播路徑除了陸地，還經(jīng)過湖泊或其它水域水陸混合路徑接收信號(hào)的場(chǎng)強(qiáng)比全是陸地時(shí)高水面位置dSR表水面距離d表全程距離現(xiàn)在是89頁\一共有122頁\編輯于星期二水陸混合路徑修正因子（續(xù)）水陸混合路徑修正因子取水面距離與全程距離的比值dSR/d為地形參考若水面位于傳播距離中間，應(yīng)取中間值在同樣dSR/d的情況下，水面位于移動(dòng)臺(tái)一方的修正因子較大現(xiàn)在是90頁\一共有122頁\編輯于星期二任意地形地區(qū)的傳播損耗的中值任意地形地區(qū)的傳播損耗的中值LA=中等起伏地市區(qū)的傳播損耗的中LT-地形地物修正因子KTKmr——郊區(qū)修正因子，可由圖3-26求得；Qo、Qr——開闊地或準(zhǔn)開闊地修正因子，可由圖3-27求得；Kh、Khf——丘陵地修正因子及微小修正值，可由圖3-28求得；Kjs——孤立山岳修正因子，可由圖3-29求得；Ksp——斜坡地形修正因子，可由圖3-30求得；KS——水陸混合路徑修正因子，可由圖3-31求得地形地區(qū)修正因子KT一般可寫成現(xiàn)在是91頁\一共有122頁\編輯于星期二任意地形地區(qū)的傳播損耗的中值（續(xù)）根據(jù)地形地區(qū)的不同情況，確定KT包含的修正因子傳播路徑是開闊地上斜坡地形，那么KT=Qo+Ksp，其余各項(xiàng)為零；傳播路徑是郊區(qū)和丘陵地，則KT=Kmr+Kh+Khf。其它情況類推?，F(xiàn)在是92頁\一共有122頁\編輯于星期二中等起伏地市區(qū)的傳播損耗的中值中等起伏地市區(qū)的傳播損耗的中值LT=自由空間傳播損耗Lfs+中等起伏地市區(qū)基本損耗中值-基站天線高度增益因子-移動(dòng)臺(tái)天線高度增益因子

Am(f,d)是中等起伏地市區(qū)的基本損耗中值，即假定自由空間損耗為0dB，基站天線高度為200m,移動(dòng)臺(tái)天線高度為3m的情況下得到的損耗中值，它可由圖3-23求出。Hb(hb,d)是基站天線高度增益因子，它是以基站天線高度200m為基準(zhǔn)得到的相對(duì)增益，其值可由圖3-24(a)求出。

Hm(hm,f)是移動(dòng)天線高度增益因子，它是以移動(dòng)臺(tái)天線高度3m為基準(zhǔn)得到的相對(duì)增益，可由圖324(b)求得。

現(xiàn)在是93頁\一共有122頁\編輯于星期二任意地形地區(qū)的接收信號(hào)功率中值任意地形地區(qū)的接收信號(hào)功率中值PPC

=中等起伏地市區(qū)的接收信號(hào)功率中值PP

+地形地物修正因子中等起伏地市區(qū)的接收信號(hào)功率中值PP

=自由空間傳播條件下的接收信號(hào)功率P0

-中等起伏地市區(qū)基本損耗中值+基站天線高度增益因子+移動(dòng)臺(tái)天線高度增益因子式中，P0為自由空間傳播條件下的接收信號(hào)的功率，即現(xiàn)在是94頁\一共有122頁\編輯于星期二傳播損耗與接收功率計(jì)算示例例１：某一移動(dòng)信道，工作頻段為450MHz，基站天線高度為50m，天線增益為6dB，移動(dòng)臺(tái)天線高度為3m，天線增益為0dB；在市區(qū)工作，傳播路徑為中等起伏地，通信距離為10km。試求：

(1)傳播路徑損耗中值；

(2)若基站發(fā)射機(jī)送至天線的信號(hào)功率為10W，求移動(dòng)臺(tái)天線得到的信號(hào)功率中值。現(xiàn)在是95頁\一共有122頁\編輯于星期二解:

(1)根據(jù)已知條件，KT=0,LA=LT，式(3-68)可分別計(jì)算如下：由式(3-13)可得自由空間傳播損耗

由圖3-23查得市區(qū)基本損耗中值

傳播損耗與接收功率計(jì)算示例（續(xù)）現(xiàn)在是96頁\一共有122頁\編輯于星期二(2)中等起伏地市區(qū)中接收信號(hào)的功率中值傳播損耗與接收功率計(jì)算示例（續(xù)）現(xiàn)在是97頁\一共有122頁\編輯于星期二例２

若上題改為郊區(qū)工作，傳播路徑是正斜坡，且θm=15mrad,其它條件不變。再求傳播路徑損耗中值及接收信號(hào)功率中值。解：傳播損耗與接收功率計(jì)算示例（續(xù)）現(xiàn)在是98頁\一共有122頁\編輯于星期二主要內(nèi)容無線電波的傳播特性移動(dòng)信道的特征陸地移動(dòng)信道的傳輸損耗移動(dòng)信道的傳播模型現(xiàn)在是99頁\一共有122頁\編輯于星期二移動(dòng)信道的傳播模型傳播損耗預(yù)測(cè)模型Hata模型COST-231/Walfish/Ikegami模型室內(nèi)測(cè)試環(huán)境路徑損耗模型多徑信道的沖擊響應(yīng)模型基本徑信道的沖擊響應(yīng)模型GSM中的多徑信道模型COST-207多徑信道模型IMT-2000多徑信道模型空時(shí)信道的傳播模型Lee模型GWSSUS模型現(xiàn)在是100頁\一共有122頁\編輯于星期二傳播損耗預(yù)測(cè)模型傳播損耗預(yù)測(cè)模型通過大量實(shí)測(cè)經(jīng)驗(yàn)公式具有一定的適用范圍Hata模型是根據(jù)Okumura曲線圖所歸納出來的經(jīng)驗(yàn)公式Okumura根據(jù)日本大量測(cè)試數(shù)據(jù)統(tǒng)計(jì)出的以曲線圖表示的傳播模型適用頻率范圍是150MHz到1500MHz，適用于小區(qū)半徑大于1km,小于10km的宏蜂窩系統(tǒng)，基站有效天線高度在30m到200m之間，移動(dòng)臺(tái)有效天線高度在1m到10m之間。以市區(qū)傳播損耗為標(biāo)準(zhǔn)，在此基礎(chǔ)上對(duì)其它地形做了修正。現(xiàn)在是101頁\一共有122頁\編輯于星期二Hata模型市區(qū)：d為收發(fā)天線之間的距離（km）,fc為工作頻率（MHz）,hb為基站天線有效高度（m）；hm為移動(dòng)臺(tái)天線高度（m）,a(hm

)為移動(dòng)臺(tái)天線高度校正因子。Lurban(dB)=69.55+26.16lgfc-13.82lghb-a(hmhb)lgd現(xiàn)在是102頁\一共有122頁\編輯于星期二Hata模型（續(xù)）郊區(qū)和開闊地的修正公式Hata模型適用于基站天線高度高于其周圍屋頂?shù)暮攴涓C系統(tǒng)。Lsuburban(dB)=Lurban-2［lg(fc/28)]2-5.4Lrural(dB)=Lurban-4.78(lgfc)2+18.33lgfc-40.94現(xiàn)在是103頁\一共有122頁\編輯于星期二COST-231/Walfish/Ikegami模型在微蜂窩系統(tǒng)中,電波傳播由其周圍建筑物的繞射和散射決定。即主要射線傳播是在類似于槽形波導(dǎo)的街道峽谷中進(jìn)行，可用COST-231/Walfish/Ikegami模型做微蜂窩系統(tǒng)傳播損耗預(yù)測(cè)。COST-231:EURO-COST(科學(xué)和技術(shù)研究歐洲協(xié)會(huì))組成COST-231工作委員會(huì)，提出將頻率擴(kuò)展到2GHz的Hata模型擴(kuò)展版本為COST-231。在不少城市的高密度區(qū)，經(jīng)過小區(qū)分裂站距已縮小到數(shù)百米。而在基站密集的地域使用Hata模型將出現(xiàn)預(yù)測(cè)值明顯偏高的問題Walfisch-Bertoni模型:由Walfisch和Bertoni合作開發(fā)主要用于預(yù)測(cè)街道的平均信號(hào)場(chǎng)強(qiáng)Ikegami模型:適用于建筑物均勻分布和等高度的理想市區(qū)環(huán)境現(xiàn)在是104頁\一共有122頁\編輯于星期二COST-231/Walfish/Ikegami模型（續(xù)）COST-231/Walfish/Ikegami模型（COST-231/WI）：COST-231工作委員會(huì)在Walfishi模型和Ikegami模型的基礎(chǔ)上，根據(jù)實(shí)測(cè)數(shù)據(jù)加以完善提出的。COST-231/WI模型考慮到了自由空間損耗、沿傳播路徑的繞射損耗和移動(dòng)臺(tái)周圍建筑屋頂之間的損耗。COST231/WI模型適用的范圍為：800MHz≤f≤2000MHz，0.02km≤d≤5km，4m≤hb

≤50m,1m≤hm

≤3m。但是，在基站天線高度大致與其附近的屋頂高度同一水平時(shí)，屋頂高度的微小變化將引起路徑損耗的急劇變化，這時(shí)容易造成預(yù)測(cè)誤差。所以，在這種情況下使用COST231/WI模型要特別小心?，F(xiàn)在是105頁\一共有122頁\編輯于星期二室內(nèi)測(cè)試環(huán)境路徑損耗模型現(xiàn)在是106頁\一共有122頁\編輯于星期二室內(nèi)測(cè)試環(huán)境路徑損耗模型（續(xù)）現(xiàn)在是107頁\一共有122頁\編輯于星期二多徑信道的沖激響應(yīng)模型基本多徑信道的沖激響應(yīng)模型隨機(jī)復(fù)雜的多徑無線傳播信道可以用沖激響應(yīng)模型來近似

式中，N表示多徑中的徑數(shù)；、、分別表示隨機(jī)幅度、傳播時(shí)延、相位序列?，F(xiàn)在是108頁\一共有122頁\編輯于星期二基本多徑信道的沖激響應(yīng)模型多徑信道的仿真模型每一條路徑的幅度均服從瑞利分布每條路徑信號(hào)的功率譜——典型譜現(xiàn)在是109頁\一共有122頁\編輯于星期二基本多徑信道的沖激響應(yīng)模型（續(xù)）瑞利衰落的產(chǎn)生過程利用窄帶高斯過程的特性，振幅服從瑞利分布，即現(xiàn)在是110頁\一共有122頁\編輯于星期二基本多徑信道的沖激響應(yīng)模型（續(xù)）當(dāng)每一路徑信號(hào)中有直射分量時(shí)，其信號(hào)幅度的功率譜由典型譜和一條直射路徑譜組成，可以表示為——稱為萊斯多普勒譜（簡(jiǎn)稱為萊斯譜）

在COST-207中還用到了兩類高斯多普勒譜(GAUS1和GAUS2)，其表達(dá)式為現(xiàn)在是111頁\一共有122頁\編輯于星期二典型多徑信道模型GSM標(biāo)準(zhǔn)中的多徑信道模型規(guī)定了鄉(xiāng)村地區(qū)、典型市區(qū)的多徑模型COST-270多徑信道模型給出了鄉(xiāng)村地區(qū)、典型市區(qū)、惡劣城市地區(qū)、山區(qū)地形的多徑信道模型以功率時(shí)延譜形式給出功率時(shí)延譜：不同多徑時(shí)延下多徑功率的取值IMT-2000多徑信道模型給出了室內(nèi)、室內(nèi)和室外及步行、車載和高天線環(huán)