矩孔衍射

光波的衍射§13-7光的衍射現(xiàn)象惠更斯-菲涅耳原理衍射現(xiàn)象:

波繞過(guò)障礙物邊緣，偏離直線傳播。光的衍射不易觀察到的原因是：1.波長(zhǎng)太短；2.普通光源的單色性差（時(shí)間相干性差），并且是面光源（空間相干性差）。如用激光（時(shí)間相干性好）、點(diǎn)光源（空間相干性好）照射，將較容易地觀察到衍射現(xiàn)象。干涉、衍射的本質(zhì)均為波的相干疊加。S一惠更斯-菲涅耳原理：1.次波（子波）2.次波疊加（干涉）菲涅耳衍射積分公式（p點(diǎn)的光振動(dòng)）：傾斜因子：它說(shuō)明子波為什么不會(huì)向后退。dS次波在p點(diǎn)形成的光振動(dòng)：二衍射的分類(lèi)菲涅耳衍射：入射光為非平行光，衍射光為非平行光。有限遠(yuǎn)光源障礙物接收屏夫朗和費(fèi)衍射：入射光為平行光，衍射光為平行光。無(wú)限遠(yuǎn)光源障礙物接收屏§13-8單縫夫瑯和費(fèi)衍射光強(qiáng)*衍射光路光源S在透鏡L1的焦距位置，接收屏在L2的焦距位置。對(duì)于菲涅耳衍射，衍射積分沒(méi)有解析解。參考文章：“圓孔衍射光強(qiáng)分布的數(shù)值計(jì)算”，大學(xué)物理，2001年，20卷，第1期，P16。菲涅耳圓孔衍射，中心光強(qiáng)由于圓孔半徑的不同，可能是亮點(diǎn)或暗點(diǎn)。成環(huán)狀衍射條紋。不同光源及衍射屏形成的衍射圖樣1.衍射積分法計(jì)算衍射光強(qiáng)光振動(dòng)的振幅：衍射光強(qiáng)：2.振幅矢量圖法引入：將單縫波面等分成N份，相鄰兩波面的光程差：相位差：當(dāng)N趨于無(wú)窮大時(shí)，形成圓弧，O為圓心N個(gè)振動(dòng)的疊加：弧長(zhǎng)為（衍射中心）的光振動(dòng)總振幅。3.單縫衍射因子的分析*主極大（零級(jí)衍射亮斑）:根據(jù)物像之間的等光程性，幾何光學(xué)的象點(diǎn)對(duì)應(yīng)光強(qiáng)極大。*暗條紋中心位置滿足：*次極大（高級(jí)衍射亮斑）應(yīng)滿足：即：各明紋光強(qiáng)比：+2.46πyy2=-2.46πo2--2y1

=tg-1.43π+1.43π····0·暗紋中心：中央明條紋的線寬度為：其它各級(jí)明條紋的寬度為中央明條紋寬度的一半。中央明條紋的半角寬為：中央零級(jí)亮斑的范圍：取近似：?jiǎn)慰p暗條紋在接收屏上的位置：與波長(zhǎng)成正比。用表示衍射效應(yīng)的強(qiáng)弱。當(dāng)，衍射效應(yīng)可忽略，波動(dòng)光學(xué)近似為幾何光學(xué)。采用線光源：形成衍射條紋5.互補(bǔ)衍射屏的衍射:可以證明，同樣寬度的單縫和細(xì)絲產(chǎn)生的夫瑯和費(fèi)衍射條紋相同。利用衍射條紋可以測(cè)量細(xì)絲或單縫的寬度。若所取θ角使分出偶數(shù)半波帶：將波面分成整數(shù)個(gè)波帶，各波帶面積相等，相鄰波帶的光程差為，相位差為，則：則位相差為的半波帶兩兩疊加干涉相消，因此對(duì)應(yīng)暗紋中心。若所取θ角使分出奇數(shù)半波帶：則位相差為的半波帶兩兩疊加干涉相消，但最后還剩下一個(gè)半波帶，因此對(duì)應(yīng)明紋中心。4.菲涅耳半波帶法菲涅耳半波帶法近似方法得到的結(jié)果：暗紋條件與菲涅耳積分方法一致，明紋條件稍有偏差?；パa(bǔ)衍射屏：沒(méi)有衍射屏：光波自由傳播衍射光振動(dòng)：無(wú)衍射屏?xí)r的光振動(dòng)對(duì)于夫瑯和費(fèi)衍射，除觀察屏正中心的幾何光學(xué)像點(diǎn)以外，其他點(diǎn)的光振動(dòng)為零：除觀察屏正中心點(diǎn)以外，其他觀察屏上的點(diǎn)，兩個(gè)衍射屏各自產(chǎn)生的衍射光波振幅相等，位相反相，即光強(qiáng)相等。即對(duì)于夫瑯和費(fèi)衍射，互補(bǔ)衍射屏產(chǎn)生的衍射條紋相同。兩個(gè)衍射屏的衍射光振動(dòng)§13-9

雙縫夫瑯和費(fèi)衍射單縫衍射的光強(qiáng)由衍射角θ確定，當(dāng)衍射角確定，則衍射光在觀察屏上的會(huì)聚點(diǎn)也確定。兩單縫衍射光強(qiáng)相同，且光強(qiáng)分布重合?；蛘哒f(shuō)將單縫衍射的狹縫上下平移，衍射條紋不變。1.衍射光強(qiáng)兩單縫各自的衍射光強(qiáng)：兩單縫衍射在p點(diǎn)的光振動(dòng)：兩單縫中心到p點(diǎn)的光程。兩單縫衍射的光振動(dòng)疊加：2.衍射圖樣分析結(jié)果：雙縫干涉的條紋位置仍不變，只是強(qiáng)度受到單縫衍射的調(diào)制。------干涉光強(qiáng)受衍射因子的調(diào)制強(qiáng)度包線強(qiáng)度包線由決定。條紋位置由決定。干涉因子衍射因子干涉因子與楊氏實(shí)驗(yàn)使用透鏡的情況完全相同。衍射極小的條件：干涉極大的條件：衍射因子峰間距大于干涉因子峰間距。干涉因子受到衍射因子的調(diào)制。缺級(jí)現(xiàn)象：干涉極大：衍射極?。寒?dāng)兩者重合：第級(jí)干涉條紋不出現(xiàn)：缺級(jí)A）a只影響強(qiáng)度包線，條紋位置不變。B）d只影響條紋位置，強(qiáng)度包線不變。C）時(shí)，包線變寬，條紋變寬。干涉：分立相干波的疊加（相加）；衍射：連續(xù)相干次波的疊加（積分）。(2)(3)第1級(jí)明紋的相對(duì)強(qiáng)度？由強(qiáng)度包線例1.雙縫衍射已知求：（1）屏上條紋間距？（2）屏上包線中央極大到第一極小的間距？解：(1)干涉極大條件：（4）包線中央極大范圍內(nèi)有多少條明紋？包線第一極小雙縫干涉極大包線中央極大范圍內(nèi)共有條明紋。(第5級(jí)明紋缺級(jí)?。?3-10多縫夫瑯和費(fèi)衍射（衍射光柵）單縫衍射的光振動(dòng)振幅：?jiǎn)慰p的夫瑯和費(fèi)衍射圖樣，不隨縫的上下移動(dòng)而變化。各單縫衍射的光強(qiáng)分布完全相同且重合。光柵—大量等寬等間距的平行狹縫構(gòu)成的光學(xué)元件。d=a+b

光柵常數(shù)1.多縫衍射光強(qiáng)分布光柵衍射的本質(zhì)是多束衍射光之間的干涉疊加（干涉與衍射的雙重效應(yīng)）abPOfd計(jì)算各單縫之間的干涉：?jiǎn)慰p衍射的振幅：各單縫之間的光程差：位相差：?jiǎn)慰p衍射因子多縫干涉因子2.干涉因子的分析光柵公式*極?。喊l(fā)生在分子為0，分母不為0處N-1個(gè)極小滿足的條件：相鄰主極大間有N-1個(gè)極小，N-2個(gè)次極大。次極大的強(qiáng)度非常小，可以忽略。*主極大：光強(qiáng)為單縫衍射因子乘N2主極大：極小：緊鄰主極大的極?。簃=1定義：主極大半角寬

：主極大與緊鄰極小之間的角距離。對(duì)于k級(jí)主極大：兩邊微分：Nd為衍射屏的寬度,Nd增加，明紋愈細(xì)愈亮。令：I多縫干涉光強(qiáng)曲線單縫衍射光強(qiáng)曲線多縫衍射光強(qiáng)曲線3.衍射條紋條紋位置仍由多縫干涉決定，只是強(qiáng)度受到單縫衍射的調(diào)制。光強(qiáng)極大峰由干涉因子決定。N＝2，即為雙縫衍射情況。缺級(jí)：?jiǎn)慰p衍射極?。憾嗫p干涉極大：當(dāng)k級(jí)干涉主極大缺級(jí)。I多縫干涉光強(qiáng)曲線單縫衍射光強(qiáng)曲線多縫衍射光強(qiáng)曲線或如：光柵為光譜儀的分光元件應(yīng)用：（1）測(cè)量波長(zhǎng)。（2）光譜分析：物質(zhì)元素成份、含量。4.光柵光柵公式（光柵方程）：色散：光柵：一個(gè)k

將形成一套光譜；三棱鏡：只形成一套光譜。角色散：線色散：較小時(shí)：（線性光譜，正比光譜）三棱鏡形成的是非線性光譜。對(duì)于光柵：d減小，k增大，D增大。一般使用一，二級(jí)光譜。光柵常數(shù)d很小。剛可分辨非相干疊加不可分辨波長(zhǎng)差為dλ的兩條紋之間的角距離：條紋的半角寬度：瑞利判據(jù)：當(dāng)時(shí)，剛好可分辨最小可分辨的波長(zhǎng)差：分辨率：N增大，R也將增大例2.光柵A的dA=2微米，光柵寬度WA=NAdA=4厘米，另一光柵B的dB=4微米，光柵寬度WB=10厘米，現(xiàn)有波長(zhǎng)為500nm和500.01nm的平面波垂直照射這兩塊光柵，選定在第二級(jí)工作。試問(wèn)：這兩塊光柵分別將這兩條譜線分開(kāi)多大的角度？能否分辨這兩條譜線？解：光柵A:光柵B:將500.01nm和500nm雙線分開(kāi)的角度:分辨率：要分辨500nm和500.01nm這兩條譜線，需要分辨率大于：雖然光柵B將這兩條譜線分開(kāi)的角度小于光柵A的，但B光柵恰能分辨這兩條譜線，而A光柵則不能分辨。例3.如圖所示，為一波長(zhǎng)為6000?的平行單色光垂直入射到多縫上形成的多縫衍射光強(qiáng)分布曲線。試求：（1）縫寬a，不透光的部分b及總縫數(shù)N；（2）屏幕上最多可呈現(xiàn)多少條明條紋；（3）將奇數(shù)的縫擋住，則屏幕上將呈現(xiàn)什么圖樣？解：（1）兩相鄰主極大之間有4個(gè)極小，∴N-1=4，N=5。∵k

=±3,±6級(jí)主極大缺級(jí)，故：d/a=3故：a=2.0×10-6m，b=4.0×10-6m（2）即屏幕上最多可呈現(xiàn)13條明條紋：k=0，±1，±2，±4，±5，±7，±8級(jí)明條紋?！?0級(jí)在θ=±π/2方位，實(shí)際上也看不到。k=±3，±6，±9級(jí)缺級(jí)。例4.在光柵的夫瑯和費(fèi)衍射中，當(dāng)光柵在光柵所在平面內(nèi)沿刻線的垂直方向上作微小移動(dòng)時(shí)，則衍射圖樣：(A)作與光柵移動(dòng)方向相同的方向移動(dòng)；(B)作與光柵移動(dòng)方向相反的方向移動(dòng)；(C)中心不變，衍射花樣變化；(D)沒(méi)有變化；(E)其強(qiáng)度發(fā)生變化。答案：(D)若透鏡上下微移，則衍射圖樣同方向上下移動(dòng)。（3）若將奇數(shù)的縫擋住，則變成了2縫。此時(shí)d增大一倍，d=6a。屏幕上將呈現(xiàn)雙縫衍射圖樣?！?，±12，±18級(jí)缺級(jí)，最大±19級(jí)。解：上下對(duì)稱(chēng)，屏上共有條明紋例5.波長(zhǎng)為的平行光入射到每毫米500條刻痕的光柵上。求：屏幕上明紋數(shù)目？（1）當(dāng)光垂直入射：解：（2）平行光以入射時(shí)，屏上明紋數(shù)目？總共有5+1+1=7條。若光柵兩邊媒質(zhì)折射率分別為，光柵方程:

lqkisindnsindn12=+

例6.

N根天線位相依次落后,天線間距求：為何值時(shí)該方向輻射加強(qiáng)？無(wú)解加強(qiáng)微波源移相器輻射單元n靶目標(biāo)一維的相控陣列雷達(dá)解：可視為N個(gè)縫的光柵干涉加強(qiáng)條件：§13-11夫瑯和費(fèi)圓孔衍射1.衍射圖樣用菲涅爾衍射積分公式可得到衍射光強(qiáng)分布。第一暗紋位置：圓孔衍射使光學(xué)儀器的成像質(zhì)量變差。星星2.圓孔徑光學(xué)儀器的最小分辨角愛(ài)里斑愛(ài)里斑半徑：：衍射顯著當(dāng)瑞利判據(jù)：兩星的角距離等于愛(ài)里斑的半角寬度。最小分辨角：分辨本領(lǐng)：提高分辨本領(lǐng)的途徑望遠(yuǎn)鏡顯微鏡例8.估算人瞳孔的最小分辨角設(shè)：若兩物點(diǎn)相距，要能分辨最多離人多遠(yuǎn)？星星不可分辨剛可分辨§13-12X射線衍射布喇格公式?X

射線：1895年由德國(guó)的倫琴發(fā)現(xiàn)。X射線由原子內(nèi)層電子躍遷產(chǎn)生。X射線為波長(zhǎng)較短的電磁波，波長(zhǎng)范圍在0.001nm~1nm之間。其特點(diǎn)是：穿透力強(qiáng)。AK高壓若激光器的出射窗口直徑為1mm，激光束的發(fā)散角為：理想平面波的截面應(yīng)為無(wú)窮大機(jī)械刻痕獲得的光柵常數(shù)為微米量級(jí)。衍射角：普通光柵無(wú)法觀察到X射線衍射。晶格常數(shù)：?X射線晶體衍射

勞厄用晶體作為x射線的天然三維光柵鉛版天然晶體乳膠板1912年勞厄的實(shí)驗(yàn)裝置每個(gè)原子都是散射子波的波源，這些子波的干涉加強(qiáng)形成了斑點(diǎn)。在乳膠板上形成對(duì)稱(chēng)分布的若干衍射斑點(diǎn)，稱(chēng)為勞厄斑。?布喇格公式：求干涉極大

點(diǎn)間干涉：同一晶面上相鄰原子散射的光波的光程差：只取零級(jí)干涉極大：將晶體視為許多晶面族組成，d：晶面間距。ABdCDMNP面間干涉極大（只取鏡面反射方向）：（布喇格公式）因?yàn)榫w有很多組平行晶面，晶面間的距離d各不相同。晶體的晶面族取向?yàn)橛邢薜姆至⒅?，即d為有限的分立值。對(duì)于波長(zhǎng)，入射方向確定的X射線，則很可能不滿足干涉極大條件（k

不為整數(shù)）。布喇格父子證明：取點(diǎn)間干涉的高級(jí)干涉極大，和對(duì)另一取向的晶面族應(yīng)用布喇格公式是等效的。布喇格公式使問(wèn)題簡(jiǎn)化了。勞厄法：連續(xù)譜的X射線入射單晶體。粉末法：?jiǎn)紊腦射線入射多晶粉末。X射線衍射所采用的方法：1）晶體結(jié)構(gòu)已知（晶面間距d已知），由衍射圖可得到X射線波長(zhǎng)。2）波長(zhǎng)已知，由衍射圖可得到晶面間距d，從而推知晶體結(jié)構(gòu)。應(yīng)用：在醫(yī)學(xué)和分子生物學(xué)領(lǐng)域也不斷有新的突破。1953年英國(guó)的威爾金斯、沃森和克里克利用X射線衍射的結(jié)構(gòu)分析方法得到了遺傳基因脫氧核糖核酸（DNA)的雙螺旋結(jié)構(gòu)，榮獲了1962年度諾貝爾生物和醫(yī)學(xué)獎(jiǎng)。X射線衍射的應(yīng)用開(kāi)創(chuàng)了研究晶體結(jié)構(gòu)的新領(lǐng)域?，F(xiàn)在，X射線衍射是分析晶體結(jié)構(gòu)的常規(guī)手段。

光的偏振?

電磁波是橫波?

研究光的振動(dòng)方向的特性即光的偏振性?！?3-13自然光和偏振光光偏振態(tài)的分類(lèi)1.線偏振光（平面或完全偏振光）在同一波線上電場(chǎng)強(qiáng)度在同一平面內(nèi)振動(dòng)。－－振動(dòng)面單個(gè)原子一次持續(xù)發(fā)光發(fā)出的光波列是線偏振的。表示法：線偏振光可以分解為兩個(gè)垂直振動(dòng)的線偏振光，其位相差為：2.圓偏振光光沿著Z軸傳播，迎著光的傳播方向看：逆時(shí)針旋轉(zhuǎn):左旋順時(shí)針旋轉(zhuǎn):右旋

y

yx

z傳播方向

/2x某時(shí)刻右旋圓偏振光E隨z的變化E0順時(shí)針旋轉(zhuǎn)：右旋逆時(shí)針旋轉(zhuǎn)：左旋3.橢圓偏振光光矢量末點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)軌跡是正橢圓或斜橢圓線偏振光4.自然光：沿各個(gè)方向振動(dòng)的強(qiáng)度相同，但不同方向的振動(dòng)之間位相是無(wú)關(guān)的。可沿任意兩個(gè)互相垂直的方向分解、得到兩線偏振光：它們振幅相等，沒(méi)有確定的相位關(guān)系。??????XY自然光的分解5.

部分偏振光：沿各個(gè)方向振動(dòng)的成分都有，沿某一方向振動(dòng)的強(qiáng)度較大。部分偏振光的分解部分偏振光可分解為兩束振動(dòng)方向相互垂直的、不等幅的、不相干的線偏振光。它們之間沒(méi)有確定的位相關(guān)系。平行板面的光振動(dòng)較強(qiáng)··§13-14選擇吸收獲得線偏振光馬呂斯定律偏振片起偏和檢偏：選擇吸收???偏振化方向，透振方向電氣石晶片：一束光強(qiáng)為的線偏光，透過(guò)偏振片以后，透射光強(qiáng)為：馬呂斯定律自然光入射偏振片：?jiǎn)挝唤欠秶墓鈴?qiáng)：*自然光入射偏振片：旋轉(zhuǎn)偏振片，透過(guò)光強(qiáng)不變。*圓偏振光入射偏振片：圓偏振光可以沿任意兩垂直方向分解，它們的振幅相等。旋轉(zhuǎn)偏振片，透過(guò)光強(qiáng)不變。*部分偏振光入射偏振片：旋轉(zhuǎn)偏振片，出現(xiàn)光強(qiáng)極大、極小，但不出現(xiàn)消光。一塊偏振片只能鑒別出線偏振光。*橢圓偏振光入射偏振片：旋轉(zhuǎn)偏振片，出現(xiàn)光強(qiáng)極大、極小，但不出現(xiàn)消光。例2.已知以角速度轉(zhuǎn)動(dòng)自然光入射光強(qiáng)為求：出射光?I解：例1.楊氏雙縫干涉實(shí)驗(yàn)中，加三個(gè)偏振片，偏振化方向?yàn)镻2P1，

P0與P2

、P1

成450角。（1）屏上有無(wú)干涉條紋？屏上無(wú)干涉條紋(垂直疊加)（2）屏上各處偏振態(tài)如何？k時(shí)，原明、暗紋處為線偏振光(2k+1)/2時(shí)，為圓偏振光其他值時(shí)，為橢圓偏振光（3）觀察屏前加偏振片P3，且偏振化方向P3//P0

屏上有無(wú)條紋？有條紋，條紋位置與原來(lái)相同。無(wú)條紋（由于位相差不穩(wěn)定）（4）若去掉P0,屏上有無(wú)條紋?§13-15反射和折射時(shí)光的偏振特性這一實(shí)驗(yàn)規(guī)律可用電磁場(chǎng)理論證明。光從折射率為

n1

的介質(zhì)射向折射率為n2

的介質(zhì)，當(dāng)入射角i

滿足：?布儒斯特定律??????反射光為線偏振光。反射光與折射光垂直。如果光線逆轉(zhuǎn)：反射光同樣為線偏振。n1n2····i··i···自然光入射，入射角不是布儒斯特角（起偏角）時(shí)，一般反射光和折射光均為部分偏振光。入射角為零時(shí)，反射光仍為自然光。反射所獲得的線偏光僅占入射自然光總能量的很小一部分。線偏振光，且入射面。討論：當(dāng)光以入射時(shí)，無(wú)反射光，你能對(duì)入射光作出什么結(jié)論？布儒斯特定律：分量在角入射時(shí)不反射，全部透射。應(yīng)用：（1）可由反射獲得線偏振光（玻璃片就是起偏器）例如激光器中的布儒斯特窗線偏振光（2）反射光是部分偏振光，利用偏振片可消去大部分反射光。（如帶加偏振片的眼鏡消除水面的反光?；蛉缯障鄼C(jī)鏡頭前加偏振片，消除反光）。為了增加透射光的偏振化程度，采用玻璃片堆的辦法。?????1.51.51.51.01.01.01.0????????在玻璃片下表面處的反射，入射角也正是光從玻璃射向空氣的起偏振角。（3）用玻璃片堆產(chǎn)生偏器光§13-16晶體的雙折射兩條折射光：一條遵守折射定律，稱(chēng)尋常光（o光）；一條不遵守折射定律，稱(chēng)非尋常光（e光）。都是線偏振光，振動(dòng)方向通常垂直。1.現(xiàn)象玻璃自然光方解石晶體自然光(1)o光、e光在雙折射晶體內(nèi)部才有意義。(2)雙折射原因:是各向異性晶體對(duì)兩光束有不同的折射率,不同的傳播速度.2.幾個(gè)概念光軸??光軸：晶體內(nèi)的一個(gè)特殊方向，沿此方向o、e兩光速度相同，傳播方向相同，不發(fā)生雙折射。主截面：光軸與晶體表面法線組成的平面。主平面：光軸與晶體中光線組成的平面。若入射光線在主截面內(nèi)，則o、e光在主截面內(nèi)，此時(shí)o、e光主平面就與主截面重合。O光振動(dòng)垂直O(jiān)光主平面。

光振動(dòng)平行光主平面。ee沿各方向傳播速度相同光沿各方向傳播速度不同。光光光光軸(負(fù)晶體：如方解石)光光光軸(正晶體:如石英)光:常數(shù)光:(主折射率)

光波陣面為球面。光波陣面為旋轉(zhuǎn)橢球面。光軸AFEO?O?ee3.利用惠更斯原理作o、e光路圖（以負(fù)晶體:方解石為例）光軸在這種情況下，o光、e光都遵守折射定律。.光軸光軸不發(fā)生雙折射方解石方解石加拿大樹(shù)膠光軸4.尼科爾棱鏡格蘭─湯姆孫棱鏡············光軸方解石玻璃n=1.655(n=1.655)oeino(1.655)＞ne(1.4864)例3.

用惠更斯原理作出雙折射光路圖·光軸§13-17橢圓和圓偏振光的獲得與檢驗(yàn)光軸晶片一波晶片：位相延遲片o、e兩光出射點(diǎn)比入射點(diǎn)位相分別落后：在出射點(diǎn)兩光的位相差：折射率大，則位相落后。波片波片波片是針對(duì)特定波長(zhǎng)的，對(duì)某一波長(zhǎng)是，對(duì)另一波長(zhǎng)就不是。波片或者：波片波片線偏振光入射到λ/4波晶片上：光軸二橢圓和圓偏振光的獲得自然光和部分偏振光入射到波晶片上，出射光仍為自然光和部分偏振光。光軸其他情況下出射光為橢圓偏振光。時(shí)出射光為圓偏振光。時(shí)出射光為線偏振光波晶片引起的位相差：出射光位相差：三橢圓和圓偏振光的檢驗(yàn)光軸圓偏振光入射到λ/4波晶片上：出射為線偏振光，振動(dòng)方向?yàn)椋汗廨S橢圓偏振光入射到λ/4波晶片上：若o，e軸與入射光橢圓主軸一致：正橢圓出射光為線偏振光如：若o，e軸與入射光橢圓主軸不一致，即入射斜橢圓，則出射也為斜橢圓偏振光。出射為橢圓偏振光

四分之一波片圓偏振光自然光自然光線偏振光

偏振片（轉(zhuǎn)動(dòng)）線偏振光

I不變線偏振光I變,有消光以入射光方向?yàn)檩S

四分之一波片橢圓偏振光部分偏振光線偏振光

偏振片（轉(zhuǎn)動(dòng)）線偏振光I變,有消光

部分偏振光光軸平行最大光強(qiáng)或最小光強(qiáng)方向放置或光軸平行橢圓偏振光的長(zhǎng)軸或短軸放置線偏振光I變,無(wú)消光用四分之一波片和偏振片可區(qū)分出自然光和圓偏振光或部分偏振光和橢圓偏振光。線偏振光通過(guò)波片：出射光仍為線偏振，但振動(dòng)方向改變。圓偏振光通過(guò)波片：出射光仍為圓偏振，但左右旋互換?！?3-18偏振光的干涉光軸P2P1CA1AeAoA2oA2e波晶片引起的相位差：兩次投影造成π：2）白光照射，不同波長(zhǎng)可在不同厚度處干涉加強(qiáng)，故呈彩色：稱(chēng)為色偏振。3）人為雙折射：用人工的方法造成各向異性,從而獲得雙折射。（a）光彈效應(yīng)（應(yīng)力雙折射效應(yīng)）P1P2··dF