幾種轉(zhuǎn)換波靜校正方法的研究

1一些波靜態(tài)重建方法的基本原則1.1基于表面模型的波靜態(tài)轉(zhuǎn)換方法1.1.1檢波點靜校正量的計算通過對多波微井的解釋，可以暫時得到表面的縱和橫波速度。如果確定了縱波采集點的靜校正，可以根據(jù)模型法求出改革波采集點的長波靜校正。對于同一控制點的多波微測井資料,假設(shè)探測深度為H(m),縱波的平均速度和旅行時間分別為v那么這樣就可以得到隨探測深度H變化的v1.1.2靜校正數(shù)值的計算這是一種在共接收點(CRP)疊加剖面上通過優(yōu)化模型道與所求道之間的相關(guān)值而得出的求取大的短波長接收點靜校正量初始值的穩(wěn)健算法式中:s炮點靜校正量s另外,使用經(jīng)過炮點靜校正之后的數(shù)據(jù),式(3)中關(guān)于炮點靜校正量的項就不存在了。因此,式(3)可以簡化為從式(5)可以看出,對大的轉(zhuǎn)換波初始剩余靜校正量的估計應(yīng)該集中在解決短波長接收點靜校正量的問題上根據(jù)式(5),在CRP疊加剖面上,道與道之間的靜校正量近似等于接收點的真實靜校正量式中:G1.2短波長靜校正量的計算該方法的假設(shè)前提是縱波的靜校正問題已完全解決,其主要原理是在同一個層上縱波和橫波具有相似的特征,利用速度比值將縱波拉伸(或者橫波壓縮)到同一時間上,校正匹配相應(yīng)的PS波(或者PP波)數(shù)據(jù),最后用互相關(guān)方法計算PS波的短波長靜校正量1.2.1轉(zhuǎn)換橫波短波長短時方程假設(shè)縱波垂直速度為v由式(7)可以得到令P-SV波長波長靜校正量可通過如下步驟實現(xiàn)。(1)通過層析靜校正方法求取PP波炮點和檢波點靜校正量后,在轉(zhuǎn)換波ACCP(漸進共轉(zhuǎn)換點)道集上針對P-SV波目的層作NMO(正常時差校正),選取中大偏移距道集作共檢波點疊加。(2)在PP波共檢波點疊加剖面上拾取淺層目的層反射層位,得到PP波構(gòu)造時間。在P-SV波共檢波點疊加剖面上拾取相同層位的同相軸,得到P-SV波構(gòu)造時間。選擇能夠代表PP波和PS波構(gòu)造層位的點,匹配PP波和PS波相同的層位時間,得到稀疏γ(3)通過稀疏γ1.2.2求取p-sv波短波長靜校正量盡管P-SV波共檢波點疊加剖面上消除了長波長靜校正和大部分中長波長靜校正的影響,但P-SV波檢波點靜校正量遠(yuǎn)大于縱波檢波點靜校正量,實際疊加剖面上P-SV波構(gòu)造層位的道與道之間還存在一定的時差,可以針對該構(gòu)造時間采用互相關(guān)方法來消除這種時差,得到P-SV波短波長靜校正量1.3根據(jù)長度和短波長的靜態(tài)校正，提出了兩種轉(zhuǎn)換波的靜校正方法根據(jù)多分量微測井資料求取低速層縱橫波平均速度比,利用縱波檢波點靜校正量和該速度比來求取轉(zhuǎn)換波長波長靜校正量1.3.1靜校正量的計算縱波靜校正量的求取可依據(jù)常規(guī)方法,利用縱波初至層析反演表層縱波速度,進而求取縱波炮點和檢波點靜校正量。轉(zhuǎn)換波靜校正量包括炮點靜校正量和檢波點靜校正量,炮點靜校正量用縱波炮點靜校正量代替,而檢波點長波長靜校正量可以通過以下步驟實現(xiàn):(1)首先根據(jù)多波微測井資料求取單點的表層橫波平均速度比,然后通過樣板插值,利用該速度比求取全研究區(qū)的縱橫波平均速度比;(2)分“下?lián)堋焙汀盎靥睢?步求取轉(zhuǎn)換波檢波點長波長靜校正量。“下?lián)堋膘o校正量用縱波檢波點靜校正量乘以縱橫波平均速度比;“回填”靜校正量用橫波替換速度計算,即式中:t1.3.2反射波時間的計算在轉(zhuǎn)換波ACCP(漸進共轉(zhuǎn)換點)道集上針對目的層進行常規(guī)雙曲線速度分析,利用該速度對限制偏移距(只利用小偏移距)的單炮進行動校,在動校炮集上加上炮點靜校正量和檢波點長波長靜校正量,最后拾取動校炮集上最清楚的同一層反射時間。如果在同一炮的多個排列上拾取的不是同一層反射時間,在進行曲線擬合時誤差就會比較大。解決辦法是將每個排列都置成與之對應(yīng)的一個炮號,這樣相當(dāng)于增加了炮數(shù),而每一炮就只對應(yīng)一個排列,在每個排列上拾取最清楚的反射層時間。如果同一排列的前、后排列最清楚的反射層不是同一層,那么前、后排列可分別拾取不同反射層中最清楚的反射段。在單炮上采用雙曲線動校,動校后加上炮點靜校正量和檢波點長波長靜校正量,此時反射波時間t(x)可以表示為式中:t對式(11)在x=0處進行泰勒展開并取前3項,整理后得到如下拋物線方程對拾取的每個排列的反射時間采用式(12)與拋物線擬合。在進行拋物線擬合時,去掉一些明顯錯誤的值,而且要設(shè)置道與道之間時差的最大值(比如150ms),將超過該值的點去掉。2實際應(yīng)用2.1靜校正效果分析圖1a是只應(yīng)用炮點靜校正量的CRP疊加剖面,其反射波同相軸雜亂,相鄰檢波點反射時間起伏較大,同相軸一致性較差。圖1b為加上炮點靜校正量和檢波點長波長靜校正量的CRP疊加剖面,反射波同相軸得到了一定的改善,但大的短波長靜校正比較嚴(yán)重。圖1c是加上全部靜校正量的動校記錄,可以看出,反射波同相軸連續(xù)光滑,一致性大大提高。圖1a中的800~900ms的有效反射波在圖1c中得到了明顯改善;圖1a中900ms左右的隱約同相軸在圖1c中也出現(xiàn)了較好的反射同相軸。當(dāng)然,圖1c中某些地方的同相軸還存在小的短波長靜校正量,可通過剩余靜校正方式來解決。2.2靜校正試驗結(jié)果圖2a為應(yīng)用了炮點和檢波點靜校正量的PP波共檢波點疊加剖面,從其拾取的構(gòu)造層位中可看出,由于消除了炮點和檢波點靜校正的影響,PP波在2.4s左右目的層的同相軸一致性較好。圖2b為炮點應(yīng)用了PP波炮點靜校正量的P-SV波共檢波點疊加剖面,由于P-SV波存在嚴(yán)重的檢波點靜校正問題,3.65s左右構(gòu)造層位的同相軸上下抖動劇烈,道與道之間存在較大的時差。圖2c是在圖2b的基礎(chǔ)上消除了長波長和中長波長靜校正量的P-SV波共檢波點疊加剖面,從中可以看出,P-SV波靜校正量問題得到了較好的解決,基本消除了同相軸抖動和道與道之間的劇烈時差,同相軸的連續(xù)性和一致性得到了很大提高。圖2d為在3.65s左右的構(gòu)造時間采用互相關(guān)方法消除短波長和剩余靜校正量后的P-SV波共檢波點疊加剖面,可以看出,目的層構(gòu)造層位的道與道之間較小的時差得到了校正,同相軸連續(xù)光滑,該構(gòu)造與圖2a中的PP波構(gòu)造具有形態(tài)上的一致性。2.3靜校正效果的改善圖3a是未加靜校正量的原始單炮動校記錄,其反射波同相軸雜亂,相鄰檢波點反射時間起伏較大。圖3b為加上炮點靜校正量和檢波點長波長靜校正量的動校記錄,反射波同相軸連續(xù)性得到了一定的改善,但大的短波長靜校正比較嚴(yán)重。圖3c是加上全部靜校正量的動校記錄,從中可以看出,反射波同相軸連續(xù)性提高很多。圖3a中的300~600ms的有效反射波在圖3c中得到了明顯改善;圖3a中900ms左右的隱約同相軸,在圖3c中也得到了一定體現(xiàn)。盡管如此,圖3c中某些地方的同相軸還存在小的短波長靜校正量,可以通過剩余靜校正方式來解決。3長、短波長靜校正量采用基于表層模型的轉(zhuǎn)換波靜校正方法來解決小的短波長靜校正量效果較好,而對于大的短波長靜校正量效果有限。若使用該方法后仍存在小的短波長靜校正量,可以通過剩余靜校正方式來解決。基于構(gòu)造時間控制的轉(zhuǎn)換波靜校正方法,解決PS波長波長和中長波