2.4光學薄2.4光學薄方法涂敷的單層或多層透明介質(zhì)薄膜。利用在薄膜上、下表面反射光干涉單層光學薄單層光學薄n0介質(zhì)入射到薄膜上時，上有一系列平行光束射出單層1Er1E0E02rr2ttE0iexp(iexp(i2exp(單層1Er1E0E02rr2ttE0iexp(iexp(i2exp(i3E03E04#rtt(rr)02 rtt(rr2E2 rttrr(r2)))) 11單層Erttrr(r2))))單層Erttrr(r2)))) 111Erexpir 反射系1rrexpirE1(5-是相r1，r2是薄膜上,下表面的反射系數(shù)4nh兩光束間的相位差11反射系單層是反射系數(shù)的相位因sin 12tan21r1r122單層是反射系數(shù)的相位因sin 12tan21r1r122rr12212r22rrr R1211r2r22rr 1r1r2反射單層n0n1rr正入射時1n2n011222n2n單層n0n1rr正入射時1n2n011222n2n 2nsin2n102nR12n2n 2nsin2n102n21(5-2.4.12( n1n10正入2.4.12( n1n10正入射時（＝0），n1hm(B)24nhcos12sin2()sin2(m))cos22 n 02與不鍍膜相等2.4.12nh(2m1)12時,(2m1)(m1422即2.4.12nh(2m1)12時,(2m1)(m1422即cos2sin2 nn2/1nR012記R1n2nn/n202n11n1單層2nR 增反nn,R220n2nn時，,Rn/增透122201單層2nR 增反nn,R220n2nn時，,Rn/增透1222012n 時R0稱，102(2m1)0時n膜414所 膜，針對特定波長的入射(D)42.4.1結nhm122.4.1結nhm12nh(2m1)n1142單層n0單層n0＝1，n2＝1.5馬赫-法布里-邁克爾遜干邁克爾遜干涉利用分振法產(chǎn)生雙光束干涉，許多其它的干涉儀都是它察等傾干涉邁克爾遜干M2邁克爾遜干M2M2相對于A之間“薄膜”的干涉，其光程差公2hcos 0h為M1、M2之間的間邁克爾遜干M1邁克爾遜干M1M2垂直時M1M2每移動一/2的距離，在邁克爾遜干邁克爾遜干M1與M2不嚴垂直等厚干涉M1每移動/2，就相應移動一個條紋邁克爾遜干邁克爾遜干兩束相干光完分開，可由一個鏡子的平移來改變它們的光程差，也可很方便地在光路中安置測量樣品，用以精密測量長度邁克爾遜干邁克爾遜干馬赫-澤德馬赫-澤德干涉也是一種分振幅干儀，與邁克爾遜干涉儀相比，在光通量的利用率上，大約要高出一倍。這是因為在邁克爾遜干涉儀中，有一半光通量將返回馬赫-澤德干馬赫-澤德干射,波面分別為Wl和W2，形成空氣楔的楔棱平行馬赫-澤德干馬赫-澤德干某種原因(例如馬赫-澤德干馬赫-澤德干而信號臂放在待測溫度場中，二光纖出射的激光束產(chǎn)生干涉。由干涉條紋移動的計量處理，即可測定外界溫度。馬赫-澤德干馬赫-澤德干使信號臂對各不同的物理量敏激光束干涉條紋移動進行類似的計量處理，即可法布里-珀法布里-珀羅干涉激光器的諧振腔法布里-珀羅1.（A）法布里-珀羅1.（A）觀察透射光干B 1（C）玻璃外表面成一小棱角，避免反射干（D）h—h—干涉標準具擴展光源，等傾干法布里-珀法布里-珀羅法布里-珀羅法布里-珀羅在激光技術中，經(jīng)常把兩個具有高涉儀干涉亮條紋條件的一系列頻率法布里-珀羅性能參法布里-珀羅性能參由于法布里-珀羅標準具能夠產(chǎn)生十分細而亮的等傾干涉條紋，所以它的一個重要應用就是研究光譜線的精細結構，即將一束光中不同波長的光譜線分開——分光。分光元件特性的三個技術指自由光譜范圍分辨本領角/線色散率法布里-珀羅（A）自由光譜范圍－freespectral*法布里-珀羅（A）自由光譜范圍－freespectral*對某一級次不同波長的譜線，不與相鄰級次譜發(fā)生交迭的最大波長差，稱為自由光譜范圍(m1)m(*)fmfmm(5-f法布里-珀羅(B)分辨本領法布里-珀羅(B)分辨本領resolving分辯相近譜線的能力，它定A (5-m式中()m為光譜儀的最小可分辨波長差法布里-珀羅兩等強法布里-珀羅兩等強度不同波的譜線之間的相位差間隔正好等于相位寬度ε(小值等于兩邊極值的81％能夠分法布里-珀羅+d＝(2/)法布里-珀羅+d＝(2/)2nhcosd(2/2)2nhcosd相應于d＝d為(+)m＝-(2/)2nhcos(+2mA 22nhcosN(+N 1法布里-珀羅法布里-珀羅一是增大m(增大h)；二是增A mN(～0.97mN)mN(提高法布里-珀羅線、角法布里-珀羅線、角色角色散色散率是用來表征分光儀器能夠將不同波長的光分的開程度。角色散率定義為單位波長間隔的光，經(jīng)分光儀所分開的角度Dθ表示，D(5-法布里-珀羅Dd/dm2nh法布里-珀羅Dd/dm2nhcos/ (a)2nhsinmd"52nhcosmdm得代(5(a)dd2nhcos/1ctgD2nhsin法布里-珀羅dd法布里-珀羅dd1ctgD角度愈小，儀器的角色散愈大。因此，對給定波長差d的兩譜線，愈靠近干涉圖樣中心,其分儀的干涉環(huán)中心處光譜最純法布里-珀羅(2）線色線色散率定義為單位波法布里-珀羅(2）線色線色散率定義為單位波長間隔的光光儀所分開的距離表ffDfdL2.6光的相干2.6光的相干定光的空間相干光的空間相干結果使可見度V值有所下降。當光源大到一定程度時，甚至使2.6.1橫向相2.6.1橫向相干線度在垂直于光傳播方向的某方向上光的空間相設(a)光的空間相設(a)所示的以S中心的擴展帶光源SSb,和光的空間相b與附加光程R2xd/22R2x2光的空間相b與附加光程R2xd/22R2x2xdd/2 Rxd/221R2x2xdd/dR,2(a)(b)， 2xd212xd=cs－cs212RR21xcs2cs1xd/2.6.1xxd/x2.6.1xxd/xbI0b(5-2I0b2I0為雙縫到觀察點的光程差,第一項表示背景度,隨著光源寬度的增大而增強；第二項隨周期性地變化,不超過2I/().光的空間相sincos2I2Ib2光的空間相sincos2I2Ib200sin2IbIM00sin 2Ibm00Vsinsinc(5-顯然,隨光源寬度d/R增大,條紋的可見度下降2.6.1第一零點bbd2.6.1第一零點bbdRVsinc(b/d=bc=當d確定2.6.1Vsin2.6.1Vsinsinc光源臨界寬度bcR/(5-物理意義：光源臨界寬度對應光源邊緣處產(chǎn)生的光程差為半個波長，在屏幕產(chǎn)生的干涉條紋與光源中心的條紋錯位半個條紋寬度，總光強不隨空間變化，條紋對比度為02.6.1Vsin2.6.1Vsinsinc光源許可寬度 bp4V光的空間相d=光的空間相d=xd/(b/2)i(R/b)//b/帶光源S上下半部相應窄線光源元的相位相反這些線光源元的光強度之和為零2.6.12.相干面能產(chǎn)生干涉的最大區(qū)2.6.12.相干面能產(chǎn)生干涉的最大區(qū)域的面積Ac.R/與兩邊平方，即b22RR222dAc2bAsAb2 d2即為,csc光的空間相Rd/方形光源，相干面d光的空間相Rd/方形光源，相干面d22A(5-Ct圓形光源，橫向相線度和相干面積分別 1.22/0.61A S(5-光的空間相3.相干孔徑角光的空間相3.相干孔徑角保持相干性 空間相干性的反比公式,光源小CRb(5-C光的時間相光的時間相干2.6.21.相干長2.6.21.相干長能夠發(fā)生干涉的最大光波串trains）長2.6.22.6.2，在干涉實驗中，內(nèi)每一波長的光都生成各自的一組干涉條紋，除零級外，各組條紋間均有位移(圖的下部曲線)，干涉條紋的可見度隨著光程差的增大而下降(圖的上部曲線)，最后降2.6.2給定光程差,在k內(nèi)各光譜分量產(chǎn)生的總光 k/2.6.2給定光程差,在k內(nèi)各光譜分量產(chǎn)生的總光 k/2I[1cos(k+)dI00k0k/sin2cosk1k002式中第一項是常數(shù)，表示平均光強；第二項隨光程差的大小變化，但變化的幅度越來越小。光的時間相sink2,sink2 2I光的時間相sink2,sink2 2Ik2IkkkM0m0V)(5-光的時間相Vsinc(光的時間相Vsinc(第一零點的光程相應于是能夠發(fā)生干涉的最大光差，為相干長度C,(5-C2.6.22.相干時間定義2.6.22.相干時間定義光波通過相干長度所需的實際