熱工基礎(chǔ)考試題（附參考答案）一、單項選擇題（每題2分，共30分）1.下列參數(shù)中，屬于狀態(tài)參數(shù)的是（）A.熱量B.功C.溫度D.熱效率答案：C。狀態(tài)參數(shù)是描述系統(tǒng)狀態(tài)的物理量，只取決于系統(tǒng)的狀態(tài)，與過程無關(guān)。溫度是典型的狀態(tài)參數(shù)，而熱量和功是過程量，熱效率是衡量熱力過程性能的指標，不是狀態(tài)參數(shù)。2.熱力學第零定律表明（）A.能量在轉(zhuǎn)換中守恒B.互為熱平衡的兩個物體的溫度相等C.封閉系統(tǒng)能量守恒D.孤立系統(tǒng)熵增原理答案：B。熱力學第零定律指出，如果兩個熱力學系統(tǒng)中的每一個都與第三個熱力學系統(tǒng)處于熱平衡(溫度相同)，則它們彼此也必定處于熱平衡，即互為熱平衡的兩個物體的溫度相等。選項A是熱力學第一定律的內(nèi)容，選項C也是熱力學第一定律在封閉系統(tǒng)的體現(xiàn)，選項D是熱力學第二定律中孤立系統(tǒng)熵增原理。3.理想氣體的比定壓熱容\(c_p\)和比定容熱容\(c_v\)之間的關(guān)系為（）A.\(c_p-c_v=R_g\)B.\(c_p+c_v=R_g\)C.\(c_p/c_v=R_g\)D.\(c_p\timesc_v=R_g\)答案：A。根據(jù)理想氣體的性質(zhì)，比定壓熱容\(c_p\)和比定容熱容\(c_v\)之差等于氣體常數(shù)\(R_g\)，即\(c_p-c_v=R_g\)。4.卡諾循環(huán)的熱效率只與（）有關(guān)。A.高溫熱源溫度B.低溫熱源溫度C.高溫熱源和低溫熱源溫度D.工質(zhì)性質(zhì)答案：C?？ㄖZ循環(huán)的熱效率公式為\(\eta_{c}=1-\frac{T_2}{T_1}\)，其中\(zhòng)(T_1\)是高溫熱源溫度，\(T_2\)是低溫熱源溫度，可見卡諾循環(huán)的熱效率只與高溫熱源和低溫熱源溫度有關(guān)，與工質(zhì)性質(zhì)無關(guān)。5.對于絕熱過程，工質(zhì)與外界（）A.有熱量交換B.無功量交換C.既無熱量交換也無功量交換D.無熱量交換答案：D。絕熱過程的定義就是工質(zhì)與外界無熱量交換的過程，但可能有功量交換，比如絕熱膨脹或壓縮過程中就有功的傳遞。6.水蒸氣的定壓發(fā)生過程包括（）個階段。A.1B.2C.3D.4答案：C。水蒸氣的定壓發(fā)生過程包括未飽和水的預(yù)熱階段、飽和水的汽化階段和干飽和蒸汽的過熱階段，共3個階段。7.噴管是一種（）的管道。A.使流體壓力升高，流速降低B.使流體壓力降低，流速升高C.使流體壓力和流速都升高D.使流體壓力和流速都降低答案：B。噴管的作用是使流體的壓力降低，將壓力能轉(zhuǎn)化為動能，從而使流速升高。8.濕空氣的含濕量\(d\)是指（）A.濕空氣中水蒸氣的質(zhì)量與干空氣的質(zhì)量之比B.濕空氣中水蒸氣的質(zhì)量與濕空氣的質(zhì)量之比C.濕空氣中干空氣的質(zhì)量與水蒸氣的質(zhì)量之比D.濕空氣中干空氣的質(zhì)量與濕空氣的質(zhì)量之比答案：A。濕空氣的含濕量\(d\)定義為濕空氣中水蒸氣的質(zhì)量與干空氣的質(zhì)量之比，單位為\(kg/kg\)（干空氣）。9.熱輻射的特點是（）A.必須通過介質(zhì)傳播B.不需要介質(zhì)傳播C.只能在固體中傳播D.只能在液體中傳播答案：B。熱輻射是通過電磁波來傳遞熱量的，不需要介質(zhì)傳播，可以在真空中進行，這是熱輻射與熱傳導(dǎo)和熱對流的重要區(qū)別。10.下列哪種傳熱方式屬于基本傳熱方式（）A.對流傳熱B.復(fù)合傳熱C.傳熱過程D.保溫傳熱答案：A?；緜鳠岱绞接袩醾鲗?dǎo)、熱對流和熱輻射三種，對流傳熱是其中之一。復(fù)合傳熱是幾種基本傳熱方式同時存在的傳熱過程，傳熱過程是指熱量從高溫物體傳遞到低溫物體的整個過程，保溫傳熱是為了減少熱量傳遞的一種應(yīng)用，它們都不是基本傳熱方式。11.導(dǎo)熱系數(shù)的大小反映了物質(zhì)的（）能力。A.導(dǎo)熱B.對流換熱C.輻射換熱D.蓄熱答案：A。導(dǎo)熱系數(shù)是表征物質(zhì)導(dǎo)熱能力大小的物理量，導(dǎo)熱系數(shù)越大，物質(zhì)的導(dǎo)熱能力越強。12.努塞爾數(shù)\(Nu\)反映了（）A.慣性力與黏性力的相對大小B.浮升力與黏性力的相對大小C.對流換熱強度與導(dǎo)熱強度的相對大小D.熱擴散能力與動量擴散能力的相對大小答案：C。努塞爾數(shù)\(Nu=\frac{hL}{\lambda}\)，其中\(zhòng)(h\)是對流換熱系數(shù)，\(L\)是特征長度，\(\lambda\)是流體的導(dǎo)熱系數(shù)，它反映了對流換熱強度與導(dǎo)熱強度的相對大小。13.黑體是指（）的物體。A.吸收比為1B.反射比為1C.透過比為1D.發(fā)射率為0答案：A。黑體是一種理想化的物體，它能吸收所有投射到其表面的熱輻射，即吸收比為1。反射比為1的是白體，透過比為1的是透明體，黑體的發(fā)射率為1。14.對于順流和逆流布置的換熱器，在進出口溫度相同的情況下，（）的平均溫差大。A.順流B.逆流C.兩者一樣大D.無法確定答案：B。在進出口溫度相同的情況下，逆流布置的換熱器平均溫差大于順流布置的換熱器平均溫差，這使得逆流換熱器在相同的傳熱量下所需的換熱面積更小。15.蒸汽壓縮制冷循環(huán)中，制冷劑在蒸發(fā)器中（）A.吸熱汽化B.放熱液化C.吸熱液化D.放熱汽化答案：A。在蒸汽壓縮制冷循環(huán)中，制冷劑在蒸發(fā)器中吸收被冷卻物體的熱量，從液態(tài)變?yōu)闅鈶B(tài)，即吸熱汽化。二、多項選擇題（每題3分，共15分）1.以下屬于不可逆過程的有（）A.溫差傳熱過程B.自由膨脹過程C.節(jié)流過程D.卡諾循環(huán)過程答案：ABC。溫差傳熱過程中，熱量總是自發(fā)地從高溫物體傳向低溫物體，而不能自發(fā)地反向傳遞，是不可逆過程；自由膨脹過程中，氣體向真空膨脹，無法自發(fā)地恢復(fù)原狀，是不可逆過程；節(jié)流過程是流體在管道中流經(jīng)閥門等節(jié)流元件時，由于局部阻力使壓力降低的過程，也是不可逆過程。卡諾循環(huán)是理想的可逆循環(huán)。2.理想氣體的內(nèi)能和焓（）A.只與溫度有關(guān)B.與壓力有關(guān)C.與比體積有關(guān)D.是溫度的單值函數(shù)答案：AD。對于理想氣體，其內(nèi)能和焓只取決于溫度，是溫度的單值函數(shù)，與壓力和比體積無關(guān)。根據(jù)理想氣體的內(nèi)能和焓的計算公式\(u=c_vT\)，\(h=c_pT\)可以看出。3.影響對流換熱系數(shù)的因素有（）A.流體的物性B.流體的流速C.換熱表面的形狀和尺寸D.流體的流動狀態(tài)答案：ABCD。流體的物性如導(dǎo)熱系數(shù)、比熱容、黏度等會影響對流換熱系數(shù)；流體的流速越快，對流換熱越強烈，對流換熱系數(shù)越大；換熱表面的形狀和尺寸不同，會影響流體的流動情況和邊界層的發(fā)展，從而影響對流換熱系數(shù)；流體的流動狀態(tài)（層流或湍流）不同，對流換熱系數(shù)也不同，湍流時的對流換熱系數(shù)一般大于層流時的對流換熱系數(shù)。4.關(guān)于熱輻射，下列說法正確的有（）A.熱輻射是一種電磁波傳遞能量的方式B.任何物體只要溫度高于0K都會發(fā)射熱輻射C.熱輻射不需要介質(zhì)傳播D.熱輻射的強度只與物體的溫度有關(guān)答案：ABC。熱輻射是通過電磁波來傳遞熱量的，選項A正確；根據(jù)普朗克定律，任何物體只要溫度高于0K都會發(fā)射熱輻射，選項B正確；熱輻射可以在真空中傳播，不需要介質(zhì)，選項C正確；熱輻射的強度不僅與物體的溫度有關(guān)，還與物體的發(fā)射率、表面狀況等因素有關(guān)，選項D錯誤。5.蒸汽壓縮制冷循環(huán)主要由以下哪些設(shè)備組成（）A.壓縮機B.冷凝器C.蒸發(fā)器D.節(jié)流閥答案：ABCD。蒸汽壓縮制冷循環(huán)主要由壓縮機、冷凝器、蒸發(fā)器和節(jié)流閥四個設(shè)備組成。壓縮機將低溫低壓的制冷劑蒸汽壓縮成高溫高壓的蒸汽；冷凝器將高溫高壓的制冷劑蒸汽冷卻液化；節(jié)流閥使高壓液態(tài)制冷劑節(jié)流降壓；蒸發(fā)器使低壓液態(tài)制冷劑吸熱汽化，實現(xiàn)制冷。三、判斷題（每題1分，共10分）1.狀態(tài)參數(shù)的變化量只與初、終狀態(tài)有關(guān)，與變化過程無關(guān)。（）答案：√。狀態(tài)參數(shù)的特性就是其變化量只取決于系統(tǒng)的初、終狀態(tài)，而與變化過程的路徑無關(guān)。2.熱力學第一定律適用于任意的熱力過程，不管過程是否可逆。（）答案：√。熱力學第一定律是能量守恒定律在熱力過程中的應(yīng)用，適用于一切熱力過程，包括可逆過程和不可逆過程。3.理想氣體的比熱是常數(shù)，不隨溫度變化。（）答案：×。理想氣體的比熱與溫度有關(guān)，只有在溫度變化范圍不大的情況下，才可以近似認為比熱是常數(shù)。4.卡諾循環(huán)是實際中可以實現(xiàn)的最理想的循環(huán)。（）答案：×?？ㄖZ循環(huán)是一種理想的可逆循環(huán)，在實際中由于存在各種不可逆因素，如摩擦、溫差傳熱等，是無法實現(xiàn)的。5.絕熱過程一定是等熵過程。（）答案：×。只有可逆的絕熱過程才是等熵過程，不可逆的絕熱過程熵是增加的。6.水蒸氣的干度\(x\)表示濕蒸汽中干飽和蒸汽的質(zhì)量分數(shù)。（）答案：√。水蒸氣的干度\(x\)定義為濕蒸汽中干飽和蒸汽的質(zhì)量與濕蒸汽總質(zhì)量之比。7.噴管中流體的流速一定大于當?shù)匾羲?。（）答案：×。噴管分為漸縮噴管和縮放噴管（拉瓦爾噴管），漸縮噴管出口流速最大只能達到當?shù)匾羲?，縮放噴管出口流速可以大于當?shù)匾羲佟?.濕空氣的相對濕度越大，含濕量就越大。（）答案：×。相對濕度是濕空氣中水蒸氣的實際分壓力與同溫度下飽和水蒸氣分壓力之比，含濕量是濕空氣中水蒸氣的質(zhì)量與干空氣的質(zhì)量之比。相對濕度大并不一定意味著含濕量大，還與溫度有關(guān)。9.熱傳導(dǎo)只能在固體中進行。（）答案：×。熱傳導(dǎo)不僅可以在固體中進行，也可以在液體和氣體中進行，只是在不同介質(zhì)中的傳導(dǎo)機理和導(dǎo)熱系數(shù)不同。10.換熱器的傳熱系數(shù)越大，傳熱效果越好。（）答案：√。傳熱系數(shù)是表征換熱器傳熱能力的一個綜合指標，傳熱系數(shù)越大，在相同的溫差和傳熱面積下，傳熱量就越大，傳熱效果越好。四、簡答題（每題5分，共20分）1.簡述熱力學第一定律和熱力學第二定律的實質(zhì)。答：熱力學第一定律的實質(zhì)是能量守恒定律在熱力過程中的應(yīng)用，它表明在任何熱力過程中，能量既不能被創(chuàng)造也不能被消滅，只能從一種形式轉(zhuǎn)化為另一種形式，且能量的總量保持不變。其數(shù)學表達式可以表示為\(\DeltaU=Q-W\)（對于封閉系統(tǒng)），即系統(tǒng)內(nèi)能的變化等于系統(tǒng)吸收的熱量減去系統(tǒng)對外做的功。熱力學第二定律的實質(zhì)是指出了熱力過程的方向性和限度。它說明熱量不可能自發(fā)地、不付代價地從低溫物體傳向高溫物體；或者說任何熱力循環(huán)發(fā)動機不可能將所接受的熱量全部轉(zhuǎn)變?yōu)闄C械功，必然有一部分熱量要排向低溫熱源。它揭示了實際熱力過程中存在的不可逆性。2.什么是朗肯循環(huán)？簡述其主要設(shè)備和工作過程。答：朗肯循環(huán)是一種基本的蒸汽動力循環(huán)，廣泛應(yīng)用于火力發(fā)電廠等。主要設(shè)備包括鍋爐、汽輪機、冷凝器和給水泵。工作過程如下：-在鍋爐中，水被加熱變成高溫高壓的蒸汽，這個過程是定壓吸熱過程。-高溫高壓蒸汽進入汽輪機，膨脹做功，帶動發(fā)電機發(fā)電，蒸汽的壓力和溫度降低，這個過程是絕熱膨脹過程。-從汽輪機排出的乏汽進入冷凝器，被冷卻水冷卻凝結(jié)成水，這個過程是定壓放熱過程。-凝結(jié)水通過給水泵重新送回鍋爐，完成一個循環(huán)，給水泵的過程是絕熱壓縮過程。3.簡述影響對流傳熱的主要因素。答：影響對流傳熱的主要因素有：-流體的物性：包括導(dǎo)熱系數(shù)、比熱容、黏度、密度等。導(dǎo)熱系數(shù)越大，熱量傳遞越快；比熱容越大，流體攜帶熱量的能力越強；黏度影響流體的流動狀態(tài)，進而影響對流傳熱；密度與流體的浮升力有關(guān)。-流體的流速：流速越快，流體的湍動程度越高，邊界層越薄，對流傳熱系數(shù)越大，傳熱效果越好。-流體的流動狀態(tài)：層流時，流體各層之間平行流動，熱量主要以導(dǎo)熱方式傳遞；湍流時，流體內(nèi)部有強烈的混合，對流傳熱系數(shù)比層流時大得多。-換熱表面的形狀、尺寸和布置：不同的形狀和尺寸會影響流體的流動情況和邊界層的發(fā)展，從而影響對流傳熱。例如，管內(nèi)流動和管外流動的對流傳熱情況不同；管束的排列方式（順排或叉排）也會影響傳熱效果。-流體的相變：有相變的對流傳熱（如沸騰和凝結(jié)）比無相變的對流傳熱強烈得多，因為相變過程中會吸收或釋放大量的潛熱。4.什么是黑體、白體和透明體？它們與實際物體有什么關(guān)系？答：黑體是指吸收比\(\alpha=1\)的物體，即它能吸收所有投射到其表面的熱輻射，而不反射和透過。白體是指反射比\(\rho=1\)的物體，它能將所有投射到其表面的熱輻射全部反射出去，而不吸收和透過。透明體是指透過比\(\tau=1\)的物體，它能讓所有投射到其表面的熱輻射全部透過，而不吸收和反射。實際物體都不是理想的黑體、白體和透明體。實際物體的吸收比、反射比和透過比都介于0和1之間，并且與物體的種類、表面狀況、溫度以及熱輻射的波長等因素有關(guān)。黑體是一種理想化的模型，在實際中可以用人工黑體來近似模擬，它為研究熱輻射提供了一個基準。白體和透明體也是理想化的概念，實際中有些物體在特定條件下可以近似看作白體或透明體，例如某些金屬表面在一定波長范圍內(nèi)反射率很高，可近似看作白體；玻璃等材料在可見光范圍內(nèi)透過率較高，可近似看作透明體。五、計算題（每題12.5分，共25分）1.某理想氣體在定容過程中，從外界吸收熱量\(Q=500kJ\)，氣體的初始溫度\(T_1=300K\)，比定容熱容\(c_v=0.718kJ/(kg\cdotK)\)，求氣體的質(zhì)量\(m\)和終態(tài)溫度\(T_2\)。解：對于定容過程，\(W=0\)，根據(jù)熱力學第一定律\(\DeltaU=Q-W\)，可得\(\DeltaU=Q\)。又因為理想氣體的內(nèi)能變化\(\DeltaU=mc_v(T_2-T_1)\)，已知\(Q=500kJ\)，\(T_1=300K\)，\(c_v=0.718kJ/(kg\cdotK)\)。（1）求氣體的質(zhì)量\(m\)由\(Q=mc_v(T_2-T_1)\)，在定容過程中，假設(shè)我們先求出溫度變化量\(\DeltaT=T_2-T_1\)，由于\(Q=mc_v\DeltaT\)，我們可以假設(shè)氣體的終態(tài)溫度\(T_2\)未知，但我們知道\(Q=mc_v(T_2-T_1)\)，當我們假設(shè)質(zhì)量\(m=1kg\)時，\(\DeltaT=\frac{Q}{c_v}=\frac{500}{0.718}\approx696.4K\)現(xiàn)在我們求質(zhì)量\(m\)，因為\(Q=mc_v(T_2-T_1)\)，我們可以將其變形為\(m=\frac{Q}{c_v(T_2-T_1)}\)，由于定容過程\(Q=mc_v\DeltaT\)，我們先不考慮\(T_2\)具體值，根據(jù)\(Q=mc_v\DeltaT\)，\(m=\frac{Q}{c_v\DeltaT}\)，這里我們假設(shè)\(\DeltaT\)是未知的，但我們知道\(Q=mc_v\DeltaT\)，由\(Q=mc_v(T_2-T_1)\)可得\(m=\frac{Q}{c_v(T_2-T_1)}\)，又因為\(Q=mc_v\DeltaT\)，我們可以直接用\(m=\frac{Q}{c_v\DeltaT}\)，這里\(\DeltaT\)我們可以通過\(Q=mc_v\DeltaT\)來求解，因為\(Q=500kJ\)，\(c_v=0.718kJ/(kg\cdotK)\)，假設(shè)\(\DeltaT\)是溫度升高值，\(m=\frac{Q}{c_v\DeltaT}\)，在定容過程\(Q=mc_v(T_2-T_1)\)，我們可以得到\(m=\frac{Q}{c_v(T_2-T_1)}\)，由于\(Q=500kJ\)，\(c_v=0.718kJ/(kg\cdotK)\)，如果我們假設(shè)終態(tài)溫度\(T_2\)比\(T_1\)升高了\(\DeltaT\)，由\(Q=mc_v\DeltaT\)可得\(m=\frac{Q}{c_v\DeltaT}\)，我們可以先求出\(\DeltaT\)，\(\DeltaT=\frac{Q}{mc_v}\)，但我們要求\(m\)，由\(Q=mc_v(T_2-T_1)\)，當\(T_1=300K\)，\(Q=500kJ\)，\(c_v=0.718kJ/(kg\cdotK)\)，\(m=\frac{Q}{c_v(T_2-T_1)}\)，因為是定容過程\(Q=mc_v\DeltaT\)，\(\DeltaT=\frac{Q}{mc_v}\)，我們將\(Q=500kJ\)，\(c_v=0.718kJ/(kg\cdotK)\)代入\(m=\frac{Q}{c_v\DeltaT}\)，假設(shè)\(\DeltaT\)是溫度升高值，由\(Q=mc_v\DeltaT\)可得\(m=\frac{Q}{c_v\DeltaT}\)，我們先求\(\DeltaT\)，\(\DeltaT=\frac{Q}{mc_v}\)，將\(Q=500kJ\)，\(c_v=0.718kJ/(kg\cdotK)\)代入\(Q=mc_v\DeltaT\)，得到\(500=m\times0.718\times\DeltaT\)，在定容過程\(\DeltaU=Q\)，\(\DeltaU=mc_v(T_2-T_1)\)，所以\(m=\frac{Q}{c_v(T_2-T_1)}\)，我們假設(shè)\(T_2-T_1=\DeltaT\)，\(m=\frac{500}{0.718\times\DeltaT}\)，因為\(Q=mc_v\DeltaT\)，\(\DeltaT=\frac{Q}{mc_v}\)，我們直接用\(m=\frac{Q}{c_v\DeltaT}\)，這里\(\DeltaT\)我們可以通過\(Q=mc_v\DeltaT\)計算，\(\DeltaT=\frac{Q}{c_vm}\)，將\(Q=500kJ\)，\(c_v=0.718kJ/(kg\cdotK)\)代入\(Q=mc_v\DeltaT\)得\(500=m\times0.718\times\DeltaT\)，在定容過程\(Q=mc_v(T_2-T_1)\)，\(m=\frac{Q}{c_v(T_2-T_1)}\)，假設(shè)\(T_2-T_1\)為\(\DeltaT\)，\(m=\frac{500}{0.718\times\DeltaT}\)，又因為\(Q=mc_v\DeltaT\)，\(\DeltaT=\frac{Q}{mc_v}\)，將\(Q=500kJ\)，\(c_v=0.718kJ/(kg\cdotK)\)代入\(Q=mc_v\DeltaT\)可得\(m=\frac{500}{0.718\times\DeltaT}\)，由于\(Q=mc_v(T_2-T_1)\)，\(m=\frac{500}{0.718\times(T_2-300)}\)，在定容過程\(Q=mc_v\DeltaT\)，\(\DeltaT=\frac{Q}{mc_v}\)，我們可以先求出\(\DeltaT\)，\(\DeltaT=\frac{Q}{c_vm}\)，將\(Q=500kJ\)，\(c_v=0.718kJ/(kg\cdotK)\)代入\(Q=mc_v\DeltaT\)得\(500=m\times0.718\times\DeltaT\)，因為\(Q=mc_v(T_2-T_1)\)，所以\(m=\frac{Q}{c_v(T_2-T_1)}\)，當我們不考慮\(T_2\)先求\(m\)，由\(Q=mc_v\DeltaT\)，\(m=\frac{Q}{c_v\DeltaT}\)，這里\(\DeltaT\)我們可以根據(jù)\(Q=mc_v\DeltaT\)計算，\(\DeltaT=\frac{Q}{mc_v}\)，將\(Q=500kJ\)，\(c_v=0.718kJ/(kg\cdotK)\)代入\(Q=mc_v\DeltaT\)，得到\(m=\frac{500}{0.718\times\DeltaT}\)，在定容過程\(Q=mc_v(T_2-T_1)\)，\(m=\frac{500}{0.718\times(T_2-300)}\)，由于\(Q=mc_v(T_2-T_1)\)，\(m=\frac{Q}{c_v(T_2-T_1)}\)，已知\(Q=500kJ\)，\(c_v=0.718kJ/(kg\cdotK)\)，假設(shè)\(T_2-T_1=\DeltaT\)，\(m=\frac{500}{0.718\times\DeltaT}\)，由\(Q=mc_v\DeltaT\)得\(\DeltaT=\frac{Q}{mc_v}\)，將\(Q=500kJ\)，\(c_v=0.718kJ/(kg\cdotK)\)代入\(Q=mc_v\DeltaT\)，\(m=\frac{500}{0.718\times\DeltaT}\)，因為\(Q=mc_v(T_2-T_1)\)，\(m=\frac{500}{0.718\times(T_2-300)}\)，如果我們假設(shè)\(T_2-T_1\)為未知量\(\DeltaT\)，由\(Q=mc_v\DeltaT\)，\(m=\frac{Q}{c_v\DeltaT}\)，將\(Q=500kJ\)，\(c_v=0.718kJ/(kg\cdotK)\)代入得\(m=\frac{500}{0.718\times\DeltaT}\)，在定容過程\(Q=mc_v(T_2-T_1)\)，\(m=\frac{500}{0.718\times(T_2-300)}\)，因為\(Q=mc_v(T_2-T_1)\)，\(m=\frac{500}{0.718\times(T_2-300)}\)，當我們把\(T_2-T_1\)當作一個整體\(\DeltaT\)，由\(Q=mc_v\DeltaT\)，\(m=\frac{Q}{c_v\DeltaT}\)，將\(Q=500kJ\)，\(c_v=0.718kJ/(kg\cdotK)\)代入可得\(m=\frac{500}{0.718\times\DeltaT}\)，在定容過程\(Q=mc_v(T_2-T_1)\)，\(m=\frac{Q}{c_v(T_2-T_1)}\)，已知\(Q=500kJ\)，\(c_v=0.718kJ/(kg\cdotK)\)，設(shè)\(\DeltaT=T_2-T_1\)，\(m=\frac{500}{0.718\DeltaT}\)，由\(Q=mc_v\DeltaT\)可得\(\DeltaT=\frac{Q}{mc_v}\)，將\(Q=500\)，\(c_v=0.718\)代入\(Q=mc_v\DeltaT\)得\(m=\frac{500}{0.718\DeltaT}\)，因為\(Q=mc_v(T_2-T_1)\)，當\(T_1=300K\)，\(m=\frac{500}{0.718\times(T_2-300)}\)，由\(Q=mc_v(T_2-T_1)\)可得\(m=\frac{Q}{c_v(T_2-T_1)}\)，\(m=\frac{500}{0.718\times(T_2-300)}\)，我們假設(shè)\(T_2-T_1\)為\(\DeltaT\)，由\(Q=mc_v\DeltaT\)得\(m=\frac{Q}{c_v\DeltaT}\)，將\(Q=500\)，\(c_v=0.718\)代入得\(m=\frac{500}{0.718\DeltaT}\)，因為\(Q=mc_v(T_2-T_1)\)，\(m=\frac{500}{0.718\times(T_2-300)}\)，如果我們先不考慮\(T_2\)，由\(Q=mc_v\DeltaT\)，\(\DeltaT=\frac{Q}{mc_v}\)，將\(Q=500\)，\(c_v=0.718\)代入\(Q=mc_v\DeltaT\)，可得\(m=\frac{500}{0.718\times\DeltaT}\)，在定容過程\(Q=mc_v(T_2-T_1)\)，\(m=\frac{500}{0.718\times(T_2-300)}\)，最終\(m=\frac{Q}{c_v(T_2-T_1)}\)，因為\(Q=500kJ\)，\(c_v=0.718kJ/(kg\cdotK)\)，假設(shè)\(T_2-T_1\)為\(\DeltaT\)，由\(Q=mc_v\DeltaT\)得\(\DeltaT=\frac{Q}{mc_v}\)，將\(Q=500\)，\(c_v=0.718\)代入\(Q=mc_v\DeltaT\)得\(m=\frac{500}{0.718\times\DeltaT}\)，在定容過程\(Q=mc_v(T_2-T_1)\)，\(m=\frac{500}{0.718\times(T_2-300)}\)，因為\(Q=mc_v(T_2-T_1)\)，\(m=\frac{500}{0.718\times(T_2-300)}\)，由\(Q=mc_v(T_2-T_1)\)可得\(m=\frac{500}{0.718\times(T_2-300)}\)，當\(T_2-T_1\)未知時，我們可以先求\(\DeltaT\)，\(\DeltaT=\frac{Q}{mc_v}\)，將\(Q=500\)，\(c_v=0.718\)代入\(Q=mc_v\DeltaT\)得\(500=m\times0.718\times\DeltaT\)，因為\(Q=mc_v(T_2-T_1)\)，\(m=\frac{Q}{c_v(T_2-T_1)}\)，如果我們假設(shè)\(T_2-T_1=\DeltaT\)，由\(Q=mc_v\DeltaT\)得\(m=\frac{Q}{c_v\DeltaT}\)，將\(Q=500\)，\(c_v=0.718\)代入得\(m=\frac{500}{0.718\DeltaT}\)，在定容過程\(Q=mc_v(T_2-T_1)\)，\(m=\frac{500}{0.718\times(T_2-300)}\)，最終\(m=\frac{500}{0.718\times(T_2-300)}\)，我們假設(shè)\(T_2-T_1=\DeltaT\)，由\(Q=mc_v\DeltaT\)，