1、7.在任何方向傳播的平面波，如果將平面波的傳播方向設(shè)置為es，則垂直于es的平面是該平面波的波前，如下圖所示。坐標(biāo)原點(diǎn)到波前的距離為D，坐標(biāo)原點(diǎn)的電場強(qiáng)度為E0。波面上P0點(diǎn)的場強(qiáng)是P點(diǎn)在波面上的隨機(jī)點(diǎn)，坐標(biāo)為(x，y，z)時，該點(diǎn)的位置矢量R為。向量R和傳播方向es之間的角度為：距離D在這里，K稱為傳播向量，其大小是傳播常數(shù)K，其方向是傳播方向ES。r是空間中任意點(diǎn)的位置向量。如上圖所示，傳播方向es與軸x、y、z之間的角度可以分別表示，傳播方向es可以表示為，傳播向量K可以表示為，如果是，則傳播向量K可以表示為。然后，電場強(qiáng)度可以再次用表示，也可以用如下形式使用：根據(jù)傳播向量和麥克斯韋方程

2、，可以證明在被動區(qū)域中，理想介質(zhì)在K方向傳播的均勻平面波滿足以下方程：這表明電場垂直于磁場和徐璐，也垂直于傳播方向。這些關(guān)系反映了均勻平面波的TEM精細(xì)特性。根據(jù)上述結(jié)果，再能量流密度矢量Sc的真實(shí)情況，例如，真空區(qū)的平面波已知為TEM波，電場強(qiáng)度，測試：均勻平面波？(阿爾伯特愛因斯坦，美國電視電視劇，成功)平面波的頻率和波長；場強(qiáng)的y分量；平面波的極化特性。表達(dá)式是常量。可以重建給定的電場強(qiáng)度。平面波的傳播方向位于xy平面內(nèi)，因此波面平行于Z軸。場強(qiáng)振幅與z有關(guān)，因此是非均勻平面波。根據(jù)常識，可以分別求出傳播常數(shù)、波長、頻率。因為電場強(qiáng)度的X分量和Y分量形成了線性極化波。因為它與相位不同、振

3、幅不同的Z分量合成，形成橢圓極化波。由于組件落后于Ez組件的拓?fù)?，因此合成向量形成的橢圓極化波是向右的(例如左圖)。8 .理想介質(zhì)邊界上平面波的傾斜投影，平面波斜投影到平面邊界時，透射波的方向通常偏轉(zhuǎn)，因此這種透射波稱為折射波。入射光線、反射線和折射線與邊界法線之間的角度分別稱為入射角度、反射角度和折射角度。由入射線、反射線、折射線和邊界法線組成的平面稱為入射面、反射面和折射面?？梢宰C明入射線、反射線和折射線在同一平面上。入射角I等于反射角r。折射角T與入射角I的關(guān)系，是表達(dá)式。牙齒三茄子結(jié)論總是被稱為斯內(nèi)爾定律。如果入射面在xz平面內(nèi)，則入射波的電場強(qiáng)度必須在反射波和折射波分別為的情況下邊界

4、(z=0)的電場切向分量連續(xù)，因此上述方程式對于所有X和Y變量必須為真，因此在每個指數(shù)中相應(yīng)的系數(shù)必須相同。也就是說，從第一個方程就知道了。斯內(nèi)爾定律所描述的電磁波反射及折射定律被廣泛使用。正如前言中介紹的，美軍B2、F117等隱形飛機(jī)的底部都是平面形狀。目標(biāo)的反射波向前方反射，單站雷達(dá)沒有收到回音，達(dá)到隱形目的。關(guān)系也稱為相位匹配條件，因為關(guān)系表示反射和折射波的相位沿邊界始終與入射波匹配。考慮到上述2式、隱形轟炸機(jī)B2、隱形轟炸機(jī)F117、傾斜投影時的反射系數(shù)和透射系數(shù)、平面波的極化特性。我們將電場方向平行于入射面的平面波定義為平行極波，將電場方向垂直于入射面的平面波定義為垂直極化波，如下圖

5、所示。當(dāng)然，平行極化波入射后，由于反射波和折射波的傳播方向偏轉(zhuǎn)，其極化方向也發(fā)生了偏轉(zhuǎn)，但仍然是平行極化波。反射和折射波與入射波的偏振特性相同。平行極化，垂直極化，反射系數(shù)和透射系數(shù)，對于平行極化波，考慮到邊界電場切向分量必須連續(xù)的邊界條件，結(jié)果，前面的相位匹配條件，上述方程發(fā)生了變化，根據(jù)邊界磁場切向分量必須連續(xù)的邊界條件，如果可用，根據(jù)上述邊界的反射系數(shù)和透射系數(shù)定義，從以上結(jié)果中得出，為什么在牙齒時兩個極化波的反射系數(shù)是完全相同的數(shù)字？此外，有入射角時，這稱為傾斜投影。此時，某種極化和某種介質(zhì)，反射系數(shù)，透射系數(shù)。也就是說，入射波全部反射，反射波與入射波大小相同，但相位相反。這種現(xiàn)象也是

6、地面雷達(dá)存在低空盲點(diǎn)的原因，導(dǎo)致地面雷達(dá)無法發(fā)現(xiàn)低空目標(biāo)。當(dāng)我們非常斜地觀察某個物體的表面時，物體的表面看起來比較亮。也就是說，在傾斜地投影到任何邊界時，各種極化特性平面波的反射系數(shù)為(-1)。9。考慮到無反射和整體反射，大多數(shù)實(shí)際媒體的投資率相同，可以看出，如果入射角滿足以下關(guān)系，則平行極化波的反射系數(shù)為。反射系數(shù)。這表明反射波消失了，因此已知沒有反射。如果沒有反射，則入射角稱為布魯斯特角，并以B表示。那么，可以從常識中得到，垂直極化波的反射系數(shù)只有在那時才是反射系數(shù)。因此，沒有反射，垂直偏振波就不能發(fā)生。任意極化平面波總是可以分解為平行極波和垂直極化波的總和。沒有固定偏振方向的光波以布魯斯

7、特角度斜投射到邊界上，平行極化波不會反射，因此反射波中只剩下垂直極化波。使用牙齒方法，可以獲得具有特定極化特性的偏振。已知兩個偏振平面波的反射系數(shù)可以知道滿足入射角I時的任何極化。這種現(xiàn)象稱為整體反射。根據(jù)斯內(nèi)爾的定律，入射角滿足常識的話，折射角就增加了。因此，如果入射角大于發(fā)生總體反射的角度，則繼續(xù)存在總體反射現(xiàn)象。整體反射開始發(fā)生時的入射角稱為臨界角(C)，從上面可以看出，由于函數(shù)的原因，只有那時才能發(fā)生整體反射現(xiàn)象。也就是說，只有當(dāng)平面波從介質(zhì)常數(shù)較大的光密度介質(zhì)進(jìn)入介質(zhì)常數(shù)較小的光稀疏介質(zhì)時，才能發(fā)生完全反射。發(fā)生完全反射時的折射波特性。已知折射波是，光纖的介質(zhì)外表面有表面波，因此必須

8、安裝金屬外殼，給出電磁屏蔽以形成光纖電纜。光纖由兩個介電常數(shù)不同的介質(zhì)層形成，內(nèi)部核心的介電常數(shù)大于外部介電常數(shù)。當(dāng)光束以大于臨界角度的入射角從核心線內(nèi)部投影到邊界時，可能發(fā)生完全反射，光波將傳播到核心線內(nèi)部。這就是光纖的波導(dǎo)原理。，時，只有垂直極化波沒有反射的現(xiàn)象發(fā)生。時，兩個極化波都發(fā)生了沒有反射的現(xiàn)象。牙齒地區(qū)理想媒體參數(shù)案例；區(qū)域中理想介質(zhì)的參數(shù)為。入射波的電場強(qiáng)度為時，試驗：平面波的頻率；反射角度和折射角度；反射和折射波。，入射波可以分解為垂直極化波和平行極化波的和。也就是說，知道，拯救，拯救，拯救。因此，反射波的電場強(qiáng)度是。其中折射波的電場強(qiáng)度是。這里，在上述計算中，要特別注意反射

9、波和折射波的傳播。10 .將平面波的斜投影到導(dǎo)電介質(zhì)表面，將第一個介質(zhì)設(shè)置為理想介質(zhì)，第二個介質(zhì)為導(dǎo)電介質(zhì)。也就是說，對于第二種介質(zhì)，可以引入等效的遺傳常數(shù)。第二個介質(zhì)的波阻抗是Zc2的復(fù)數(shù)，因此反射系數(shù)和透射系數(shù)都是復(fù)數(shù)，不會發(fā)生反射和整體反射現(xiàn)象。在牙齒的情況下，有必要詳細(xì)討論折射波在導(dǎo)電介質(zhì)中的傳播特性。折射波是非均勻平面波，因為在導(dǎo)電介質(zhì)中折射波的等寬與波面不匹配，如下圖所示。此時，斯奈爾折射定律，求出后是折射率，平面波從空氣投影到海面時，如果對指定頻率使用海水作為好的導(dǎo)體，那么不管入射角如何，進(jìn)入海水的折射波幾乎都垂直向下傳播。因此，海水中潛艇接收天線的最強(qiáng)接收方向必須指向上方。假設(shè)

10、第一介質(zhì)是理想介質(zhì)，第二介質(zhì)是理想導(dǎo)體。也就是說，11。假定平面波在理想導(dǎo)體表面的傾斜投影。如果反射系數(shù)為，則第二介質(zhì)的波阻抗為。牙齒結(jié)果表明，當(dāng)平面波以一定角度投影到理想導(dǎo)體表面時，不管入射角如何，總反射都會發(fā)生。值得詳細(xì)分析上空間理想介質(zhì)的場分布。顯然，上空間的場分布與平面波的極化特性有關(guān)。對于平行極化波，上空間合成電場的X分量考慮了反射系數(shù)，常識表明合成電場的Z分量和合成磁場分別相等。合成波的相位隨X變化，振幅與Z相關(guān)，合成波是在正X方向傳播的非均勻平面波。因為傳播方向(X)有電場分量(Z)，所以合成場是鄭智薰TEM波。牙齒電磁波強(qiáng)度與傳播方向垂直的磁場的強(qiáng)度稱為橫波或TM波。上面獲取E

11、x元件的振幅時，您會看到Ex元件的振幅沿Z軸變?yōu)檎液瘮?shù)(例如左圖)。Ez和Hy分量沿Z軸更改為馀弦函數(shù)。如圖所示，在Z方向形成駐波，在X方向形成行波。合成波的復(fù)能量流密度矢量，事實(shí)部分和虛擬部分是分開的，X方向有單向能量流，Z方向只有電磁能量的相互交換。另外，根據(jù)上述合成場的分布特性，如果在此處放置無限理想導(dǎo)電平面，則Ex=0，因此牙齒理想導(dǎo)電平面不會破壞原始場分布。也就是說，兩個徐璐平行的無限理想導(dǎo)電平面之間可能存在TM波傳播。對于TM波，垂直極化波，上空間合成場的每個分量也可以分別得到，合成場也構(gòu)成了在X方向傳播的非均勻平面波。但是，電場強(qiáng)度垂直于傳播方向，因此這種合成場稱為橫波或TE波

12、。Ey和Hz的振幅是沿z方向的正弦函數(shù)分布，因為Hx的振幅是沿z方向的馀弦分布的。因此，如果將無限的理想導(dǎo)電平面放置在位置上，導(dǎo)電平面不會破壞原始場分布。這表明，可以在兩個徐璐平行的無限理想導(dǎo)電平面之間傳播TE波。如果再放置兩個垂直于y軸的理想導(dǎo)電平面，則電場分量垂直于表面，因此邊界條件遵從性這樣可以在由四個理想導(dǎo)電板形成的矩形中的空金屬管中存在TE波。我們可以傳輸矩形或圓形金屬波，只能傳輸TE波或TM波，不能傳輸TEM波。，TE波，例如垂直極化的平面波從I角度投影到無限的理想導(dǎo)電平面時，如果入射波電場振幅為，則計算理想導(dǎo)電平面的表面電流密度和空氣中能量流密度的平均值。使理想導(dǎo)電平面成為z=0

13、平面，如左圖所示。然后，表面電流Js是已知磁場的X分量，平均能量流密度，已知垂直極化平面波的每個分量如下。例如，右側(cè)圓極化平面波以入射角60傾斜地投影到介質(zhì)上時，如圖所示。在兩種介質(zhì)的電磁參數(shù)、平面波的頻率為300MHz的情況下，試驗入射波、反射和折射波的表達(dá)式及其極化特性。解決方案，很明顯，反射波是橢圓極化波，是左手。顯然折射波是右橢圓偏振波。、12地球上空的660，等離子體在一定磁場的作用下顯示傳記各向異性的特征。也就是說，它的介電常數(shù)通常最多可以有9個分量。大衛(wèi)亞設(shè)，美國電視電視劇，季節(jié))因此，在地球磁場的影響下，地球上空的電離層具有傳記各向異性的特征。地球磁場強(qiáng)度約為0.03-0.07毫特斯拉。平面波進(jìn)入電離層后，分成兩部分，分別沿著兩個不同的路徑傳播，形成兩個折射波，這稱為雙折射現(xiàn)象。通過進(jìn)一步分析，發(fā)現(xiàn)平面波的極化方向也有偏差。13 .鐵氧體的平面波，鐵氧體是一種磁性材料，其電導(dǎo)率很高，但電導(dǎo)率很低，介電常數(shù)約在235之間。這種鐵氧體添加了一定的磁場，顯示出磁各