1、第六章振動(dòng)學(xué)基礎(chǔ) 知識(shí)點(diǎn)：x Acos( t ) 振幅A :取決于振動(dòng)的能量(初始條件)。 角頻率：取決于振動(dòng)系統(tǒng)本身的性質(zhì)。初相位：取決于初始時(shí)刻的選擇。2.3.2. 振動(dòng)相位t+ :表示振動(dòng)物體在t時(shí)刻的運(yùn)動(dòng)狀態(tài)。 :初相位，即t=0時(shí)刻的相位。3. 簡諧振動(dòng)的運(yùn)動(dòng)微分方程d2xdt2kx彈性力或準(zhǔn)彈性力K角頻率：m ,A與由初始條件決定:4.4.2x 0Ek1 2 mv1 m2a2sin2 ( t)22Ep1 21 22kxkAcos(t)Ep22EEkEp丄kA222Vol|xo-2簡諧振動(dòng)能量2Ek丄 kA 24-kA5.同一直線上兩個(gè)同頻率簡諧振動(dòng)的合成 ； 2.2合振幅：AV A

2、1A22 A1A2 cos( 21 )1 A1sin1A2sin 2tg AA1cos1 A2cos 2同相：2kAA1A2反相：(2k1)AA1 A2 , k 0, 1, 2,5.第八章熱力學(xué)平衡態(tài)知識(shí)點(diǎn)：1.1.理想氣體狀態(tài)方程M在平衡態(tài)下PVRT,PnkT普適氣體常數(shù)R8.31J / molKkR1.3810 23 J / K玻耳茲曼常數(shù)Na2.2.3.3.4.理想氣體的壓強(qiáng)公式1- 2p nmv3溫度的統(tǒng)計(jì)概念Et -kT2能量均分定理5.6.1.2.3.4.4.每一個(gè)自由度的平均動(dòng)能為一個(gè)分子的總平均動(dòng)能為E摩爾理想氣體的內(nèi)能5.速率分布函數(shù)l、 dN f (v)Ndv麥克斯韋速度分

3、布函數(shù)麥克斯韋速率分布函數(shù)三種速率平均速率1/(2KT) o丄kT(i :自由度)2丄RT2F(Vx,Vy,Vz)()e2 kT3m 5f(v) 4 ()2e2 kT最概然速率方均根速率6.玻耳茲曼分布律平衡態(tài)下某狀態(tài)區(qū)間的粒子數(shù)e-E/kT (玻耳茲曼因子)mgh / kT高度的分布 n noe第九章熱力學(xué)定律2.體積功：準(zhǔn)靜態(tài)過程中系統(tǒng)對(duì)外做的功為m 2 v 2kTm z 2 2 2、 亓(VX Vy Vz )，在重力場(chǎng)中粒子(分子)按V2dA pdV , A v1 pdV熱量：系統(tǒng)與外界或兩個(gè)物體之間由于溫度不同而交換的熱運(yùn)動(dòng)能量。 熱力學(xué)第一定律(E2 E1 )3.4.Q5.C熱容量A

4、 dQ dE A dQdT定壓摩爾熱容量定容摩爾熱容量CVdQv dT邁耶公式C pCVRCpi 2比熱容比CVi6.氣體的絕熱過程pVc5.6.7.&9.10.11.12.13.14.1.絕熱自由膨脹：內(nèi)能不變，溫度復(fù)原。7. 循環(huán)過程熱循環(huán)（正循環(huán)）：系統(tǒng)從高溫?zé)嵩次鼰?，?duì)外做功，同時(shí)向低溫?zé)嵩捶艧?。A 1 Q2效率Q1Q1致冷循環(huán)（逆循環(huán)）：系統(tǒng)從低溫?zé)嵩次鼰幔邮芡饨缱龉?，向高溫?zé)嵩捶艧帷2Q2致冷系數(shù)：A Q1 Q28. 卡諾循環(huán)：系統(tǒng)只和兩個(gè)恒溫?zé)嵩催M(jìn)行熱交換的準(zhǔn)靜態(tài)循環(huán)過程。1 Tl卡諾正循環(huán)效率T2卡諾逆循環(huán)致冷系數(shù)T1 T29. 不可逆過程：各種實(shí)際宏觀過程都是不可逆的，且

5、它們的不可逆性又是相互溝 通的。如功熱轉(zhuǎn)換、熱傳導(dǎo)、氣體自由膨脹等都是不可逆過程。10. 熱力學(xué)第二定律克勞修斯表述：熱量不可能自動(dòng)地從低溫物體傳向高溫物體。開爾文表述：任何循環(huán)動(dòng)作的熱機(jī)只從單一熱源吸收熱量，使之完全變成有用功， 而不產(chǎn)生其它影響是不可能的。微觀意義：自然過程總是沿著使分子運(yùn)動(dòng)向更加無序的方向進(jìn)行。11. 熱力學(xué)概率 ：與同一宏觀態(tài)對(duì)應(yīng)的所含有的微觀狀態(tài)數(shù)。自然過程沿著向 增大的方向進(jìn)行，平衡態(tài)相應(yīng)于一定宏觀條件下熱力學(xué)概率最大 的狀態(tài)。12. 玻耳茲曼熵公式S kin13. 可逆過程：無摩檫的準(zhǔn)靜態(tài)過程是可逆過程。14. 克勞修斯熵公式S2S1dQ TdS15. 熵增加原理

6、：對(duì)孤立系統(tǒng)S 0S 0 :對(duì)孤立系統(tǒng)的各種自然過程。S 0 :對(duì)孤立系統(tǒng)的可逆過程。這是一條統(tǒng)計(jì)規(guī)律。第十七章機(jī)械波3. 波速u,波的周期T及波長的關(guān)系2. 4.平面簡諧波的表達(dá)式（設(shè)座標(biāo)原點(diǎn)O的振動(dòng)初相位為y Acos( t3. 5.波的傳播是能量的傳播- 丄平均能量密度22A平均能流密度即波的強(qiáng)度I _u - u 2A224. 6.波的干涉干涉現(xiàn)象：幾列波疊加時(shí)合成強(qiáng)度在空間有一穩(wěn)定分布的現(xiàn)象。 波的相干條件：頻率相同，振動(dòng)方向相同，相位差恒定。干涉加強(qiáng)條件:仃2ri ) 2k干涉減弱條件：（2k1 ）簡諧振動(dòng)的運(yùn)動(dòng)方程x(t) = A cos( t+ 0)旋轉(zhuǎn)矢量Axo2202簡諧振動(dòng)

7、的微分方程d2x2-2x 0kdt2m兩個(gè)同方向，同頻率簡諧振動(dòng)的合成A2A22A1 A2 cos( 2010 )(1) 2010=2k(k=0,1,2，)A=A + A?(2) 20 10=(2k+1)(k=0,1,2,)A=IA1-A2|機(jī)械能守恒：E Ek Ep fkA2平面簡諧波的波動(dòng)方程uT沿+X傳播簡諧波波方程沿-X傳播簡諧波波方程機(jī)械能不守恒：動(dòng)能和勢(shì)能任何時(shí)候都相等， 同時(shí)達(dá)到最大，同時(shí)為零駐波 y 2 A cos Xy(x,t)y(x,t)cos tAcos() oAcos(旺)o22 2A cos x波節(jié)2cos x0 x (2k1)2波腹(2k 1)；,k O1 2os

8、-x1x kx k, k 0, 1, 225. 7.駐波：兩列振幅相同的相干波，在同一直線上沿相反方向傳播時(shí)形成駐波。 波節(jié)：振幅恒為零的各點(diǎn)。波腹：振幅最大的各點(diǎn)。,即反相鄰兩波節(jié)之間各點(diǎn)振動(dòng)相位相同，同一波節(jié)兩側(cè)半波長范圍內(nèi)， 相位相差相。駐波的波形不前進(jìn)，能量也不向前傳播。只是動(dòng)能與勢(shì)能交替地在波腹與波節(jié)附近 不斷地轉(zhuǎn)換。6. & 半波損失：波從波疏媒質(zhì)( u較小)傳向波密媒質(zhì)( u較大)，而在波密媒質(zhì) 面上反射時(shí)，反射波的相位有的突變，稱為半波損失，計(jì)算波程時(shí)要附加/2。第二十章光的干涉和衍射x kk 0,1,2,.明紋：2aDx (2k1)k 0,1,2,暗紋：2a 2Dx 一 條紋

9、間距：2a3.光程24. 位相差有半波損失時(shí)，相當(dāng)于光程增或減2，相位發(fā)生的突變。5. 薄膜干涉(1)等厚干涉：光線垂直入射，薄膜等厚處為同一條紋。 劈尖干涉：干涉條紋是等間距直條紋.對(duì)空氣劈尖：2n e k k 1,2,.明紋：22ne (2k1)一 k 0,1,2,.暗紋：22牛頓環(huán)干涉：干涉條紋是以接觸點(diǎn)為中心的同心圓環(huán).,1r明V2 k1,2,.明環(huán)半徑：nr暗fkR k 0,1,2,.暗環(huán)半徑： n加強(qiáng)條件2kri r2 kAmaxA1 A2k=0,1,2 (2k1)Amin(2010 )2（21）2kAmaxA1A2k=0,1,2 (2010 )2（21）(2kAminA1A2|k

10、=0,1,2 20 =10(12）波的干涉加強(qiáng)條件減弱條件特例：1)減弱條件rik=0,1,2楊氏雙縫干涉明紋xk , dDk0,1,2 暗紋x(2k 1)9dk=0,1,2,相鄰兩個(gè)明紋或暗紋之間的距離DDDxXk1Xk(k1)dk- ddxxk1xkD八DD2(k1) 1(2k1) “2d2dd條紋間距x Xk1XkD d1D1u介質(zhì)（n）xxd ni n（2）等傾干涉：薄膜厚度均勻，采用面廣元，以相同傾角入射的光，其干涉情況一樣, 干涉條紋是環(huán)狀條紋。2e, n；2.2. n1 sin ikk 1,2,.明環(huán)：22e . n|2 2 n sin i一(2k1) k 0,1,2,暗環(huán)：226. 邁克爾遜干涉儀7. 單縫夫朗和費(fèi)衍射用半波帶法處理衍射問題，可以避免復(fù)雜的計(jì)算a sin單色光垂直入射時(shí)，衍射暗紋中心位置：2k k 1,2,.2亮紋中心位置a sin(2k% k 心,.光的偏振2馬呂斯定律丨2 IlCOS布儒斯特定律tan i b 2nii b 布儒斯特角或 起偏角i = iB時(shí) i B+ r = 90 中央明紋的線寬度sin1 ax 1ft an 1f sin f|a中央明紋的線寬度Xo2x1 2f -a中央明紋的角寬度: 02a其它明紋的線寬度Xf a其它明紋的角寬度aa sinkasin2k12xf tan光柵衍