1、Chapter 14 Electrostatic field1 1電電 磁磁 學(xué)學(xué)（Electromagnetism）Chapter 14 Electrostatic field2 214.1 電荷電荷 庫侖定律庫侖定律 14.2 電場(chǎng)和電場(chǎng)強(qiáng)度電場(chǎng)和電場(chǎng)強(qiáng)度14.3 電場(chǎng)線和電通量電場(chǎng)線和電通量 第第14章章 真空中的靜電場(chǎng)真空中的靜電場(chǎng)Chapter 14 Electrostatic field3 3 14.1 電荷、庫侖定律電荷、庫侖定律一一. 電荷電荷（Electric charge ）： 自然界中電荷有兩種，同種電荷相斥，異種電自然界中電荷有兩種，同種電荷相斥，異種電荷相吸荷相吸.

2、.（Electric charge、 Coulomb s law ）1. 電荷的種類電荷的種類 電荷守恒定律適用于一切宏觀和微觀過程電荷守恒定律適用于一切宏觀和微觀過程( ( 例如核反應(yīng)例如核反應(yīng)和基本粒子過程和基本粒子過程 ) )，是物理學(xué)中普遍的基本定律之一，是物理學(xué)中普遍的基本定律之一. . 2. 電荷守恒電荷守恒 在一個(gè)與在一個(gè)與外界沒有電荷交換外界沒有電荷交換的系統(tǒng)內(nèi)，正負(fù)電的系統(tǒng)內(nèi)，正負(fù)電荷的代數(shù)和在任何物理過程中保持不變荷的代數(shù)和在任何物理過程中保持不變. .Chapter 14 Electrostatic field4 43. 電荷量子化電荷量子化 1906-1917年，密立根

3、年，密立根(R.A.millikan )用液滴法測(cè)用液滴法測(cè)定了電子電荷，證明微小粒子帶電量的變化是不連續(xù)定了電子電荷，證明微小粒子帶電量的變化是不連續(xù)的，它只能是元電荷的，它只能是元電荷 e 的整數(shù)倍，即粒子的電荷是量的整數(shù)倍，即粒子的電荷是量子化的子化的. (1986年的推薦值為：年的推薦值為：e =1.6021773310-19 庫侖庫侖) 電荷量子化電荷量子化(charge qualitization)是個(gè)實(shí)驗(yàn)規(guī)律是個(gè)實(shí)驗(yàn)規(guī)律.4. 電荷的相對(duì)論不變性：電荷的相對(duì)論不變性： 在不同的參照系內(nèi)觀察，同一個(gè)帶電粒子的電在不同的參照系內(nèi)觀察，同一個(gè)帶電粒子的電量不變。這一性質(zhì)叫做電荷的相對(duì)論

4、不變性量不變。這一性質(zhì)叫做電荷的相對(duì)論不變性. .Chapter 14 Electrostatic field5 5二二. 庫侖定律庫侖定律（Coulomb s law）122122112 rrqqkF 真空中兩個(gè)真空中兩個(gè)靜止靜止點(diǎn)電荷之間的作用力與它們的點(diǎn)電荷之間的作用力與它們的電量的乘積成正比，與它們之間距離的平方成反比電量的乘積成正比，與它們之間距離的平方成反比. .12r1r2rO21F12F滿足牛頓滿足牛頓第三定律第三定律041k是國(guó)際單位制中的比例系數(shù)是國(guó)際單位制中的比例系數(shù)212122121 rrqqkF1221FF1q2qChapter 14 Electrostatic fi

5、eld6 6212120mNC10854187817841 k rerqqrrqqF20213210441 為了后面的大量電磁學(xué)公式不出現(xiàn)為了后面的大量電磁學(xué)公式不出現(xiàn) 因子因子. 4引入真空介電常數(shù)引入真空介電常數(shù)(或真空電容率或真空電容率)：適用范圍適用范圍: :適用條件：適用條件：1. 真空中點(diǎn)電荷間的相互作用真空中點(diǎn)電荷間的相互作用.2. 施力電荷對(duì)觀測(cè)者靜止施力電荷對(duì)觀測(cè)者靜止.（受力電荷可運(yùn)動(dòng)受力電荷可運(yùn)動(dòng)）目前認(rèn)為在目前認(rèn)為在10-15m-107m范圍均成立范圍均成立.Chapter 14 Electrostatic field7 714.2 電場(chǎng)和電場(chǎng)強(qiáng)度電場(chǎng)和電場(chǎng)強(qiáng)度一一.

6、靜電場(chǎng)靜電場(chǎng) 實(shí)驗(yàn)證實(shí)了兩靜止電荷間存在相互作用的靜電實(shí)驗(yàn)證實(shí)了兩靜止電荷間存在相互作用的靜電力，但其相互作用是怎樣實(shí)現(xiàn)的？力，但其相互作用是怎樣實(shí)現(xiàn)的？電電 荷荷電電 場(chǎng)場(chǎng)電電 荷荷場(chǎng)是一種特殊形態(tài)的物質(zhì)場(chǎng)是一種特殊形態(tài)的物質(zhì), 場(chǎng)的物質(zhì)性體現(xiàn)在：場(chǎng)的物質(zhì)性體現(xiàn)在：（1）對(duì)電場(chǎng)中的帶電體施以力的作用對(duì)電場(chǎng)中的帶電體施以力的作用.（2）當(dāng)帶電體在電場(chǎng)中移動(dòng)時(shí)，電場(chǎng)力作功當(dāng)帶電體在電場(chǎng)中移動(dòng)時(shí)，電場(chǎng)力作功. ( (表明電場(chǎng)具有能量）表明電場(chǎng)具有能量）(Electric Field and Electric Field Intensity)(Electrostatic Field)Chapter

7、14 Electrostatic field8 8 （3）變化的電場(chǎng)以光速在空間傳播）變化的電場(chǎng)以光速在空間傳播. ( (表明電場(chǎng)具表明電場(chǎng)具有動(dòng)量有動(dòng)量) ) 場(chǎng)與實(shí)物之間的不同在于：場(chǎng)與實(shí)物之間的不同在于：場(chǎng)具有疊加性場(chǎng)具有疊加性.二二. 電場(chǎng)強(qiáng)度電場(chǎng)強(qiáng)度 (electric field intensity)Q0qF檢驗(yàn)電荷為點(diǎn)電荷、檢驗(yàn)電荷為點(diǎn)電荷、且足夠小且足夠小,故對(duì)原電場(chǎng)幾乎無影響故對(duì)原電場(chǎng)幾乎無影響.：場(chǎng)源電荷：場(chǎng)源電荷Q0q：檢驗(yàn)電荷：檢驗(yàn)電荷Chapter 14 Electrostatic field9 9 電場(chǎng)中某點(diǎn)處的電場(chǎng)強(qiáng)度電場(chǎng)中某點(diǎn)處的電場(chǎng)強(qiáng)度 等于位于該點(diǎn)處等于位于

8、該點(diǎn)處的單位檢驗(yàn)電荷所受的力，其方向?yàn)檎姾墒芰Φ膯挝粰z驗(yàn)電荷所受的力，其方向?yàn)檎姾墒芰Ψ较蚍较?（它與檢驗(yàn)電荷無關(guān)，反映電場(chǎng)本身的性質(zhì)它與檢驗(yàn)電荷無關(guān)，反映電場(chǎng)本身的性質(zhì)）E0qFE QrerQqFE200 41 三三. 點(diǎn)電荷的電場(chǎng)點(diǎn)電荷的電場(chǎng)0qrErQ0qE單位：?jiǎn)挝唬篘/C 或或V/m(electric field of a point charge)Chapter 14 Electrostatic field10101q2q3q四四. 電場(chǎng)強(qiáng)度的疊加原理電場(chǎng)強(qiáng)度的疊加原理 (superposition principle of electric field)0q1r1F2r3r2

9、F3F0q 由力的疊加原理得由力的疊加原理得 所受合力所受合力 iiFFiiiirrqqF300 41點(diǎn)電荷點(diǎn)電荷 對(duì)對(duì) 的作用力的作用力 0qiq 故故 處總電場(chǎng)強(qiáng)度處總電場(chǎng)強(qiáng)度 iiqFqFE000qiiEE電場(chǎng)強(qiáng)度的疊加原理電場(chǎng)強(qiáng)度的疊加原理Chapter 14 Electrostatic field1111qrerqE20d 41d 電荷連續(xù)分布情況：電荷連續(xù)分布情況：qreEErd 41d20 (1)(1)電荷體密度電荷體密度VqddqdEdrPVreErVd 4120點(diǎn)點(diǎn) 處電場(chǎng)強(qiáng)度處電場(chǎng)強(qiáng)度PChapter 14 Electrostatic field1212qPsd(2)(2)

10、電荷面密度電荷面密度sqddsreErSd 4120ql d(3)(3)電荷線密度電荷線密度lqddlreErld 4120EdrEdrPChapter 14 Electrostatic field1313例例1 求電偶極子求電偶極子 (1)中垂線上任一點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)中垂線上任一點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng); (2)軸線上的場(chǎng)強(qiáng)。軸線上的場(chǎng)強(qiáng)。 (等量異號(hào)點(diǎn)電荷等量異號(hào)點(diǎn)電荷+q，-q ，相距為，相距為l 比從它們到所討論的場(chǎng)點(diǎn)比從它們到所討論的場(chǎng)點(diǎn)的距離小的多時(shí)，稱該帶電體系為電偶極子的距離小的多時(shí)，稱該帶電體系為電偶極子)304rrqE304rrqEqqrrpEEEr2222414rlrlrrr2281rlrlr

11、當(dāng)當(dāng)|rrr有有Chapter 14 Electrostatic field1414)(430rrrqEEEp 用用l表示從表示從-q到到+q的矢量，定義電偶極矩的矢量，定義電偶極矩(electric dipole moment)為：為：l qPelrr)(303044rPrl qEep 結(jié)論：結(jié)論：電偶極子中垂線上距離中心較遠(yuǎn)處一點(diǎn)的電偶極子中垂線上距離中心較遠(yuǎn)處一點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)，與電偶極子的電矩成正比，與該點(diǎn)離中心場(chǎng)強(qiáng)，與電偶極子的電矩成正比，與該點(diǎn)離中心的距離的三次方成反比，方向與電矩方向相反的距離的三次方成反比，方向與電矩方向相反.qqrrpEEePErlChapter 14 Electro

12、static field1515（2）軸線上的場(chǎng)強(qiáng)）軸線上的場(chǎng)強(qiáng) EEE r l 時(shí)：時(shí)：222)21(1)2(1 rlrlr-q+q ro PEE+E- - 22o)2()2(41lreqlreqrr)1(12rlr l = l erChapter 14 Electrostatic field1616)1()1(14 2orlrlreqEr 3o42rlq 為電偶極矩為電偶極矩（electric dipole moment）ep，：，qqll qpe3o42rpEe -q+q rol = l er PE 這表明電偶極子的這表明電偶極子的 q 和和 是作為一個(gè)整體是作為一個(gè)整體l影響它在遠(yuǎn)處的

13、電場(chǎng)的。影響它在遠(yuǎn)處的電場(chǎng)的。令令則則Chapter 14 Electrostatic field1717例例2 求均勻帶電細(xì)棒中垂面上一點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)求均勻帶電細(xì)棒中垂面上一點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng). 設(shè)棒長(zhǎng)為設(shè)棒長(zhǎng)為 l, 帶電量帶電量q，電荷線密度為，電荷線密度為 . 解：由對(duì)稱性可知，中垂面上一點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)只有解：由對(duì)稱性可知，中垂面上一點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)只有x方方向的分量，在向的分量，在z方向無分量方向無分量.dzdq 204rdzdE 2220cos4)(llxxrdzdEpE 222;coszxrrx 2222322)(axaxaxdx利用公式：利用公式：xz2l2lEdrdqChapter 14 Electros

14、tatic field1818202220|42lzzzxxzx 22022024222)(lxxqlxxlpEx 22/23220)(4)(llxzxdzxpE 2023220)(42lzxdzx 1. 無限長(zhǎng)均勻帶電細(xì)棒的場(chǎng)強(qiáng)無限長(zhǎng)均勻帶電細(xì)棒的場(chǎng)強(qiáng) 方向垂直與細(xì)棒方向垂直與細(xì)棒.lx xE02 204xqE 2. 相當(dāng)于點(diǎn)電荷的場(chǎng)強(qiáng)相當(dāng)于點(diǎn)電荷的場(chǎng)強(qiáng).lx 正負(fù)決定場(chǎng)強(qiáng)方向的正負(fù)正負(fù)決定場(chǎng)強(qiáng)方向的正負(fù).Chapter 14 Electrostatic field1919xqyxzoPRrrerlE20d 41dEEd由對(duì)稱性由對(duì)稱性iEEx解：解：例例3 正電荷正電荷q均勻分布在半徑為均

15、勻分布在半徑為R的圓環(huán)上。計(jì)算在的圓環(huán)上。計(jì)算在環(huán)的軸線上任一點(diǎn)環(huán)的軸線上任一點(diǎn)p的電場(chǎng)強(qiáng)度。的電場(chǎng)強(qiáng)度。lqdd) 2(RqChapter 14 Electrostatic field2020 xqyxzoRrlqddrerlE20d 41d P) 2(RqcosddEEEllxrxrl204dRrlx2030 4d23220)( 4RxqxChapter 14 Electrostatic field212123220)( 4RxqxExqyxzoRrlqddPERx （1 1）20 4xqE（點(diǎn)電荷電場(chǎng)強(qiáng)度）（點(diǎn)電荷電場(chǎng)強(qiáng)度）0,00Ex（2 2）RxxE22, 0dd（3 3）R22R2

16、2Eox討論：討論：Chapter 14 Electrostatic field2222例例4 均勻帶電圓盤軸線上一點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)均勻帶電圓盤軸線上一點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng). 設(shè)圓盤帶電量為設(shè)圓盤帶電量為q，半徑為，半徑為R.解：解：帶電圓盤可看成許多同心的圓環(huán)組成，取一帶電圓盤可看成許多同心的圓環(huán)組成，取一半徑為半徑為r，寬度為，寬度為dr 的細(xì)圓環(huán)帶電量的細(xì)圓環(huán)帶電量dqr dr 2)(1 221220 xRx RxxrrdrxpE023220)(2)( 23220)(4xrxdqdE 2 Rq xr2/ 122)(rx xyorrqd2d PEdrdChapter 14 Electrostatic fiel

17、d23232020244xqxRE 相當(dāng)于點(diǎn)電荷的場(chǎng)強(qiáng)相當(dāng)于點(diǎn)電荷的場(chǎng)強(qiáng).相當(dāng)于無限大帶電平面附近的電場(chǎng)相當(dāng)于無限大帶電平面附近的電場(chǎng)，（可看成是，（可看成是均勻場(chǎng)，場(chǎng)強(qiáng)垂直于板面，正負(fù)由電荷的符號(hào)決定）均勻場(chǎng)，場(chǎng)強(qiáng)垂直于板面，正負(fù)由電荷的符號(hào)決定）02 ERx Rx 2.當(dāng)當(dāng).)(211)1 ()(221222122xRxRxRx 附錄附錄 泰勒展開：泰勒展開：1. 當(dāng)當(dāng))(1 2)(21220 xRxpE Chapter 14 Electrostatic field2424 14.3 電場(chǎng)線和電通量電場(chǎng)線和電通量 (electric field line and electric flux

18、) 一一. .電場(chǎng)線電場(chǎng)線（ 線）線）E1. 線上某點(diǎn)的切向線上某點(diǎn)的切向EEE線線切線切線2. 線的密度給出線的密度給出 的大小。的大小。EEN S SNSNESddlim0 即為該點(diǎn)即為該點(diǎn) 的方向；的方向；E 為形象地描寫場(chǎng)強(qiáng)的分布，引入為形象地描寫場(chǎng)強(qiáng)的分布，引入 線。線。E(Electric Field Line)Chapter 14 Electrostatic field2525帶正電的點(diǎn)電荷帶正電的點(diǎn)電荷 電偶極子電偶極子均勻帶電的直線段均勻帶電的直線段 幾種電荷的幾種電荷的 線分布：線分布：E電場(chǎng)線特性：電場(chǎng)線特性： 1. 電場(chǎng)線始于正電荷，止于負(fù)電荷電場(chǎng)線始于正電荷，止于負(fù)電

19、荷 ； 2. 電場(chǎng)線不相交；電場(chǎng)線不相交； 3. 靜電場(chǎng)電場(chǎng)線不閉合。靜電場(chǎng)電場(chǎng)線不閉合。Chapter 14 Electrostatic field2626ES二二. .電通量電通量 (electric flux) 通過電場(chǎng)中某一個(gè)面的電場(chǎng)線數(shù)叫做通過這個(gè)面通過電場(chǎng)中某一個(gè)面的電場(chǎng)線數(shù)叫做通過這個(gè)面的電場(chǎng)強(qiáng)度通量的電場(chǎng)強(qiáng)度通量. 均勻電場(chǎng)均勻電場(chǎng) ， 垂直平面垂直平面EES ecoseES 均勻電場(chǎng)均勻電場(chǎng) ， 與平面夾角與平面夾角EneSEeESChapter 14 Electrostatic field2727EE非均勻電場(chǎng)強(qiáng)度電通量非均勻電場(chǎng)強(qiáng)度電通量 SSEdcosdeeSSEde0

20、d,2e220d,2e11SEddenddeSSS S為封閉曲面為封閉曲面SdEne1dS2dS22E11EChapter 14 Electrostatic field2828SSSESEdcosde閉合曲面的電場(chǎng)強(qiáng)度通量閉合曲面的電場(chǎng)強(qiáng)度通量SEddeESdES約定：閉合曲面以向外為曲面法線的正方向。約定：閉合曲面以向外為曲面法線的正方向。Chapter 14 Electrostatic field2929三三. .高斯定律高斯定律（Gauss law)niiSqSE10e1d 在真空中在真空中, 通過任一閉合曲面的電場(chǎng)強(qiáng)度通量通過任一閉合曲面的電場(chǎng)強(qiáng)度通量,等等于該曲面所包圍的所有電荷的代

21、數(shù)和除以于該曲面所包圍的所有電荷的代數(shù)和除以 . （與面與面外電荷無關(guān)，閉合曲面稱為高斯面）外電荷無關(guān)，閉合曲面稱為高斯面）0請(qǐng)思考：請(qǐng)思考： 2）哪些電荷對(duì)閉合曲面）哪些電荷對(duì)閉合曲面 S的的 有貢獻(xiàn)有貢獻(xiàn) ？eE 1）高斯面上的）高斯面上的 與那些電荷有關(guān)與那些電荷有關(guān) ？ Chapter 14 Electrostatic field3030+Sd1 1、點(diǎn)電荷位于球面中心、點(diǎn)電荷位于球面中心20 4rqESSSrqSEd 4d20e0eqr高斯定高斯定律律的導(dǎo)出：的導(dǎo)出：高斯高斯定律定律庫侖定律庫侖定律電場(chǎng)強(qiáng)度疊加原理電場(chǎng)強(qiáng)度疊加原理Chapter 14 Electrostatic fi

22、eld31312 2、點(diǎn)電荷在任意封閉曲面內(nèi)、點(diǎn)電荷在任意封閉曲面內(nèi)cosd 4d20eSrq 20d 4rSq00ed 4qqSrSdd2其中立體角其中立體角d EqSdS SdChapter 14 Electrostatic field3232q 3 3、點(diǎn)電荷在封閉曲面之外、點(diǎn)電荷在封閉曲面之外2dS2E0dd111SE0dd222SE0dd210dSSE1dS1EChapter 14 Electrostatic field33334.4.由多個(gè)點(diǎn)電荷產(chǎn)生的電場(chǎng)由多個(gè)點(diǎn)電荷產(chǎn)生的電場(chǎng)21EEESisSESEdde （外）內(nèi)）iSiiSiSESEdd( 內(nèi)）（內(nèi)）(0e1diiiSiqSE

23、0d （外）iSiSE1qiq2qsSdEChapter 14 Electrostatic field3434niiSqSE10e1d高斯定律高斯定律1）高斯面上的電場(chǎng)強(qiáng)度為）高斯面上的電場(chǎng)強(qiáng)度為所有內(nèi)外電荷所有內(nèi)外電荷的總電場(chǎng)強(qiáng)度的總電場(chǎng)強(qiáng)度;3）僅高斯面）僅高斯面內(nèi)內(nèi)的電荷對(duì)高斯面的電場(chǎng)強(qiáng)度的電荷對(duì)高斯面的電場(chǎng)強(qiáng)度通量通量有貢獻(xiàn)有貢獻(xiàn);2）高斯面為）高斯面為封閉曲面封閉曲面;小結(jié)：小結(jié)：4）高斯定律和庫侖定律之間不是相互獨(dú)立的定律，而）高斯定律和庫侖定律之間不是相互獨(dú)立的定律，而 是用不同形式表示的電場(chǎng)與場(chǎng)源電荷關(guān)系的同一客觀規(guī)是用不同形式表示的電場(chǎng)與場(chǎng)源電荷關(guān)系的同一客觀規(guī)律。律。Cha

24、pter 14 Electrostatic field3535 3. 對(duì)于靜止電荷的電場(chǎng)，庫侖定律和高斯定律等價(jià)對(duì)于靜止電荷的電場(chǎng)，庫侖定律和高斯定律等價(jià). 對(duì)對(duì)于運(yùn)動(dòng)電荷的電場(chǎng)，庫侖定律不再正確，而高斯定律仍然于運(yùn)動(dòng)電荷的電場(chǎng)，庫侖定律不再正確，而高斯定律仍然有效有效.高斯定律的用途：高斯定律的用途： 1. 當(dāng)電荷分布具有某種對(duì)稱性時(shí)，可用高斯定律求出該當(dāng)電荷分布具有某種對(duì)稱性時(shí)，可用高斯定律求出該電荷系統(tǒng)的電場(chǎng)的分布，比用庫侖定律簡(jiǎn)便電荷系統(tǒng)的電場(chǎng)的分布，比用庫侖定律簡(jiǎn)便. 2. 當(dāng)已知場(chǎng)強(qiáng)分布時(shí)，可用高斯定律求出任一區(qū)域的電當(dāng)已知場(chǎng)強(qiáng)分布時(shí)，可用高斯定律求出任一區(qū)域的電荷、電位分布荷、電

25、位分布. 由庫侖定律原則上，任何電荷分布的電場(chǎng)強(qiáng)度由庫侖定律原則上，任何電荷分布的電場(chǎng)強(qiáng)度都可以求出，為何還要引入高斯定理？都可以求出，為何還要引入高斯定理？ Chapter 14 Electrostatic field3636四四. 高斯定律的應(yīng)用高斯定律的應(yīng)用 其步驟為：其步驟為： 對(duì)稱性分析；對(duì)稱性分析； 根據(jù)對(duì)稱性選擇合適的高斯面；根據(jù)對(duì)稱性選擇合適的高斯面； 應(yīng)用高斯定律計(jì)算應(yīng)用高斯定律計(jì)算.（用高斯定理求解的靜電場(chǎng)必須具有一定的對(duì)稱性）（用高斯定理求解的靜電場(chǎng)必須具有一定的對(duì)稱性）Chapter 14 Electrostatic field3737例例1：用高斯定律求點(diǎn)電荷的場(chǎng)強(qiáng)分

26、布，證明庫侖：用高斯定律求點(diǎn)電荷的場(chǎng)強(qiáng)分布，證明庫侖定律定律 SSeQrEdSESdE024rerQE204由對(duì)稱性可知場(chǎng)強(qiáng)的方向在徑向。由對(duì)稱性可知場(chǎng)強(qiáng)的方向在徑向。 若將另一點(diǎn)電荷若將另一點(diǎn)電荷q0放在離放在離Q為為r遠(yuǎn)的地方，則由遠(yuǎn)的地方，則由場(chǎng)強(qiáng)定義可求出場(chǎng)強(qiáng)定義可求出q0受到的力受到的力: rerQqF2004EQChapter 14 Electrostatic field3838+OR例例2 ： 均勻帶電球殼的電場(chǎng)強(qiáng)度均勻帶電球殼的電場(chǎng)強(qiáng)度0d1SSE0E02dQSESr1S20 4rQE02 4QErr2s 一半徑為一半徑為R,均勻帶電均勻帶電Q的薄球殼，的薄球殼，求球殼內(nèi)外任意點(diǎn)的電場(chǎng)強(qiáng)度求球殼內(nèi)外任意點(diǎn)的電場(chǎng)強(qiáng)度.20 4RQrRoE解解（1）Rr 0Rr （2）Chapter 14 Electrostatic field3939 例例3： 均勻帶電的球體內(nèi)外的場(chǎng)強(qiáng)分布均勻帶電的球體內(nèi)外的場(chǎng)強(qiáng)分布. 設(shè)球體半徑為設(shè)球體半徑為R，所帶總帶電為，所帶總帶電為Q.reRQrE304Rr 3033302343414RQrRQrrESdESRr rerQE204 解：解：它具有與場(chǎng)源同心的球?qū)ΨQ性。固選取同心它具有與場(chǎng)源同心的球?qū)ΨQ性。