1、5/5/20221原子吸收光譜分析原子吸收光譜法 Atomic Absorption Spectrometry, (AAS) 原子吸收分光光度法Atomic Absorption Spectrophotometry, (AAS) 5/5/202221.簡述2.方法原理3.儀器設(shè)備 4.火焰原子化法測試的工作參數(shù)選擇 5.石墨爐原子化法測試的工作參數(shù)選擇 6.干擾及消除 5/5/20223第一節(jié).簡述n1802年，伍朗斯頓(W. H. Wollaston)在進(jìn)行太 陽觀察時，發(fā)現(xiàn)太陽光譜中存在一些暗線。n夫郎霍費(J. Fraunhofer)在18141817年，布魯 斯特(D. Brewste

2、r) 在1820年相繼對這些暗線 進(jìn)行仔細(xì)的觀察，認(rèn)為是由于太陽外圍較冷 的氣體吸收了太陽光所引起的。 1.原子吸收的發(fā)現(xiàn)5/5/202245/5/20225n1860年，克?；舴?G. R. Kirchoff)和本生(R. Bunsen)用鈉光燈照射含有食鹽的火焰，發(fā)現(xiàn)這些火焰對鈉光有吸收現(xiàn)象。5/5/20226 他們又對其它幾種堿金屬以及堿土金屬的火焰進(jìn)行研究，發(fā)現(xiàn)它們都對某些特征光線有吸收，并且火焰中受熱的鈉蒸汽所發(fā)射的黃線與太陽光譜暗D線有準(zhǔn)確的對應(yīng)關(guān)系，于是他們認(rèn)為太陽光譜中的暗線由于太陽外圍氣體中的某些元素吸收了太陽的連續(xù)光譜造成的。他們還指出，原子蒸氣既能吸收一定波長的光形成特征

3、光譜，也能發(fā)射出同樣波長的譜線。并進(jìn)一步指出，在通常情況下，火焰的溫度比光源溫度低的原子能夠吸收來自光源發(fā)射的光。 5/5/20227 盡管早在兩百多年前就已經(jīng)發(fā)現(xiàn)了原子吸收現(xiàn)象，但在之后的一百五十年間這種發(fā)現(xiàn)僅僅應(yīng)用于天文觀察領(lǐng)域內(nèi)，在分析化學(xué)領(lǐng)域中一直未能得到重視和應(yīng)用，其根本原因是儀器制造上的困難。但1939年伍德森(T. T. Woodson)還是利用原子吸收現(xiàn)象測定了空氣中汞的含量。 上個世紀(jì)初，原子結(jié)構(gòu)和原子光譜理論的建立，使得火焰原子發(fā)射光譜分析得到了迅速的發(fā)展，制造了大量的原子發(fā)射光譜儀器，測定了大量的樣品中堿金屬和堿土金屬的含量。這些原子發(fā)射光譜儀的出現(xiàn)尤其是原子光譜理論的建

4、立，促進(jìn)了原子吸收理論的發(fā)展。2.原子吸收光譜分析在國外的發(fā)展5/5/202281952年，澳大利亞物理學(xué)家沃爾什(A. Walsh)對原子吸收光譜應(yīng)用的可行性進(jìn)行了一系列的研究和實驗。1955年他發(fā)表了著名的原子吸收光譜在分析化學(xué)中的應(yīng)用的論文，提出了在采用銳線光源的情況下，可以用峰值吸收代替面積吸收，并且進(jìn)行了詳細(xì)的理論推導(dǎo)(后面部分我們會有簡要介紹)。這就為原子吸收分光光度法奠定了理論基礎(chǔ)。同時他還研制了第一臺原子吸收分光光度計，即原子吸收光譜儀。鑒于沃爾什在建立和發(fā)展原子吸收光譜分析方面的歷史功勛，1991年在挪威卑爾根召開的第27屆國際光譜學(xué)大會(CSI)上授予他第一屆CSI獎。5/

5、5/20229Alan Walsh(1916-1998)和他的原子吸收光譜儀5/5/202210 理論的突破帶來了方法的革新，從此原子吸收光譜分析得到了蓬勃的發(fā)展，很快各種各樣的原子吸收光譜儀相繼出現(xiàn)。在此后的近半個世紀(jì)里，人們又對其進(jìn)行了不斷的完善。 1959年，里沃夫(. . )提出了電加熱裝置，將樣品溶液在石墨坩堝內(nèi)加熱汽化，再通入預(yù)先加熱到高溫的石墨管中，大大延長了原子在測定區(qū)域內(nèi)的停留時間，其靈敏度大大提高，可達(dá)10-1210-14g。為表彰里沃夫?qū)﹂_創(chuàng)和發(fā)展石墨爐原子吸收光譜分析法方面所做出的杰出貢獻(xiàn), 1997年在澳大利亞墨爾本召開的第30屆國際光譜學(xué)大會上授予他第二屆CSI獎。

6、5/5/202211 但因這種裝置結(jié)構(gòu)過于復(fù)雜，操作煩瑣，未能獲得推廣。 1961年美國Perkin-Elmer公司推出了世界上第一臺火焰原子吸收分光光度計商品儀。 1965年威廉斯(J. B. Willis)和阿莫斯(Amos)又提出了采用N2O乙炔高溫火焰代替空氣乙炔火焰測試高溫元素氧化物，使原子吸收光譜儀可測定元素擴展到70多種。 1968年，馬斯曼(H. Massmann)對里沃夫提出的電加熱裝置進(jìn)行了重大改進(jìn)，采用半封閉條件下使樣品溶液在石墨管內(nèi)低電壓大電流直接加熱，分階段將石墨爐溫度升至原子化溫度，大大簡化了石墨爐。5/5/202212 1970年P(guān)erkin-Elmer公司生產(chǎn)了

7、世界上第一臺HGA-70型石墨爐原子吸收光譜儀。 1976年日本日立公司推出了第一臺塞曼效應(yīng)校正背景的原子吸收光譜儀。 1989年日立公司推出了Z-9000型原子吸收光譜儀,采用四通道系統(tǒng)，能同時測定4個元素。 1990年美國Perkin-Elmer公司又生產(chǎn)了世界上第一臺PE-4100ZL型橫向加熱、縱向磁場調(diào)制石墨爐原子吸收光譜儀。 1994年P(guān)erkin-Elmer公司推出SIMAA-6000型多元素同時測定原子吸收光譜儀，使用中階梯光柵和固體檢測器，獲得了二維色散的光譜圖。5/5/202213 繼1987年美國Analyte公司推出第一臺帶有陰極濺射原子化器的商品儀器之后，1997年L

8、eeman Labs公司在上海舉辦的BCEIA多國儀器展覽會上又展出了使用陰極濺射原子化器的A-30型原子吸收光譜儀，可快速程序分析30個元素。5/5/2022143.原子吸收光譜分析在我國的發(fā)展 1963年首先是黃本立和張展霞分別著文，向國內(nèi)同行介紹了原子吸收光譜法。 1964年，黃本立等將蔡司型濾光片式火焰光度計改裝為一臺簡易原子吸收光譜裝置，測定了溶液中的鈉，發(fā)表了最早的原子吸收光譜分析的研究論文。 1965年吳庭照等利用自制的同心型氣動玻璃霧化器、預(yù)混合金屬層流燃燒器、鎂空心陰極燈，英國Hilger的H-700火焰分光光度計的單色器、10 cm長不銹鋼平頭水冷燃燒器的預(yù)混合型火焰原子化

9、器組裝了原子吸收光譜儀器。完成了鋰中微量鎂的測定。5/5/202215 1965年上海復(fù)旦大學(xué)陳樹喬等組裝成功了實驗室型原子吸收光譜儀器，用于教學(xué)實驗。 1969年北京礦冶研究院、北京有色研究院與北京科學(xué)儀器廠合作研制了WFD-Y1型單光束火焰原子吸收分光光度計。 1970年WFD-Y1儀器全體設(shè)計裝調(diào)人員轉(zhuǎn)入北京第二光學(xué)儀器廠(今北京瑞利儀器公司的前身)，并于當(dāng)年實現(xiàn)了我國第一臺火焰原子吸收分光光度計上市。 1971年地質(zhì)部地礦局南京儀器室與地質(zhì)部地礦所8室合作生產(chǎn)了單光束火焰原子吸收分光光度計。5/5/202216 1972年吳廷照等設(shè)計制作了管式石墨爐原子吸收裝置，并用該裝置測定了純鋯中

10、的鎘，絕對靈敏度達(dá)到10-11g數(shù)量級，相對靈敏度達(dá)到10-6數(shù)量級。 1973年中科院地化所、赤天光學(xué)儀器廠和昆明冶金研究所聯(lián)合研制出了我國第一臺雙光束原子吸收分光光度計樣機。 1975年北京第二光學(xué)儀器廠與中國科學(xué)院環(huán)境化學(xué)研究所馬怡載、北京礦冶研究院陶繼華和于家翹等合作，研制WFD-Y3型儀器。配上馬怡載等研制出的石墨原子化器及其控制電源，開發(fā)了WFD-Y3型單光束數(shù)字式火焰石墨爐兩用原子5/5/202217吸收分光光度計。該儀器榮獲了1978年全國科技大會獎。 1984年，馬怡載等研制成了我國第一臺ZM-型塞曼效應(yīng)原子吸收光譜儀。 1986年何華焜等研制了交流塞曼原子吸收光譜儀。(日本

11、日立公司推出世界上第一臺塞曼效應(yīng)校正背景的原子吸收光譜儀器是1980年)。 人們還對燈光源進(jìn)行不斷改進(jìn)，不僅大大延長了燈的使用壽命，還使其發(fā)光強度大大提高，干擾譜線大大減少。近年來，微機的引入又使原子吸收光譜儀測試的自動化程度大大提高，提高了工作效率。5/5/202218 由于原子吸收方法技術(shù)全面、成熟，測試數(shù)據(jù)可靠。我們國家已將其定為國家標(biāo)準(zhǔn)測試方法。對于很多樣品來說，它還是目前唯一的標(biāo)準(zhǔn)儀器測試方法。 目前，原子吸收光譜分析方法已被廣泛應(yīng)用于冶金、地質(zhì)、石油、化工、農(nóng)業(yè)、醫(yī)藥、衛(wèi)生、環(huán)保等諸多部門。人們還對燈光源進(jìn)行不斷改進(jìn)，不僅大大延長了燈的使用壽命，還使其發(fā)光強度大大提高，干擾譜線大大

12、減少。近年來，微機的引入又使原子吸收光譜儀測試的自動化程度大大提高，提高了工作效率。5/5/202219優(yōu)點： 檢出限低 火焰原子吸收法的檢出限可達(dá)到ng/mL量級,石墨爐原子吸收光譜法的檢出限可達(dá)到10-1310-14g。 選擇性好 由于原子吸收是線狀吸收，又采用待測元素特征譜線作為光源，即使在溶液中有多個元素共存，只要它們不與待測元素產(chǎn)生難原子化的化合物，就不會產(chǎn)生較大的譜線干擾。加上吸收譜線比發(fā)射譜線少的多，各元素譜線的重疊干擾少，因此選擇性好?；鹧嬖游辗椒ㄓ捎?.原子吸收光譜分析的特點2022/5/520譜線干擾帶來的誤差一般在2%以內(nèi)，非火焰方法的誤差在4%以內(nèi)。 精密度高 原子

13、吸收光譜法的相對標(biāo)準(zhǔn)偏差一般達(dá)到1%沒有困難，最好時可以達(dá)到0.3%或更好。 抗干擾能力強 原子吸收線數(shù)目少，一般不存在共存元素的光譜重疊干擾。干擾主要來自化學(xué)干擾。 應(yīng)用范圍廣 適用分析的元素范圍廣，可分析周期表中絕大多數(shù)的金屬與非金屬元素。5/5/202221 用樣量小 FAAS進(jìn)樣量為3mL/min6mL/min，采用微量進(jìn)樣時甚至可以小至10L50L。GFAAS液體進(jìn)樣量為10L20L，固體進(jìn)樣量為毫克量級。 儀器設(shè)備相對比較簡單，操作簡便，易于掌握2022/5/522缺點1.單元素測定 每個元素需要特定的空心陰極燈，不能多元素同時測定。2.線性范圍窄 給對未知樣品的測定帶來不便，有時

14、需多次稀釋或濃縮才能滿足測試的需求。3.高溫元素準(zhǔn)確性差 如Zr,Nb,Ta,Mo,W,稀土等測得的準(zhǔn)確性較差，有的儀器甚至不能測定，原因是靈敏度太低。 為克服這些缺點，現(xiàn)在不少廠家也在進(jìn)行改進(jìn)。如同時可點亮多個燈，通過程序進(jìn)行燈與燈的自動切換，利用蠕動泵進(jìn)行在線稀釋等。2022/5/523 原子吸收光譜儀的種類很多。如果從原子化系統(tǒng)上劃分，可分為火焰原子吸收光譜儀(FAAS)、石墨爐原子吸收光譜儀(GFAAS)和火焰/石墨爐原子吸收光譜儀(G/FAAS)三種。如果從光路上劃分，可分為單光束原子吸收光譜儀和雙光束原子吸收光譜儀兩大類。前面討論的基本上是單光束原子吸收光譜儀的情形，實際上現(xiàn)在的原

15、子吸收光譜儀基本都是雙光束原子吸收光譜儀，其中一束光為檢測光束，另一束光為參比光束。由于參比光與檢測光處于相同的測試條件下，可有效地克服光源強度漂移帶來的變化。5.原子吸收光譜儀的類型2022/5/5242022/5/525AA 800原子吸收光譜儀光路圖5/5/202226第二節(jié) 方法原理1.方法概述 原子吸收分析方法，是利用呈基態(tài)的原子蒸氣吸收一定特征的輻射光，在一定的濃度范圍內(nèi)被吸收的光強度與蒸氣中自由原子的數(shù)目成正比，根據(jù)已知濃度的標(biāo)準(zhǔn)的比較，求得待測元素的含量。具體地說，就是首先測定若干個已知濃度的標(biāo)準(zhǔn)溶液中待測元素的吸收強度，按溶液的濃度對吸收強度作工作曲線，再測定未知樣品溶液中該

16、元素的吸收強度，然后在此工作曲線上找出該元素的濃度，便完成了樣品溶液中某元素含量的分析。若樣品經(jīng)過溶樣、稀釋或濃縮等預(yù)處理，還應(yīng)根據(jù)處理前后的量的變化關(guān)系，換算到原樣品中去。5/5/202227 原子由原子核和核外電子所組成。原子的能量是量子化的，形成一個一個的能級。在不受到外界擾動的情況下，原子處于穩(wěn)定的基態(tài)。 基態(tài)原子受到加熱、輻射、其它粒子進(jìn)行非彈性碰撞時便吸收能量。當(dāng)輻射頻率與原子中的電子由低能態(tài)躍遷到高能態(tài)所需要的能量E相匹配時，發(fā)生吸收，產(chǎn)生該種原子的特征原子吸收光譜。 原子吸收光譜通常位于光譜的紫外區(qū)和可見區(qū)。2.原子吸收光譜的產(chǎn)生5/5/2022283.原子吸收光譜的波長n原子

17、吸收光譜的波長和頻率由產(chǎn)生躍遷的兩能級的能量差E決定： 高能態(tài) 其中 -波長 -頻率 低能態(tài) c-光速 h-普朗克常數(shù)。 原子光譜波長是進(jìn)行光譜定性分析的依據(jù)。hcEh5/5/2022294.原子吸收光譜的譜線數(shù)目n元素譜線的數(shù)目直接取決于原子能級的數(shù)目n，原子發(fā)射譜線的數(shù)目 22!emnN5/5/2022305.基態(tài)與激發(fā)態(tài)原子的分配 在一般情況下，一個原子只有一個電子被激發(fā)。因此，原子處在不同能態(tài)上的數(shù)目就代表了其內(nèi)部電子所處的能態(tài)。分子運動論認(rèn)為，大量的原子在達(dá)到熱平衡時，處在不同能態(tài)上的原子數(shù)目服從玻爾茲曼(Boltzmann)分布：ijEEiikTjjNgeNg5/5/202231其

18、中Ni,Nj 分別為處在低能態(tài)Ei和高能態(tài)Ej上的原子數(shù)gi,gj 分別為兩者的統(tǒng)計權(quán)重k為玻爾茲曼常數(shù)，k=1.3810-23 J/KT為絕對溫度由此可見，基態(tài)原子數(shù)目N基態(tài)總是大于第一激發(fā)態(tài)原子數(shù)目N激發(fā)態(tài)。 表1中列出了部分常見元素的基態(tài)原子數(shù)目與第一激發(fā)態(tài)原子數(shù)目之比。5/5/202232表1. 某些元素在不同溫度下的N激發(fā)態(tài)/N基態(tài)之比5/5/2022336.共振線 如果電子是從基態(tài)吸收光后躍遷到激發(fā)態(tài)，我們稱這種吸收譜線為共振線(原子發(fā)射光譜中也有共振線)，如果躍遷到第一激發(fā)態(tài)，就稱之為第一共振線，如果躍遷到第二激發(fā)態(tài)，就稱之為第二共振線，余次類推。由于電子處在基態(tài)的原子數(shù)目最大，

19、又最容易躍遷到第一激發(fā)態(tài)，因而一般說來，第一共振線的吸收強度最大，是元素的最靈敏線，也是原子吸收分析中優(yōu)先選擇的譜線。原子中電子間會產(chǎn)生自旋偶合，激發(fā)態(tài)會出現(xiàn)能級分裂，故第一共振線往往不止一條。 5/5/202234如Na元素就有兩條第一共振線：588.995 nm和589.592 nm。 除了基態(tài)電子能夠吸收光躍遷到激發(fā)態(tài)外，較低的激發(fā)態(tài)電子也能吸收光躍遷到更高能量的激發(fā)態(tài)。因此，共振線一定是吸收線，但吸收線不一定是共振線。顯然，這種激發(fā)所占的比例很小，所產(chǎn)生的吸收譜線很弱，一般不能選作進(jìn)行原子吸收分析的譜線。但對于過渡元素，由于能態(tài)的復(fù)雜性，會經(jīng)常出現(xiàn)最靈敏線不是共振線的情況。5/5/20

20、22357.譜線輪廓 由于當(dāng)光源波長=hc/E時，才會出現(xiàn)原子吸收，在波長大于或小于時都沒有吸收。因此原子吸收應(yīng)該是沒有寬度的線狀吸收。但實際上譜線是有寬度的，右圖便是最常見的吸收輪廓線。表示吸收輪廓線的參數(shù)是吸收線的中心頻率或中心波長與半寬度。5/5/202236 中心頻率或波長是指極大吸收系數(shù)所對應(yīng)的頻率和波長，吸收線的半寬度是指最大吸收的一半處的譜線輪廓上兩點的頻率(或波長)差，用1/2或1/2表示。 造成的吸收譜線變寬的原因有很多。由自身測不準(zhǔn)原理稱為自然寬度，由于受熱、碰撞、壓力、各種場等都會使吸收譜線變寬。他們分別叫做熱變寬、碰撞變寬、場效應(yīng)變寬等。原子吸收線的寬度則是所有這些寬度

21、的總和，但主要是熱變寬和碰撞變寬。在通常的原子吸收光譜分析條件下可以不予考慮場效應(yīng)變寬。5/5/202237 的熱運動與觀測器兩者間形成相對位移運動，從而發(fā)生多普勒效應(yīng)，使譜線變寬。熱變寬除了會引起吸收譜線10-3nm的寬度增加外，還會引起譜線輪廓非對稱化非對稱化和分分布極大的紅移。布極大的紅移。 熱變寬又稱多普勒變寬。由于吸收原子在受熱時出現(xiàn)不同方向、不同速度的熱運動。這一不規(guī)則5/5/202238由于輻射原子與其它粒子（分子、原子、離子和電子等）間的相互作用而產(chǎn)生的譜線變寬，統(tǒng)稱為壓力變寬。壓力變寬通常隨壓力增大而增大。在壓力變寬中，凡是同種粒子碰撞引起的變寬叫Holtzmark（赫爾茲馬

22、克）變寬；凡是由異種粒子引起的變寬叫Lorentz（羅倫茲）變寬。場致變寬是由于外電場或磁場能引起能級的分裂，從而導(dǎo)致譜線變寬。 由自吸現(xiàn)象而引起的譜線變寬稱為自吸變寬?？招年帢O燈發(fā)射的共振線被燈內(nèi)同種基態(tài)原子所吸收產(chǎn)生自吸現(xiàn)象，從而使譜線變寬。燈電流越大，自吸變寬越嚴(yán)重。5/5/2022398.原子吸收光譜的測量8.1 積分吸收 在吸收線輪廓內(nèi)，吸收系數(shù)的積分稱為積分吸收系數(shù)，簡稱為積分吸收，它表示吸收的全部能量。從理論上可以得出，積分吸收與原子蒸氣中吸收輻射的原子數(shù)成正比。數(shù)學(xué)表達(dá)式為：20e N fK dmc5/5/202240式中e為電子電荷；m為電子質(zhì)量；c為光速；N0為單位體積內(nèi)基

23、態(tài)原子數(shù)；f 振子強度，即能被入射輻射激發(fā)的每個原子的平均電子數(shù)，它正比于原子對特定波長輻射的吸收幾率。這是原子吸收光譜分析法的重要理論依據(jù)。 若能測定積分吸收，則可求出原子濃度。但是，測定譜線寬度僅為10-3nm的積分吸收，需要分辨率非常高的色散儀器。8.2 峰值吸收 目前，一般采用測量峰值吸收系數(shù)的方法代替測量積分吸收系數(shù)的方法。如果采用發(fā)射線半5/5/202241這樣就不需要用高分辨率的單色器，而只要將其與其它譜線分離，就能測出峰值吸收系數(shù)。在一般原子吸收測量條件下，原子吸收輪廓取決于多普勒(熱變寬)寬度，通過運算可得峰值吸收系數(shù)： 寬度比吸收線半寬度小得多的銳線光源，并且發(fā)射線的中心與

24、吸收線中心一致，如下圖。5/5/202242可以看出，峰值吸收系數(shù)與原子濃度成正比，只要能測出K0 就可得出N0。8.3 銳線光源 銳線光源是發(fā)射線半寬度遠(yuǎn)小于吸收線半寬度的光源，如空心陰極燈。在使用銳線光源時，光源發(fā)射線半寬度很小，并且發(fā)射線與吸收線的中心頻率一致。這時發(fā)射線的輪廓可看作一個很窄的矩形，即峰值吸收系數(shù)K 在此2002ln 2De NfKm c5/5/202243輪廓內(nèi)不隨頻率而改變，吸收只限于發(fā)射線輪廓內(nèi)。這樣，一定的K0即可測出一定的原子濃度。8.3實際測量 在實際工作中，對于原子吸收值的測量是以一定光強的單色光I0通過原子蒸氣，然后測出被吸收后的光強I，此一吸收過程符合瑯

25、伯-比爾(Lambert)定律，即：式中K為吸收系數(shù)，N為自由原子總數(shù)（基態(tài)原子數(shù)），L為吸收層厚度。 0kNLII e5/5/202244 吸光度A可用下式表示 在實際分析過程中，當(dāng)實驗條件一定時，N正比于待測元素的濃度。0loglog0.4343kNLIAekNLI 5/5/202245計算機原子化系統(tǒng)檢測系統(tǒng)分光系統(tǒng)光 源樣品第三節(jié) 儀器設(shè)備 原子吸收儀器的種類繁多，型號各異，但從功能上劃分，它們都是由光源、原子化系統(tǒng)、分光系統(tǒng)和檢測系統(tǒng)等四部分組成?，F(xiàn)在的原子吸收儀器增加了計算機控制部分，用于對上述各部分工作狀態(tài)的控制以及數(shù)據(jù)的儲存和處理。原子吸收光譜儀各部分功能示意圖5/5/2022

26、465/5/2022475/5/2022481.光源1.1 AAS對光源的要求 由前面的討論可知，原子吸收的理想光源必須滿足兩個條件：一是波長必須單一，二是光源必須有足夠的強度。能否利用鎢燈或氙燈等連續(xù)光源經(jīng)過光柵分光之后的單色光作為AAS的光源呢？回答是否定的。因為這些光源經(jīng)過光柵分光之后的單色光很難保證有足夠的強度。如果增加光源的功率，勢必增加了儀器制造的成本，而且大功率的光強照射道光柵上，對光柵的要求也增加了。因此AAS必須采用專用光源，如空心陰極燈、無機放電燈、激光等，其中空心陰極燈是廣泛采用的線光源。5/5/2022491.2 低壓空心陰極燈 空心陰極燈是由玻璃制成的封閉著的低壓氣體放電管。早期的燈窗口根據(jù)分析譜線波長的不同選用不同材質(zhì)的玻璃，譜線波長在可見光區(qū)(370 nm以上)選用光學(xué)玻璃片，譜線波長在紫外區(qū)(370 nm以下)選用石英玻璃片?，F(xiàn)在的燈窗口均選用石英玻璃片。燈中心裝有內(nèi)徑為幾毫米的圓筒狀空心陰極和一環(huán)狀陽極。圓筒用濺射率低并且發(fā)射譜線簡單的材料如鋁等金屬制成。圓筒底部用鎢鎳合金支撐。圓筒內(nèi)壁，有的直接用某種元