1、精選ppt學(xué)習(xí)要求學(xué)習(xí)要求p盡量做到課前預(yù)習(xí)；盡量做到課前預(yù)習(xí)；p上課認(rèn)真聽(tīng)課、筆記；上課認(rèn)真聽(tīng)課、筆記；p獨(dú)立完成作業(yè)；獨(dú)立完成作業(yè)；p多思考，重點(diǎn)是對(duì)物理概念的掌握與理解，學(xué)多思考，重點(diǎn)是對(duì)物理概念的掌握與理解，學(xué)習(xí)處理問(wèn)題的思想與方法；習(xí)處理問(wèn)題的思想與方法；考核辦法考核辦法p平時(shí)成績(jī)：平時(shí)成績(jī)：20，出勤、作業(yè)等；，出勤、作業(yè)等；p考試成績(jī)：考試成績(jī)：80；精選ppt學(xué)習(xí)內(nèi)容學(xué)習(xí)內(nèi)容緒論緒論 第一章第一章:質(zhì)點(diǎn)力學(xué)質(zhì)點(diǎn)力學(xué) 第二章第二章:質(zhì)點(diǎn)組力學(xué)質(zhì)點(diǎn)組力學(xué) 第三章第三章:剛體力學(xué)剛體力學(xué) 第四章第四章:轉(zhuǎn)動(dòng)參照系轉(zhuǎn)動(dòng)參照系 第五章第五章:分析力學(xué)分析力學(xué)矢量力學(xué)矢量力學(xué)(牛頓力學(xué)牛頓

2、力學(xué))以達(dá)朗伯以達(dá)朗伯原理為基礎(chǔ)原理為基礎(chǔ)精選ppt內(nèi)容說(shuō)明內(nèi)容說(shuō)明從分析質(zhì)量和從分析質(zhì)量和物體受力情況，由此探討物體的機(jī)械運(yùn)動(dòng)規(guī)律。在矢量力物體受力情況，由此探討物體的機(jī)械運(yùn)動(dòng)規(guī)律。在矢量力學(xué)中，涉及的量多數(shù)是矢量，如力、動(dòng)量、動(dòng)量矩、力矩、學(xué)中，涉及的量多數(shù)是矢量，如力、動(dòng)量、動(dòng)量矩、力矩、沖量等。力是矢量力學(xué)中最關(guān)鍵的量。沖量等。力是矢量力學(xué)中最關(guān)鍵的量。從分析質(zhì)量和質(zhì)量從分析質(zhì)量和質(zhì)量系的能量情況，由此探討物體機(jī)械運(yùn)動(dòng)規(guī)律。分析力學(xué)中系的能量情況，由此探討物體機(jī)械運(yùn)動(dòng)規(guī)律。分析力學(xué)中涉及的量多數(shù)是標(biāo)量，如動(dòng)能、勢(shì)能、拉格朗日函數(shù)、哈涉及的量多數(shù)是標(biāo)量，如動(dòng)能、勢(shì)能、拉格朗日函數(shù)、哈密頓

3、函數(shù)等。動(dòng)能和勢(shì)能是最關(guān)鍵的量。密頓函數(shù)等。動(dòng)能和勢(shì)能是最關(guān)鍵的量。精選ppt理論力學(xué)理論力學(xué)是研究物體機(jī)械運(yùn)動(dòng)普遍遵循的基本規(guī)律是研究物體機(jī)械運(yùn)動(dòng)普遍遵循的基本規(guī)律的一門(mén)學(xué)科。的一門(mén)學(xué)科。常見(jiàn)的機(jī)械運(yùn)動(dòng)常見(jiàn)的機(jī)械運(yùn)動(dòng)精選ppt研究次序研究次序 （a）運(yùn)動(dòng)學(xué)：）運(yùn)動(dòng)學(xué)：運(yùn)動(dòng)學(xué)涉及運(yùn)動(dòng)的幾何性質(zhì)。運(yùn)動(dòng)學(xué)涉及運(yùn)動(dòng)的幾何性質(zhì)。（b）動(dòng)力學(xué)：）動(dòng)力學(xué)：動(dòng)力學(xué)涉及運(yùn)動(dòng)的物理原因。動(dòng)力學(xué)涉及運(yùn)動(dòng)的物理原因。（c）靜力學(xué)：）靜力學(xué)：物體處于靜止?fàn)顟B(tài)下所遵循物體處于靜止?fàn)顟B(tài)下所遵循 的條件。的條件。數(shù)學(xué)知識(shí)：數(shù)學(xué)知識(shí)：微積分、常微分方程、矢量分析微積分、常微分方程、矢量分析精選ppt適用范圍適用范圍 適用于：

4、適用于：宏觀、低速的運(yùn)動(dòng)物體。宏觀、低速的運(yùn)動(dòng)物體。 不適用于：不適用于：微觀、高速的運(yùn)動(dòng)物體。微觀、高速的運(yùn)動(dòng)物體。 理論力學(xué)屬于經(jīng)典力學(xué)范疇，經(jīng)典力學(xué)體理論力學(xué)屬于經(jīng)典力學(xué)范疇，經(jīng)典力學(xué)體系是以三個(gè)系是以三個(gè)“獨(dú)立獨(dú)立”的基本概念為基礎(chǔ)，即不的基本概念為基礎(chǔ)，即不受物體運(yùn)動(dòng)狀態(tài)影響或與物體運(yùn)動(dòng)無(wú)關(guān)的所謂受物體運(yùn)動(dòng)狀態(tài)影響或與物體運(yùn)動(dòng)無(wú)關(guān)的所謂“絕對(duì)化絕對(duì)化”質(zhì)量、空間與時(shí)間。質(zhì)量、空間與時(shí)間。精選ppt第一章第一章 質(zhì)點(diǎn)力學(xué)質(zhì)點(diǎn)力學(xué) 1.1 1.1 運(yùn)動(dòng)的描述方法運(yùn)動(dòng)的描述方法物體相對(duì)位置的確定方法：物體相對(duì)位置的確定方法：參考系和坐標(biāo)系參考系和坐標(biāo)系參考系參考系：確定參考系后，討論物體運(yùn)

5、動(dòng)才有意義；參考系：確定參考系后，討論物體運(yùn)動(dòng)才有意義；參考系不同，運(yùn)動(dòng)規(guī)律則不同。不同，運(yùn)動(dòng)規(guī)律則不同。坐標(biāo)系坐標(biāo)系：數(shù)學(xué)工具，用于定量討論物體的運(yùn)動(dòng)，：數(shù)學(xué)工具，用于定量討論物體的運(yùn)動(dòng)， 它與參考它與參考系相固連，是參考系的數(shù)學(xué)抽象（代表與參考系相固連的整系相固連，是參考系的數(shù)學(xué)抽象（代表與參考系相固連的整個(gè)空間），同一參考系可建立不同的坐標(biāo)系，對(duì)同一參考系個(gè)空間），同一參考系可建立不同的坐標(biāo)系，對(duì)同一參考系不管選用什么坐標(biāo)系，運(yùn)動(dòng)規(guī)律都相同。不管選用什么坐標(biāo)系，運(yùn)動(dòng)規(guī)律都相同。精選ppt質(zhì)點(diǎn)質(zhì)點(diǎn)定義：定義：具有質(zhì)量而不計(jì)其大小和形狀的合具有質(zhì)量而不計(jì)其大小和形狀的合理的抽象模型。理的抽象

6、模型。如何可以把物體看作質(zhì)點(diǎn)？如何可以把物體看作質(zhì)點(diǎn)？ 一個(gè)物體如果其大小遠(yuǎn)小于研究問(wèn)題中的有關(guān)距離一個(gè)物體如果其大小遠(yuǎn)小于研究問(wèn)題中的有關(guān)距離而又不涉及物體的轉(zhuǎn)動(dòng)。而又不涉及物體的轉(zhuǎn)動(dòng)。精選ppt1.1 運(yùn)動(dòng)的描述方法運(yùn)動(dòng)的描述方法位移、速度和加速度位移、速度和加速度 位移：位移：質(zhì)點(diǎn)相對(duì)于參照系運(yùn)動(dòng)時(shí)，位置質(zhì)點(diǎn)相對(duì)于參照系運(yùn)動(dòng)時(shí)，位置 連續(xù)變化，在給定時(shí)間內(nèi)，初位連續(xù)變化，在給定時(shí)間內(nèi)，初位 置指向末位置的矢量。置指向末位置的矢量。 速度：速度：位矢的時(shí)間變化率叫做質(zhì)點(diǎn)在時(shí)位矢的時(shí)間變化率叫做質(zhì)點(diǎn)在時(shí) 刻刻t的瞬時(shí)速度。的瞬時(shí)速度。 加速度：加速度：速度的時(shí)間變化率叫做加速度。速度的時(shí)間變

7、化率叫做加速度。精選ppt（1）位矢）位矢por(t)(t)(t)(t)rxiyjzkkji、是坐標(biāo)軸的固定單位矢量。是坐標(biāo)軸的固定單位矢量。xx(t)yy(t)zz(t) 參數(shù)方程：參數(shù)方程：)(tr是單值函數(shù)、連續(xù)函數(shù)、二次可微函數(shù)精選ppt（2）速度）速度質(zhì)點(diǎn)從質(zhì)點(diǎn)從ttt位置：位置：PQ 位矢：位矢：( )()r tr tt位移：位移：起點(diǎn)指向終點(diǎn)起點(diǎn)指向終點(diǎn)PQ()( )rr ttr t 速度：速度：)(limlim0)()(0trvdtrdtrtttrttrt 矢量矢量：方向：方向沿軌道切線方向沿軌道切線方向和運(yùn)動(dòng)方向一致。和運(yùn)動(dòng)方向一致。速度：速度：)(limlim0)()(0t

8、rvdtrdtrtttrttrt精選ppt（3）加速度）加速度vv( ) tt時(shí)刻:時(shí)刻:速度增量：瞬時(shí)加速度：tt)(ttv)()(tvttvv)(220limtrtdrdvdtvdtvat 精選ppt 直角坐標(biāo)系直角坐標(biāo)系 其中其中 是恒單位矢量是恒單位矢量 1、速度、速度 分量表示式分量表示式 的方向余弦的方向余弦 kzj yi xrkji,kvjvivkzj yi xrvzyxzvyvxvzyx222222zyxvvvvzyx 速率速率 vvzvvkvvyvvjvvxvvivzyx),cos(),cos(),cos(1.2 速度、加速度的分量表示式速度、加速度的分量表示式精選pptkz

9、j yi xva kajaiazyxzayaxazyx 222222zyxaaaazyx aazaakaayaajaaxaaiazyx ),cos(),cos(),cos(的方向余弦的方向余弦 2、加速度、加速度 精選ppt例一：例一：p101-1.3p101-1.3曲柄曲柄OA=r，以勻角速，以勻角速繞定點(diǎn)轉(zhuǎn)動(dòng)。此曲柄接連桿繞定點(diǎn)轉(zhuǎn)動(dòng)。此曲柄接連桿AB。使滑塊。使滑塊B沿直線沿直線ox運(yùn)動(dòng)，求連桿運(yùn)動(dòng)，求連桿C點(diǎn)的軌道方程點(diǎn)的軌道方程及速度。設(shè)及速度。設(shè)AC=CB=a，AOB=, ABO=.OACBaaxy精選ppt點(diǎn)點(diǎn)P P沿著平面曲線運(yùn)動(dòng)，其在任意時(shí)刻的沿著平面曲線運(yùn)動(dòng)，其在任意時(shí)刻的位

10、置可以用位置可以用極坐標(biāo)表示為：極坐標(biāo)表示為：極坐標(biāo)系極坐標(biāo)系徑向速度橫向速度jri rjvivri rri ri ri rdtddtrdv)(idtddj ddtj djdtddi ddti d精選pptjri rdti dridtrdi rdtd )()()(jrdtdi rdtddtvdairjrjrdtj drjdtdrjdtdrjrdtd 2)(jrdtdrirrjrrirra )(1)()2()(222:徑向加速度ra:橫向加速度a加速度：加速度：精選ppt例一：例一：p101-1.4p101-1.4細(xì)桿細(xì)桿OLOL繞繞O O點(diǎn)以勻角速轉(zhuǎn)動(dòng)，并推動(dòng)小環(huán)點(diǎn)以勻角速轉(zhuǎn)動(dòng)，并推動(dòng)小環(huán)C

11、C在固定的在固定的鋼絲鋼絲ABAB上滑動(dòng)，圖中的上滑動(dòng)，圖中的d d為一已知常數(shù)，試求小環(huán)的為一已知常數(shù)，試求小環(huán)的速度及加速度的量值。速度及加速度的量值。BCAdOLx精選ppt 自然坐標(biāo)描述法：自然坐標(biāo)描述法：就是當(dāng)點(diǎn)的軌跡為已知的就是當(dāng)點(diǎn)的軌跡為已知的情況下，用沿著軌跡的弧坐標(biāo)確定點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)方程；情況下，用沿著軌跡的弧坐標(biāo)確定點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)方程；采用隨動(dòng)點(diǎn)一起運(yùn)動(dòng)的自然軸，并將點(diǎn)的速度和采用隨動(dòng)點(diǎn)一起運(yùn)動(dòng)的自然軸，并將點(diǎn)的速度和加速度在該軸上投影。加速度在該軸上投影。切向加速度與法向加速度切向加速度與法向加速度自然坐標(biāo)系自然坐標(biāo)系精選ppt 質(zhì)點(diǎn)沿曲線運(yùn)動(dòng)時(shí)，速度矢量質(zhì)點(diǎn)沿曲線運(yùn)動(dòng)時(shí)，速度矢量

12、沿軌道的切線方向，但加速度沿軌道的切線方向，但加速度 則并不沿著軌道的切線方向。如果質(zhì)點(diǎn)沿著平面曲線則并不沿著軌道的切線方向。如果質(zhì)點(diǎn)沿著平面曲線C運(yùn)動(dòng)，運(yùn)動(dòng)，那么我們還可以把加速度矢量那么我們還可以把加速度矢量 分解為沿著軌道的切線方向及法分解為沿著軌道的切線方向及法線方向兩個(gè)分量。我們?cè)O(shè)線方向兩個(gè)分量。我們?cè)O(shè) 為沿軌道切線并指向軌道弧長(zhǎng)為沿軌道切線并指向軌道弧長(zhǎng)s增加增加的方向上的單位矢量，的方向上的單位矢量， 為沿軌道法線并指向曲線凹側(cè)的單位矢為沿軌道法線并指向曲線凹側(cè)的單位矢量，量，為軌道前進(jìn)的切線方向和為軌道前進(jìn)的切線方向和x軸間的夾角。軸間的夾角。 aaij當(dāng)質(zhì)點(diǎn)沿當(dāng)質(zhì)點(diǎn)沿C運(yùn)動(dòng)時(shí)

13、，、運(yùn)動(dòng)時(shí)，、 均隨著均隨著改改變，它們之間的關(guān)系為：變，它們之間的關(guān)系為： ijidjdjdidv精選ppt速度速度 沿著軌道的切線，故沿著軌道的切線，故 式中式中 是當(dāng)是當(dāng) 改變改變 時(shí)，質(zhì)點(diǎn)沿曲線時(shí)，質(zhì)點(diǎn)沿曲線C所移動(dòng)的路程，在所移動(dòng)的路程，在極限情況下，極限情況下， ，故，故 ，且弧長(zhǎng)增加，且弧長(zhǎng)增加， ；弧長(zhǎng)減小，；弧長(zhǎng)減小， 。于是。于是因?yàn)橐驗(yàn)?， ，而此處，而此處 則等與曲線則等與曲線C的曲率的曲率半徑半徑，因，因恒恒0，故，故vidtdsivv0dsddrdsdtdsdtdrvds22222dtdsdsddi didtsddti ddtdsidtsddtvdavdtdsjdi

14、dddsjvidtdva20ds精選ppt即動(dòng)點(diǎn)的加速度即動(dòng)點(diǎn)的加速度 的切向分矢量為的切向分矢量為 ，有時(shí)也把它寫(xiě)，有時(shí)也把它寫(xiě)為為 ，通常用，通常用 表示，叫做表示，叫做切向加速度切向加速度。法向分。法向分矢量為矢量為 , ,通常用通常用 表示表示, ,指向曲線凹側(cè)為正指向曲線凹側(cè)為正, ,叫做叫做法向加速度法向加速度。因此。因此, ,我們有我們有aidtdviajv2jandtdva2vanidsdvv精選ppt 分解方法的優(yōu)點(diǎn)：分解方法的優(yōu)點(diǎn)：是完全取決于軌道本身的形狀是完全取決于軌道本身的形狀, ,而而與所選用的坐標(biāo)系無(wú)關(guān)與所選用的坐標(biāo)系無(wú)關(guān), ,故稱為故稱為內(nèi)稟方程內(nèi)稟方程。( (

15、或或“稟性方稟性方程程”，“本性方程本性方程”) )。如果把軌道的切線和法線也作。如果把軌道的切線和法線也作為坐標(biāo)系來(lái)看為坐標(biāo)系來(lái)看, ,則叫則叫自然坐標(biāo)系自然坐標(biāo)系。 由上面的計(jì)算可以看出由上面的計(jì)算可以看出: : 是由于速度的量值改變是由于速度的量值改變所引起的，如果速度的量值保持不變所引起的，如果速度的量值保持不變, ,則則 。 則是則是由于速度的方向改變所引起的由于速度的方向改變所引起的. .當(dāng)質(zhì)點(diǎn)沿曲線運(yùn)動(dòng)時(shí)當(dāng)質(zhì)點(diǎn)沿曲線運(yùn)動(dòng)時(shí), ,由由于速度的方向隨時(shí)改變于速度的方向隨時(shí)改變, ,故故 一般不等于零一般不等于零. a0anana精選ppt例一：例一：p102-1.9p102-1.9質(zhì)

16、點(diǎn)作平面運(yùn)動(dòng)，其速率保持常數(shù)，試證其速度矢量與加速質(zhì)點(diǎn)作平面運(yùn)動(dòng)，其速率保持常數(shù)，試證其速度矢量與加速度矢量正交。度矢量正交。例二：例二：p103-1.11p103-1.11質(zhì)點(diǎn)沿著半徑為質(zhì)點(diǎn)沿著半徑為r r的圓周運(yùn)動(dòng)，其加速度矢量與速度矢量的夾的圓周運(yùn)動(dòng)，其加速度矢量與速度矢量的夾角角保持不變，求質(zhì)點(diǎn)的速度隨時(shí)間的變化規(guī)律。已知初速保持不變，求質(zhì)點(diǎn)的速度隨時(shí)間的變化規(guī)律。已知初速度為度為 。0例三：例三：p103-1.12p103-1.12在上題中，試證其速度可表示為：在上題中，試證其速度可表示為： ，式中，式中為速度矢量與為速度矢量與x x軸的夾角，且當(dāng)軸的夾角，且當(dāng)t=0t=0時(shí)，時(shí)，

17、。 ctge)(000精選ppt一、經(jīng)典假設(shè)：一、經(jīng)典假設(shè)： 令 是靜止參照系, 是運(yùn)動(dòng)參照系,兩觀測(cè)者分別處于其中,觀測(cè)同一物體的運(yùn)動(dòng)，結(jié)果有無(wú)差異？各種坐標(biāo)系中的時(shí)鐘和尺子是完全相同的,參考系不同,對(duì)同一物體其運(yùn)動(dòng)規(guī)律不同,有何聯(lián)系?結(jié)論結(jié)論：測(cè)量所得到的結(jié)果，并不因他們之間有相對(duì)運(yùn)動(dòng)而有任何差異。 成立的條件：成立的條件：宏觀、低速；（經(jīng)典力學(xué)） SS1.3 平動(dòng)參照系平動(dòng)參照系精選ppt 在經(jīng)典假設(shè)下，在經(jīng)典假設(shè)下，vc 絕對(duì)速度絕對(duì)速度 相對(duì)速度相對(duì)速度 牽連速度牽連速度（1 1）若二者相對(duì)于作勻速直線運(yùn)動(dòng)）若二者相對(duì)于作勻速直線運(yùn)動(dòng)（2 2）若二者相對(duì)作勻加速直線運(yùn)動(dòng)）若二者相對(duì)作

18、勻加速直線運(yùn)動(dòng) vvv0vv0v分量式分量式 aaaaa0二、平動(dòng)參照系中速度與加速度的合成二、平動(dòng)參照系中速度與加速度的合成zzzyyyxxx000zzzyyyxxx000精選ppt假定一飛機(jī)從A處向東飛到B處，而后又向西飛回原處，飛機(jī)相對(duì)空氣的速度為 ，而空氣相對(duì)地面的速度則為v0，A與B之間的距離為l，飛機(jī)相對(duì)于空氣的速度 保持不變。(a)假定v00，即空氣相對(duì)于地面是靜止的，試證來(lái)回飛行的總時(shí)間為(b)假定空氣速度為向東(或向西)，試證來(lái)回飛行的總時(shí)間為(c)假定空氣速度為向北(或向南)，試證來(lái)回飛行的總時(shí)間為例：1.13vv02vlt 2 200/1vvttBv2 200/1vvtt

19、N精選ppt1.4 1.4 質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)定律質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)定律 ( (1)牛頓運(yùn)動(dòng)定律牛頓運(yùn)動(dòng)定律1、牛頓第一定律（慣性定律）牛頓第一定律（慣性定律）：任何物體：任何物體(質(zhì)點(diǎn)質(zhì)點(diǎn))如果沒(méi)有受到如果沒(méi)有受到其它物體的作用，都將保持靜止或勻速直線運(yùn)動(dòng)狀態(tài)。力是產(chǎn)其它物體的作用，都將保持靜止或勻速直線運(yùn)動(dòng)狀態(tài)。力是產(chǎn)生和改變運(yùn)動(dòng)的原因。生和改變運(yùn)動(dòng)的原因。2、牛頓第二定律（動(dòng)力學(xué)基本公理）牛頓第二定律（動(dòng)力學(xué)基本公理）：運(yùn)動(dòng)的改變與所受的：運(yùn)動(dòng)的改變與所受的力成正比，并且沿所受力的直線的方向上發(fā)生。力成正比，并且沿所受力的直線的方向上發(fā)生。Fma 牛頓第二定律只在慣性參考系成立！牛頓第二定律只在慣性參考系成

20、立！3、牛頓第三定律（相互作用公理）牛頓第三定律（相互作用公理）：兩物體之間的作用力和：兩物體之間的作用力和反作用力大小相等，方向相反，并沿同一作用線分別作用在兩反作用力大小相等，方向相反，并沿同一作用線分別作用在兩物體上。物體上。牛頓第三定律與參考系的選取無(wú)關(guān)！牛頓第三定律與參考系的選取無(wú)關(guān)！ 精選ppt1.5 質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)微分方程質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)微分方程rmF 牛頓第二定律牛頓第二定律直角坐標(biāo)系直角坐標(biāo)系極坐標(biāo)系極坐標(biāo)系自由質(zhì)點(diǎn)：自由質(zhì)點(diǎn)：(1) 運(yùn)動(dòng)微分方程表達(dá)式運(yùn)動(dòng)微分方程表達(dá)式質(zhì)點(diǎn)動(dòng)力學(xué)方程質(zhì)點(diǎn)動(dòng)力學(xué)方程),(),(),(tzyxzyxFzmtzyxzyxFymtzyxzyxFxmzyx ),(

21、)2(),()(2trrFrrmtrrFrrmr )2()(020 rrrrra精選ppt例一：例一：1.19將質(zhì)量為將質(zhì)量為m的質(zhì)點(diǎn)豎直拋上于有阻力的媒質(zhì)中。設(shè)阻力與速度的質(zhì)點(diǎn)豎直拋上于有阻力的媒質(zhì)中。設(shè)阻力與速度平方成正比，平方成正比， 。如上擲時(shí)的速度為。如上擲時(shí)的速度為 ，試證此質(zhì)，試證此質(zhì)點(diǎn)又落至投擲點(diǎn)的速度為點(diǎn)又落至投擲點(diǎn)的速度為22gvmkR 0v202011vkvv精選ppt例二：1.29一質(zhì)量為m的質(zhì)點(diǎn)自光滑圓滾線的尖端無(wú)初速地下滑。試證在任何一點(diǎn)的壓力為 ，式中為水平線和質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)方向的夾角。已知圓滾線方程為： cos2mg)2cos1 ()2sin2(ayax精選ppt1.

22、6 非慣性系動(dòng)力學(xué)非慣性系動(dòng)力學(xué)由絕對(duì)加速度牽連加速度相對(duì)加速度可得： 牛頓運(yùn)動(dòng)定律不成立！通過(guò)引入慣性力 ，使上式變?yōu)?，牛頓定律仍然成立。0aaa0amamamF0amFFFam精選ppt1、7 功與能功與能一、一、功功：力乘以質(zhì)點(diǎn)在力的方向上的位移；：力乘以質(zhì)點(diǎn)在力的方向上的位移； 元功元功 一般為變力一般為變力 功率：?jiǎn)挝粫r(shí)間內(nèi)所做的功；功率：?jiǎn)挝粫r(shí)間內(nèi)所做的功； rdFdWFBABABABAzyxdzFdyFdxFdsFrdFWcosvFdtrdFdtdWP由由 總功總功精選ppt能：能：如果一個(gè)物體具有做功的能力和本領(lǐng)，它就具有一定的能或能量；當(dāng)能量發(fā)生變化時(shí)，總有一定的功表現(xiàn)出來(lái)

23、-物體對(duì)外做功本領(lǐng)大小的量度；機(jī)械能： 動(dòng)能； 勢(shì)能；精選ppt能源問(wèn)題能源問(wèn)題精選ppt地球上的能源分布地球上的能源分布精選ppt中國(guó)的能源狀況中國(guó)的能源狀況 21世紀(jì)后，我國(guó)能源消費(fèi)量以每年10左右的速度快速增加；日本為2.0，美國(guó)為7.3，而中國(guó)則達(dá)到了93.8； 2009年中國(guó)國(guó)內(nèi)能源需求量約為30億噸（按煤碳換算），這一消費(fèi)量與美國(guó)比肩，是日本的34倍;面臨的問(wèn)題： 能源的供應(yīng)不足與經(jīng)濟(jì)發(fā)展的能源需求之間的矛盾； 化石燃料消費(fèi)導(dǎo)致溫室氣體排放增加的問(wèn)題；國(guó)家的能源戰(zhàn)略： 節(jié)能； 大力發(fā)展可再生能源；精選ppt節(jié)能節(jié)能-固態(tài)照明固態(tài)照明精選ppt利用太陽(yáng)能的方式利用太陽(yáng)能的方式太陽(yáng)能-

24、電太陽(yáng)能-熱精選ppt太陽(yáng)能電池充電器太陽(yáng)能電池充電器0.8 W；1200mAH；內(nèi)裝AA電池；精選ppt 若若 力場(chǎng)力場(chǎng) 一般是一般是 的單值、有限、可微函數(shù)的單值、有限、可微函數(shù) 保守力：保守力：對(duì)一力場(chǎng)，若積分與實(shí)際路徑無(wú)關(guān)，僅與始末對(duì)一力場(chǎng)，若積分與實(shí)際路徑無(wú)關(guān)，僅與始末位置有關(guān)位置有關(guān) 保守力場(chǎng)，力為保守力保守力場(chǎng)，力為保守力 由矢量分析可知，這時(shí)存在單值、有限、可微函由矢量分析可知，這時(shí)存在單值、有限、可微函 數(shù)數(shù) 滿足滿足 （保守力定義之一）（保守力定義之一）: : )(rFFFrBABAzyxdzFdyFdxFrdFW線積分線積分 一般與路徑有關(guān)一般與路徑有關(guān) ),(zyxV)

25、(kzVjyVixVVgradVFxVFxyVFyzVFz保守力、非保守力與耗散力保守力、非保守力與耗散力精選ppt 為一恰當(dāng)微分，即全微分，這時(shí)為一恰當(dāng)微分，即全微分，這時(shí) 積分（場(chǎng)力的功）與實(shí)際路徑無(wú)關(guān)積分（場(chǎng)力的功）與實(shí)際路徑無(wú)關(guān) （保守力定義之二）（保守力定義之二） 這時(shí)這時(shí) 閉合路徑積分等于零閉合路徑積分等于零 （保守力定義之三）（保守力定義之三） 假若力的功與中間路徑無(wú)關(guān)，或沿任何閉合路徑運(yùn)假若力的功與中間路徑無(wú)關(guān)，或沿任何閉合路徑運(yùn) 動(dòng)一周時(shí)，力做的功為零，則該力即為保守力。動(dòng)一周時(shí)，力做的功為零，則該力即為保守力。 dVdzzVdyyVdxxVdzFdyFdxFrdFdWzyx

26、)(BAABBABAzyxVVdVdzFdyFdxFrdFW)(Ll dFrdF0精選ppt 保守力的判據(jù)：保守力的判據(jù)： 由場(chǎng)論知由場(chǎng)論知 為任意的為任意的 無(wú)旋力場(chǎng)無(wú)旋力場(chǎng) 這時(shí)這時(shí) 為保守力，必然存在勢(shì)能函數(shù)為保守力，必然存在勢(shì)能函數(shù)LSsdFl dF0L0FF),(zyxV精選ppt例二：1.37檢驗(yàn)下列力是否是保守力。如是，則求出其勢(shì)能。 ， ， ， ，233206ybxyabzFxybxabxzFy43106218abxyzFz2332018ybxabyzFxybxabxzFy43101826abxyzFz精選ppt1.8 質(zhì)點(diǎn)動(dòng)力學(xué)的基本定理與基本守恒律質(zhì)點(diǎn)動(dòng)力學(xué)的基本定理與基本

27、守恒律1. 1. 動(dòng)量定理與動(dòng)量守恒律動(dòng)量定理與動(dòng)量守恒律牛頓第二定律：動(dòng)量定理表達(dá)式：將上式兩端積分上式為動(dòng)量定理的積分形式，物理意義為質(zhì)點(diǎn)動(dòng)量的變化等于外力在這段時(shí)間給予該質(zhì)點(diǎn)的沖量。當(dāng)外力為零時(shí)有： 即自由質(zhì)點(diǎn)不受外力作用時(shí)，動(dòng)量保持不變，作慣性運(yùn)動(dòng)，上式為動(dòng)量守恒律的表達(dá)式。dtPddtvmddtvdmamF)(dtFPd211212ttdtFvmvmPPCvmP精選ppt動(dòng)量定理與動(dòng)量守恒律的生活中的應(yīng)用動(dòng)量定理與動(dòng)量守恒律的生活中的應(yīng)用精選ppt例一：1.35質(zhì)量為m的物體為一錘所擊。設(shè)錘所加之力，是均勻增減的。當(dāng)在沖擊時(shí)間的一半時(shí)，增至極大值P，以后又均勻減小至零。求物體在時(shí)刻

28、的速率以及壓力所作的總功。t精選ppt2. 動(dòng)量矩定理與動(dòng)量矩守恒律動(dòng)量矩定理與動(dòng)量矩守恒律力 對(duì)空間任一點(diǎn)的力矩定義為： ， 為力的作用點(diǎn)對(duì)空間某點(diǎn)的位矢。質(zhì)點(diǎn)動(dòng)量對(duì)空間某點(diǎn)的動(dòng)量矩定義為：從牛頓第二定律出發(fā)，用 矢乘等式兩端得：式中因此力矩能使動(dòng)量矩發(fā)生變化，稱之為動(dòng)量矩定理。FFrMrPrvmrJFdtrdm22rFrdtrdrm)(22)()(22vrdtddtrddtrddtrdrdtddtrdrFrvmrdtd)(精選ppt根據(jù)力矩與動(dòng)量矩的定義可簡(jiǎn)寫(xiě)為：整理并對(duì)t積分得：這是動(dòng)量矩定理的積分形式：質(zhì)點(diǎn)動(dòng)量矩的變化，等于外力在該時(shí)間內(nèi)給予該質(zhì)點(diǎn)的沖量矩。動(dòng)量矩守恒律：如果質(zhì)點(diǎn)不受外力，或雖受外力，但外力對(duì)某點(diǎn)力矩為0，則質(zhì)點(diǎn)對(duì)該點(diǎn)的動(dòng)量矩為一恒矢量。MdtJd2112ttdtMJJ精選ppt3. 動(dòng)能定理與機(jī)械能守恒律動(dòng)能定理與機(jī)械能守恒律從動(dòng)力學(xué)方