1、比奧-薩伐爾定律:位移電流假設(shè)介質(zhì)磁化規(guī)律:fBfH二M口耳=0-9DVxff=J+%能量守恒定律=線性介質(zhì)能量密度：值關(guān)系第一章電磁現(xiàn)象的普遍規(guī)律、主要內(nèi)容：電磁場(chǎng)可用兩個(gè)矢量一電場(chǎng)強(qiáng)度和磁感應(yīng)強(qiáng)度三尸")來完全描寫,這一章的主要任務(wù)是：在實(shí)驗(yàn)定律的根底上找出,3所滿足的偏微分方程組麥克斯韋方程組以及洛侖茲力公式,并討論介質(zhì)的電磁性質(zhì)及電磁場(chǎng)的能量.在電磁學(xué)的根底上從實(shí)驗(yàn)定律出發(fā)運(yùn)用矢量分析得出電磁場(chǎng)運(yùn)動(dòng)的普遍規(guī)律；使學(xué)生掌握麥克斯韋方程的微分形式及物理意義；同時(shí)體會(huì)電動(dòng)力學(xué)研究問題的方法,從特殊到般,由實(shí)驗(yàn)定律加假設(shè)總結(jié)出麥克斯韋方程.完成由普通物理到理論物理的自然過渡.二、知識(shí)

2、體系:屋侖定理；歐句=|"四4渦旋電場(chǎng)假設(shè)介質(zhì)的極化規(guī)律;能流密度:洛侖茲力密度：fxB三、內(nèi)容提要:1.電磁場(chǎng)的根本實(shí)驗(yàn)定律:(1)庫侖定律:r卡?加V對(duì)花個(gè)點(diǎn)電荷在空間某點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)等于各點(diǎn)電荷單獨(dú)存在時(shí)在該點(diǎn)場(chǎng)強(qiáng)的矢量和,即:(2)畢奧一一薩伐爾定律(電流決定磁場(chǎng)的實(shí)驗(yàn)定律)(3)電磁感應(yīng)定律VKfi=-f生電場(chǎng)為有旋場(chǎng)(區(qū)又稱漩渦場(chǎng)),與靜電場(chǎng)直§本質(zhì)不同.磁場(chǎng)與它激發(fā)的電場(chǎng)間關(guān)系是電磁感應(yīng)定律的微分形式.(4)電荷守恒的實(shí)驗(yàn)定律1?石伊八假反映空間某點(diǎn)戶與之間的變化關(guān)系,非穩(wěn)恒電流線不閉合.£=OtV-7=0假設(shè)空間各點(diǎn)戶與看無關(guān),那么.上為穩(wěn)恒電流,電流線

3、閉合.穩(wěn)恒電流是無源的(流線閉合),戶,丁均與工無關(guān),它產(chǎn)生的場(chǎng)也與看無關(guān).積分形式2、電磁場(chǎng)的普遍規(guī)律一麥克斯韋方程撒分形式由百一篦=14"色仍曲*士也方密二2.乩就=0Vx=-di,荏注二:十挈dlV=/97.=0_RD=?oE+AH=M其中：及1是介質(zhì)中普適的電磁場(chǎng)根本方程,適用于任意介質(zhì).2當(dāng)面=°=0,過渡到真空情況:It7=01-力/./=-吧疝叫h也丸3-1=陶fJ1dS+/7J£-dSJSdt心月病二兩e0y電癡=0di'd£時(shí),回到靜場(chǎng)情況:VxE=0VxH=JV4=pVB=04有12個(gè)未知量,6個(gè)獨(dú)立方程,求解時(shí)必須給出人壬&

4、gt;P-/Oj>FVxjj?-JM介質(zhì)中：產(chǎn)型聚3、介質(zhì)中的電磁性質(zhì)方程的關(guān)系.假設(shè)為非鐵磁介質(zhì)1、電磁場(chǎng)較弱時(shí)：戶與國工與此與&8與N均呈線性關(guān)系.向同性均勻介質(zhì)：聲=匕5ED=rS=E豆三用a豆二面2、導(dǎo)體中的歐姆定律在有電源時(shí),電源內(nèi)部R非為非靜電力的等效場(chǎng).4 .洛倫茲力公式考慮電荷連續(xù)分布,P-pSdvaF=jy.Sdv單位體積受的力:洛倫茲認(rèn)為變化電磁場(chǎng)上述公式仍然成立,近代物理實(shí)驗(yàn)證實(shí)了它的正確.假設(shè)對(duì)一個(gè)以速度子運(yùn)動(dòng)的點(diǎn)電荷9胃巨斗"其身說明：對(duì)于連續(xù)分布電荷/口電慌了,種包括戶用.碟發(fā)的電磁場(chǎng)公對(duì)于點(diǎn)電荷情況產(chǎn)中的瓦耳不包含4激發(fā)的場(chǎng)5 .電磁場(chǎng)的邊

5、值關(guān)系枳分形式也亙?cè)?-四J占就巾盤點(diǎn)=1+勺力疝業(yè)業(yè)血力病=.其它物理量的邊值關(guān)系:邊值關(guān)系二希5廠瓦=bn方黑居-豆=五今肖萬&一周=0o速但一國二.恒定電流：由巨曲=5Y山血疝二J1.曲F3V曲=4m»了lZ=Q6、電磁場(chǎng)的能量和能流能量密度:N二;儂方十苴昌也耳曲二0能流密度:三.重點(diǎn)與難點(diǎn)1 .概念：電場(chǎng)強(qiáng)度、磁感應(yīng)強(qiáng)度、電流密度、極化強(qiáng)度、磁化強(qiáng)度、能流密度.2 .麥克斯韋方程、電荷守恒定律、邊值關(guān)系、極化強(qiáng)度與極化電荷的關(guān)系、磁化強(qiáng)度與磁化電流的關(guān)系、應(yīng)用它們進(jìn)行計(jì)算和證實(shí).3 .電磁場(chǎng)的能量及其傳輸?shù)诙蚂o電場(chǎng)一、主要內(nèi)容：應(yīng)用電磁場(chǎng)根本理論解決最簡單的問題：

6、電荷靜止或電荷分布不隨時(shí)間變化,產(chǎn)生的場(chǎng)不隨時(shí)間變化的靜電場(chǎng)問題.本章研究的主要問題是：在給定自由電荷分布及介質(zhì)和導(dǎo)體分布的情況下如何求解靜電場(chǎng).由于靜電場(chǎng)的根本方程是矢量方程,求解很難,并不直接求解靜電場(chǎng)的場(chǎng)強(qiáng),而是通過靜電場(chǎng)的標(biāo)勢(shì)來求解.首先根據(jù)靜電場(chǎng)滿足的麥克斯韋方程,引入標(biāo)勢(shì),討論其滿足的微分方程和邊值關(guān)系.在后面幾節(jié)中陸續(xù)研究求解：別離變量法、鏡像法和格林函數(shù)法.最后討論局部范圍內(nèi)的電荷分布所激發(fā)的電勢(shì)在遠(yuǎn)處的展開式.、知識(shí)體系:1 .靜電場(chǎng)的微分方程:邊值關(guān)系:wxt4-曷-"月.但-耳二仃靜電場(chǎng)的能量:Jn對(duì)二劣.2 .靜電邊值問題的構(gòu)成:3 .靜電邊值問題的根本解法：

7、(1)鏡像法(2)別離變量法條件：電勢(shì)滿足拉普拉斯方程：'',/"(3)電多極矩(4)格林函數(shù)法三、內(nèi)容提要：1 .靜電場(chǎng)的電勢(shì)引入標(biāo)量函數(shù)即靜電勢(shì)中后E空間兩點(diǎn)P,Q電勢(shì)差：箍一啊二o(QT8)參考點(diǎn)：(1)電荷分布在有限區(qū)域,通常選無窮遠(yuǎn)為電勢(shì)參考點(diǎn)06=I、="療(2)電荷分布在無限區(qū)域不能選無窮遠(yuǎn)點(diǎn)作參考點(diǎn),否那么積分將無窮大.連續(xù)分布電荷：無窮遠(yuǎn)處為參考點(diǎn)2 .電勢(shì)滿足的微分方程二-泊松方程：5其中"僅為自由電荷分布,適用于均勻各向同性線性介質(zhì).對(duì)尸的區(qū)域：電勢(shì)滿足拉普拉斯方程：中3 .邊值關(guān)系 .兩介質(zhì)界囿上邊值關(guān)系睢二磯 .導(dǎo)體與介質(zhì)

8、界面上的邊值關(guān)系<p-cost.營一=-47一珈b/=-"|竺H£加3業(yè)期3.導(dǎo)體與導(dǎo)體界面上的邊值關(guān)系磯=吼姐i5二q-以5其中巧,巧是導(dǎo)體的電導(dǎo)率4 .靜電場(chǎng)的能量Ir-獷二一E-DdlT用=、戶如/用電勢(shì)表示：上1一尹中注意：2不是靜電場(chǎng)的能量密度；"是自由電荷密度J勢(shì),2y只適用于靜電場(chǎng).5 .唯一性定理：均勻單一介質(zhì)南=也嚴(yán)5喻i中那么是空間所有電荷的電、7a=-.j當(dāng)區(qū)域V內(nèi)自由電荷分布2,皆滿足£,假設(shè)V邊界上中,或V邊界上°盟國,那么V內(nèi)場(chǎng)靜電場(chǎng)唯一確定./I戶工,當(dāng)18后或助h,每個(gè)均勻單一介質(zhì)中有導(dǎo)體當(dāng)區(qū)域V內(nèi)有導(dǎo)體存

9、在,給定導(dǎo)體之外的電荷分布導(dǎo)體電勢(shì)弼或帶電量,那么r內(nèi)電場(chǎng)唯一確定.四、.靜電邊值問題的根本解法:1 .鏡像法：理論依據(jù)：唯一性定理,采用試探解的方法.鏡像法：用假想點(diǎn)電荷來等效地代替導(dǎo)體或介質(zhì)邊界面上的未知面電荷分布,然后用空間點(diǎn)電荷和等效點(diǎn)電荷迭加給出空間電勢(shì)分布.條件：所求區(qū)域內(nèi)只能有少許幾個(gè)點(diǎn)電荷只有點(diǎn)電荷產(chǎn)生的感應(yīng)電荷才能用點(diǎn)電荷代替.或是簡單的連續(xù)分布.導(dǎo)體邊界面形狀規(guī)那么,具有一定對(duì)稱性.給定邊界條件.要求：做替代時(shí),不能改變?cè)须姾煞植技醋杂牲c(diǎn)電荷位置、Q大小不能變.泊松方程不能改變.所以假想電荷必須放在所求區(qū)域之外.不能改變?cè)羞吔鐥l件,通過邊界條件確定假想電荷的大小和位置.

10、一旦用了假想等效電荷,不能再考慮邊界面上的電荷分布.坐標(biāo)系根據(jù)邊界形狀來選擇.2 .別離變量法:條件：電勢(shì)滿足拉普拉斯方程：0三°空間處處°,自由電荷只分布在某些介質(zhì)如導(dǎo)體外表上,將這些外表視為區(qū)域邊界,可以用拉普拉斯方程.在所求區(qū)域介質(zhì)中有自由電荷分布,假設(shè)這個(gè)自由電荷分布在真空中,產(chǎn)生的勢(shì)為,那么區(qū)域V中電勢(shì)可表示為兩局部的和卬=隔+中不滿足"中.,但外表上的電荷產(chǎn)生的電勢(shì)爐使g/三.滿足,仍可用拉普拉斯方程求解.注意：邊值關(guān)系還要用d苫而不能用/%.拉普拉斯方程“如二°的通解：雙艮=z%片+各月&加軸對(duì)稱通解：晟奧、/為勒讓德函數(shù),

11、6;'舄/0£日38?日一1工球?qū)ΨQ通解：假設(shè)中與仇均無關(guān),即3具有球?qū)ΨQ性,那么通解為：區(qū)為="+5解題步驟選擇坐標(biāo)系和電勢(shì)參考點(diǎn)坐標(biāo)系選擇主要根據(jù)區(qū)域中分界面形狀參考點(diǎn)主要根據(jù)電荷分布是有限還是無限分析對(duì)稱性,分區(qū)域?qū)懗隼绽狗匠淘谒x坐標(biāo)系中的通解根據(jù)具體條件確定常數(shù)外邊界條件：電荷分布有限k導(dǎo)體邊界可視為外邊界,七給定,或給定總電荷Q,或給定仃接地ls一般在均勻場(chǎng)中,：Sf,rcos&%口°直角坐標(biāo)或柱坐標(biāo)內(nèi)部邊值關(guān)系：介質(zhì)分界面上3.電多極矩討論電荷分布在小區(qū)域內(nèi),而場(chǎng)點(diǎn)又距電荷分布區(qū)較遠(yuǎn),即l<<r電勢(shì)的多極展開：式中Q二

12、體系的總電荷百=J產(chǎn)京和體系的電偶極矩|3fx產(chǎn)仔加電四極矩|祖于,電四極于多時(shí)了與原點(diǎn)無1意義：小區(qū)域內(nèi)電荷體系在遠(yuǎn)處的電勢(shì)可以看成是位于原點(diǎn)的點(diǎn)電荷,催電八極子等產(chǎn)生的勢(shì)的疊加,2電偶極矩尹=Jq丸V依賴于原點(diǎn)的選取,但當(dāng)系統(tǒng)中正,負(fù)電荷數(shù)量一樣對(duì)點(diǎn)電荷系統(tǒng)：不=工/口=3E獲1i4當(dāng)電荷分布關(guān)于原點(diǎn)對(duì)稱時(shí)A=0小區(qū)域電荷體系在外電場(chǎng)中的相互作用能3j疝加小=妙+即+靖+n吸=.0闖=|>回?cái)?shù)乙其中i是點(diǎn)電荷在外電場(chǎng)中的相互作用能嵋=.7e0=-5.五是電偶極子在外電場(chǎng)中的相互作用能是電四極子在外電場(chǎng)中的相互作用能電偶極子在外電場(chǎng)中受的力產(chǎn)唆=口伍瓦=,瓦假設(shè)外電場(chǎng)均勻：因=0電偶極

13、子在外電場(chǎng)中受的力矩L三R乂5.三.重點(diǎn)與難點(diǎn)本章重點(diǎn)：靜電勢(shì)及其特性、別離變量法、鏡象法.本章難點(diǎn)：鏡象法、別離變量法柱坐標(biāo)、電多極矩.第三章穩(wěn)恒電流的磁場(chǎng)、主要內(nèi)容在給定自由電流分布及介質(zhì)分布的情況下如何求解穩(wěn)恒磁場(chǎng).由于穩(wěn)恒磁場(chǎng)的根本方程是矢量方程,求解很難,并不直接求解的穩(wěn)恒磁場(chǎng)磁感應(yīng)強(qiáng)度,一般是通過磁場(chǎng)的矢勢(shì)來求解.在一定條件下,可以引入磁標(biāo)勢(shì)及磁標(biāo)勢(shì)滿足的方程來求解.我們先引入靜磁場(chǎng)的矢勢(shì),導(dǎo)出矢勢(shì)滿足的微分方程,然后再討論磁標(biāo)勢(shì)及其微分方程,最后討論磁多極展開.二、知識(shí)體系：1 .矢勢(shì)法：根本方程：Un百二了v3=0邊值關(guān)系：了父金一氏.厘歸x瑪一氏0x(VxJl-VxA)=a?

14、(Vx-7)=0靜磁場(chǎng)的能量:VT=-SHdir=jr=lfAJdD能量分布在磁場(chǎng)內(nèi),不僅僅是分布在電流區(qū)1-AJ2不是能量密度2 .磁標(biāo)勢(shì)法引入磁標(biāo)勢(shì)的條件：求解區(qū)域內(nèi)作任意的閉合回路L,閉合回路L內(nèi)都無電流穿過,怔H=0即上,即引入?yún)^(qū)域?yàn)闊o自由電流分布的單連通域.根本方程：wx(j?3,-)=0-3邊值關(guān)系:解法：當(dāng)外°時(shí),用別離變量法求解,解法與第二章相同克.瓦-瓦=0n豆二應(yīng)卬粵嘰二口式警北3 .磁矢勢(shì)多極展開:本章重點(diǎn)：1、矢勢(shì)的引入和它滿足的微分方程、靜磁場(chǎng)的能量2、引入磁標(biāo)勢(shì)的條件,磁標(biāo)勢(shì)滿足的方程與靜電勢(shì)方程的比擬3、利用磁標(biāo)勢(shì)解決具體問題本章難點(diǎn)：利用磁標(biāo)勢(shì)解決具體

15、問題第四章電磁波的傳播電磁波：隨時(shí)間變化的運(yùn)動(dòng)電荷和電流輻射電磁場(chǎng),電磁場(chǎng)在空間互相激發(fā),在空間以波動(dòng)的形式存在,就是電磁波.一、主要內(nèi)容：研究電磁場(chǎng)在空間存在一定介質(zhì)和導(dǎo)體的情況下的波動(dòng)情況；在真空與介質(zhì),介質(zhì)與介質(zhì),介質(zhì)與導(dǎo)體的分界面上,電磁波會(huì)產(chǎn)生反射、折射、衍射和衰減等,這些本質(zhì)上是邊值問題.電磁波在空間傳播有各種各樣的形式,最簡單、最根本的波型是平面電磁波.二、知識(shí)體系:1.自由空間介質(zhì)：指*=o,了=o的無限大充滿均勻空間單色時(shí)諧波AV-理dl八月=遺現(xiàn)VD=0VF=0定態(tài)波亥姆霍茲方程根本解:聯(lián)加礴百女海產(chǎn)一團(tuán)?一一S性質(zhì)：1E與W的關(guān)系：B百.機(jī)國火工構(gòu)成右手螺旋關(guān)系2e與5同

16、位相;Em、5-¥(3)1而,振幅比為波速由于"瓦1相互垂直,4平面電磁波的能量和能流1w=能量密度：郎+_爐K)江看2電場(chǎng)能等于磁場(chǎng)能,能量密度平均值為2能流密度：3=£其*=曰技"為上方向上的單位矢量平均值：一二L；2 .良導(dǎo)體：戶叫£V2=-dtRxR=b百+3=_比VD=0V=Q根本解:第3人用0傘1二小事廿夕*司定態(tài)波邊值問題:在求解中主要用到解為:二,智ik一花刀M-Hcosxsin4GJ?7Tysm_,.mu桂京,3inxcosvgm.丁afr產(chǎn)行d.切開.翼71Ae二月王smsmycos4T竺百十三出十二出=o工i與GP7T-2

17、Gp7V-zP=/+迸,V3=/=r+i其中出.3 .電磁波在界面反射和折射入射波,反射波,折射波波矢位于同一平力二=卬：e=Fsin日_/_業(yè)必弘口e,4 .諧振腔q.9=0祖=一二-Rx豆必>3X=0聲X百:昂iL般未知nX殂dn兩個(gè)獨(dú)立常數(shù)由鼓勵(lì)諧振的信號(hào)強(qiáng)度來確定.諧振頻率:1給定一組愀力解代表一種諧振波型本征振蕩,在腔內(nèi)可能存在多種諧振波型的迭加；只有當(dāng)鼓勵(lì)信號(hào)頻率二泥悴時(shí),諧振腔才處于諧振態(tài).2不存在見小蘆中兩個(gè)為零的波型,假設(shè)阿二行二口,那么后三口.3對(duì)每一組兩&P值,有兩個(gè)獨(dú)立偏振波型,這是由于對(duì)于確定的量可以分解到任意兩個(gè)方向.4最低頻率的諧振波型假定4?4那么

18、最低諧振頻率為E=0邑二區(qū)曲廠又仙廠A該波型為1,1,0型,押-T-,i5所以亙?nèi)野?41且=0,為橫電磁波.但是在一般情況下,5.矩形波導(dǎo)管矩形波導(dǎo)管由四個(gè)壁構(gòu)成的金屬管,四個(gè)面為Jl0j白j=0s8般情況下讓電磁波沿牙軸傳播,對(duì)理想導(dǎo)體凸-3口叮理想導(dǎo)體邊界條件：點(diǎn)乂9=0,歐h=a力涼+9方=0岳=0方乂5=0(x=07ary-03i)am-L=oa=o,/y=o»)滿足方程:其解：紇=4cosxsan上/普"E式&y,i=4sin用xcx與州山產(chǎn)凡非凡工二4sinsm多方"_=-7x5目的解由曄確定截止頻率：最高截止波長為七r27rp=砂=詬=般

19、把波長A-2a的波,稱為超短波即微波.本章重點(diǎn)：1、電磁場(chǎng)的波動(dòng)方程、亥姆霍茲方程和平面電磁波2、反射和折射定律的導(dǎo)出、振幅的位相關(guān)系,偏振3、導(dǎo)體內(nèi)的電磁波特性、良導(dǎo)體條件、趨膚效應(yīng)4、諧振腔和波導(dǎo)管中電磁波的運(yùn)動(dòng)形式本章難點(diǎn)：1、振幅、位相關(guān)系2、導(dǎo)體內(nèi)電磁波的運(yùn)動(dòng)第五章電磁波的輻射一、主要內(nèi)容：本章討論高頻交變電流輻射的電磁場(chǎng)的規(guī)律.二、知識(shí)體系：VxE=-及-丁就耳xb=+為不一比7.=0=>其解：一處"NJ一/,用燃亂.次)心=瑞.一產(chǎn)加噸.二含L一產(chǎn)設(shè)電荷、電流分布為隨時(shí)間做正弦或余弦變化,即：口(/冉二六力癡,"©=W)L將此式代入推遲勢(shì)N的公

20、式后得到(上二%)：.)=生產(chǎn)一一"仁=產(chǎn)產(chǎn)物廣皿4女Jr4用Jr理組|"迪乜夕令4"廣那么：?-5(x,£)=Vx5(xri)如果討論=°的區(qū)域有關(guān)系式：走.三、電偶極輻射：2赤MJ11、/1當(dāng)I1工y時(shí),期.干二4二工",上式可以僅取積分中的第一項(xiàng),有：?此式代表的是偶極輻射.由此我們得到在I<£A"R條件下偶極輻射的磁感應(yīng)強(qiáng)度:月.0=L號(hào)父方4碼1.:(兀0二巴豆5)利用上得到偶極輻射的磁感應(yīng)強(qiáng)度：Jt£且(3/)=一_：X滴乂祗4痛白五假設(shè)選球坐標(biāo),讓1沿工軸,那么：夙兄£)=二

21、一方戶雙血e%4gjl衣夙尤上)二方戶REin8的、4死牛/荻(1)電場(chǎng)沿經(jīng)線振蕩,磁場(chǎng)沿緯線振蕩,傳播方向、電場(chǎng)方向、磁場(chǎng)方向相互正交構(gòu)成右手螺旋關(guān)系；(2)電場(chǎng)、磁場(chǎng)正比于,餐,因此它是空間傳播的球面波,且為橫電磁波,在A.時(shí)可以近似為平面波；11丁II"»口(3)要注意如果五),只(2田)不能被滿足,可以證實(shí)電場(chǎng)不再與傳播方向垂直,即電力線不再閉合,但是磁力線仍閉合.這時(shí)傳播的是橫磁波(TM波)輻射能流、角分布和輻射功率平均能流密度矢量：S=5*XH)=5V?773dit2321宇"'平均功率：河2ic-dJ通,平均功率與電磁波的頻率4次方成正比.重

22、點(diǎn)：電磁勢(shì)及方程,電偶極輻射場(chǎng)、平均能流、平均功率的計(jì)算難點(diǎn)：達(dá)朗貝爾方程的解,輻射場(chǎng)的計(jì)算第六章狹義相對(duì)論主要內(nèi)容：討論局限于慣性系的狹義相對(duì)論的時(shí)空理論,相對(duì)論電動(dòng)力學(xué)以及相對(duì)論力學(xué)一.狹義相對(duì)論根本原理：1、相對(duì)性原理(伽利略相對(duì)性原理的自然擴(kuò)展)(1)物理規(guī)律對(duì)于所有慣性系都具有完全相同的形式.(2) 一切慣性系都是等價(jià)的,不存在絕對(duì)參照系.c,且與光源運(yùn)動(dòng)速度無關(guān).2、光速不變?cè)碚婵罩泄馑傧鄬?duì)任何慣性系沿任何一個(gè)方向大小恒為二.洛侖茲變換：三.狹義相對(duì)論的時(shí)空理論：1 .同時(shí)是相對(duì)的：在某一貫性參考系上對(duì)準(zhǔn)的時(shí)鐘,在另一相對(duì)運(yùn)動(dòng)的貫性參考系觀察是不對(duì)準(zhǔn)的.2.運(yùn)動(dòng)長度縮短：沿運(yùn)動(dòng)方

23、向尺度收縮.其中是物體相對(duì)靜止系的速度;3.運(yùn)動(dòng)時(shí)鐘延緩：運(yùn)動(dòng)物體內(nèi)部發(fā)生的自然過程比靜止的鐘測(cè)到的靜止物體內(nèi)部自然過程經(jīng)歷的時(shí)間延緩.運(yùn)動(dòng)時(shí)鐘延緩:只與速度有關(guān),與加速度無關(guān);時(shí)鐘延緩是相對(duì)的,但在廣義相對(duì)論中延緩是絕對(duì)的;時(shí)鐘延緩是時(shí)空的另一根本屬性,與鐘的內(nèi)部結(jié)構(gòu)無關(guān);它與長度收縮密切相關(guān).四.電磁場(chǎng)的洛侖茲變換場(chǎng)=4段=r瑪-尸員國二尸國十下同五.相對(duì)論力學(xué):L運(yùn)動(dòng)質(zhì)量：嚕忘2 .相對(duì)論動(dòng)量；手;加=3 .質(zhì)育跳系：物體具有的能量為JF=W?=八城相對(duì)論動(dòng)能：丁二瓶一%二5.相對(duì)論力學(xué)方程:率威.aw=di本章重點(diǎn)：1、狹義相對(duì)論根本原理、洛侖茲變換并熟練利用洛侖茲變換解決具體問題2、

24、理解同時(shí)的相對(duì)性和尺縮、鐘慢效應(yīng),并會(huì)利用相關(guān)公式計(jì)算3、了解相對(duì)論四維形式和四維協(xié)變量4、了解相對(duì)論力學(xué)的根本理論并解決實(shí)際問題本章難點(diǎn)：1、同時(shí)的相對(duì)性、時(shí)鐘延緩效應(yīng)的相對(duì)性2、相對(duì)論的四維形式3、電動(dòng)力學(xué)的相對(duì)論不變性的導(dǎo)出過程電動(dòng)力學(xué)期末復(fù)習(xí)題判斷題以下各小題,你認(rèn)為正確的,請(qǐng)?jiān)陬}后的括號(hào)內(nèi)打,錯(cuò)的打“X.2、3、4、5、6、7、8、9、每題1分,共10分.矢量的點(diǎn)乘滿足交換律;矢量叉乘的結(jié)果是標(biāo)量;函數(shù)T的梯度的定義是：dTTdl；一個(gè)矢量函數(shù)的梯度指向其變化最大的方向;自由電荷為零時(shí),電位移矢量也一定為零;柱坐標(biāo)系不是直角坐標(biāo)系;狄拉克delta函數(shù)不是普通意義上的函數(shù);位移電流與

25、傳導(dǎo)電流一樣,也能激發(fā)渦旋磁場(chǎng);dB畢奧薩-伐爾定律0Idlr3 .3-4 r是電流元激發(fā)磁場(chǎng)的規(guī)律,其是計(jì)算任意電流產(chǎn)生B的根底;10、泊松方程的信息不完全,它不能單獨(dú)決定電勢(shì)的大小.、填空題每空2分,共30分是1、英文divergence的中文意思是,英文Gauss'slaw的中文意思,英文magneticvectorfield的中文意思是2、半徑為R的半圓弧均勻帶電線,其電荷的線密度為,參看題二-2圖.其圓心O處的電場(chǎng)強(qiáng)度Word文檔大小為,方向?yàn)殡妱?shì)為.3、寫出矢量場(chǎng)f的散度的定義式;并在笛卡爾坐標(biāo)下寫出它的計(jì)算4、分別計(jì)算并寫出右邊兩個(gè)算式的結(jié)果5、拉普拉斯方程解的兩個(gè)根本特

26、點(diǎn)分別是rr'3rr,6、無介質(zhì)時(shí)靜電場(chǎng)的邊界條件是,無介質(zhì)時(shí)靜磁場(chǎng)的邊界條件7、普通電介質(zhì)的特征方程是、選擇題每題中只有一個(gè)正確答案.選對(duì)得2分,錯(cuò)選,多項(xiàng)選擇不得分.共1、日常生活中最為常見的力屬于以下的哪一種:A、強(qiáng)相互作用；B、弱相互作用；C、電磁力；D、萬有引力2、在以下關(guān)于函數(shù)的矢量二階微分公式中錯(cuò)誤的選項(xiàng)是A、B、°；T°；D、3、以下球坐標(biāo)變量和笛卡爾坐標(biāo)變量的關(guān)系中,正確的選項(xiàng)是A、B、C、rcoscosD、rsinsin4、如題三-3圖所示的等邊三角形的三個(gè)頂點(diǎn)上A、C、E1一HB.°EB、D、°E°H；H放置著均為

27、正的點(diǎn)電荷q、2q、3q,三角形的邊長為a.假設(shè)將正電荷Q從無限遠(yuǎn)處移到三角形的中央O處,外力做功為:A、2超qQ/4°a；B4<3qQ/4°a；C6<3qQ./4°a.D8<3qQ/4°a5、以下關(guān)于拉普拉斯方程的論述正確的選項(xiàng)是A、它的解只有一個(gè)；B、它只能用來描述無電荷區(qū)域電勢(shì)；C、它和庫倫定律一樣能唯一確定電勢(shì)；D、邊界條件把其他地方電荷分布的信息傳遞給它6、在鏡像法求電勢(shì)時(shí),我們可以用完全不同的電荷分布代替原始的電荷分布,其根據(jù)是A、庫倫定律；B、高斯定律；C、唯一性定理；D、場(chǎng)強(qiáng)疊加原理7、以下關(guān)于電位移矢量D和磁場(chǎng)強(qiáng)度H的

28、描述錯(cuò)誤的選項(xiàng)是A、它們都是輔助物理量；B、分別在靜電磁學(xué)中,它們的地位是對(duì)等的;C、在實(shí)踐中,人們更傾向于使用D;D、在實(shí)踐中,人們更傾向于用H8、真空中平面簡諧電磁波的E與H之間的關(guān)系為：四、簡單計(jì)算題共14分.1、右以下圖中,四個(gè)點(diǎn)電荷分布在邊長為a的正方形的四個(gè)頂點(diǎn)1以正方形中央為原點(diǎn),分別求出磁電荷分布的電單極距和電偶極距;2證實(shí)此電荷分布的電偶極矩與原點(diǎn)的位置無關(guān).9分2、右以下圖中,一電子以速度v圍繞半徑為r的圓圈作勻速圓周運(yùn)動(dòng).用畢奧-薩伐爾定律近似的計(jì)算該電荷運(yùn)動(dòng)產(chǎn)生磁偶極距.5分五、綜合計(jì)算題共30分1、右以下圖中,一任意形狀的連續(xù)分布電荷,其電荷密度函數(shù)為1寫出該電荷分布

29、在p電產(chǎn)生的電場(chǎng)表達(dá)式；2分2設(shè)定無窮遠(yuǎn)處的電勢(shì)為零,寫出該電荷分布在p的電勢(shì)；2分3證實(shí)靜電場(chǎng)的旋度等于零；4分4根據(jù)高斯定律和靜電場(chǎng)的其他性質(zhì)推導(dǎo)出電勢(shì)的泊松方程和拉普拉斯方程,并解釋方程中的每一項(xiàng)；6題五-1圖2、如右以下圖中,一根無限長,半徑為a的銅棒,在其內(nèi)均勻的分布著自由電流I.在解題過程中假設(shè)銅棒為均勻線性抗磁介質(zhì)相對(duì)磁導(dǎo)率為.1求p點(diǎn)的磁感應(yīng)強(qiáng)度B與磁場(chǎng)強(qiáng)度H;6分2銅棒內(nèi)任意一點(diǎn)K,它與軸線的距離為bba.求K點(diǎn)的磁感應(yīng)強(qiáng)度B,磁場(chǎng)弓II度H以及磁化強(qiáng)度M;6分3求整個(gè)銅棒內(nèi)的磁化電流束縛電流.4分題五-2圖參考教材：郭碩鴻編,?電動(dòng)力學(xué)?第三版,人民教育出版社,2021年電

30、動(dòng)力學(xué)復(fù)習(xí)題庫石東平收集整理重慶文理學(xué)院電子電氣工程學(xué)院物理系2021年12月1.根底2.3.4.5.6.7.8.9.單項(xiàng)選擇題學(xué)習(xí)電動(dòng)力學(xué)課程的主要目的有下面的幾條,其中錯(cuò)誤的選項(xiàng)是DA.B.C.掌握電磁場(chǎng)的根本規(guī)律,加深對(duì)電磁場(chǎng)性質(zhì)和時(shí)空概念的理解獲得本課程領(lǐng)域內(nèi)分析和處理一些根本問題的初步水平,更深刻領(lǐng)會(huì)電磁場(chǎng)的物質(zhì)性,加深辯證唯物主義的世界觀D.物理理論是否認(rèn)之否認(rèn),沒有絕對(duì)的真理,世界是不可知的為以后解決實(shí)際問題打下A.C.(AB)B)B(A)A(卜列不是恒等式的為A.設(shè)r,XX點(diǎn)指向場(chǎng)點(diǎn),那么(yA.A)B)B.y)2B.D.B)B(A)(A)C.D.(zz)2為源點(diǎn)到場(chǎng)點(diǎn)的距離,

31、r的方向規(guī)定為從源m為常矢量,矢量A.A=v設(shè)區(qū)域V要給定A.設(shè)區(qū)域S,B.B.vm-R3內(nèi)給定自由電荷分布B.QV內(nèi)給定自由電荷分布c.r0vR標(biāo)量R3,那么除R=0點(diǎn)外,A與應(yīng)滿足關(guān)系C.A=D.以上都不對(duì)x,S為V的邊界,欲使V的電場(chǎng)唯一確定,那么需rC.E的切向分量D.以上都不對(duì)那么V內(nèi)的電場(chǎng)AA.唯一確定x,在V的邊界S上給定電勢(shì)B.可以確定但不唯一C.不能確定導(dǎo)體的靜電平衡條件歸結(jié)為以下幾條,其中錯(cuò)誤的選項(xiàng)是CA.導(dǎo)體內(nèi)部不帶電,電荷只能分布于導(dǎo)體外表C.導(dǎo)體外表電場(chǎng)線沿切線方向一個(gè)處于s或電勢(shì)的法向?qū)?shù)D.以上都不對(duì)B.D.導(dǎo)體內(nèi)部電場(chǎng)為零整個(gè)導(dǎo)體的電勢(shì)相等x點(diǎn)上的單位點(diǎn)電荷所激

32、發(fā)的電勢(shì)x滿足方程C2V(x)02/V1/VVxxxC.010 .對(duì)于均勻帶電的千體,有C.A.電偶極矩不為零,電四極矩也不為零C.電偶極矩為零,電四極矩也為零11 .對(duì)于均勻帶電的長形旋轉(zhuǎn)橢球體,有A.電偶極矩不為零,電四極矩也不為零零C.電偶極矩為零,電四極矩也為零零12 .對(duì)于均勻帶電的立方體,那么CA.電偶極矩不為零,電四極矩為零C.電偶極矩為零,電四極矩也為零零13 .電四極矩有幾個(gè)獨(dú)立分量CA.9個(gè)B.6個(gè)C.5個(gè)2VRx1/0B.2V1V2xxD.0B.電偶極矩為零,電四極矩不為零D.電偶極矩不為零,電四極矩為零BB.電偶極矩為零,電四極矩不為D.電偶極矩不為零,電四極矩為B.電

33、偶極矩為零,電四極矩不為零D.電偶極矩不為零,電四極矩也不為D.4個(gè)14. 平面電磁波的特性描述如下：rr電磁波為橫波,E和B都與傳播方向垂直rrrrrE和B互相垂直,EB沿波矢k方向rrE和B同相,振幅比為v以上3條描述正確的個(gè)數(shù)為DA.0個(gè)B.1個(gè)C.2個(gè)15. 關(guān)于全反射以下說法正確的選項(xiàng)是DA.折射波的平均能流密度為零C.反射波與入射波的瞬時(shí)能流密度相等相等16. 有關(guān)復(fù)電容率的表達(dá)式為A.D.3個(gè)°B.折射波的瞬時(shí)能流密度為零D.反射波與入射波的平均能流密度IB.17.有關(guān)復(fù)電容率I一的描述正確的選項(xiàng)是D.IA.C.D.A. 代表位移電流的奉獻(xiàn),它能引起電磁波功率的耗散B.

34、 代表傳導(dǎo)電流的奉獻(xiàn),它能引起電磁波功率的耗散C. 代表位移電流的奉獻(xiàn),它能引起電磁波功率的耗散D. 代表傳導(dǎo)電流的奉獻(xiàn),它能引起電磁波功率的耗散18.有關(guān)復(fù)電容率I-的描述正確的選項(xiàng)是AA.實(shí)數(shù)局部代表位移電流的奉獻(xiàn),它不能引起電磁波功率的耗散；虛數(shù)局部是傳導(dǎo)電流的奉獻(xiàn),它引起能量耗散B.實(shí)數(shù)局部代表傳導(dǎo)電流的奉獻(xiàn),它不能引起電磁波功率的耗散；虛數(shù)局部是位移電流的奉獻(xiàn),它引起能量耗散C.實(shí)數(shù)局部代表位移電流的奉獻(xiàn),它引起電磁波功率的耗散；虛數(shù)局部是傳導(dǎo)電流的奉獻(xiàn),它不能引起能量耗散D.實(shí)數(shù)局部代表傳導(dǎo)電流的奉獻(xiàn),它引起電磁波功率的耗散；虛數(shù)局部是位移電流的奉獻(xiàn),它不能引起能量耗散19.波矢量

35、k1,有關(guān)說法正確的個(gè)數(shù)是B矢量和的方向不常一致為相位常數(shù),為衰減常數(shù)只有實(shí)部才有實(shí)際意義20.A.0個(gè)r導(dǎo)體中波矢量krA. k為傳播因子B. 1個(gè)C.2個(gè)r1r,以下說法正確的選項(xiàng)是r8. 為傳播因子D.3個(gè)B.rC. 為傳播因子rD.為衰減因子21. 良導(dǎo)體條件為CA.1B.<<1C.>>122. 金屬內(nèi)電磁波的能量主要是BA.電場(chǎng)能量B.磁場(chǎng)能量C.電場(chǎng)能量和磁場(chǎng)能量各一半D.D.一周期內(nèi)是電場(chǎng)能量,下一周期內(nèi)那么是磁場(chǎng)能量,如此循環(huán)mnp:-:m/L123. 諧振腔的本征頻率表達(dá)式為“L1L2L3,那么最低頻率的諧振波模為BA.0,1,1B.1,1,0C.1,

36、1,122n/L2p/L3D.(1,0,0)mnp24 .諧振腔的本征頻率表達(dá)式為最低頻率的諧振波模為A.A.0,1,1B.1,0,025 .可以傳播高頻電磁波的是B.A.諧振腔B.波導(dǎo)管,假設(shè)111213,那么26.矩形波導(dǎo)管邊長分別為a、baA.aB. b27.9頻率為3010Hz的微波,在0.7cm28.C.(1,1,1)D.(1,1,0)C.電路系統(tǒng)D.同軸電纜b,該波導(dǎo)管能傳播的最大波長為C).C. 2aD. 2b0.6cm的矩形波導(dǎo)管中,能以什么波模傳播?A. TE01B. TE10C. TE10及TE01D.TEii卜列不是超導(dǎo)體的電磁性質(zhì)的為A.超導(dǎo)電性B.邁斯納效應(yīng)C.趨膚效

37、應(yīng)D.阿哈諾夫一玻姆效應(yīng)29.一一一T一、,動(dòng)量流密度張量分量ij的物理意義為A.通過垂直于i軸的單位面積流過的動(dòng)量的A.j分量30.B.通過垂直于ij的單位面積流過的動(dòng)量C.通過垂直于j軸的單位面積流過的動(dòng)量的D.通過ij的單位面積流過的動(dòng)量在某區(qū)域內(nèi)能夠引入磁標(biāo)勢(shì)的條件是i分量A.磁場(chǎng)具有有旋性C.該區(qū)域內(nèi)沒有自由電流B.D.有電流穿過該區(qū)域該區(qū)域是沒有自由電流分布的單連通區(qū)域31 .1959年,Aharonov和Bohm提出一新的效應(yīng)簡稱A-B效應(yīng),此效應(yīng)說明DrrA.電場(chǎng)強(qiáng)度E和磁感應(yīng)強(qiáng)度B可以完全描述電磁場(chǎng)B.電磁相互作用不一定是局域的rC.管內(nèi)的B直接作用到管外的電子上,從而引起干

38、預(yù)條紋移動(dòng)rD.A具有可觀測(cè)的物理效應(yīng),它可以影響電子波束的相位,從而使干預(yù)條紋發(fā)生移動(dòng)32 .關(guān)于矢勢(shì)以下說法錯(cuò)誤的選項(xiàng)是A.rrrA.A與AA對(duì)應(yīng)于同一個(gè)電磁場(chǎng)理效應(yīng)rrC.由磁場(chǎng)B并不能唯一地確定矢勢(shì)A33 .矢勢(shì)AA,那么以下說法錯(cuò)誤的選項(xiàng)是rB.A是不可觀測(cè)量,沒有對(duì)應(yīng)的物rD.只有A的環(huán)量才有物理意義DA.A與A對(duì)應(yīng)于同一個(gè)磁場(chǎng)Bb.A和A是不可觀測(cè)量,沒有對(duì)應(yīng)的物理效應(yīng)C,只有A的環(huán)量才有物理意義,而每點(diǎn)上的A值沒有直接物理意義D.由磁場(chǎng)B能唯一地確定矢勢(shì)A34.電磁場(chǎng)的標(biāo)準(zhǔn)變換為A.B.C.D.35.t以下各項(xiàng)中不符合相對(duì)論結(jié)論的是A.同時(shí)性的相對(duì)性.B.時(shí)間間隔的相對(duì)性36.

39、C.因果律的相對(duì)性相對(duì)論有著廣泛的實(shí)驗(yàn)根底A.碳素分析法測(cè)定地質(zhì)年代D.空間距離的相對(duì)性,以下實(shí)驗(yàn)中不能驗(yàn)證相對(duì)論的是B.橫向多普勒效應(yīng)實(shí)驗(yàn)C.高速運(yùn)動(dòng)粒子壽命的測(cè)定D.攜帶原子鐘的環(huán)球飛行試驗(yàn)37.根據(jù)相對(duì)論理論以下說法中正確的個(gè)數(shù)為時(shí)間和空間是運(yùn)動(dòng)著的物質(zhì)存在的形式離開物質(zhì)及其運(yùn)動(dòng),就沒有絕對(duì)的時(shí)空概念時(shí)間不可逆地均勻流逝,與空間無關(guān)(4)同時(shí)發(fā)生的兩個(gè)事件對(duì)于任何慣性系都是同時(shí)的兩事件的間隔不因參考系的變換而改變A.1個(gè)B.2個(gè)C.3個(gè)D.4個(gè)填空題38.39.在某區(qū)域內(nèi)能夠引入磁標(biāo)勢(shì)的條件是能量守恒定律的積分式是40.動(dòng)量守恒定律的積分表達(dá)式為,其物理意義為_,其物理意義為41.諧振腔

40、的本征頻率表達(dá)式為.假設(shè)L1L2L3,那么最低頻率42.的諧振波模為良導(dǎo)體條件為;金屬內(nèi)電磁波的能量主要43.在波導(dǎo)管中傳播的電磁波,其截止頻率表達(dá)式為.假設(shè)ab,那么波導(dǎo)管中傳播的電磁波最大波長為44.洛倫茲標(biāo)準(zhǔn)輔助條件為;達(dá)朗貝爾方程的四維形式45.平面電磁波的特性為：a.46. 愛因斯坦狹義相對(duì)論的兩個(gè)根本假設(shè)為:.47. 理想導(dǎo)體界面的邊界條件為：.r48. a、k及E0為常矢量,那么ar=rvv-3酷V=.49. B=VA,假設(shè)B確定,那么A填確定或不確定,A的物理意義是dfdVwdV=50.能量守恒定律的積分式是-+dt,它的物理意義是51 .在國際單位制中,磁感應(yīng)通量的量綱式是,

41、單位名稱是52 .波矢量k1,其中相位常數(shù)是,衰減常數(shù)是.53 .電容率=+i,其中實(shí)數(shù)局部代表電流的奉獻(xiàn),它不能引起電磁波功率的耗散,而虛數(shù)局部是電流的奉獻(xiàn),它引起能量耗散.54 .金屬內(nèi)電磁波的能量主要是電場(chǎng)能量還是磁場(chǎng)能量答：.955 .頻率為3010HZ的微波,在0.7cm0.4cm的矩形波導(dǎo)管中,能以什么波模傳播答：.56 .超導(dǎo)體的性質(zhì)力、O57 .理想介質(zhì)界面的邊值條件為、.58 .平面電磁波的能流密度表達(dá)式為,動(dòng)量流密度表達(dá)式為.59 .金屬內(nèi)電磁波只能在傳播,其能量主要是能量.60 .寫出推遲勢(shì)的表達(dá)式、.61 .庫侖標(biāo)準(zhǔn)輔助條件為;洛倫茲標(biāo)準(zhǔn)輔助條件為.62 .相對(duì)論中物體

42、的能量公式為,四維電流密度表示為.三、簡做題63 .電磁場(chǎng)理論賴以建立的重要實(shí)驗(yàn)及其重要意義.64.65.1We二靜電場(chǎng)能量公式2We靜電場(chǎng)能量可以表示為1rr、靜磁場(chǎng)能量公式m2的適用條件.1dV2,在非恒定情況下,場(chǎng)的總能量也能這樣完全通過電荷或電流分布表示出來嗎為什么?66 .寫出真空中Maxewll方程組的微分形式和積分形式,并簡述各個(gè)式子的物理意義.67 .寫出線性均勻各向同性介質(zhì)中麥克斯韋方程微分形式和積分形式,其簡述其物理意義.68 .電象法及其理論依據(jù).69 .引入磁標(biāo)勢(shì)的條件和方法.70 .真空中電磁場(chǎng)的能量密度和動(dòng)量密度,并簡述它們?cè)谡婵罩衅矫骐姶挪ㄇ闆r下分別與能流密度及動(dòng)

43、量流密度間的關(guān)系.71 .真空中和均勻良導(dǎo)體中定態(tài)電磁波的一般形式及其兩者的差異.72 .比擬庫侖標(biāo)準(zhǔn)與洛倫茲標(biāo)準(zhǔn).73 .分別寫出在洛侖茲標(biāo)準(zhǔn)和庫侖標(biāo)準(zhǔn)下電磁場(chǎng)標(biāo)勢(shì)矢勢(shì)所滿足的波動(dòng)方程,試比擬它們的特點(diǎn).74 .寫出推遲勢(shì),并解釋其物理意義.75 .解釋什么是電磁場(chǎng)的標(biāo)準(zhǔn)變換和標(biāo)準(zhǔn)不變性?76 .邁克爾遜一莫來實(shí)驗(yàn)的意義.77 .狹義相對(duì)論的兩個(gè)根本原理假設(shè)及其內(nèi)容.78 .寫出洛倫茲變換及其逆變換的形式.79 .具有什么變換性質(zhì)的物理量為洛倫茲標(biāo)量、四維協(xié)變矢量和四維協(xié)變張量試各舉例.80 .寫出電荷守恒定律的四維形式,寫出麥克斯韋電磁場(chǎng)方程組的四維形式.四、證實(shí)題81 .函數(shù)與無源場(chǎng)A分

44、別滿足22yFx,y,zAGx,y,zBF(x,y,z)求證：BA滿足如下方程組:BG(x,y,z)、電容率為82 .寫出介質(zhì)中的麥克斯韋方程組,并從麥克斯韋方程組出發(fā),求電導(dǎo)率為的均勻介質(zhì)內(nèi)部自由電荷密度與時(shí)間t的關(guān)系.83 .證實(shí)：當(dāng)兩種絕緣介質(zhì)的分界面上不帶面自由電荷時(shí),電場(chǎng)線的曲折滿足tan22tan11其中1和2分別為兩種介質(zhì)的介電常數(shù),1和2分別為界面兩側(cè)電場(chǎng)線與法線的夾當(dāng)兩種導(dǎo)電介質(zhì)內(nèi)流有恒定電流時(shí),分界面上電流線曲折滿足tan2tan1其中1和2分別為兩種介質(zhì)的電導(dǎo)率.84.試用A表示一個(gè)沿z方向的均勻恒定磁場(chǎng)Bo,寫出A的兩種不同表示式,證實(shí)兩者之差是無旋場(chǎng).85.在線性均勻

45、介質(zhì)的自由空間中,試?yán)梦⒎中问降柠溈怂鬼f方程組證實(shí):(1)對(duì)于時(shí)諧(定態(tài))電磁波,其波動(dòng)方程為亥姆霍茲方程：一r一r一2Ek2E0,式中：kJrE求出.rB(2)此時(shí),磁場(chǎng)可由86.87.證實(shí)：兩平行無限大導(dǎo)體平面之間可以傳播一種偏振的TEM電磁波.電磁波rErE(x,y,z,t)r0H及L'iE(x,y)erHIi(kzZt)在波導(dǎo)管中沿z方向傳播,試使用r°E,證實(shí)電磁場(chǎng)所有分量都可用Ez(x,y)及Hz(x,y)這兩個(gè)分量表示.22288 .證實(shí)EcB0假設(shè)在一慣性系中成立,那么在其它慣性系中也成立.五、計(jì)算題89 .有一內(nèi)外半徑分別為Ri和R2的空心介質(zhì)球,介質(zhì)的介電常數(shù)為,使介質(zhì)均勻帶靜止自由電荷,電荷體密度為f.求