一、名詞解釋.晶態(tài)-晶態(tài)固體材料中的原子有規(guī)律的周期性排列，或稱為長程有序。.非晶態(tài)-非晶態(tài)固體材料中的原子不是長程有序地排列，但在幾個原子的范圍內(nèi)保持著有序性，或稱為短程有序。.準(zhǔn)晶-準(zhǔn)晶態(tài)是介于晶態(tài)和非晶態(tài)之間的固體材料，其特點是原子有序排列，但不具有平移周期性。.單晶-整塊晶體內(nèi)原子排列的規(guī)律完全一致的晶體稱為單晶體。.多晶-由許多取向不同的單晶體顆粒無規(guī)則堆積而成的固體材料。.理想晶體（完整晶體）--內(nèi)在結(jié)構(gòu)完全規(guī)則的固體，由全同的結(jié)構(gòu)單元在空間無限重復(fù)排列而構(gòu)成。.空間點陣（布喇菲點陣）-晶體的內(nèi)部結(jié)構(gòu)可以概括為是由一些相同的點子在空間有規(guī)則地做周期性無限重復(fù)排列，這些點子的總體稱為空間點陣。.節(jié)點（陣點）-空間點陣的點子代表著晶體結(jié)構(gòu)中的相同位置，稱為節(jié)點（陣點）。.點陣常數(shù)（晶格常數(shù)）-慣用元胞棱邊的長度。.晶面指數(shù)一描寫布喇菲點陣中晶面方位的一組互質(zhì)整數(shù)。量.配位數(shù)一晶體中和某一原子相鄰的原子數(shù)。.致密度一晶胞內(nèi)原子所占的體積和晶胞體積之比。.原子的電負(fù)性一原子得失價電子能力的度量；電負(fù)性=常數(shù)（電離能十親和能）.肖特基缺陷一晶體內(nèi)格點原子擴散到表面，體內(nèi)留下空位。.費侖克爾缺陷-晶體內(nèi)格點原子擴散到間隙位置，形成空位一填隙原子對。.色心■晶體內(nèi)能夠吸收可見光的點缺陷。心-離子晶體中一個負(fù)離子空位，束縛一個電子形成的點缺陷。心-離子晶體中一個正離子空位，束縛一個空穴形成的點缺陷。19.近鄰近似-在晶格振動中，只考慮最近鄰的原子間的相互作用。模型-在晶格振動中，假設(shè)所有原子獨立地以相同頻率e振動。模型-在晶格振動中，假設(shè)晶體為各向同性連續(xù)彈性媒質(zhì)，晶體中只有3支聲學(xué)波，且=vqo22德拜頻率口一Debye模型中g(shù)（）的最高頻率。.愛因斯坦頻率e一Einsten模型中g(shù)（）的最可幾頻率。.電子密度分布-溫度T時，能量E附近單位能量間隔的電子數(shù)。.接觸電勢差-任意兩種不同的物質(zhì)A、B接觸時產(chǎn)生電荷轉(zhuǎn)移，并分別在A和B上產(chǎn)生電勢VA、VB，這種電勢稱為接觸電勢，其差稱為接觸電勢差。電子費米氣-把質(zhì)量視為有效質(zhì)量m,除碰撞外相互間無互作用，遵守費米分布的Bloch電子的集合稱為BLoch電子費米氣。.慣用元胞（單胞）：既能反映晶格周期性，又能反映其對稱性的結(jié)構(gòu)單元。.簡諧近似：晶體中粒子相互作用勢能泰勒展開式中只取到二階項的近似。.杜隆-伯替定律：高溫下固體比熱為常數(shù)。.晶體的對稱性：經(jīng)過某種對稱操作后晶體能自身重合的性質(zhì)。.格波的態(tài)密度函數(shù)（振動模式密度）：在3附近單位頻率間隔內(nèi)的格波總數(shù)。.晶體結(jié)合能：原子在結(jié)合成晶體過程中所釋放出來的能量。.倒格矢：gA%aOlX￡12b，=Z善 己—*」其中 為正格子元胞體積。我們稱可、b2,b3為倒格子基矢。.帶隙（禁帶）：晶體中電子運動狀態(tài)不允許占據(jù)的能量范圍。.摩爾熱容：每摩爾物質(zhì)升高或降低單位溫度吸收或釋放出的熱量。.空間群：晶格全部對稱操作的集合。.色散關(guān)系：晶格振動中s和q之間的關(guān)系。.第一布里淵區(qū)：離到格子原點最近的倒格矢中垂面圍成的區(qū)域。.晶面：由布拉菲格子中不共線的三個格點所決定的平面。.格波：晶體中粒子的振動模式。40德拜定律：低溫下固體比熱與T3成正比。.布洛赫定律：晶體中的電子波函數(shù)是由晶格周期性調(diào)制的調(diào)幅平面波，即：（皮了）=u（太了）e次了u（女了）=u（E7+乃）n另一■種表不： （E,r+*）=Qik'RH）。n.基元：構(gòu)成晶體的全同的基本結(jié)構(gòu)單元.倒格子：以正格子基矢決定的倒格矢平移所得到的一個周期性的空間格子。.能態(tài)密度：給定體積的晶體，單位能量間隔內(nèi)所包含的電子狀態(tài)數(shù)。.聲子：對于晶格振動， 3為格波諧振子的能量量子，稱其為聲子。.布里淵區(qū)：在倒格子中，以某一點為坐標(biāo)原點，作所有倒格矢的垂直平分面，倒格子空間被這些平面分成許多區(qū)域，這些區(qū)域稱為布里淵區(qū)。.費米面：K空間中，能量E為費米能EF的等能面稱為費米面。.功函數(shù)：晶體中電子所處勢阱深度E0與費米能EF之差，稱為功函數(shù).離子晶體：質(zhì)點間通過離子鍵相互作用結(jié)合而成的晶體。二、單項選擇題1、晶體結(jié)構(gòu)的基本特性是（B）A、各向異性B、周期性C、自范性D、同一性2、晶體的性能特點不具有（C）A、各向異性B、均一性C、各向同性 D、對稱性3、單質(zhì)半導(dǎo)體的晶體結(jié)構(gòu)類型是（A）。A、金剛石型結(jié)構(gòu)B、閃鋅礦型結(jié)構(gòu)C、鈣鈦礦結(jié)構(gòu)D、密堆積結(jié)構(gòu)4、共價鍵的基本特點不具有（D）。A、飽和性 B、方向性 C、鍵強大D、各向同性5、晶體中的點缺陷不包括（D）。

A、肖特基缺陷B、佛倫克爾缺陷C、自填隙原子D、堆垛層錯6、離子晶體的基本特點有（C）A、低熔點B、高塑性C、高強度D、半導(dǎo)性7、氯化鈉晶體結(jié)構(gòu)是由（B）A、由二套面心格子沿體對角線方向滑3A長度套構(gòu)而成B、由二套面心立方格子沿晶軸方向滑長度套構(gòu)而成C、由二套體心立方格子沿體對角線方向滑3A長度套構(gòu)而成D、由一套體心格子和一套面心格子沿體對角線方的濯度套構(gòu)而成8、布里淵區(qū)的特點包括（B）A、各個布里淵區(qū)的形狀都不相同B、各布里淵區(qū)經(jīng)過適當(dāng)?shù)钠揭?，都可移到第一布里淵區(qū)且與之重合C、每個布里淵區(qū)的體積都不相等D、晶體結(jié)構(gòu)的布喇菲格子雖然相同，但其布里淵區(qū)形狀卻不會相同9、金屬晶體的熱傳導(dǎo)主要是通過（A）傳輸實現(xiàn)的A、電子B、聲子C、光子D、質(zhì)子10、在一維單原子鏈的晶格振動中，有（A）支聲學(xué)波、（A）支光學(xué)波。A、1,0B>1,1C、3,3D、3,611、依照量子自由電子論，K空間中電子的等能面是（A）。A、球面B、橢球面C、拋物面D、不規(guī)則曲面12、根據(jù)能帶理論，電子的能態(tài)密度隨能量變化的趨勢是隨能量增高而（D）。A、單調(diào)增大 B、不變C、單調(diào)減小D、復(fù)雜變化13、周期性邊界條件決定了電子的波矢K在第一布里淵區(qū)內(nèi)可取值數(shù)量與晶體的初基元胞數(shù)N（A）oA、相等B、大于C、小于D、不一定14、按照費米分布，費米能級所對應(yīng)的能態(tài)電子占據(jù)的幾率為（B）。A、1B、C、015、根據(jù)能帶的能量是波矢的周期函數(shù)的特點，能帶的表示圖式可以有三種。以下不正確的是（D）oA、簡約區(qū)圖式B、擴展區(qū)圖式C、反復(fù)圖式D、單一圖式16、量子自由電子論是建立在（B）的基本假設(shè)之上的。A、周期性勢場B、恒定勢場 C、無勢場17、晶體的宏觀特性包括（A）A、各向異性B、周期性C、重復(fù)性D、單一性18、不屬于半導(dǎo)體主要晶體結(jié)構(gòu)類型的是（D）。A、金剛石型結(jié)構(gòu)B、閃鋅礦型結(jié)構(gòu)C、鈣鈦礦結(jié)構(gòu)D、密堆積結(jié)構(gòu)耳（*）式可以有19、晶體中的線缺陷包括（C）。耳（*）式可以有A、小角晶界B、空位C、螺位錯D、堆垛層錯20、根據(jù)能帶的能量是波矢的周期函數(shù)的特點，能帶的表示圖三種。圖示屬于（A）。A、簡約區(qū)圖式B、擴展區(qū)圖式C、重復(fù)圖式 D、周期圖式21、金剛石結(jié)構(gòu)是由（A）A、由二套面心格子沿體對角線方向滑14長度套構(gòu)而成B、由二套簡單立方格子沿體對角線方向滑14長度套構(gòu)而成C、由二套體心立方格子沿體對角線方向滑14長度套構(gòu)而成D、由一套體心格子和一套面心格子沿體對角線方I向長度套構(gòu)而成22、布里淵區(qū)的特點不包括（A）A、各個布里淵區(qū)的形狀都是相同的（不同的）B、各布里淵區(qū)經(jīng)過適當(dāng)?shù)钠揭?，都可移到第一布里淵區(qū)且與之重合C、每個布里淵區(qū)的體積都是相同的D、無論晶體是由哪種原子組成，只要布喇菲格子相同，其布里淵區(qū)形狀也就相同23、絕緣晶體的熱傳導(dǎo)是通過（B）傳輸實現(xiàn)的A、電子B、聲子C、光子D、質(zhì)子24、在一維雙原子鏈的晶格振動中，有（A）支聲學(xué)波、（A）支光學(xué)波。A、1，1B、2，2 C、3，3D、4，4按照費米分布，絕對0度時費米能以下的能態(tài)電子占據(jù)的幾率為（A）。TOC\o"1-5"\h\zA、1B、 C、0能帶理論是建立在（A）的基本假設(shè)之上的。A、周期性勢場 B、恒定勢場 C、無勢場三.填空.晶體結(jié)構(gòu)的基本特點是具有（周期）性和（重復(fù) ）性..離子晶體的（光學(xué)波 ）波會引起對遠(yuǎn)紅外線的吸收..描述晶體對稱性可以概括為（32 ）個點群,（230）個空間群..金屬主要是依靠（電子）導(dǎo)熱,而絕緣體主要依靠（聲子）導(dǎo)熱..對一維晶體，其晶格振動僅存在（ 聲學(xué) ）波，而二、三維晶體振動既有（ 聲學(xué) ）波，又有（ 光學(xué) ）波..對于量子化的自由電子，其K空間中的等能面為（ 球面）..費米能是指電子占據(jù)幾率為（ 1/2 ）的電子態(tài)本征能量大小..能帶理論中，電子的E?K關(guān)系具有（倒格子）周期性..對晶格常數(shù)為a的簡單立方晶體,與正格矢R=ai+2aj+2ak正交的倒格子晶面族的面指數(shù)為（122）..離子晶體的（光學(xué)波）會引起離子晶體的極化..金剛石晶體的結(jié)合類型是典型的（共價結(jié)合）晶體,它有（6）支格波..兩種不同金屬接觸后,費米能級高的帶（正）電.四、判斷對錯1、各向異性是晶體的基本特性之一。 （V）2、單質(zhì)半導(dǎo)體和二元化合物半導(dǎo)體的主要晶體結(jié)構(gòu)類型為金剛石型結(jié)構(gòu)和閃鋅礦型結(jié)構(gòu)。（V）3、各布里淵區(qū)經(jīng)過適當(dāng)?shù)钠揭?，仍無法移到第一布里淵區(qū)且與之重合。（X）4、在一維單原子鏈的晶格振動中，有1支光學(xué)波、無聲學(xué)波。 （X）5、依照能帶理論，電子的能態(tài)密度隨能量變化的趨勢總是隨能量增高而增大。（X）6、周期性邊界條件決定了電子的波矢K在第一布里淵區(qū)內(nèi)可取值數(shù)量與晶體的初基元胞數(shù)NTOC\o"1-5"\h\z相等。 （V）7、同一晶體在絕對0度時的費米能大于絕對0度時以上時的費米能。（V）8、能帶理論是建立在恒定勢場的基本假設(shè)之上的。 （X）9、晶體的宏觀特性包括各向異性、解理性、周期性、重復(fù)性。 （X）10、空位、小角晶界、螺位錯、堆垛層錯都是晶體中的線缺陷。 （X）11、共價晶體的基本特點有高強度、高硬度、高熔點。 （J）12、布里淵區(qū)的特點包括A、B、C：A、各個布里淵區(qū)的形狀都是相同的B、各布里淵區(qū)經(jīng)過適當(dāng)?shù)钠揭疲伎梢频降谝徊祭餃Y區(qū)且與之重合C、每個布里淵區(qū)的體積都是相同的D、無論晶體是由哪種原子組成，只要布喇菲格子相同，其布里淵區(qū)形狀也就相同（X）13、絕緣晶體的熱傳導(dǎo)是通過聲子傳輸實現(xiàn)的。 （J）14、在一維雙原子鏈的晶格振動中，有1支聲學(xué)波、1支光學(xué)波。（J）15、依照量子自由電子論，K空間中電子的等能面是不規(guī)則曲面。 （X）16、依照量子自由電子論，態(tài)密度隨能量變化的總趨勢是隨能量增高而增大。（J）17按照費米分布，絕對0度時費米能以下的能態(tài)電子占據(jù)的幾率為0。（X）五、簡述及問答題.試述晶態(tài)、非晶態(tài)、準(zhǔn)晶、多晶和單晶的結(jié)構(gòu)特征。解：晶態(tài)固體材料中的原子有規(guī)律的周期性排列，或稱為長程有序。非晶態(tài)固體材料中的原子不是長程有序地排列，但在幾個原子的范圍內(nèi)保持著有序性，或稱為短程有序。準(zhǔn)晶態(tài)是介于晶態(tài)和非晶態(tài)之間的固體材料，其特點是原子有序排列，但不具有平移周期性。另外，晶體又分為單晶體和多晶體：整塊晶體內(nèi)原子排列的規(guī)律完全一致的晶體稱為單晶體；而多晶體則是由許多取向不同的單晶體顆粒無規(guī)則堆積而成的。.晶格點陣與實際晶體結(jié)構(gòu)有何區(qū)別和聯(lián)系解：晶體點陣是一種數(shù)學(xué)抽象，其中的格點代表基元中某個原子的位置或基元質(zhì)心的位置,也可以是基元中任意一個等價的點。當(dāng)晶格點陣中的格點被具體的基元代替后才形成實際的晶體結(jié)構(gòu)。晶格點陣與實際晶體結(jié)構(gòu)的關(guān)系可總結(jié)為：晶格點陣十基元=實際晶體結(jié)構(gòu).晶體結(jié)構(gòu)可分為Bravais格子和復(fù)式格子嗎解：晶體結(jié)構(gòu)可以分為Bravais格子和復(fù)式格子，當(dāng)基元只含一個原子時，每個原子的周圍情況完全相同，格點就代表該原子，這種晶體結(jié)構(gòu)就稱為簡單格子或Bravais格子；當(dāng)基元包含2個或2個以上的原子時，各基元中相應(yīng)的原子組成與格點相同的網(wǎng)格，這些格子相互錯開一定距離套構(gòu)在一起，這類晶體結(jié)構(gòu)叫做復(fù)式格子。.試述晶體結(jié)構(gòu)，空間點陣，基元，B格子、單式格子和復(fù)式格子之間的關(guān)系和區(qū)別。解：（1）晶體結(jié)構(gòu)=空間點陣+基元，空間點陣=3格子，晶體結(jié)構(gòu)=帶基元的B格子。（2）基元內(nèi)所含的原子數(shù)=晶體中原子的種類數(shù)。（元素相同，由于周圍環(huán)境不同，可以認(rèn)為是不同種類的原子，ex：金剛石。）B格子的基本特征：各格點情況完全相同。（4）單式格子：晶體由一種原子組成。復(fù)式格子：晶體由幾種原子組成，每種原子組成一個子格子，晶體由幾個子格子套構(gòu)而成。所以，復(fù)式格子=晶體結(jié)構(gòu)，復(fù)式格子B格子。.倒格子的實際意義是什么一種晶體的正格矢和相應(yīng)的倒格矢是否有一一對應(yīng)的關(guān)系

解：倒格子的實際意義是由倒格子組成的空間實際上是狀態(tài)空間（波矢K空間），在晶體的X射線衍射照片上的斑點實際上就是倒格子所對應(yīng)的點子。2兀[a2兀[axa]2 3Q2口[axa]3 1Q2n[axa]\o"CurrentDocument"1 2Q由此可以唯一地確定相應(yīng)的倒格子空間。同樣，b=3式中口是晶格原胞的體積，即Q=ai.[a2xa3],由此可以唯一地確定相應(yīng)的倒格子空間。同樣，反過來由倒格矢也可唯一地確定正格矢。所以一種晶體的正格矢和相應(yīng)的倒格矢有一一對應(yīng)的關(guān)系。.正、倒格子之間有哪些關(guān)系解：若h、h2、h為互質(zhì)整數(shù)，則G=hb+h方+hb為該方向最短倒格矢;123 hii2 2 3 3正、倒格子互為倒格子；G=hb+h"+hb垂直于晶面族（）；h11 22 33（3）某方向最短倒格矢Gh=hi4+h2b+h3b之模和晶面族（）的面間距dh成反比（3）GhGb,R=2兀m（m為整數(shù)）hn? =（2兀）3.為什么要使用“倒空間”的概念解：波的最主要的指標(biāo)是波矢K，波矢K的方向就是波傳播的方向，波矢的模值與波長成反比，波矢的量綱是1/m。討論晶體與波的相互作用是固體物理的基本問題之一。一般情況下晶體的周期性、對稱性等均在正空間描述，即在m的量綱中描述。為了便于討論晶體與波的相互作用，必須把二者放到同一個空間，同一坐標(biāo)系中來。我們的選擇是把晶體變換到量綱是1/m的空間即倒空間來，即在倒空間找到正空間晶體的“映射”。.點對稱操作的基本操作是哪幾個解：點對稱操作的基本操作共有八個，分別是C1、C2、、C3、C4、C6、i、m、C4。.一個物體或體系的對稱性高低如何判斷有何物理意義一個正八面體有哪些對稱操作解：對于一個物體或體系，我們首先必須對其經(jīng)過測角和投影以后，才可對它的對稱規(guī)律，進(jìn)行分析研究。如果一個物體或體系含有的對稱操作元素越多，則其對稱性越高；反之，含有的對稱操作元素越少，則其對稱性越低。晶體的許多宏觀物理性質(zhì)都與物體的對稱性有關(guān)，例如六角對稱的晶體有雙折射現(xiàn)象。而立方晶體，從光學(xué)性質(zhì)來講，是各向同性的。正八面體中有3個4度軸，其中任意2個位 于同一個面內(nèi)，而另一個則垂直于這個面；6個2度軸；6個與2度軸垂直的對稱面；3個與4度軸垂直的對稱面及一個對稱中心。.晶體中有哪幾種密堆積，密堆積的配位數(shù)是多少解：密堆積是具有最大配位數(shù)（12）的排列方式，有hcp:ABAB…結(jié)構(gòu)和fcc：ABCABC…結(jié)構(gòu)，共兩種。.解理面是面指數(shù)低的晶面還是指數(shù)高的晶面為什么晶體容易沿解理面劈裂，說明平行于解理面的原子層之間的結(jié)合力弱，即平行解理面的原層的間距大.因為面間距大的晶面族的指數(shù)低.所以解理面是面指數(shù)低的晶面..晶體結(jié)構(gòu)、B格子、所屬群之間的關(guān)系如何解：晶體結(jié)構(gòu)不同，B格子可以相同，例如，金剛石結(jié)構(gòu)和NaCl結(jié)構(gòu)的B格子均為FCC；B格子可比晶體結(jié)構(gòu)有更多的對稱操作數(shù)，或說具有更高的對稱性；不同的晶體結(jié)構(gòu)，不同的B格子，可以屬于相同的群，例如，B格子分別為fcc和bcc均屬于Oh群。.對六角晶系的晶面指數(shù)和晶向指數(shù)使用四指標(biāo)表示有什么利弊解：優(yōu)點：使在晶體學(xué)和物理上等效的晶面、晶向具有相似的指數(shù)。缺點：沒有三指標(biāo)簡單；四指標(biāo)中加了“前三個指標(biāo)和為零”的限制條件，否則指標(biāo)可能出現(xiàn)不惟一性。.試問7種典型晶體結(jié)構(gòu)的配位數(shù)（最近鄰原子數(shù)）分別是多少解：7種典型的晶體結(jié)構(gòu)的配位數(shù)如下表所示：晶體結(jié)構(gòu)配位數(shù)晶體結(jié)構(gòu)配位數(shù)面心立方六角密積12氯化鈉型結(jié)構(gòu)6體心立方8氯化銫型結(jié)構(gòu)8簡單立方6金剛石型結(jié)構(gòu)415.七種晶系和十四種B格子是根據(jù)什么劃分的解：七種晶系：B格子的點對稱性的種類數(shù)只有7種，稱之為七種晶系。十四種B格子：B格子的空間對稱性的種類數(shù)共有14種，稱之為14種B格子。晶體結(jié)構(gòu)B格子點群數(shù)327七種晶系空間群數(shù)23014十四種B格子16.試述離子鍵、共價鍵、金屬鍵、范德瓦爾斯和氫鍵的基本特征。解：（1）離子鍵：無方向性，鍵能相當(dāng)強；（2）共價鍵：飽和性和方向性，其鍵能也非常強；（3）金屬鍵：有一定的方向性和飽和性，其價電子不定域于2個原子實之間，而是在整個晶體中巡游，處于非定域狀態(tài)，為所有原子所“共有”；（4）范德瓦爾斯鍵：依靠瞬時偶極距或固有偶極距而形成，其結(jié)合力一般與萬成反比函數(shù)關(guān)系，該鍵結(jié)合能較弱；（5）氫鍵：依靠氫原子與2個電負(fù)性較大而原子半徑較小的原子（如O,F,N等）相結(jié)合形成的。該鍵也既有方向性，也有飽和性，并且是一種較弱的鍵，其結(jié)合能約為50kJ/mol。7.原子間的排斥作用和吸引作用有何關(guān)系各自起主導(dǎo)的范圍是什么在原子由分散無規(guī)則的中性原子結(jié)合成規(guī)則排列的晶體過程中,吸引力起了主要作用．在吸引力的作用下,原子間的距離縮小到一定程度,原子間才出現(xiàn)排斥力.當(dāng)排斥力與吸引力相等時,晶體達(dá)到穩(wěn)定結(jié)合狀態(tài).可見,晶體要達(dá)到穩(wěn)定結(jié)合狀態(tài),吸引力與排斥力缺一不可.設(shè)此時相鄰原子間的距離為r。，當(dāng)相鄰原子間的距離r>r。時，吸引力起主導(dǎo)作用；當(dāng)相鄰原子問的距離r<r。時，排斥力起立導(dǎo)作用.8.是否有與庫侖力無關(guān)的晶體結(jié)合類型對照晶體的各種鍵合類型說明之。共價結(jié)合中，電子雖然不能脫離電負(fù)性大的原子，但靠近的兩個電負(fù)性大的原子可以各出一個電子，形成電子共享的形式，即這一對電子的主要活動范圍處于兩個原子之間，通過庫侖力，把兩個原子連接起來.離子晶體中，正離子與負(fù)離子的吸引力就是庫侖力.金屬結(jié)合中，原子實依靠原子實與電子云間的庫侖力緊緊地吸引著.分子結(jié)合中，是電偶極矩把原本分離的原了結(jié)合成了晶體.電偶極矩的作用力實際就是庫侖力.氫鍵結(jié)合中，氫先與電負(fù)性大的原子形成共價結(jié)合后，氫核與負(fù)電中心不再重合，迫使它通過庫侖力再與另一個電負(fù)性大的原子結(jié)合.可見，所有晶體結(jié)合類型都與庫侖力有關(guān).9.有人說“晶體的內(nèi)能就是晶體的結(jié)合能”，對嗎解：這句話不對，晶體的結(jié)合能是指當(dāng)晶體處于穩(wěn)定狀態(tài)時的總能量（動能和勢能）與組成這晶體的N個原子在自由時的總能量之差，即E=E-E。（其中E為結(jié)合能，E為組成這晶體bN0 b N的N個原子在自由時的總能量，E為晶體的總能量）。而晶體的內(nèi)能是指晶體處于某一狀態(tài)時（不0一定是穩(wěn)定平衡狀態(tài)）的，其所有組成粒子的動能和勢能的總和。0.棱（刃）位錯和螺位錯分別與位錯線的關(guān)系如何解：棱（刃）位錯：滑移方向垂直位錯線。螺位錯：滑移方向平行位錯線。1.位錯線的定義和特征如何解：位錯線的定義：滑移區(qū)與未滑移的分界線；位錯線的特征：線附近原子排列失去周期性；位錯線不是熱運動的結(jié)果；位錯線可在體內(nèi)形成閉合線，可在表面露頭，不可能在體內(nèi)中斷。22.周期性邊界條件的物理含義是什么引入這個條件后導(dǎo)致什么結(jié)果如果晶體是無限大，^的取值將會怎樣解：由于實際晶體的大小總是有限的，總存在邊界，而顯然邊界上原子所處的環(huán)境與體內(nèi)原子的不同，從而造成邊界處原子的振動狀態(tài)應(yīng)該和內(nèi)部原子有所差別?？紤]到邊界對內(nèi)部原子振動狀態(tài)的影響，波恩和卡門引入了周期性邊界條件。其具體含義是設(shè)想在一長為Na的有限晶體邊界之外，仍然有無窮多個相同的晶體，并且各塊晶體內(nèi)相對應(yīng)的原子的運動情況一樣，即第j個原子和第N+j個原子的運動情況一樣，其中t=1,2,3…。引入這個條件后，導(dǎo)致描寫晶格振動狀態(tài)的波矢q只能取一些分立的不同值。如果晶體是無限大，波矢q的取值將趨于連續(xù)。23.討論晶格振動時的物理框架是牛頓力學(xué)還是量子力學(xué)解：牛頓力學(xué)+量子力學(xué)修正，所以又可稱為半經(jīng)典理論。24.一維格波波矢q的的取值范圍是什幺q在第一B、Z內(nèi)取值數(shù)是多少q有哪些特點兀兀解：q的取值范圍：為保證唯一性，g在第一內(nèi)取值，即一一〈q<~aaNaLq在第一內(nèi)取值數(shù)為N（初基元胞數(shù)）。q不連續(xù)（準(zhǔn)連續(xù)）；均勻分布；密度元=元25.在三維晶體中，格波獨立的q點數(shù)，格波個數(shù)，格波總支數(shù)，聲學(xué)波支數(shù)，光學(xué)波支數(shù)分別等于多少解：獨立的q點數(shù)=晶體的初基元胞數(shù)N；格波個數(shù)=晶體原子振動自由度數(shù)，3NS個；格波支數(shù)=3S （初基元胞內(nèi)原子振動的自由度數(shù)）；其中3支聲學(xué)波，3（s-1）支光學(xué)波。26.定性地講，聲學(xué)波和光學(xué)波分別描述了晶體原子的什幺振動狀態(tài)解：定性地講,聲學(xué)波描述了元胞質(zhì)心的運動,光學(xué)波描述了元胞內(nèi)原子的相對運動。描述元胞內(nèi)原子不同的運動狀態(tài)是二支格波最重要的區(qū)別。2還具27.晶格振動的色散曲線有哪些對稱性解：（1）3（辦=30+G）3（辦=3（-q）2還具有與晶體結(jié)構(gòu)相同的對稱性。28.討論晶格振動的系統(tǒng)能量時為什幺要引入簡正坐標(biāo)Qq[t）解：為了消去交叉項,便于數(shù)學(xué)處理和看出物理意義（簡諧格波間相互獨立）。29.什么叫聲子對于一給定的晶體，它是否擁有一定種類和一定數(shù)目的聲子解：聲子就是晶格振動中的簡諧振子的能量量子,它是一種玻色子,服從玻色－愛因斯坦統(tǒng)計，即具有能量為力wjq）的聲子平均數(shù)為n.（q）= 1j e方w（q）/（kT）—1對于一給定的晶體,它所對應(yīng)的聲子種類和數(shù)目不是固定不變的,而是在一定的條件下發(fā)生變化。30.討論晶格振動時的量子力學(xué)修正體現(xiàn)在什幺地方解：體現(xiàn)在把諧振子能量用量子諧振子能量表示。并不是體現(xiàn)在引入格波、格波用諧振子等效及9不連續(xù)等方面。31.聲子有哪些性質(zhì)解：⑴聲子是量子諧振子的能量量子；⑵3NS格波與3NS個量子諧振振子一一對應(yīng)；（1）聲子為玻色子；⑵平衡態(tài)時聲子是非定域的；⑶聲子是準(zhǔn)粒子遵循能量守恒力3+to=力31 2 3準(zhǔn)動量選擇定則hq+hq=h（q+G）1 2 3h⑷非熱平衡態(tài)，聲子擴散伴隨著熱量傳導(dǎo)；（5）平均聲子數(shù)32.晶體中聲子數(shù)目是否守恒頻率為叫％的格波的（平均）聲子數(shù)為即每一個格波的聲子數(shù)都與溫度有關(guān)，因此，晶體中聲子數(shù)目不守恒，它隨溫度的改變而改變。33.絕對零度時，價電子與晶格是否交換能量晶格的振動形成格被?價電子與晶格交換能量.實際是價電子與格波交換能量.格波的能量子稱為聲子，價電子與格波交換能量可視為價電子與聲子交換能量.頻率為3.的格波的聲子數(shù)從上式可以看出.絕對零度時，任何頻率的格波的聲子全都消失.出此，絕對零度時，價電子與晶格不再交換能量.34.長光學(xué)支格波與長聲學(xué)支格波本質(zhì)上有何差別答：長光學(xué)支格波的特征是每個原胞內(nèi)的不同原子做相對振動，振動頻率較高，它包含了晶格振動頻率最高的振動模式.長聲學(xué)支格波的特征是原胞內(nèi)的不同原子沒有相對位移，原胞做整體運動，振動頻率較低，它包含了晶格振動頻率最低的振動模式，波速是一常數(shù).任何晶體都存在聲學(xué)支格波，但簡單晶格（非復(fù)式格子）晶體不存在光學(xué)支格波.35.試舉一例說明固體物理中處理晶體內(nèi)微觀粒子（原子或電子）運動態(tài)問題的基本過程。答：以求解金屬晶體中自由電子的運動狀態(tài)為例，基本的處理過程如下：（1）建模（索末菲模型）。結(jié)構(gòu)模型：金屬晶體由不動的離子實（包括原子核和核外封閉殼層內(nèi)的電子）構(gòu)成三維周期性骨架，封閉殼層外的電子（價電子）在骨架中自由運動，成為自由電子。勢場模型：自由電子在金屬晶體中處于恒定的勢場，晶體表面存在一無窮大的勢壘。（2）建立運動方程（簡化的定態(tài)薛定諤方程）描述自由電子在金屬晶體運動狀態(tài)的態(tài)函數(shù)滿足:F-Va!TCr>+哥WS=0(3)假定自由電子運動的邊界條件(周期性邊界條件，即玻思一卡曼邊界條件)假設(shè)在有限晶體之外有無窮多個和這個有限晶體完全相同的假想晶體與之毫無縫隙地銜接在起，組成一個無限的晶體，自由電子即處于這樣的假想晶體中運動。(4)求解在上述邊界條件下解薛定你方程，得:(5)對解的討論(金屬晶體中自由電子的運動狀態(tài)的特點)由波函數(shù)模的平方上式說明，電子在金屬中各處出現(xiàn)的幾率一樣，形象地講即指電子是在金屬中很自由的,是自由電子。36晶格比熱容的愛因斯坦模型和德拜模型采用了什么簡化假設(shè)各取得了什么成就各有什么局限性為什么德拜模型在極低溫度下能給出精確結(jié)果解：我們知道晶體比熱容的一般公芭為，珞、q, 倉而""T)p(①)d①c=( )=k( )2VdTVBkT(eE、KkT—1)2由上式可以看出，在用量子理論求晶體比熱容時，問題的關(guān)鍵在于如何求角頻率的分布函數(shù)p(q)。但是對于具體的晶體來講，p(q)的計算非常復(fù)雜。為此，在愛因斯坦模型中，假設(shè)晶體中所有的原子都以相同的頻率振動，而在德拜模型中，則以連續(xù)介質(zhì)的彈性波來代表格波以求出p(q)的表達(dá)式。愛因斯坦模型取得的最大成就在于給出了當(dāng)溫度趨近于零時，比熱容c亦趨近于零的結(jié)果，這是經(jīng)典理論所不能得到的結(jié)果。其局限性在于模型給出的是比熱容c以指數(shù)形式趨近于零，快于實驗給出的以T3趨近于零的結(jié)果。德拜模型取得的最大成就在于它給出了在極低溫度下，比熱和溫度T3成比例，與實驗結(jié)果相吻合。其局限性在于模型給出的德拜溫度0應(yīng)視為恒定值，D適用于全部溫度區(qū)間，但實際上在不同溫度下，德拜溫度0是不同的。D在極低溫度下，并不是所有的格波都能被激發(fā)，而只有長聲學(xué)波被激發(fā)，對比熱容產(chǎn)生影響。而對于長聲學(xué)波，晶格可以視為連續(xù)介質(zhì)，長聲學(xué)波具有彈性波的性質(zhì)，因而德拜的模型

的假設(shè)基本符合事實，所以能得出精確結(jié)果。37.聲子碰撞時的準(zhǔn)動量守恒為什么不同于普通粒子碰撞時的動量守恒U過程物理圖像是什么它違背了普遍的動量守恒定律嗎解：聲子碰撞時，其前后的總動量不一定守恒，而是滿足以下的關(guān)系式力q+%q力q+%q=力q+%G其中上式中的G表示一倒格子矢量。1 2 3 "n對于G=0的情況，即有的+樹=的12，在碰撞過程中聲子的動量沒有發(fā)生變化，這種情況稱為3正規(guī)過程，或N過程，N過程只是改變了動量的分布，而不影響熱流的方向，它對熱阻是沒有貢獻(xiàn)的。對于G-0獻(xiàn)的。對于G-0的情況，稱為翻轉(zhuǎn)過程或U過程，其物理圖像可由下圖來描述：n_B_B_ A.B. 0432=( +)±<( +k"—4 -L5m2qa土Mm Mm Mm在上圖中，q+q是向“右”的，碰撞后q是向“左”的，從而破壞了熱流的方向，所以U過程對熱阻是有貢獻(xiàn)的。1U2過程沒有違背普遍的動量守恒定律，因為聲子不是實物量子，所以其滿足的是準(zhǔn)動量守恒關(guān)系。38從一維雙原子晶格色散關(guān)系出發(fā)，當(dāng)橫漸接近“和m=M時，在第一布里淵區(qū)中，晶格振動的色散關(guān)系如何變化試與一維單原子鏈的色散關(guān)系比較，并對結(jié)果進(jìn)行討論。解：一維雙原子晶格的色散關(guān)系為由此可做出如下圖的一維雙原子鏈振動的色散關(guān)系曲線圖一維雙原子鏈振動的色散關(guān)系曲線兀由上圖可以看出，當(dāng)m逐漸接近M時，在第一布里淵區(qū)邊界，即q=±2a處，聲學(xué)波的頻率開兀始增大，而光學(xué)波的頻率則開始減小，而當(dāng)〃=M時，則聲學(xué)波的頻率和光學(xué)波的頻率在4=±2a處24相等，都等于‘?M。而在一維單原子鏈中，其色散關(guān)系為s=+sin2彳，由此可見，在一維單原子鏈中只存在一支格波，其色散關(guān)系曲線與一維雙原子鏈中的聲學(xué)波的色散關(guān)系曲線基本相似，在其布里淵區(qū)邊界，即”土;處，其格波頻率為“二?弓，是雙原子鏈的格波在布里淵邊界的頻率值的2倍。9.有人定性地認(rèn)為，德拜溫度口是經(jīng)典概念與量子概念解釋比熱的分界線，你的看法如何解：德拜頻率口一以）的最高頻率；愛因斯坦頻率E_g（）中最可幾頻率；德拜溫度D與德拜頻率D相對應(yīng)。D成為經(jīng)典概念與量子概念解釋比熱的分界線，是因為經(jīng)典理論認(rèn)為：諧振子能量按自由度均分——即認(rèn)為所有波格均激發(fā)，而當(dāng)TD時，出現(xiàn)格波凍結(jié)，按經(jīng)典理論處理造成較大的誤差，而當(dāng)T〉D時，不出現(xiàn)格波凍結(jié)，按經(jīng)典理論處理造成的誤差也就相對較小了。0.熱膨脹系數(shù)v是如何表示的Y解： v=KVCv 式中：格林愛森系數(shù)； K：體彈性模量；V：晶體體積； C：晶體的熱容1.熱傳導(dǎo)系數(shù)（熱導(dǎo)率）是如何表示的1解： =-CvL式中：C:單位體積熱容；V:聲子平均速率；L：聲子平均自由TOC\o"1-5"\h\zv v程。2.什幺叫N過程和U過程以三聲子過程為例： 力3+力3=力3 力q+力，=力（q+g）\o"CurrentDocument"1 2 3 1 2 3hG=0 N過程G0 U過程h h3.為什幺說光學(xué)支一般對熱導(dǎo)貢獻(xiàn)小解：因為：（1）溫度不太高時（T D）光學(xué)支先凍結(jié)，對Cv貢獻(xiàn)?。?）光學(xué)支V小，V的物理意義是聲子運動的平均速率，而聲子的運動攜帶著能量的傳播，— d①因此V的意義應(yīng)與能量傳播的速度相對應(yīng)，能速vg=dq-，光學(xué)支色散曲線?q平坦，vg較小，即V較小。（3）光學(xué)支小的q大，易于發(fā)生U過程，而U過程將造成熱阻。44.有人說，熱容Cv是聲子密度的度量，你的看法如何解：由熱膨脹系數(shù)v.熱導(dǎo)率的表示式可知vcv、 cv,而由v、的物理意義可知，v、均應(yīng)與聲子密度相關(guān)，考察v、的表示式，只有認(rèn)為Cv表示聲子的密度，所以在相同溫度下，認(rèn)為熱容Cv是晶體中聲子密度的度量是可以的。45為什幺說“晶格振動”理論是半經(jīng)典理論解：首先只能求解牛頓方程，并引入了格波，而且每個格波的能量可用諧振子能量來表示。之后進(jìn)行了量子力學(xué)修正，量子力學(xué)修正體現(xiàn)在諧振子能量不用經(jīng)典諧振子能量表示式，而用量子諧振子能量表示式。46.簡述晶格振動理論中簡諧近似的成功之處和局限性。解：成功得出格波（聲學(xué)格波、光學(xué)格波）及其相應(yīng)的色散曲線，引入了聲子，并成功地解釋了熱容。其局限性主要表現(xiàn)為不能解釋熱膨脹、熱傳導(dǎo)等現(xiàn)象。47.什么是聲子的準(zhǔn)動量為什么稱它們是“準(zhǔn)”動量，而不直接稱為動量解：聲子是準(zhǔn)粒子，力q是聲子的準(zhǔn)動量。準(zhǔn)動量力q具有動量的量綱，但聲子間相互作用i 1滿足準(zhǔn)動量選擇定則力q+hq=h(q+G)其中是晶體的任意倒格矢。12 3h h48.金屬自由電子論作了哪些假設(shè)得到了哪些結(jié)果解：金屬自由論假設(shè)金屬中的價電子在一個平均勢場中彼此獨立，如同理想氣體中的粒子一樣是“自由〃的，每個電子的運動由薛定謂方程來描述；電子滿足泡利不相容原理，因此，電子不服從經(jīng)典統(tǒng)計而服從量子的費米一狄拉克統(tǒng)計。根據(jù)這個理論，不僅導(dǎo)出了魏德曼―佛蘭茲定律，而且而得出電子氣對晶體比熱容的貢獻(xiàn)是很小的。49.金屬自由電子論在k空間的等能面和費米面是何形狀費米能量與哪些因素有關(guān)解：金屬自由電子論在k空間的等能面和費米面都是球形。費米能量與電子密度和溫度有關(guān)。50.在低溫度下電子比熱容比經(jīng)典理論給出的結(jié)果小得多，為什么解：因為在低溫時，大多數(shù)電子的能量遠(yuǎn)低于費米能，由于受泡利原理的限制基本上不能參與熱激發(fā)，而只有在費米面附近的電子才能被激發(fā)從而對比熱容有貢獻(xiàn)。51.馳豫時間的物理意義是什么它與哪些因素有關(guān)解：馳豫時間的物理意義是指電子在兩次碰撞之間的平均自由時間，它的引入是用來描寫晶格對電子漂移運動的阻礙能力的。馳豫時間的大小與溫度、電子質(zhì)量、電子濃度、電子所帶電量及金屬的電導(dǎo)率有關(guān)。52.當(dāng)2塊金屬接觸時，為什么會產(chǎn)生接觸電勢差解：由于2塊金屬中的電子氣系統(tǒng)的費米能級高低不同而使熱電子發(fā)射的逸出功不同，所以這2塊金屬接觸時，會產(chǎn)生接觸電勢差。53.固體能帶論的兩個基本假設(shè)是什么解：(1)絕熱近似，原子實的影響用周期勢場等效，把多體問題化為多電子問題。(2)單電子近似，把其余電子對某一電子作用也用等效的平均勢場表示，把多電子問題簡化為單電子問題。54.固體能帶論的基本思路是怎樣的解：用絕熱近似和單電子近似，把原子實及其它電子的影響用等效的周期勢場P(r)來表示，進(jìn)而求解S—方程，并用量子力學(xué)的微擾論求出固體中電子的波函數(shù)和能量。關(guān)鍵是等效的周期勢場P(r)該如何表示。55.固體中電子狀態(tài)的主要特征有哪些解：用周期勢場P(r)等效相互作用之后(1)由孤立原子的能級變成固體的能帶；(2)出現(xiàn)電子的共有化；(3)由周期邊界條件波矢K取值不連續(xù)K=M+J9+3b其中L,L,L=0,NiN2N3 1231 2 3

C.（乏力本身具有倒格子周期性"=（E+G了）：任意倒格矢n n（2）a.能量具有倒格子周期性即E]E）=E（E+G）.b.因電子能量為物理的實在，也具有正晶格周期斗生。a.同一能帶對E=0的點具有反對稱性，e（E）=e（-E）b.e（E）具有與正晶格相同的對稱性。58.周期場對能帶形成是必要條件嗎解：周期場對能帶的形成是必要條件，這是由于在周期場中運動的電子的波函數(shù)是一個周期性調(diào)幅的平面波，即是一個布洛赫波。由此使能量本征值也稱為波矢的周期函數(shù)，從而形成了一系列的能帶。59.在第一B、Z內(nèi)波矢皮的取值，皮點數(shù)，皮點密度。解：武=4百+3"+4獷，第一B.Z內(nèi)獨立的*點數(shù)為N（初基元胞數(shù)），每個*點在N1N2N31 2 3"…V倒空間所占體積為（2）3/v,E點密度為（2^）360.能態(tài)密度D是如何定義的解：對給體積的晶體，單位能量間隔的電子狀態(tài)數(shù)。V（1）若能帶不交疊：Ea光二等能面間電子狀態(tài)數(shù)dZ=2X由3ds

E VEds

E VE蜴)3ndZ=D(En)dE，D=d二百'等E面⑵若能帶交疊D（E）=Z D（En）n61.試計算自由電子的能態(tài)密度D。方2k2 dzV,2m、一解：-h等能面為球面,得D=dE=K（帚）32E12但并不能說E電子數(shù)62.一個能帶有小準(zhǔn)連續(xù)能級的物理原因是什么解：這是由于晶體中含有的總原胞數(shù)刖通常都是很大的，所以k的取值是十分密集的，相應(yīng)的能級也同樣十分密集，因而便形成了準(zhǔn)連續(xù)的能級。63.特魯多模型及其成功與不足之處有哪些解：特魯多模型假設(shè)：（1）價電子構(gòu)成“自由電子氣”無規(guī)則熱運動與原子實碰撞，滿足經(jīng)典的玻爾茲曼分布；（2）兩次碰撞間，電子不受力的作用，電子能量只有動能；（3）電子與原子實的碰撞過程用平均自由程l和平均自由時間等自由氣體熱運動的術(shù)語表征。成功之處：較好地解釋了金屬的導(dǎo)電、熱導(dǎo)現(xiàn)象。不足：（1）忽略了原子實周期勢場和電子間的相作用。（2）不能正確解釋金屬的比熱。64.特魯多模型的“自由電子氣”與無限大真空中自由電子能量有何異同解：相同之處：均設(shè)勢場V（r）=0

不同之處：特魯多模型中的自由電子氣，除假設(shè)的與原子實碰撞外，還要受到邊界的反射,由周期邊界條件K不連續(xù)。65.索末菲的“自由電子費米氣”模型與特魯多模型的異同。解：相同之處：⑴V（r）=cons（可假設(shè)為零）（2）碰撞圖象（3）在晶體邊界均碰撞（散射）（4）滿足周期邊界條件。不同之處：索末菲模型⑴求解S一方程，而不是牛頓方程；足費米―狄拉克分布，而不是經(jīng)典的玻氏分布；滿足泡利不相容原理。66.費米分布函數(shù)的表示式和物理意義是什么1f(E,T)= 1f(E,T)= e(E-Ef)kbt+1

填充水平的重要參量。式中Ef稱為費米能級，E=Ef時，f=1所以Ef是標(biāo)志電子在能級上67.為什么溫度升高，費密能反而降低答：當(dāng)T,0時，有一半量子態(tài)被電子所占據(jù)的能級即是費密能級.溫度升高，費密面附近的電子從格波獲取的能量就越大，躍遷到費密面以外的電子就越多，原來有一半量子態(tài)被電子所占據(jù)的能級上的電子就少于一半，有一半量子態(tài)被電子所占據(jù)的能級必定降低.也就是說,溫度升高，費密能反而降低.68.電子密度分布的意義是什么解：溫度T時，能量E附近單位能量間隔的電子數(shù)。D(E)f(E,T)dE(E,T)=D(E)f(E,T) 系統(tǒng)中電子總數(shù) D(E)f(E,T)dE09.簡述無限大真空自由電子，晶體中特魯多模型，索未菲模型，近自由電子模型的關(guān)系。s-方程…周期性 泡利不相容解：無限大空間⑴邊界條件>⑵費米分布一>⑶周期勢場微擾K為連續(xù)K為連續(xù)K黑子氣自由電子費米氣近自由電子0.禁帶形成的原因如何您能否用一物理圖像來描述解：對于在倒格矢k中垂面及其附近的波矢k，即布里淵區(qū)界面附近的波矢k，由于采用簡并微擾計算，致使能級間產(chǎn)生排斥作用，從而使E（k）函數(shù)在布里淵區(qū)界面處“斷開”，即發(fā)生突變,從而產(chǎn)生了禁帶?？梢杂孟旅娴膱D來描述禁帶形成的原因：O k1近自由電子模型與緊束縛模型各有何特點它們有相同之處解：所謂近自由電子模型就是認(rèn)為電子接近于自由電子狀態(tài)的情況，而緊束縛模型則認(rèn)為電子在一個原子附近時，將主要受到該原子場的作用，把其它原子場的作用看成微擾作用。這兩種模型的相同之處是：選取一個適當(dāng)?shù)木哂姓恍院屯陚湫缘牟悸搴詹ㄐ问降暮瘮?shù)集，然后將電子的波函數(shù)在所選取的函數(shù)集中展開，其展開式中有一組特定的展開系數(shù)，將展開后的電子的波函數(shù)代入薛定諤方程，利用函數(shù)集中各基函數(shù)間的正交性，可以得到一組各展開系數(shù)滿足的久期方程。這個久期方程組是一組齊次方程組，由齊次方程組有解條件可求出電子能量的本征值，由此便揭示出了系統(tǒng)中電子的能帶結(jié)構(gòu)。72.按近自由電子模型能求解哪些問題，近自由電子近似的零級近似如何取它主要能計算哪些物理量解：答：零級近似為無限大真空中自由電子，故它適用于金屬中的價電子，利用模型主要可計算禁帶寬度。73.按緊束縛模型能求解哪些問題，緊束縛近似的零級近似如何取它主要能計算哪些物理量解：答：為孤立原子中的電子狀態(tài)的組合，故它主要適用于絕緣體，主要可計算S帶的能帶寬度。74.布洛赫電子的費米面與哪些因素有關(guān)確定費米面有何重要性解：布洛赫電子的費米面與晶體的種類及其電子數(shù)目有關(guān)。由于晶體的很多物理過程主要是由費米面附近的電子行為決定的，如導(dǎo)電、導(dǎo)熱等，所以確定費米面對研究晶體的物理性質(zhì)及預(yù)測晶體的物理行為都有很重要的作用。5.存在外電場F時，討論晶體中電子的輸運的基本思路是怎樣的為什么未采用解薛定格方程的方法解：目前量子力學(xué)擅長求解定態(tài)S—方程，即能量E為確定值。在有外場存在時，晶體中電子受到外場作用，能量E是變化的，不是定態(tài)問題，而非定態(tài)S—方程不易求解。所以只得回到牛頓力學(xué)框架中來，而牛頓方程F=機力,特長就是求解有外力作用的問題，但F應(yīng)為物體受到的合外力，而晶體中電子受到的合外力F=F+FF表示晶格場力，但F不易測量，外ll l把F的影響歸入電子的有效質(zhì)量張量mi引入m"后，BLoch電子在外場作用下，運動規(guī)律l

形式上遵守牛頓方程,只是把m用拓”代替。U=總*el?F 在此基礎(chǔ)，求解晶體中的電流等問題。外76.BLoch電子的運動速度如何表示解：」（E即｝式中下標(biāo)n形式上遵守牛頓方程,只是把m用拓”代替。U=總*el?F 在此基礎(chǔ)，求解晶體中的電流等問題。外76.BLoch電子的運動速度如何表示解：」（E即｝式中下標(biāo)n為能帶指數(shù)，即BLoch電子的運動速度和K空間ntln能量梯度成正比，方向在等能面法線方向。當(dāng)?shù)饶苊鏋榍蛐螘r電子的運動速度與波矢的方向相同，當(dāng)?shù)饶苊娌皇乔蛐螘r電子的運動速度與波矢的方向一般不相同。77.什么是BLoch電子的準(zhǔn)動量，為什么稱之為“準(zhǔn)”動量解：成稱為BLoch電子的準(zhǔn)動量，因為F=成,而成為自由電子的動量，又與牛頓定外律F=卞比較，形式類似，成具有動量的量綱，但牛頓定律F=卡中的F為物體受到的合外力。而BLoch電子還受到晶格場力F的作用并未反映在欣中，所以，成并未完全表示lBLoch電子的動量。所以稱成為/r