一、畢奧-薩伐爾定律的大小為：的方向?yàn)椋核鶝Q定的方向。任意形狀的載流導(dǎo)線所產(chǎn)生的磁感應(yīng)強(qiáng)度為：矢量積分!磁場(chǎng)部分內(nèi)容可概括如下：二、畢奧-薩伐爾定律的應(yīng)用解題步驟:方向:圖示!(3)分析對(duì)稱,建立坐標(biāo)系,則:三、幾種典型載流導(dǎo)線的磁場(chǎng).1、2、無(wú)限長(zhǎng)直載流導(dǎo)線的磁場(chǎng).3、圓形電流軸線上的磁場(chǎng).4、圓弧電流弧心處的磁場(chǎng).5、圓電流圓心處的磁場(chǎng).四、磁通量高斯定理.2、高斯定理

磁場(chǎng)為無(wú)源場(chǎng)，磁單極子不存在。五、安培環(huán)路定理說(shuō)明:磁場(chǎng)是渦旋場(chǎng)!3.安培環(huán)路定律的應(yīng)用(1)應(yīng)用安培環(huán)路定律求解磁場(chǎng)分布具有空間特殊對(duì)稱性問(wèn)題.(a)若我們能確定環(huán)路L,在L上各點(diǎn)大小相等,方向沿環(huán)路L的切向,則有:如無(wú)限長(zhǎng)直線電流的磁場(chǎng).(b)環(huán)路L(要求解的場(chǎng)點(diǎn))上滿足條件(a);而環(huán)路的其余部分,或者,這樣有:

習(xí)題集(p30)1.如圖，在半徑為R的無(wú)限長(zhǎng)半圓柱形金屬薄片中，均勻地自下而上通以電流I，求半圓柱軸線上一點(diǎn)P的磁感應(yīng)強(qiáng)度?！餥解]利用圓電流軸線上磁場(chǎng)公式計(jì)算習(xí)題集(p30)2.半木球半徑為R，其上沿弧長(zhǎng)單層均勻密繞N匝線圈，通以電流I，求木球球心O處的磁感應(yīng)強(qiáng)度大小。習(xí)題集(p30)

3.在半徑為r和R的兩同心圓之間，均勻密繞N匝平面線圓，通以電流I，求圓心處的磁感應(yīng)強(qiáng)度。解.利用圓電流在圓心處磁場(chǎng)公式計(jì)算.習(xí)題集(p30)4.如圖一半徑為R1的無(wú)限長(zhǎng)圓柱形導(dǎo)體，其內(nèi)空心部分半徑為R2，空心部分的軸與圓柱的軸平行但不重合，兩軸距離為a且a＞R2，現(xiàn)有電流I均勻地流過(guò)導(dǎo)體橫截面，且電流方向與導(dǎo)體軸線平行，求：(1)導(dǎo)體軸線上的磁感應(yīng)強(qiáng)度(2)空心部分軸線上的磁感強(qiáng)度解:利用場(chǎng)的疊加原理計(jì)算.○○作業(yè)習(xí)題冊(cè)30預(yù)習(xí)8.5，8.6

一矩形截面的螺繞環(huán)的內(nèi)外直徑分別為和，厚度為h

。（1）試求環(huán)內(nèi)磁感應(yīng)強(qiáng)度的分布；（2）試證明通過(guò)螺繞環(huán)截面的磁通量為：其中N為螺繞環(huán)的總匝數(shù)，I為線圈的電流強(qiáng)度。[解]已知情況如圖。分析可知磁場(chǎng)分布具有對(duì)稱性；作安培環(huán)路如圖所示。1例1、兩平行載流直導(dǎo)線（2）通過(guò)圖中矩形的磁通量。（1）兩線中點(diǎn)求解：I1、I2在A點(diǎn)的磁場(chǎng)方向如圖取面元方向○方向例題2、如圖半徑為R的帶電圓盤，電荷面密度為σ，圓盤以角速度ω繞過(guò)盤心并垂直盤面的軸旋轉(zhuǎn),求軸線上距盤心為x的p點(diǎn)處的磁感應(yīng)強(qiáng)度.·

例題3.

一載流無(wú)限長(zhǎng)直圓管，內(nèi)半徑為a，外半徑為b

，傳導(dǎo)電流為I，電流沿軸線方向流動(dòng)，并且均勻地分布在管的橫截面上，求磁感應(yīng)強(qiáng)度的分布。[解]已知情況如圖所示。分析可知磁場(chǎng)分布具有對(duì)稱性；作安培環(huán)路如圖所示。

例題4.一根很長(zhǎng)的電纜由半徑為的導(dǎo)體圓柱、以及內(nèi)外半徑分別為和的同軸導(dǎo)體圓筒構(gòu)成。電流I從一導(dǎo)體流去,又從另一導(dǎo)體流回,電流都沿軸線方向流動(dòng)，并且都均勻分布在其橫