雙面鏡、雙棱鏡、勞埃德鏡實(shí)驗(yàn)屏幕1.菲涅耳雙面鏡實(shí)驗(yàn)2物理科學(xué)與信息工程學(xué)院條紋間距為:若以激光器作為光源，由于近于平行光，即相當(dāng)于S位于無(wú)窮遠(yuǎn)，r。則條紋間距為：3物理科學(xué)與信息工程學(xué)院若用兩相干光束間的夾角＝表示，上式可寫(xiě)成：對(duì)于He-Ne激光，當(dāng)時(shí)即每毫米內(nèi)有210條亮紋或暗紋。

利用這種裝置可制備全息光柵。改變兩平面鏡的交角，即改變兩平行光束間的夾角,則可拍攝每毫米內(nèi)條紋束不同的全息光柵。拍攝時(shí)將超微粒感光板至于干涉條紋的屏幕處時(shí)感光板感光，經(jīng)顯影和定影后，底板就可作為光柵。（正弦光柵）

4物理科學(xué)與信息工程學(xué)院2.菲涅耳雙棱鏡菲涅爾雙棱鏡干涉實(shí)驗(yàn)裝置如圖，雙棱鏡的棱角又很小，一般小于1o。

AB屏幕干涉區(qū)5物理科學(xué)與信息工程學(xué)院像S1

、S2

相當(dāng)于楊氏干涉中雙孔，L1+L2=r0

，由S發(fā)出的光束經(jīng)雙棱鏡分為兩部分，這兩部分光束交疊區(qū)就是干涉區(qū)。

設(shè)從Ｓ發(fā)出的光，經(jīng)雙棱鏡的上(或下)半部分折射后光線的偏向角為δ,當(dāng)頂角很小時(shí),可以證明偏向角δ＝(n－1),則S1-S2相對(duì)于雙棱鏡交棱的夾角為θ＝2，則S1與S2之間距為：屏幕上條紋間距為6物理科學(xué)與信息工程學(xué)院BA二、勞埃德（洛埃）鏡實(shí)驗(yàn)L0x條紋間距為干涉區(qū)1834年，H.Lloyd7

勞埃德鏡實(shí)驗(yàn)有一個(gè)特點(diǎn)，當(dāng)觀察屏與平不反射玻璃的一端接觸時(shí)，接觸點(diǎn)處是一個(gè)暗條紋。但是，對(duì)點(diǎn)S和S到O的距離相等。

這一變化必然是在反射過(guò)程中發(fā)生的。因此光在充滿均勻物質(zhì)或真空中前進(jìn)時(shí)，不可中途無(wú)辜發(fā)生這種變化。反射僅在玻璃上表面發(fā)生。因此，O處的光強(qiáng)應(yīng)該為最大值（明條紋），而且根據(jù)光程差的計(jì)算，應(yīng)出現(xiàn)強(qiáng)度最大值（明條紋）的地方，實(shí)際觀察到的都是暗條紋（最小值）。而應(yīng)該出現(xiàn)最小值的地方實(shí)際觀察到的卻是亮條紋。BAL0x8因此光波的振動(dòng)必然在這里突然改變了相位，這可以認(rèn)為是反射光的光程在介質(zhì)表面反射時(shí)損失了半個(gè)波長(zhǎng)。這種現(xiàn)象稱為半波損失。即光在介質(zhì)表面上反射時(shí)，入射角接近900（大角掠射）將產(chǎn)生半波損失。

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