機(jī)械振動(dòng).機(jī)械波簡(jiǎn)諧振動(dòng)小結(jié)：一、運(yùn)動(dòng)方程判據(jù)1判據(jù)2判據(jù)3二、特征量（旋轉(zhuǎn)矢量法）３、初相２、振幅1、角頻率初相的確定：三種方法t0xx0t'A(1)確定大小確定象限(2)與標(biāo)準(zhǔn)余弦函數(shù)比較（3）旋轉(zhuǎn)矢量法：用的符號(hào)確定象限三、能量（以平衡位置為坐標(biāo)原點(diǎn)和勢(shì)能零點(diǎn)）動(dòng)能和勢(shì)能反相變化，變化的頻率是振動(dòng)頻率的2倍。五、振動(dòng)的合成(多用旋轉(zhuǎn)矢量法）角諧振動(dòng)運(yùn)動(dòng)方程周期：?jiǎn)螐?fù)四、擺動(dòng)（）機(jī)械波的產(chǎn)生一維平面簡(jiǎn)諧行波波動(dòng)方程波動(dòng)的描述1.波線和波面2.波的特征量3.波形曲線*4.波函數(shù)（波動(dòng)方程的積分形式）波的能量能流密度了解多普勒效應(yīng)容易出錯(cuò)的知識(shí)點(diǎn)1、求初相時(shí)：求出的大小確定的象限2、注意區(qū)分振動(dòng)和波動(dòng)能量諧振動(dòng)質(zhì)點(diǎn)孤立系統(tǒng)，機(jī)械能守恒波動(dòng)介質(zhì)元能量非孤立系統(tǒng)，dE不守恒3、振動(dòng)曲線和波形曲線振動(dòng)曲線波形曲線圖形研究對(duì)象物理意義特征某質(zhì)點(diǎn)位移隨時(shí)間變化規(guī)律某時(shí)刻，波線上各質(zhì)點(diǎn)位移隨位置變化規(guī)律對(duì)確定質(zhì)點(diǎn)曲線形狀一定曲線形狀隨t向前平移由振動(dòng)曲線可知某時(shí)刻方向參看下一時(shí)刻初相周期T

振幅A

AyxPuoAytPt0To由波形曲線可知該時(shí)刻各質(zhì)點(diǎn)位移只有t=0時(shí)刻波形才能提供初相波長(zhǎng),振幅A某質(zhì)點(diǎn)方向參看前一質(zhì)點(diǎn)4、波動(dòng)方程的建立1）、先寫(xiě)出參考點(diǎn)的振動(dòng)方程（重點(diǎn)在于初相的確定）2）、再找出任意點(diǎn)離參考點(diǎn)的距離，帶入上式。3）、涉及到求反射波的題，要注意是否有半波損失、以及參考點(diǎn)不再是原點(diǎn)時(shí)方程的建立。求：入射波函數(shù)；2)反射波函數(shù)；3)x軸上干涉靜止點(diǎn)（駐波波節(jié)）位置。密疏OPx教材P.8813-20

t=0時(shí)原點(diǎn)處已知：平面簡(jiǎn)諧行波A、、u

沿+x

傳播為反射點(diǎn)P,,00=y解：1)

t=0時(shí)原點(diǎn)處密疏OPx原點(diǎn)初相2)入射波在反射點(diǎn)P引起的振動(dòng)半波損失反射波函數(shù)：密疏OPx反射波在P點(diǎn)振動(dòng)3)入射波、反射波干涉靜止條件：即所求波節(jié)位置：密疏OPx由得又波動(dòng)光學(xué)基本要求理解光的相干條件；正確理解光程的概念，掌握光程和光程差的計(jì)算方法、光程差與相位差的關(guān)系，掌握什么情況下有半波損失；掌握楊氏雙縫干涉實(shí)驗(yàn)的基本裝置及干涉條紋的性質(zhì)；掌握薄膜等厚干涉（劈尖、牛頓環(huán)）的規(guī)律及干涉條紋的性質(zhì)；了解邁克耳遜干涉儀的工作原理和應(yīng)用。光的干涉基本臂知識(shí)斥點(diǎn)光的微相干僚疊加相干垃條件振動(dòng)拾方向運(yùn)相同恨、頻楚率相幣同、盼相位坊差恒趣定光程繭差不日能太紙大振幅蘭相差晃不大光強(qiáng)分布：干涉項(xiàng)相長(zhǎng)相消相長(zhǎng)相消2.光程獻(xiàn)、光夏程差封、位纏相差光程使差：位相壞差：光程盟差真空行中波烏長(zhǎng)光在折射率為n的介質(zhì)中前進(jìn)x

距離引起的相位改變與在真空中前進(jìn)nx距離引起的相位改變相同若光程＝幾率何路健徑×介質(zhì)體折射蠅率薄透睛鏡不嬌引起殊附加女光程委差(物點(diǎn)糧與象旋點(diǎn)間鳥(niǎo)各光件線等值光程)真空中加入厚d的介質(zhì)、增加(n-1)d光程dn折射率n較小n較大（半波損失）光由光疏介質(zhì)射到光密介質(zhì)界面上反射時(shí)附加計(jì)算示光程洲差時(shí)召應(yīng)注謀意幾手種情宮況：3.獲得茄相干煉光的差方法從普拜通光鐘源獲掌得相膀干光分波陣面法將同一波面上兩不同部分作為相干光源S*S1S2將透明薄膜兩個(gè)面的反射（透射）光作為相干光源分振幅法(分振幅~分能量)1234.楊氏毯雙縫民干涉裝置r1r2dsinPxodSS1S2單縫雙縫D明暗辦紋條舞件明暗明暗k取值與條紋級(jí)次一致條紋壓特點(diǎn)形態(tài)逮：平行偷于縫恢的等漿亮度早、等進(jìn)間距吉、明似暗相廚間條研紋條紋堪亮度贊：條紋莊寬度煩：④條紋膜變化5.薄膜宮干涉明暗眾條紋座條件客：明k=跪1、2、3.丈..薄膜厚度均勻(e一定)，隨入射角i變化——等傾干涉(2)入射角i一定(平行光入射)，隨薄膜厚度e變化

——

等厚干涉暗

k=0、1、2...=6.薄膜忌等厚巨干涉(1瘡)劈尖裝置:明暗能條紋塵條件:條紋紗特點(diǎn):①平行甲于棱緒邊，尼明、轟暗相號(hào)間條菌紋，倚棱邊早處為譽(yù)暗紋②相鄰禿明（避暗）蘆紋對(duì)務(wù)應(yīng)薄撇膜厚口度差蹈：條紋寬度（兩相鄰暗紋間距）③明暗θLekek+1e變化：靜態(tài)動(dòng)態(tài)：(1)劈尖上表面平行上移，條紋如何變化？條紋寬度不變條紋左移(向棱邊方向移)條紋變寬條紋右移(遠(yuǎn)離棱邊方向移)(2)輕壓劈尖上表面，條紋如何變化？（2）線牛頓狗環(huán)明暗緞紋條妥件：Rr明暗裝置：明暗明暗寶紋半巴徑：k以接位觸點(diǎn)牢為中瘋心的畝明暗伸相間的同美心圓敞環(huán)；條紋內(nèi)疏外密；白光照射出現(xiàn)彩環(huán)條紋特點(diǎn)：中心暗斑；平凸透鏡上(下)移動(dòng)，將引起條紋收縮(擴(kuò)張)e條紋變化：（3）邁克見(jiàn)爾孫塘干涉洗儀裝置一般情況等厚干涉等傾干涉；相關(guān)計(jì)算公式每移動(dòng)，改變，視場(chǎng)中有一條紋移過(guò)基本要求理解惠更斯-菲涅耳原理；掌握單縫夫瑯和費(fèi)衍射規(guī)律；了解圓孔光學(xué)儀器最小分辨角公式；理解光柵衍射條紋的成因和特點(diǎn)，掌握光柵方程、暗紋形成條件和缺級(jí)現(xiàn)象；了解布拉格方程；光的金衍射基本些知識(shí)繞點(diǎn)惠更他斯-菲涅禍耳原檢理：波陣面上的每一點(diǎn)可以看作子波波源，衍射場(chǎng)中任一點(diǎn)的強(qiáng)度由各子波在該點(diǎn)的相干疊加決定。有限個(gè)分立子波源相干疊加——干涉無(wú)限多個(gè)連續(xù)分布子波源相干疊加——衍射2.單縫拼夫瑯腰和費(fèi)譽(yù)衍射裝置:屏幕ISL1L2a中央明紋中心各級(jí)明紋中心暗紋注意明暗是紋條策件:中央明紋其余明紋衍射條紋角寬度:式中：中央明紋集中大部分能量，明條紋級(jí)次越高亮度越弱。，單縫衍射光強(qiáng)分布:條紋奶變化:（衍射顯著）；光強(qiáng)太弱（衍射不明顯）；直線傳播白光照射，中央白色，其余明紋形成內(nèi)紫外紅光譜，高級(jí)次重疊浸入液體中、條紋變密使單縫沙沿y軸正巧方向渡做微歪小移浙動(dòng)，牙則屏絨上的犁衍射繩條紋榨不移澇動(dòng)aLxyfaI３)使單舞縫沿y軸正與方向昏做微旋小移某動(dòng)，堪則屏凡上的漠衍射睛條紋不移惜動(dòng)aLxy２)使單嶄縫沿x軸靠綿近透利鏡做扭微小尤移動(dòng)昏，則脈屏上集的衍傳射條益紋不移紐奉動(dòng)1)使透擦鏡沿y軸做食微小科移動(dòng)怒，則您屏上斧的衍扮射條碧紋要移所動(dòng)若是劫平行陪光非戰(zhàn)垂直盼入射鮮，得哪出光界程差搶公式死和明卡暗紋閱條件aa中央明紋中心暗明圓孔騰夫瑯雄和費(fèi)斥衍射條紋：明暗相間同心圓環(huán)中央亮紋：愛(ài)里斑集中大部分能量角寬度為其余明紋2倍半角寬度：光學(xué)儀器分辨率提高分辨率途徑4.光柵接衍射光強(qiáng)問(wèn)分布--光柵警衍射揪是N縫干驚涉和N個(gè)單嫌縫衍痛射的冠總效轉(zhuǎn)果N-1條暗預(yù)紋，N-2條次洋極大—光柵公式主明紋位置：缺級(jí)：最高級(jí)次：?jiǎn)慰p暗紋：相鄰主明紋間較寬暗區(qū)：進(jìn)整條紋特征單縫中央明紋區(qū)主明紋條數(shù)：垂直入射光柵時(shí)，屏上出現(xiàn)的主明紋條數(shù)：

5.晶格響衍射布拉格公式：晶格常數(shù)d光的仔偏振基本要求理解自然光和線偏振光；掌握布儒斯特定律、馬呂斯定律；理解產(chǎn)生偏振光的幾種方法；理解檢測(cè)偏振光的方法?；局R(shí)點(diǎn)自然光與偏振光偏振光自然光完全偏振光部分偏振光線(平面)偏振光橢圓偏振光圓偏振光光自然光：光振動(dòng)對(duì)傳播方向均勻?qū)ΨQ分布線偏振光：光振動(dòng)只有一個(gè)確定方向部分偏振光：自然光+線偏振光（光振動(dòng)在某方向上占優(yōu)勢(shì)）2.布儒夏斯特笛定律i0：布儒波斯特痛角(起偏睬角)n1n2i0i0(反射施線與辨折射溪線垂董直)反射幼光、昏折射頃光的身偏振盾特性n1n2ii3.馬呂咽斯定效律自然光入射偏振片偏振片線偏振光入射光振動(dòng)方向與偏振片偏振化方向的夾角光強(qiáng)不變——入射光為自然光兩次最強(qiáng)、兩次消光——線偏振光兩次最強(qiáng)、兩次最弱，無(wú)消光——部分偏振光5.檢偏方法偏振片可作為檢偏器每旋轉(zhuǎn)檢偏器一周，出射光方法：旋轉(zhuǎn)檢偏器，觀測(cè)出射光強(qiáng)的變化情況原理:利用光在兩種介質(zhì)界面上的反射和折射利用光在各向異性介質(zhì)中的傳播偏振片4.起偏方法雙折射量子謊復(fù)習(xí)熱輻厭射普朗楚克能駝量子華假設(shè)光的予波粒二象奧性光與污物質(zhì)搜的相違互作氣用愛(ài)因盤(pán)斯坦緩光子最理論光電光效應(yīng)康普蓋頓效便應(yīng)粒子棵的波安粒二象池性德布咬羅意粉物質(zhì)拉波假壞設(shè)（賤概率南波）波函烘數(shù)一維瘦定態(tài)廟薛定驕諤方仇程一維長(zhǎng)無(wú)限他深勢(shì)專阱應(yīng)用對(duì)稱量子垂力學(xué)松應(yīng)用氫原厘子問(wèn)高題固體申能帶怖理論四個(gè)緞量子芳數(shù)導(dǎo)體仇、半防導(dǎo)體耗、絕敲緣體藍(lán)的能概帶結(jié)陡構(gòu)氫原盒子的貪譜線波耳馳的氫境原子延理論1.了解姑黑體惰輻射屋實(shí)驗(yàn)仇規(guī)律啟及普距朗克購(gòu)能量杏子假施設(shè)?！?.理解蓄愛(ài)因存斯坦灘光子容論的懷基本妨思想旨，光豎與物尸質(zhì)相互礦作用枕的三棗種方末式，逼掌握汪關(guān)于光電遍效應(yīng)媽、康普燙頓效語(yǔ)應(yīng)的計(jì)膨算。3.氫原非子光廳譜規(guī)菜律及鄭有關(guān)染計(jì)算第十喂五章貫光的橡量子塌性1.實(shí)驗(yàn)定律：T3>T2>T1T2>T1T1

斯忒潘—波爾茲曼定律黑體的總輻射本領(lǐng)與黑體溫度的四次方成正比維恩位移定律維恩常數(shù)：隨著黑體溫度的升高，其單色輻射本領(lǐng)的最大值所對(duì)應(yīng)的波長(zhǎng)m

按照正比于T

-1的規(guī)律向短波方向移動(dòng)普朗克能量子理論2.能量子假設(shè)（模型）黑體：由大量包含各種固有頻率的諧振子組成的系統(tǒng)能量子諧振子的能量只能取某個(gè)基本單元的整數(shù)倍能量子能量作用量子普朗克恒量愛(ài)因糕斯坦羽光量載子理傲論一、法光電避效應(yīng)1.實(shí)驗(yàn)?zāi)阋?guī)律2.愛(ài)因汗斯坦隨光子惰理論3.光電凳效應(yīng)照方程4.愛(ài)因奧斯坦?fàn)I光子犯理論繼對(duì)光包電效驗(yàn)應(yīng)的望解釋(1)光電效應(yīng)是瞬時(shí)發(fā)生的(2)入射光頻率一定，飽和光電流與入射光強(qiáng)成正比(3)光電子初動(dòng)能和入射光頻率的線性關(guān)系遏止電壓的存在說(shuō)明光電子具有初動(dòng)能，iisUoUa(4)對(duì)于任何金屬，存在一個(gè)紅限頻率01.實(shí)驗(yàn)規(guī)律頻率一定2、愛(ài)因斯坦光子理論光是以光速運(yùn)動(dòng)的光子流每個(gè)光子能量和動(dòng)量

光強(qiáng)即光的能流密度3、光電效應(yīng)方程二、康普頓效應(yīng)1、實(shí)驗(yàn)規(guī)律2、用愛(ài)因斯坦光量子理論解釋反沖廁電子針的動(dòng)菠能就紐奉是光輝子損卡失的百能量證明了愛(ài)因斯坦光子理論的正確性證明了能量守恒、動(dòng)量守恒定律的普適性證明相對(duì)論效應(yīng)在宏觀、微觀均存在理論結(jié)果與實(shí)驗(yàn)相符實(shí)驗(yàn)規(guī)律：①散射光②波長(zhǎng)改變量③原子量越小的物質(zhì)，康普頓效應(yīng)越顯著彈性碰撞光子內(nèi)層電子束縛強(qiáng)光子原子m<<M光子能量不變?nèi)鹄⑸涔庾油鈱与娮邮`弱光子自由電子光子能量減少電子反沖康普頓散射原子量越小物質(zhì)發(fā)生第二種碰撞概率越大，康普頓效應(yīng)顯著。光子的量子力學(xué)模型振幅越大，表示光子數(shù)越多，光子到達(dá)該處概率越大——概率波?！安６笮浴苯栌媒?jīng)典“波”和“粒子”術(shù)語(yǔ)，但既不是經(jīng)典波，又不是經(jīng)典粒子。（一）基本實(shí)驗(yàn)事實(shí)1)盧瑟福原子有核模型2)原子結(jié)構(gòu)是穩(wěn)定的3)原子的分立光譜氫原子理論玻爾的原子模型:+Ze-v（二）玻爾的氫原子模型2、軌道角動(dòng)量量子化假設(shè)（定態(tài)假設(shè)）處于定態(tài)狀態(tài)電子只能在一些特殊的圓軌道中運(yùn)動(dòng)，其軌道角動(dòng)量滿足量子化條件：1、定態(tài)假設(shè)—原子系統(tǒng)只存在一系列不連續(xù)的能量狀態(tài)(定態(tài))，相應(yīng)的能量取不連續(xù)的量值E1、E2、E3、…，定態(tài)運(yùn)動(dòng)時(shí)不輻射電磁波。（三）基本假設(shè)

3、躍遷假設(shè)原子從一個(gè)定態(tài)E2躍遷到另一定態(tài)E1時(shí)，將輻射電磁波，電磁波的頻率由下式?jīng)Q定:（四）玻爾的氫原子理論1)圓周量子化2)能量量子化3)氫原子的分立譜線激光形成的基本條件(4)滿足閾值條件光放大粒子數(shù)反轉(zhuǎn)要有適當(dāng)?shù)募す夤ぷ魑镔|(zhì)(2)要有外界激勵(lì)源(3)要有激光諧振腔方向、頻率受激輻射激光的特點(diǎn)：方向性好、單色性好（相干性好）

、亮度高激光由諧振腔、工作物質(zhì)、激勵(lì)能源組成。與實(shí)物粒子相聯(lián)系的物質(zhì)波——概率波物質(zhì)波的強(qiáng)度分布反映實(shí)物粒子出現(xiàn)在空間各處的概率.........強(qiáng)度大：電子到達(dá)概率大強(qiáng)度?。弘娮拥竭_(dá)概率小零強(qiáng)度：電子到達(dá)概率為零一、德布羅意公式第十六章量子力學(xué)基本原理二、不確定關(guān)系微觀粒子運(yùn)動(dòng)過(guò)程中，其坐標(biāo)的不確定量與該方向上動(dòng)量分量的不確定量相互制約。粒子能量不確定量與其壽命的不確定量互相制約。微觀粒子永遠(yuǎn)不可能靜止——存在零點(diǎn)能，否則，x和均有完全確定的值，違反不確定關(guān)系。（熱運(yùn)動(dòng)不可能完全停止，0K不能實(shí)現(xiàn)）可以解釋原子譜線的自然寬度波函數(shù)的統(tǒng)計(jì)解釋t時(shí)刻，粒子在空間的概率密度分布三、薛定諤方程本課程只要求定態(tài)問(wèn)題：一維：三維：1、一漏維無(wú)出限深交勢(shì)阱U(x)=0(0<x<a)勢(shì)函數(shù)求解薛定諤方程振幅函數(shù)波函數(shù)概率密度函數(shù)OaUx第十虹七章診量構(gòu)子力溫學(xué)應(yīng)窄用**粒子在勢(shì)阱內(nèi)的概率分布：Oan=1n=2n=3n=4Oan=1n=2n=3n=4xx重要結(jié)論：式中EOan=1n=2n=3n=4x2、勢(shì)壘隧道效應(yīng)勢(shì)函數(shù)：0x<0,x>aOaU0x隧道效應(yīng)：總能量E小于勢(shì)壘高度U0的粒子也有可能貫穿勢(shì)壘，到達(dá)另側(cè)貫穿系數(shù)：n決定電子能量的主要部分0,1,….n-1可取n個(gè)值決定電子“軌道”角動(dòng)量對(duì)電子能量有影響決定“軌道”角動(dòng)量在外場(chǎng)中的取向決定電子“自旋”角動(dòng)量在外場(chǎng)中的取向“軌道”運(yùn)動(dòng)“自旋”運(yùn)動(dòng)名稱符號(hào)取值物理意義對(duì)應(yīng)的經(jīng)典模型主量子數(shù)角量子數(shù)磁量子數(shù)自旋磁量子數(shù)1、決定原子中電子狀態(tài)的四個(gè)量子數(shù)原子琴結(jié)構(gòu)鼠的量螺子理鋤論罩固體塌能帶胸理論一、原子結(jié)構(gòu)的量子理論四個(gè)量子數(shù)的物理意義斯特恩—蓋拉赫實(shí)驗(yàn)2、電子分布遵循的兩個(gè)基本原理1）泡利不相容原理一個(gè)原子中不可能有兩個(gè)或兩個(gè)以上的電子具有完全相同的四個(gè)量子數(shù)同一殼層n相同最多最多同一支殼層2）能量最小原理正常情況下，原子中電子趨向于占有最低能級(jí)，原子系統(tǒng)能量最小時(shí)最穩(wěn)定二、導(dǎo)體、絕緣體、半導(dǎo)體能帶結(jié)構(gòu)特點(diǎn)（一）導(dǎo)體的能帶結(jié)構(gòu)（1)價(jià)帶為導(dǎo)帶（2)價(jià)帶為滿帶，與相鄰空帶緊密銜接或部分重疊（3)價(jià)帶為導(dǎo)帶，又與空帶部分重疊（二）絕緣體的能帶結(jié)構(gòu)價(jià)帶為滿帶，且與空帶間的禁帶較寬?？諑r(jià)帶E=1.5~10eV（三）半導(dǎo)體價(jià)帶為滿帶，與空帶間的禁帶較窄?？諑r(jià)帶E=0.1~1.5eV1、本征半導(dǎo)體（純凈半導(dǎo)體）2、N型半導(dǎo)體（四價(jià)元素中摻入五價(jià)元素）空帶價(jià)帶（滿）雜質(zhì)能級(jí)施主電子——多數(shù)載流子雜質(zhì)能級(jí)——施主能級(jí)以電子導(dǎo)電為主3、P型半導(dǎo)體（四價(jià)元素中摻入三價(jià)元素）空穴——多數(shù)載流子雜質(zhì)能級(jí)——受主能級(jí)以空穴導(dǎo)電為主空帶價(jià)帶（滿）雜質(zhì)能級(jí)受主4、P-N結(jié)及其單向?qū)щ娦訮:+N:-阻擋層減弱勢(shì)壘降低多數(shù)載流子導(dǎo)電P:-N:+阻擋層加強(qiáng)勢(shì)壘升高少數(shù)載流子導(dǎo)電要注遺意量示子部麻分的墾實(shí)驗(yàn)伐：康普邀頓散療射實(shí)殊驗(yàn)→證明第了愛(ài)晚因斯貞坦光問(wèn)量子孕理論使的正央確(B聲)斯特淹恩－純蓋拉陷赫實(shí)駱驗(yàn)→驗(yàn)證何了電益子自般旋的幫存在電子旨衍射攏實(shí)驗(yàn)→物質(zhì)摘波的舉假設(shè)海是正本確的弗蘭唱克－癥赫茲善實(shí)驗(yàn)→證實(shí)接了原裳子定勤態(tài)能裕級(jí)的秀存在……熱學(xué)叉復(fù)習(xí)氣體屯分子津動(dòng)理伸論同理：壓強(qiáng)公式反映了宏觀量p與微觀量統(tǒng)計(jì)平均值的相互關(guān)系。理想氣體溫度公式理想氣體狀態(tài)方程模型—彈性自由質(zhì)點(diǎn)理想氣體溫度T

是分子平均平動(dòng)動(dòng)能的量度，是分子熱運(yùn)動(dòng)劇烈程度的標(biāo)志。溫度是大量分子熱運(yùn)動(dòng)的集體表現(xiàn)，是統(tǒng)計(jì)性概念，對(duì)個(gè)別分子無(wú)溫度可言。熱力學(xué)認(rèn)為絕對(duì)零度只能逼近，不能達(dá)到。M-尾B統(tǒng)計(jì)羽在理店想氣英體中鋸的應(yīng)誤用一、店麥克早斯韋制分子旦速率萌分布吼定律1）鹽平均艘速率2）團(tuán)方均撲根速蒜率3）歷最概佩然速霸率曲線峰值右移，總面積不變，曲線變平坦m一定,Ovf(v)vp2vp1m1m2>m1T一定

T一定,曲線峰值左移，總面積不變，曲線變尖銳。恒溫氣壓公式二、純重力圣場(chǎng)中寧粒子征按高況度分趴布規(guī)蜜律三、廢能禿均分很定律燥理膏想氣市體內(nèi)槽能—有內(nèi)杏部結(jié)廚構(gòu)的擺質(zhì)點(diǎn)燭組分子的平均總動(dòng)能:由M-B統(tǒng)計(jì)得,在溫度T的平衡態(tài)下，物質(zhì)(固，液，氣)分子的每一個(gè)可能的自由度都有相同的平均動(dòng)能1）分子平均碰撞頻率四、木碰螞撞規(guī)害律--邁-直徑同為d的剛似性小舊球單位寄時(shí)間內(nèi)每呆個(gè)分腳子平均與其非它分網(wǎng)子相則撞次杰數(shù)2)分子平均自由程分子在連續(xù)兩次碰撞間通過(guò)的自由路程的平均值熱力辮學(xué)熱力學(xué)第一定律數(shù)學(xué)形式：系統(tǒng)從外界吸熱=內(nèi)能增量+系統(tǒng)對(duì)外界做功AQE1E2平衡滴態(tài)、稿狀態(tài)斯參量額、準(zhǔn)墻靜態(tài)熊過(guò)程爐、內(nèi)能睜、功譯、熱佩量注意：非靜態(tài)過(guò)程不適用實(shí)際氣體理想氣體摩爾熱容：等體過(guò)程（）等壓過(guò)程（）

2）功

3）熱量4）內(nèi)能5）熱容過(guò)程特征1)過(guò)程香方程熱力斤學(xué)第劇一定厘律熊對(duì)理圓想氣累體的惹應(yīng)用等溫過(guò)程（）絕熱過(guò)程（）

2）功

3）熱量4）內(nèi)能5）熱容過(guò)程特征1)過(guò)程橋方程等體過(guò)程等壓過(guò)程等溫過(guò)程絕熱過(guò)程A：準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程非靜態(tài)過(guò)程Q：等體絕熱Q=0等溫（準(zhǔn)靜態(tài)）等壓研究循環(huán)過(guò)程的理想模型——卡諾循環(huán)卡諾正循環(huán)或卡諾逆循環(huán)1)與兩個(gè)恒溫?zé)嵩唇粨Q能量（兩個(gè)等溫過(guò)程）2)不與其它熱源交換能量（兩個(gè)絕熱過(guò)程）高溫T1低溫T2高溫T1低溫T2Q1Q2A=Q1-Q2Q2A

Q1=A+Q2

注意：對(duì)一切循環(huán)適用只對(duì)卡諾循環(huán)適用QQQA121-==吸凈h熱力學(xué)第二定律1.開(kāi)爾文表述(K)*

不可能從單一熱源吸取熱量使之完全轉(zhuǎn)變?yōu)橛杏霉Χ划a(chǎn)生其它影響?；颍?

唯一效果是熱全部轉(zhuǎn)換為功的過(guò)程是不可能實(shí)現(xiàn)的。*

單熱源熱機(jī)是不可能制成的TQA*2.克勞修斯表述(C)從致冷機(jī)角度（熱傳導(dǎo)角度）說(shuō)明能量轉(zhuǎn)換的方向和限度：*熱量骨不能自動(dòng)地從洲低溫尸物體信傳到豆高溫訴物體藥。自動(dòng)—不引座起其階它的循變化磁，不需心要外脫界做殺功或：*第二類永動(dòng)機(jī)是不可能成功的。*QA=0Q熱力學(xué)第二定律指出了熱傳導(dǎo)方向性：高溫自動(dòng)低溫低溫非自動(dòng)高溫（外界做功）熱力學(xué)第二定律指出了熱功轉(zhuǎn)換的方向性功自發(fā)熱100%轉(zhuǎn)換熱非自發(fā)功不能100%轉(zhuǎn)換一切與熱現(xiàn)象有關(guān)的宏觀實(shí)際過(guò)程都是不可逆的，其自發(fā)進(jìn)行具有單向性。熱力學(xué)第二定律的實(shí)質(zhì)：實(shí)際自發(fā)的熱力學(xué)過(guò)程是不可逆的，總是沿著系統(tǒng)熱力學(xué)概率（無(wú)序性）增加的方向進(jìn)行。熱力學(xué)第二定律的統(tǒng)計(jì)意義玻耳艷茲曼林熵熵是美系統(tǒng)沈無(wú)序誕性大好小的喜量度熵增俱加原運(yùn)理孤立系統(tǒng)中自然發(fā)生的熱力學(xué)過(guò)程總是向著熵增大的方向進(jìn)行。條件：孤立系統(tǒng)（絕熱、無(wú)外界影響，Q=0A=0）自然發(fā)生——不可逆結(jié)論：1.用下列兩種方法(1)使高溫?zé)嵩吹臏囟壬撸?2)使低溫?zé)嵩吹臏囟冉档屯瑯拥闹担?/p>