12 /0 2 ct 0j

推遲勢（輻射場因果關(guān)系要求）A(r,t)

dR

i 4

BAp4 2 遠(yuǎn)場r：i B 0e 4crE場可以寫成一個物理的表示 如圖12.3所示，兩個金屬小球分別帶Q和—Q，它們之間距離為l，兩小球的電荷的數(shù)值和符號同步地周期性變化，這就是所謂的。解取球坐標(biāo)系，+Q和—Qz軸上，設(shè)QQ0eit plQez 將它們代入偶極輻射的遠(yuǎn)區(qū)， B sinei(trc)e

Ek?

2lQ 0sinei(trc) 由

1

方向分量，磁場只有式可以看出，場正比于r，電場只有 分量，且cBE sin ReEB* B2e 0 0

S Pf,P

SPr 4lQf, 12.4所示，在的方向幅射最強(qiáng)，在0、2只保留對推遲勢的作用（亦即,作代換i）,c

j

i

r

r

cerr 42rrj r

i01 i01 i0 i0 ii

0EB 2 BAie ee c 4c2r 2

Ek?

p0E--- 們作如下代換

,E cB,cB §12.4nJHn12

0，故其解一定是eik ct2可以取模為kc的所有值。當(dāng)天線很細(xì)時，可只考慮kkz?取此點為坐標(biāo)的原點，電流對此點是對稱的，在天線的兩端點(zl處電流2i I(z,t) i 2 2 2 2Az 00

l

12.6所示，有（R0記為為rRr （12.4.2A0I0ei(trc)l2sinklkzeikzcos l cosklcoscoskl 2 00ei(trc) sin2 ABAB?？紤]遠(yuǎn)場時作代換iB

AikAsin

c

EkcBickA

*

klI2ccos2coscos2 EB00 0 0

klI2ccos2coscos2f(,) 0 2

I2ckl4sin2 Il2f(,) 0 sin2 4cI與（12.3.12）對比發(fā)現(xiàn)，此時天線等價于一個電偶極子，強(qiáng)度為p 當(dāng)天線再增長到kl1條件不滿足時，天線的輻射能力隨kl做周期性振蕩。號，測量被反射回來的信號強(qiáng)度（–returnloss,S11等S11l

1 –2半波電線（長度l）2B

有很好的輻射效率（S11極小，又有很好的輻射圖案的半波天線。§12.5較高，但它在角上沒有任何的定向性。在實際應(yīng)用中，為了獲得更好的輻射方向性，我們常把一系列天線排布成天線陣，利用效應(yīng)來獲得較好的方向性。12.8，或橫向排列，如圖12.9；再有是mn方陣，如圖12.10。 E2C( eikR1iklE2C()

EEei2kl 依次類推，得m m1iNkl 1eimklEtotal

2