喻喻1、三種常用的坐標(biāo)系x2、三種坐標(biāo)系的坐標(biāo)變量之間的關(guān)系（1）直角坐標(biāo)系與柱坐標(biāo)系的關(guān)系--（2）直角坐標(biāo)系與球坐標(biāo)系的關(guān)系2（3）柱坐標(biāo)系與球坐標(biāo)系的關(guān)系2（1）直角坐標(biāo)系中：喻y喻y喻rz（2）柱坐標(biāo)系中：z-（3）球坐標(biāo)系中：.…azAazAz4.散度（1）直角坐標(biāo)系中：Xy-z（2）柱坐標(biāo)系中：（3）球坐標(biāo)系中：喻意體積的體積分等于矢量場A在限定該體積的閉合面上的通量。喻喻喻喻喻喻喻AyδAzxAx喻喻喻喻喻喻ArArΦ喻喻raδ喻喻raδθ1r2rArrsinθδ喻rsinθA7、斯托克斯公式：.…喻1、靜電場是由空間靜止電荷產(chǎn)生的一種發(fā)散場。描述靜電場的基本變量是電場強(qiáng)度E、電喻F/m2、電場分布有點電荷分布、體電荷分布、面電荷分布和線電荷分布。其電場強(qiáng)度和電位的計算公式如下：Σ3 1ΣΣN-+C 0rr'0rr'0rr'0rr'0Srr'+C0l340l3、介質(zhì)中和真空中靜電場的基本方程分別為l=0,(積分形式)表示意義喻安培環(huán)路定理,說明靜電場是一種發(fā)散場，也是保守場。i.(積分形式)表示意義喻真空中的高斯定理喻喻喻喻喻喻喻喻喻喻4、電介質(zhì)的極化.…p（2）介質(zhì)表面的極化面電荷密度為：p=5、在均勻介質(zhì)中，電位滿足的微分方程為泊松方程和拉普拉斯方程，即▽2εD6、介質(zhì)分界面上的邊界條件1（1）分界面上D的邊界條件12喻（I）如果介質(zhì)分界面上無自由電荷，則分界面兩側(cè)D的法向分量連續(xù)；喻（II）如果介質(zhì)分界面上分布電荷密度p，的法向分量從介質(zhì)1跨過分界面進(jìn)入介質(zhì)2s時將有一增量，這個增量等于分界面上的面電荷密度p。s（2）分界面上E的邊界條件（切向分量）t有限，故在分界面上的電位函數(shù)連續(xù)，即12。12。θ7、靜電場能量（1）靜電荷系統(tǒng)的總能量E2t2t12J/2.…))'38、恒定電場存在于導(dǎo)電媒質(zhì)中由外加電源維持。描述恒定電場特性的基本變量為電場強(qiáng)度喻喻喻喻喻喻喻喻恒定電流場中的電荷分布和電流分布是恒定的。場中任一點和任一閉合面都不能有電荷的增減，即SC（2）恒定電場的邊界條件JE喻喻J喻喻2t11n22nσσ1喻喻1、磁場的特性由磁感應(yīng)強(qiáng)度B和磁場強(qiáng)度喻喻0lrr'3rrπ2、恒定磁場的基本方程（1）真空中恒定磁場的基本方程為：0I0（2）磁介質(zhì)中恒定磁場的基本方程為：.…喻喻喻喻喻l0rμ0恒定磁場是一種漩渦場，因此一般不能用一個標(biāo)量函數(shù)的梯度來描述。3、磁介質(zhì)的磁化喻度用磁化強(qiáng)度M表示。喻m對于分布型的矢量磁位計算公式：lR5、恒定磁場的邊界條件 R（1）分界面上Bn的邊界條件在兩種磁介質(zhì)的分界面上，取一個跨過分界面如右圖所示，應(yīng)用磁通連續(xù)性方程可得：B喻B喻1dS-B1-B喻2喻2喻喻-H喻磁力線折射定律：1=1喻)=0即1=1BBn分界面上的邊界條件n6、電感的計算2μ1t1μ2tS2--w020I47、磁場的能量和能量密度磁介質(zhì)中，載流回路系統(tǒng)的總磁場能量為：W=1ΣNMIIkjjk.…|喻|喻（3）非限定形式的麥克斯韋方程組τ-喻守場，感應(yīng)電場E在時變磁場中的閉合曲線上的線積分等于閉合曲線圍成的面上磁通密度，稱為位移電流密度，即Jd=---|||l|l喻在線性和各向同性的介質(zhì)中，有媒質(zhì)的本構(gòu)關(guān)系：.…-|喻-（4）麥克斯韋方程組的實質(zhì)A、第一方程：時變電磁場中的安培環(huán)路定律。物理意義：磁場是由電流和時變的電場B、第二方程：法拉第電磁感應(yīng)定律。物理意義：說明了時變的磁場激勵電場的這一事C、第三方程：時變電場的磁通連續(xù)性方程。物理意義：說明了磁場是一個旋渦場。D、第四方程：高斯定律。物理意義：時變電磁場中的發(fā)散電場分量是由電荷激勵的。即得▽.（1）法向分量的邊界條件-)=0（2）切向分量的邊界條件-H-H（3）理想導(dǎo)體(σ=偽）表面的邊界條件n=-喻的切向分量總為零；導(dǎo)體表面上磁場的法向分量總為零，如果導(dǎo)體表面上分布有電流，則2222此兩式為三維空間中的矢量齊次波動方程。由此可以看出：時變電磁場1.…222dτ2dτ.…xEyxEy喻7、動態(tài)矢量磁位A7、動態(tài)矢量磁位和動態(tài)標(biāo)量為與電磁場的關(guān)系為：喻喻喻喻喻喻達(dá)朗貝爾方程（或稱與Φ的非齊次波動方程）為-jx（1）正弦電場、磁場強(qiáng)度的復(fù)數(shù)表示方法（以電場強(qiáng)度為例）在直角坐標(biāo)系中，正弦電磁場的電場分量可以寫成：]EEEExy)=j負(fù)tj負(fù)t)j負(fù)t)ejΦx,ym.j負(fù)t]j負(fù)t).喻喻.喻.喻.喻喻.喻.喻.jπ2jkzj(kzsinθ).…（2）麥克斯韋方程組的復(fù)數(shù)形式j(luò)j,此方程組沒有時間因子，注意：式中的場量仍代表復(fù)矢量，標(biāo)量仍代表復(fù)數(shù)。對于正弦電磁場的求解，我們可根據(jù)給出的源寫出其復(fù)矢量和復(fù)數(shù)，然后利用麥yyj33x