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文檔簡介
§7-2動(dòng)生電動(dòng)勢
(motional
electromotiveforce)兩種不同機(jī)制?相對于實(shí)驗(yàn)室參照系,磁場不隨時(shí)間變化,而導(dǎo)體回路運(yùn)動(dòng)(切割磁場線)。
---動(dòng)生電動(dòng)勢motionalemf?相對于實(shí)驗(yàn)室參照系,若導(dǎo)體回路靜止,但磁場隨時(shí)間變化。
---感生電動(dòng)勢inducedemf動(dòng)生電動(dòng)勢感生電動(dòng)勢恒定磁場中運(yùn)動(dòng)的導(dǎo)體導(dǎo)體不動(dòng),磁場發(fā)生變化磁通量發(fā)生變化的原因單位時(shí)間內(nèi)導(dǎo)線切割的磁力線數(shù)+++---電子受洛倫茲力—非靜電力非靜電場即單位正電荷受到的非靜電力一.在磁場中運(yùn)動(dòng)的導(dǎo)線內(nèi)的感應(yīng)電動(dòng)勢?誰充當(dāng)了電源內(nèi)部的非靜電力?磁場中的運(yùn)動(dòng)導(dǎo)線成為電動(dòng)勢源洛倫茲力充當(dāng)了非靜電力討論:?注意矢量之間的關(guān)系二.在磁場中轉(zhuǎn)動(dòng)的線圈內(nèi)的感應(yīng)電動(dòng)勢---交流發(fā)電機(jī)的原理
設(shè)線圈abcd的匝數(shù)為N,面積為S,線圈在勻強(qiáng)磁場中繞
轉(zhuǎn)動(dòng),磁感應(yīng)強(qiáng)度與軸垂直。當(dāng)時(shí),與之間的夾角為零,經(jīng)過時(shí)間,與之間的夾角為。其中?另外對于運(yùn)動(dòng)導(dǎo)線回路,電動(dòng)勢存在于整個(gè)回路
N匝線圈:磁場中的運(yùn)動(dòng)導(dǎo)線回路成為電動(dòng)勢源洛倫茲力充當(dāng)了非靜電力在勻強(qiáng)磁場內(nèi)轉(zhuǎn)動(dòng)的線圈中所產(chǎn)生的電動(dòng)勢是隨時(shí)間作周期性變化的,這種電動(dòng)勢稱為交變電動(dòng)勢。在交變電動(dòng)勢的作用下,線圈中的電流也是交變的,稱為交變電流或交流。交變電動(dòng)勢和交變電流形成動(dòng)生電動(dòng)勢的實(shí)質(zhì)是運(yùn)動(dòng)電荷受洛倫茲力三.動(dòng)生電動(dòng)勢的功率設(shè)電路中感應(yīng)電流為導(dǎo)線受安培力導(dǎo)線勻速運(yùn)動(dòng)電路中感應(yīng)電動(dòng)勢提供的電能是由外力做功所消耗的機(jī)械能轉(zhuǎn)換而來的方法一.由電動(dòng)勢的定義適用于一切產(chǎn)生電動(dòng)勢的回路(考慮
時(shí),有時(shí)須設(shè)計(jì)一個(gè)閉合回路)
適用于切割磁力線的導(dǎo)體四.動(dòng)生電動(dòng)勢的計(jì)算方法方法二.由法拉第電磁感應(yīng)定律
?動(dòng)生電動(dòng)勢做功,洛倫茲力不做功?洛倫茲力做功為零洛侖茲力對電子做功的代數(shù)和為零對電子做正功反抗外力做功洛侖茲力的作用并不提供能量,而只是傳遞能量,即外力克服洛侖茲力的一個(gè)分量所做的功,通過另一個(gè)分量轉(zhuǎn)換為動(dòng)生電動(dòng)勢的能量。實(shí)質(zhì)上表示能量的轉(zhuǎn)換和守恒。結(jié)論例在勻強(qiáng)磁場B
中,長
R
的銅棒繞其一端
O
在垂直于
B
的平面內(nèi)轉(zhuǎn)動(dòng),角速度為
OR求棒上的電動(dòng)勢解方法一(動(dòng)生電動(dòng)勢):dl方向方法二(法拉第電磁感應(yīng)定律):在dt
時(shí)間內(nèi)導(dǎo)體棒切割磁力線方向由楞次定律確定法拉第電機(jī),設(shè)銅盤的半徑為R,角速度為
,外磁場如圖所示,求盤上沿半徑方向產(chǎn)生的電動(dòng)勢??梢暈闊o數(shù)銅棒一端在圓心,另一端在圓周上,即為并聯(lián),因此其電動(dòng)勢仍等于一根銅棒繞其一端旋轉(zhuǎn)產(chǎn)生的電動(dòng)勢。例直導(dǎo)線ab以速率沿平行于長直載流導(dǎo)線的方解應(yīng)用求解在導(dǎo)線ab所在的區(qū)域,距長直載流導(dǎo)線l處取一線元dl由于,表明電動(dòng)勢的方向由a
指向b,b
端電勢較高。例向運(yùn)動(dòng),ab與直導(dǎo)線共面,且與它垂直,如圖所示。設(shè)直導(dǎo)線中的電流強(qiáng)度
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