1熱力學復習2在T<Tc時，玻色粒子將在能級

=0

凝聚，其粒子數(shù)密度n0與總粒子數(shù)密度n具有相同的量級。所有的原子似乎都變成了同一個原子，成為不可分辨的，這就是物質(zhì)的第五態(tài)。這一現(xiàn)象稱為玻色—愛因斯坦凝聚。Tc稱為凝聚溫度，凝聚在能級

=0的粒子動量、能量和熵都為零，所以玻色—愛因斯坦凝聚也常稱為動量空間中的凝聚。因改寫為，出現(xiàn)凝聚體的條件3令x=/kT,上式代入(1)，得溫度為T時

=0能級上的粒子密度4玻色—愛因斯坦凝聚態(tài)有如下幾方面的性質(zhì)：(1)這些原子組成的集體步調(diào)非常一致，激光就是光子的玻色凝聚，在一束小的激光里有大量的具有確定頻率和方向的光子流，超導和超流也是玻色凝聚的結(jié)果。(2)由于玻色凝聚態(tài)的原子物質(zhì)表現(xiàn)出了光子一樣的特性，利用玻色—愛因斯坦凝聚體使光的速度降為零，可將光存儲。(3)原子凝聚體中的原子幾乎不動，可用來設(shè)計精度更高的原子鐘，用于太空航行和精確定位等。5(4)玻色凝聚態(tài)的凝聚效應(yīng)可以形成一束沿一定方向傳播的宏觀電子對波，這種波帶電，傳播中形成一束宏觀電流而無需電壓；(5)可以設(shè)想利用磁場調(diào)控原子之間的相互作用，可以在物質(zhì)第五態(tài)中產(chǎn)生類似超新星爆發(fā)的現(xiàn)象，甚至還可以用玻色-愛因斯坦凝聚體來模擬黑洞。課后習題：P167,7.1、7.2、7.361.狀態(tài)函數(shù)、熱力學系統(tǒng)主要的狀態(tài)函數(shù)及它們之間的關(guān)系。2.強度量與廣延量的區(qū)別。3幾個與物態(tài)方程有關(guān)的物理量的定義式、物理意義以及相互關(guān)系。4.熱力學第一、第二定律的表達式。5.熱容量。71.狀態(tài)函數(shù)的全微分形式（熱力學基本方程全微分表達式）；2.麥氏關(guān)系及其意義和簡單的推導與應(yīng)用（*書上例題2.1.2）3.特性函數(shù)與亥姆赫茲方程。81.不同系統(tǒng)的平衡判據(jù)。2.開系的熱力學基本方程3.單元復相系平衡滿足的平衡條件及平衡不滿足時，過程進行的方向。4.相變的分類（什么是一級相變，特點，什么是二級相變，特點及表達式），能判斷。

5.克拉珀龍方程。91.多元系的熱力學基本方程和多元系的相變平衡條件2.吉布斯相律（推導及*應(yīng)用4.2.1）3.熱力學第三定律的數(shù)學表達式。101.

自由粒子能量表達式及在x、y、z方向動量的可能值的表達式。經(jīng)典和量子方法對粒子運動狀態(tài)及系統(tǒng)的描述。

2.

體積V內(nèi)，px到

px+dpx，py到

py+dpy，pz到

pz+dpz的動量范圍內(nèi)、動量大小在p到

p+dp范圍內(nèi)、能量在e到e+de

范圍內(nèi)自由粒子的量子態(tài)數(shù)的獲得。

3.

什么是經(jīng)典極限條件？（三個）

4.

了解玻耳茲曼分布、玻色分布和費米分布的獲得；掌握它們的表達式及在滿足經(jīng)典極限的情況下，玻爾茲曼、玻色和費米分布的關(guān)系。

11如參數(shù)滿足條件e

>>1玻色分布和費米分布都過渡到玻爾茲曼分布。此時反之，如對所有的m，

均成立，必須e

>>1。上述二式是等價的。也為經(jīng)典極限條件或非簡并條件。（對所有m）12

經(jīng)典極限條件滿足時，玻色（費米）系統(tǒng)中的近獨立粒子在平衡態(tài)遵從玻爾茲曼分布，但它們的微觀狀態(tài)數(shù)是不同的。

定域系統(tǒng)和滿足經(jīng)典極限的玻色（費米）系統(tǒng)雖然遵從同樣的分布，但它們的微觀狀態(tài)數(shù)不同。前者為

M.B,后者為M.