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1.

在表象中，泡利矩陣的正確表示為AB提交投票最多可選1項(xiàng)內(nèi)容回顧：

在表象中，對應(yīng)的本征矢分別為若電子的自旋態(tài)為，則AB提交投票最多可選1項(xiàng)內(nèi)容回顧：

3.把、作用到的本征態(tài)、上，則正確的是AB提交投票最多可選1項(xiàng)§7-3正常塞曼效應(yīng)知識點(diǎn)教學(xué)目標(biāo)電子磁矩與外磁場的相互作用正常塞曼效應(yīng)的理論解釋能通過電子磁矩與外磁場的相互作用分析塞曼效應(yīng)產(chǎn)生的原因。能對正常塞曼效應(yīng)進(jìn)行理論解釋。本節(jié)內(nèi)容1強(qiáng)磁場中堿金屬原子的能級2鈉原子能級在外磁場中分裂1強(qiáng)磁場中堿金屬原子的能級2鈉原子能級在外磁場中分裂在強(qiáng)磁場中堿金屬原子的哈密頓算符堿金屬原子體系的哈密頓算符為自旋與軌道運(yùn)動的相互作用能若把原子置于外磁場中，則外磁場與電子軌道磁矩和自旋磁矩的相互作用能為若選外磁場方向?yàn)閦軸方向，則1強(qiáng)磁場中堿金屬原子的能級2鈉原子能級在外磁場中分裂外加磁場后，堿金屬原子體系的哈密頓算符為當(dāng)外磁場很強(qiáng)時，可以忽略電子軌道與自旋之間的相互作用，即系統(tǒng)的哈密頓算符簡化為電子自旋運(yùn)動與軌道運(yùn)動的相互作用能外磁場與電子軌道運(yùn)動和自旋運(yùn)動的相互作用能因?yàn)閮蓛上嗷σ祝运鼈儤?gòu)成力學(xué)量完全集，本征函數(shù)為1強(qiáng)磁場中堿金屬原子的能級2鈉原子能級在外磁場中分裂原子體系的能量本征值所以1強(qiáng)磁場中堿金屬原子的能級2鈉原子能級在外磁場中分裂所以，原子體系的能量本征值3s能級1強(qiáng)磁場中堿金屬原子的能級2鈉原子能級在外磁場中分裂鈉原子的3s、3p能級在外磁場中分裂3p能級思考：實(shí)際上，不涉及電子自旋也可以說明正常塞曼效應(yīng)。任意注意：躍遷定則1強(qiáng)磁場中堿金屬原子的能級2鈉原子能級在外磁場中分裂鈉原子從3p能級到3s能級的光譜圖中，a、a/頻率相同，b、b/頻率相同，c、c/頻率相同§7-4兩個角動量的耦合知識點(diǎn)教學(xué)目標(biāo)兩個角動量的耦合無耦合表象和耦合表象總角動量量子數(shù)和兩個子體系角動量量子數(shù)的關(guān)系領(lǐng)會兩個角動量耦合的含義。能寫出簡單情況下無耦合表象和耦合表象基矢之間的關(guān)系。牢記總角動量量子數(shù)表達(dá)式。本節(jié)內(nèi)容1兩個角動量的相加（耦合）2角動量算符之間的對易關(guān)系3耦合表象與無耦合表象的關(guān)系1兩個角動量的相加（耦合）2角動量算符之間的對易關(guān)系3耦合表象與無耦合表象的關(guān)系角動量耦合的意義原子核的殼層結(jié)構(gòu)、原子光譜的精細(xì)結(jié)構(gòu)、復(fù)雜塞曼效應(yīng)等現(xiàn)象，都必須用角動量耦合解釋?？紤]由兩個不同子體系構(gòu)成的量子體系的角動量。設(shè)兩個子體系的角動量分別和，它們滿足兩個角動量的耦合由于和屬于不同子體系，所以相互對易，即1兩個角動量的相加（耦合）2角動量算符之間的對易關(guān)系3耦合表象與無耦合表象的關(guān)系體系的總角動量則或即滿足角動量的一般定義。注意：不是角動量（練習(xí)）。ABCD提交28-1下面關(guān)于角動量說法正確的是兩個角動量之和仍是角動量。兩個角動量之差仍是角動量。兩個角動量之積仍是角動量。兩個角動量之商仍是角動量。單選題1分1兩個角動量的相加（耦合）2角動量算符之間的對易關(guān)系3耦合表象與無耦合表象的關(guān)系涉及的角動量算符：角動量算符之間的對易關(guān)系與其它算符之間的對易關(guān)系右邊前兩項(xiàng)對易，第三項(xiàng)為1兩個角動量的相加（耦合）2角動量算符之間的對易關(guān)系3耦合表象與無耦合表象的關(guān)系所以右邊前兩項(xiàng)對易，第三項(xiàng)為所以與其它算符之間的對易關(guān)系1兩個角動量的相加（耦合）2角動量算符之間的對易關(guān)系3耦合表象與無耦合表象的關(guān)系彼此對易力學(xué)量完全集體系的自由度為4，可以得到描述體系角動量的兩套力學(xué)量完全集。第一套力學(xué)量完全集共同本征矢組成了正交歸一完備基矢組，以它們?yōu)榛傅谋硐蠓Q為耦合表象。1兩個角動量的相加（耦合）2角動量算符之間的對易關(guān)系3耦合表象與無耦合表象的關(guān)系第二套力學(xué)量完全集共同本征矢組成了正交歸一完備基矢組，以它們?yōu)榛傅谋硐蠓Q為無耦合表象。1兩個角動量的相加（耦合）2角動量算符之間的對易關(guān)系3耦合表象與無耦合表象的關(guān)系耦合表象的基矢可以用無耦合表象的基矢表示出來表象變換矢量耦合系數(shù)或克來布希-高登系數(shù)，簡稱C-G系數(shù)因?yàn)樗?，也是的本征矢，對?yīng)的本征值為，因此。1兩個角動量的相加（耦合）2角動量算符之間的對易關(guān)系3耦合表象與無耦合表象的關(guān)系

j的最大值量子數(shù)j和j1、j2的關(guān)系給定j1、j2，

m1、m2的取值分別為：m1：m2：m取值：由于，所以，因此1兩個角動量的相加（耦合）2角動量算符之間的對易關(guān)系3耦合表象與無耦合表象的關(guān)系

j的最小值給定j1、j2，

m1、m2的取值分別為、個。無耦合表象基矢個數(shù)（即無耦合表象空間的維數(shù)）為因?yàn)閷?yīng)于一個j值，m的取值有，所以耦合表象基矢的個數(shù)為由于幺正變換不改變空間的維數(shù)，所以1兩個角動量的相加（耦合）2角動量算符之間的對易關(guān)系3耦合表象與無耦合表象的關(guān)系等式左邊是公差為2的等差數(shù)列之和，其項(xiàng)數(shù)為因?yàn)樗裕ㄊ醉?xiàng)+末項(xiàng)）×項(xiàng)數(shù)1兩個角動量的相加（耦合）2角動量算符之間的對易關(guān)系3耦合表象與無耦合表象的關(guān)系

j的取值由以上討論可知，給定j1、j2后，j的取值例如：二電子體系的自旋角動量