1、電磁場(chǎng)矢量勢(shì)和標(biāo)準(zhǔn)勢(shì)，第1，5章電磁波輻射電子波輻射，電磁場(chǎng)矢量勢(shì)和標(biāo)準(zhǔn)集的大小，第2，本章研究的問(wèn)題是電磁波輻射。方法與一定的現(xiàn)場(chǎng)情況一樣，考慮電荷、電流分布引起的電磁場(chǎng)發(fā)生問(wèn)題時(shí)，引入了勢(shì)概念，電磁場(chǎng)描述比較方便。牙齒章節(jié)首先將勢(shì)力的概念擴(kuò)大到一般的變化電磁場(chǎng)情況，然后通過(guò)勢(shì)解決輻射問(wèn)題。電磁場(chǎng)矢量勢(shì)和標(biāo)準(zhǔn)勢(shì)，3，牙齒章節(jié)的主要內(nèi)容，電磁場(chǎng)矢量勢(shì)和標(biāo)準(zhǔn)集的大小延遲集的大小電偶輻射電磁波干擾和衍射電磁場(chǎng)的動(dòng)量，電磁場(chǎng)的矢量和尺度，4，5。1電磁場(chǎng)的矢量和尺度vector and scalar potential of electro magnets 1，勢(shì)描述電磁場(chǎng)，簡(jiǎn)單討論真空中的電磁場(chǎng)：

2、電磁場(chǎng)中的勢(shì)和標(biāo)記勢(shì)，6，電磁場(chǎng)矢量勢(shì)和標(biāo)準(zhǔn)集的大小，7，對(duì)于電場(chǎng)，不能像靜電場(chǎng)那樣直接引入電勢(shì)。從法拉第電磁感應(yīng)定律可以得出：標(biāo)準(zhǔn)勢(shì)靜電勢(shì)，電磁場(chǎng)矢量勢(shì)和標(biāo)準(zhǔn)勢(shì)，8，即電磁場(chǎng)與集合大小的關(guān)系如下：注：a)與時(shí)間無(wú)關(guān)時(shí)，立即、牙齒時(shí)，直接歸結(jié)為電勢(shì)。電磁場(chǎng)矢量勢(shì)和標(biāo)準(zhǔn)勢(shì)，9，b)絕對(duì)標(biāo)準(zhǔn)勢(shì)和電勢(shì)不要混淆。在不穩(wěn)定的情況下，不再是保守力場(chǎng)，所以沒(méi)有勢(shì)能概念。也就是說(shuō)，現(xiàn)在不等于將單位正電荷從空間轉(zhuǎn)移到無(wú)限電場(chǎng)力。為了區(qū)別于靜電界的電勢(shì)，這里被稱(chēng)為標(biāo)準(zhǔn)勢(shì)。c)在時(shí)變場(chǎng)中，磁場(chǎng)和電場(chǎng)是相互作用的整體，應(yīng)該對(duì)整個(gè)矢量勢(shì)及標(biāo)準(zhǔn)勢(shì)進(jìn)行整體電磁場(chǎng)描述。電磁場(chǎng)矢量勢(shì)和標(biāo)準(zhǔn)勢(shì)、10，2、規(guī)格轉(zhuǎn)換和說(shuō)明規(guī)格變性和

3、電磁場(chǎng)的兩種茄子等價(jià)方法，但是、和、是微分方程關(guān)系，因此它們之間的關(guān)系不是一一對(duì)應(yīng)。這是因?yàn)榭梢詫?biāo)量函數(shù)漸變添加到向量勢(shì)。結(jié)果不受影響。牙齒標(biāo)量函數(shù)、電磁場(chǎng)矢量勢(shì)和標(biāo)準(zhǔn)勢(shì)、11、任意標(biāo)量函數(shù)。這可以設(shè)置為以下變體：所以我們得到了一套新的。很容易證明：電磁場(chǎng)矢量勢(shì)和標(biāo)準(zhǔn)勢(shì)、12、電磁場(chǎng)矢量勢(shì)和標(biāo)準(zhǔn)勢(shì)、13、a)庫(kù)侖規(guī)范(Coulomb gauge)庫(kù)侖規(guī)范條件規(guī)定為旋轉(zhuǎn)被動(dòng)字段(橫場(chǎng))。牙齒規(guī)范的特點(diǎn)是，垂直字段部分是完全說(shuō)明(即，不旋轉(zhuǎn))，水平字段部分是說(shuō)明(即，手動(dòng)性)。如您所見(jiàn)，條目對(duì)應(yīng)于庫(kù)倫字段、柔道、電磁場(chǎng)勢(shì)和標(biāo)準(zhǔn)勢(shì)，14，字段。b)洛倫茲規(guī)范(Lorentz gauge)洛倫茲規(guī)范

4、條件規(guī)定為旋轉(zhuǎn)源場(chǎng)(即包括橫場(chǎng)和縱場(chǎng)兩部分)，牙齒規(guī)范的特點(diǎn)是將力的基本方程換成特別簡(jiǎn)單的對(duì)稱(chēng)形式。電磁場(chǎng)矢量勢(shì)和標(biāo)準(zhǔn)勢(shì)、15，3、達(dá)朗貝爾方程從Maxwells equations和出發(fā)，導(dǎo)出矢量勢(shì)和標(biāo)準(zhǔn)勢(shì)滿(mǎn)足的方程。獲得：電磁場(chǎng)勢(shì)和標(biāo)準(zhǔn)勢(shì)，16，a)庫(kù)侖規(guī)范之上的方程式B)洛倫茲規(guī)范()，電磁場(chǎng)矢量勢(shì)和標(biāo)準(zhǔn)勢(shì)，17，使用上述方程式作為所謂的達(dá)朗貝爾方程式。，電磁場(chǎng)矢量勢(shì)和標(biāo)準(zhǔn)勢(shì)，18，4，例如單色平面電磁波測(cè)試的勢(shì)Solution:單色平面電磁波無(wú)電荷，電流分布的自由空間中傳播，從而使集合的大小方程(達(dá)朗貝爾方程，Lorentz規(guī)范條件)成為波動(dòng)方程。答案可以確定電磁場(chǎng)的矢量和給定的一個(gè)單色平面電磁波。因?yàn)椋弘姶艌?chǎng)的箭勢(shì)和標(biāo)記勢(shì)，20，0(對(duì)于實(shí)心平面波)，電磁場(chǎng)的箭勢(shì)和標(biāo)記勢(shì)，21，23，整個(gè)空間沒(méi)有電荷分布時(shí)庫(kù)侖場(chǎng)的標(biāo)準(zhǔn)勢(shì)，僅根據(jù)庫(kù)侖標(biāo)準(zhǔn)條件，該解是水平分量，即電磁場(chǎng)矢量庫(kù)侖規(guī)格的標(biāo)準(zhǔn)勢(shì)說(shuō)明庫(kù)侖效果可以在電荷分布中直接計(jì)算出來(lái)。洛倫茲準(zhǔn)則的優(yōu)點(diǎn)是，標(biāo)準(zhǔn)勢(shì)及矢量勢(shì)勢(shì)方程具有對(duì)稱(chēng)性。它的箭勢(shì)縱向，電磁場(chǎng)箭勢(shì)