1、堿金屬的雙線構(gòu)造堿金屬原子具有價電子，受到原子核和其他電子提供的屏蔽庫侖場的作用。 因此，價格電子的漢密爾頓量，如果您選擇動力學量完全集，則可以選擇根據(jù)Hellmann-Feynman定理，、因此，所謂、能級是指納米光譜的雙線結(jié)構(gòu)。 2個自旋為的粒子的自旋波函數(shù)，纏繞狀態(tài)(1)表象中的2個自旋為的粒子的自旋波函數(shù)，2個粒子的自旋分別明顯，表象，(2)表象中的2個自旋為的粒子的自旋波函數(shù)，纏繞狀態(tài)：體系的狀態(tài)向量為其各自如果兩個自旋是完全相同的粒子，并且其相互作用對于空間坐標和自旋變量能夠進行變量分離，則特性分別為、但是這不是系統(tǒng)狀態(tài)。 微觀世界還有另一個重要規(guī)律，使系統(tǒng)波函數(shù)不能任意選擇是微觀

2、粒子的全同性問題。 (3)取貝爾基的話，我們很明顯，、在它們也交織在一起的狀態(tài)下，7.5 Einstein-Podolsky-Rosen是荒謬和貝爾不等式(1)。 測量一個粒子可以直接了解另一個粒子的狀態(tài)。 例如：在運動量表現(xiàn)中的這種狀態(tài)的表現(xiàn)是，愛因斯坦等測定了第一個粒子的坐標，如果測定值是，則測定了第二個粒子的坐標必須是第二個粒子的運動量，測定了該第一個粒子的運動量必須是第二個粒子的運動量。 因此，都是物理上現(xiàn)實的(即，都有確定值)，坐標與運動量可同時具有確定值。 這等同于有兩個自旋的粒子處于自旋狀態(tài)。 我們認為兩個自旋是自旋的粒子存在于自旋整體式。 初期，它們在一起，雖然相隔很遠，但仍處

3、于自旋的單一狀態(tài)。 測量第一個粒子的自旋轉(zhuǎn)可以直接估計第二個粒子的自旋。 這總是與第一個粒子的自旋相反。 是。 量子力學否定這些假設(shè)，即使兩個粒子相距很遠，第一個粒子的測量也會影響第二個粒子的狀態(tài)，而且粒子本身沒有這樣的真實性(也就是說，粒子的所有物理量都有確定值)。 (2)有2) Bell Inqualities的2個自旋的粒子系處于自旋一狀態(tài)，這是纏繞狀態(tài)。 顯然，在這種狀態(tài)下，如果測定第1個粒子(方向)得到結(jié)果，則第2個粒子隨之可知(方向)測定的結(jié)果。 現(xiàn)在，可以考慮在不同的方向上連續(xù)測量那些自旋。 第一個粒子向方向測量，第二個粒子向方向測量。 這些測定結(jié)果全部。 如果方向相同，例如、則

4、平均值為。 舉例來說，如果方向不同，那么此相關(guān)性測量的平均值將不會失去一般性，并且在方向上，假設(shè)在、軸之間的角度，則對于、a .自旋處于單一狀態(tài)的兩個粒子，在三個不同的方向上測量其自旋。 根據(jù)局部隱藏變量理論，它們的相關(guān)測量平均值的關(guān)系是、等，稱之為Bell不等式。 論證：在局部隱變量理論中，關(guān)聯(lián)量使第一個粒子的測量不影響第二個粒子的狀態(tài)。 每個粒子都有同時確定的自旋組件。 因此，在該理論中，沿三個方向的自旋成分都具有確定值。 當然，反復測定的值也可以不同。 的平均值、所以，對于這個相關(guān)測量的平均值的關(guān)系，量子力學的預言、如果測量時，取三向共面，并且、所以，實驗結(jié)果與量子力學的預言相符合。 是

5、。 b .對于自旋處于單一狀態(tài)的2個粒子，在4個不同的方向上測量它們的自旋。根據(jù)局部隱變量理論，它們的相關(guān)測量平均值的關(guān)系是另一個Bell不等式。 論證：根據(jù)局部隱變量理論，由于對任何物理量的測量都有確定值，所以從局部隱變量理論的假設(shè)中，我們知道當時的情況。 所以， 于是，根據(jù)量子力學，平均值的絕對值滿足不等式，平均值的絕對值、明顯取共面，此時、與定帶隱藏變量理論推出的不等式不一致。 取共面性，同樣，實驗的測量結(jié)果與量子力學的預言一致。 實驗證實，局部隱變量理論是不正確的。 Einstein-Podolsky-Rosen的假設(shè)不成立，7.6全同粒子交換不變波函數(shù)具有確切的交換對稱性的各種微粒子

6、具有一定的屬性，具有一定的質(zhì)量、電荷、自旋，人們根據(jù)其屬性分別稱之為電子、質(zhì)子、介子等。 在經(jīng)典物理中，我們可以按軌道區(qū)分同種粒子。 但是從量子力學的觀點來看，情況是變化的。 其記述不是軌道的概念，而是波函數(shù)或根、一部分力學量完成全集只能記述粒子的狀態(tài)。 即，粒子處于狀態(tài)的粒子處于狀態(tài)或這些狀態(tài)的重疊狀態(tài)。 但是，那個粒子處于狀態(tài)，不能傳達那個粒子處于狀態(tài)。 如果是可能的兩種狀態(tài)，測定那個是不知道兩者的不同的。 對于各2個全部同一粒子，不能用于說明。 不能觀測到全粒子交換。 因此，有必要對全同粒子的記述進行研究。 (1)交換不變性：如果氦原子的2個質(zhì)子是固定的，則描述氦原子中的2個電子組成的體

7、系，如果其哈密頓量是粒子交換算子，則為、的話，則為、的，因此，如果是運動常數(shù)，則為、的固有狀態(tài)，因此，有2個狀態(tài)一種是交換下不變的，稱為對稱狀態(tài)，另一種是交換下改號，稱為相反對稱狀態(tài)，因為明顯是運動常數(shù)。 因而，當系統(tǒng)首先處于替代對稱狀態(tài)時，在其后的任何時間均處于此狀態(tài)。 與其他運動常數(shù)有很大不同點是系統(tǒng)處于對稱狀態(tài)還是處于相反對稱狀態(tài)。 這是粒子本身固有的特性。 不是人為的，而是給予初始條件，使系統(tǒng)處于沒有確定的交換對稱性狀態(tài)。 因此，如下結(jié)論很重要： a .因為是運動常數(shù)，所以最初的系統(tǒng)處于某種交換對稱狀態(tài)，之后隨時處于該狀態(tài)的b .與其他運動常數(shù)根本不同的是系統(tǒng)處于對稱狀態(tài)還是處于相反對

8、稱狀態(tài)。 這是粒子固有的屬性，不能人為地改變初期條件，在c .實驗中發(fā)現(xiàn)自旋具有半整數(shù)的粒子體系。 當交換兩個粒子時，波函數(shù)來反轉(zhuǎn)，即處于相反對稱狀態(tài)的自旋為整數(shù)的粒子，二者進行交換，并且波函數(shù)不改變，即處于對稱狀態(tài)。 在集成物理學中，自旋具有以半整數(shù)的粒子為單位構(gòu)成的體系，遵從Fermi-Dirac集成修正(稱為Fermion )。 將自旋形成整數(shù)倍數(shù)的粒子構(gòu)成小區(qū)的系統(tǒng)遵循基站集成校正(稱為基站)。(2)全同粒子的波函數(shù)結(jié)構(gòu)、泡利原理：如果忽略粒子間的相互作用，則很明顯全同粒子的爐子量是單粒子的爐子量的和，對于任何粒子，其爐子量的形狀都完全相同，單粒子的能量固有方程式是其中一個特解的AN個

9、費米的波函數(shù)為了替換在給定替換中實現(xiàn)的、對粒子，改進了波函數(shù)。 與某一替換對應(yīng)的交換的數(shù)目的奇數(shù)是恒定的。 因此，該項的被替換的符號和標準陣列項的符號之間的差異取決于該被替換的對數(shù)的奇數(shù)性。 有5個調(diào)換，例如、等，其符號是負符號。 對于3個粒子：因為某個置換只有1個置換，所以成為負符號。 假設(shè)對應(yīng)于替換的替換函數(shù)，可知真波函數(shù)對于、這是矩陣式的定義，例如N2，任意兩個粒子變換(即，兩列交換)改變編號。 如果是和狀態(tài)完全相同的狀態(tài)，那就是。 這表明兩個完全相同的費米子不能處于這樣的狀態(tài)，我們有以下原理：泡利原理：在客觀現(xiàn)實的系統(tǒng)中， 對于兩個以上的全同料米子不是一個完全相同的單一的個粒子，有項(有置換)，但各自由于費米處于該單一狀態(tài)的分布不同，所以各項目間正交。 因此，由于沒有相互作用的全部相同費米系數(shù)的規(guī)范化反對波函數(shù)是b個全部相同的波函數(shù)，或是波函數(shù)相對于兩個相同的波元對對稱，即，不變編號：波元不限于泡利原理，因此處于相同單一狀態(tài)的波元可以是任意數(shù)目。 所以，如果狀態(tài)中有相同的東西的話，就會有擁有相同單一狀態(tài)的東西和擁有相同單一狀態(tài)的東西。 因此，上述替換具有項，但有些項是相同的。 如果替換各個狀態(tài)的粒子，則所獲得的項相同，然而這存在相同的項，但是