1、電磁場(chǎng)理論和實(shí)踐證明，隨時(shí)間變化的電荷、電流分布會(huì)激發(fā)隨時(shí)間變化的電磁場(chǎng)，時(shí)變電磁場(chǎng)可以脫離場(chǎng)源以波的形式向遠(yuǎn)處傳播，這種現(xiàn)象稱為電磁波的輻射。輻射電磁波的裝置稱為天線。天線既能輻射電磁波，又能接收電磁波，故稱為無(wú)線電設(shè)備的“耳目”，它是無(wú)線電通信、導(dǎo)航、雷達(dá)、遙測(cè)、射電天文、電子對(duì)抗和信息戰(zhàn)等應(yīng)用系統(tǒng)的重要組成部分。 嚴(yán)格地說(shuō)，求解輻射問題就是根據(jù)天線的邊界條件求解麥克斯韋方程組。然而，這種嚴(yán)格求解在數(shù)學(xué)上往往遇到很大的困難，有時(shí)甚至是不可能的。因此，實(shí)踐中采用近似解法，即先近似求得場(chǎng)源分布，再根據(jù)場(chǎng)源分布（或等效場(chǎng)源分布）求輻射場(chǎng)。,天線按形式大致可分為線天線和面天線兩大類。線天線由半 徑

2、遠(yuǎn)小于工作波長(zhǎng)的金屬導(dǎo)線構(gòu)成，主要用于長(zhǎng)波、中波、短波 和超短波波段；面天線由尺寸大于工作波長(zhǎng)的導(dǎo)體曲面構(gòu)成，主 要用于微波波段。由于這兩類天線的不同特點(diǎn)，求解其輻射場(chǎng)的 方法也不相同。對(duì)于前者，一般是由天線的電流分布求輻射場(chǎng)， 而對(duì)于后者，則采用等效場(chǎng)源法求解口徑面的衍射場(chǎng)。 在本章中，首先根據(jù)麥克斯韋方程組引入時(shí)變場(chǎng)的位函數(shù)， 建立其所滿足的方程并得出滯后位解。據(jù)此求解兩種基本輻射單 元的輻射場(chǎng)，再由迭加原理討論基本線天線的輻射。對(duì)于面天線， 則從惠更斯原理出發(fā)，在已知口徑面上電磁場(chǎng)分布的情況下求 解輻射場(chǎng)。,設(shè)時(shí)變電荷 分布在體積元 內(nèi)， 以外無(wú)電荷分布。體 積元 的總電荷可視為點(diǎn)電荷，所產(chǎn)生的電位為 。以電 荷所在處為坐標(biāo)原點(diǎn)，則 滿足方程：,8.1.3 滯后位,（8-1-8）,式（8-1-8b）為齊次波動(dòng)方程。由于點(diǎn)電荷激發(fā)的電場(chǎng)具有 球?qū)ΨQ性，故在球坐標(biāo)系中，標(biāo)量位 僅與 有關(guān)。于是，,圖8-5-2 不同電長(zhǎng)度對(duì)稱振子的E面方向圖,式中,（8-6-9）,稱為陣因子方向性函數(shù)，簡(jiǎn)稱陣因子，陣因子與陣元本身的結(jié)構(gòu) 尺寸和取向無(wú)關(guān)。,由對(duì)稱振子場(chǎng)的表達(dá)式（8-5-5 a），有,（8-6-10）,式中， 為陣元的方向