1、第七章第七章 時(shí)變電磁場(chǎng)時(shí)變電磁場(chǎng)主主 要要 內(nèi)內(nèi) 容容 位移電流，麥克斯韋方程，邊界條件，位函數(shù)，能流位移電流，麥克斯韋方程，邊界條件，位函數(shù)，能流密度矢量，正弦電磁場(chǎng)，復(fù)能流密度矢量。密度矢量，正弦電磁場(chǎng)，復(fù)能流密度矢量。7-1 位移電流位移電流7-2 麥克斯韋方程麥克斯韋方程 7-3 時(shí)變電磁場(chǎng)的邊界條件時(shí)變電磁場(chǎng)的邊界條件7-4 標(biāo)量位與矢量位標(biāo)量位與矢量位7-5 位函數(shù)方程的求解位函數(shù)方程的求解7-6 能量密度與能流密度矢量能量密度與能流密度矢量7-7 唯一性定理唯一性定理7-8 正弦電磁場(chǎng)正弦電磁場(chǎng)7-9 麥克斯韋方程的復(fù)數(shù)形式麥克斯韋方程的復(fù)數(shù)形式7-10 位函數(shù)的復(fù)數(shù)形式位函數(shù)

2、的復(fù)數(shù)形式7-11 能流密度與能流密度矢量的復(fù)數(shù)形式能流密度與能流密度矢量的復(fù)數(shù)形式習(xí)題習(xí)題7-4、7-8、7-9、7-12 法拉第電磁感應(yīng)定律說(shuō)明：法拉第電磁感應(yīng)定律說(shuō)明：隨時(shí)間變化的磁場(chǎng)會(huì)激發(fā)產(chǎn)生電場(chǎng)隨時(shí)間變化的磁場(chǎng)會(huì)激發(fā)產(chǎn)生電場(chǎng)。那么隨時(shí)間變化的電場(chǎng)是否也會(huì)激發(fā)產(chǎn)生磁場(chǎng)呢？麥克斯韋針對(duì)將那么隨時(shí)間變化的電場(chǎng)是否也會(huì)激發(fā)產(chǎn)生磁場(chǎng)呢？麥克斯韋針對(duì)將安安培環(huán)路定理培環(huán)路定理直接應(yīng)用到時(shí)變電磁場(chǎng)時(shí)出現(xiàn)的矛盾，提出了直接應(yīng)用到時(shí)變電磁場(chǎng)時(shí)出現(xiàn)的矛盾，提出了位移電流位移電流假假說(shuō)，對(duì)安培環(huán)路定理進(jìn)行了修正，從而揭示了說(shuō)，對(duì)安培環(huán)路定理進(jìn)行了修正，從而揭示了隨時(shí)間變化的電場(chǎng)也能隨時(shí)間變化的電場(chǎng)也能激發(fā)

3、產(chǎn)生磁場(chǎng)激發(fā)產(chǎn)生磁場(chǎng)。 電磁感應(yīng)定律電磁感應(yīng)定律 揭示時(shí)變磁場(chǎng)產(chǎn)生電場(chǎng)揭示時(shí)變磁場(chǎng)產(chǎn)生電場(chǎng) 位移電流位移電流 揭示時(shí)變電場(chǎng)產(chǎn)生磁場(chǎng)揭示時(shí)變電場(chǎng)產(chǎn)生磁場(chǎng) 重要結(jié)論：重要結(jié)論： 在時(shí)變情況下，電場(chǎng)與磁場(chǎng)相互激勵(lì)，形成統(tǒng)一在時(shí)變情況下，電場(chǎng)與磁場(chǎng)相互激勵(lì)，形成統(tǒng)一的電磁場(chǎng)。的電磁場(chǎng)。 在時(shí)變情況下，安培環(huán)路環(huán)路是否要發(fā)生變化？有什么變?cè)跁r(shí)變情況下，安培環(huán)路環(huán)路是否要發(fā)生變化？有什么變 化？即化？即問(wèn)題問(wèn)題：隨時(shí)間變化的磁場(chǎng)能產(chǎn)生電場(chǎng)，那么隨時(shí)間變化的電場(chǎng)是隨時(shí)間變化的磁場(chǎng)能產(chǎn)生電場(chǎng)，那么隨時(shí)間變化的電場(chǎng)是 否會(huì)產(chǎn)生磁場(chǎng)？否會(huì)產(chǎn)生磁場(chǎng)？ 靜態(tài)情況下的電場(chǎng)基本方程在非靜態(tài)時(shí)發(fā)生了變化，即靜態(tài)情況下的電場(chǎng)

4、基本方程在非靜態(tài)時(shí)發(fā)生了變化，即 這不僅是方程形式的變化，而是一個(gè)本質(zhì)的變化，其中包含了重要的這不僅是方程形式的變化，而是一個(gè)本質(zhì)的變化，其中包含了重要的物理事實(shí)，即物理事實(shí)，即 時(shí)變磁場(chǎng)可以激發(fā)電場(chǎng)時(shí)變磁場(chǎng)可以激發(fā)電場(chǎng) 。HJ（恒定磁場(chǎng)）（恒定磁場(chǎng)）?H（時(shí)變場(chǎng)）（時(shí)變場(chǎng)）BEt 0E7-1 位移電流位移電流1. 全電流定律全電流定律非時(shí)變情況下，非時(shí)變情況下，電荷分布隨時(shí)間變化電荷分布隨時(shí)間變化，由，由電流連續(xù)性方程電流連續(xù)性方程有有 )(DtJ 解決辦法：解決辦法： 對(duì)安培環(huán)路定理進(jìn)行修正對(duì)安培環(huán)路定理進(jìn)行修正由由 D0)(tDJ而由而由JH發(fā)生矛盾發(fā)生矛盾在時(shí)變的情況下不適用在時(shí)變的情

5、況下不適用0)(HJ0tJ將將 修正為：修正為： JHtDJH矛盾解決矛盾解決時(shí)變電場(chǎng)會(huì)激發(fā)磁場(chǎng)時(shí)變電場(chǎng)會(huì)激發(fā)磁場(chǎng)全電流定律：全電流定律：tDJH 微分形式微分形式d() dlsDHlJSt 積分形式積分形式 全電流定律全電流定律揭示不僅傳導(dǎo)電流激發(fā)磁場(chǎng)，變化的電場(chǎng)揭示不僅傳導(dǎo)電流激發(fā)磁場(chǎng)，變化的電場(chǎng)也可以激發(fā)磁場(chǎng)。它與變化的磁場(chǎng)激發(fā)電場(chǎng)形成自然界的一也可以激發(fā)磁場(chǎng)。它與變化的磁場(chǎng)激發(fā)電場(chǎng)形成自然界的一個(gè)對(duì)偶關(guān)系。個(gè)對(duì)偶關(guān)系。tDJd2. 位移電流密度位移電流密度q 電位移矢量隨時(shí)間的變化率，能像電電位移矢量隨時(shí)間的變化率，能像電流一樣產(chǎn)生磁場(chǎng)，故稱(chēng)流一樣產(chǎn)生磁場(chǎng)，故稱(chēng)“位移電流位移電流”。注

6、：注：在絕緣介質(zhì)中，無(wú)傳導(dǎo)電流，但有位移電流；在絕緣介質(zhì)中，無(wú)傳導(dǎo)電流，但有位移電流； 在理想導(dǎo)體中，無(wú)位移電流，但有傳導(dǎo)電流；在理想導(dǎo)體中，無(wú)位移電流，但有傳導(dǎo)電流； 在一般介質(zhì)中，既有傳導(dǎo)電流，又有位移電流。在一般介質(zhì)中，既有傳導(dǎo)電流，又有位移電流。q 位移電流只表示電場(chǎng)的變化率，與傳位移電流只表示電場(chǎng)的變化率，與傳導(dǎo)電流不同，它不產(chǎn)生熱效應(yīng)。導(dǎo)電流不同，它不產(chǎn)生熱效應(yīng)。q 位移電流的引入是建立麥克斯韋方程組的至關(guān)重要的一步，位移電流的引入是建立麥克斯韋方程組的至關(guān)重要的一步，它揭示了時(shí)變電場(chǎng)產(chǎn)生磁場(chǎng)這一重要的物理概念。它揭示了時(shí)變電場(chǎng)產(chǎn)生磁場(chǎng)這一重要的物理概念。dJ例例 1 已知已知 海

7、水的電導(dǎo)率為海水的電導(dǎo)率為4S/m，相對(duì)介電常數(shù)為，相對(duì)介電常數(shù)為81，求頻率為，求頻率為1MHz時(shí)，時(shí)，位移電流位移電流振幅與振幅與傳導(dǎo)電流傳導(dǎo)電流振幅的比值。振幅的比值。解：解：設(shè)電場(chǎng)隨時(shí)間作正弦變化，表示為設(shè)電場(chǎng)隨時(shí)間作正弦變化，表示為則位移電流密度為則位移電流密度為其振幅值其振幅值為為傳導(dǎo)電流的振幅值為傳導(dǎo)電流的振幅值為故故tEeEmxcostEetDJmrxdsin0mmrdmEEJ30105 . 4mmcmEEJ4310125. 1cmdmJJcos()A/mxmHe Htkz式中的式中的 k 為常數(shù)。試求：位移電流密度和電場(chǎng)強(qiáng)度。為常數(shù)。試求：位移電流密度和電場(chǎng)強(qiáng)度。例例 2 自

8、由空間的磁場(chǎng)強(qiáng)度為自由空間的磁場(chǎng)強(qiáng)度為 解解 自由空間的傳導(dǎo)電流密度為自由空間的傳導(dǎo)電流密度為0，故由式，故由式 , 得得DHt2()cos()sin()A/mdxyzxxxyymymDJHeeee HtxyzHeeHtkzzze kHtkz 000011dsin()dcos()V/mymymDDEte kHtkzttkeHtkz 例例 3 銅的電導(dǎo)率銅的電導(dǎo)率 、 相對(duì)介電常數(shù)相對(duì)介電常數(shù) 。設(shè)銅中的傳導(dǎo)。設(shè)銅中的傳導(dǎo)電流密度為電流密度為 。試證明：在無(wú)線電頻率范圍內(nèi)，銅中的。試證明：在無(wú)線電頻率范圍內(nèi)，銅中的位移電流與傳導(dǎo)電流相比是可以忽略的。位移電流與傳導(dǎo)電流相比是可以忽略的。75.8

9、10 S/m1r2cosA/mxmJe Jt通常所說(shuō)的無(wú)線電頻率是指通常所說(shuō)的無(wú)線電頻率是指 f = 300MHz以下的頻率范圍，即使擴(kuò)展到極高以下的頻率范圍，即使擴(kuò)展到極高頻段（頻段（f = 30GHz300GHz），從上面的關(guān)系式看出比值），從上面的關(guān)系式看出比值Jdm/Jm也是很小的，也是很小的，故可忽略銅中的位移電流。故可忽略銅中的位移電流。 解：解：銅中存在時(shí)變電磁場(chǎng)時(shí)，位移電流密度為銅中存在時(shí)變電磁場(chǎng)時(shí)，位移電流密度為0dmrmJE 位移電流密度的振幅值為位移電流密度的振幅值為12130721 8.854 109.58 105.8 10dmrmmmmmJEfEfJEE 000(co

10、s)sindrrxmxrmDEJe EteEtttt 而傳導(dǎo)電流密度的振幅值為而傳導(dǎo)電流密度的振幅值為mmJE7-2 麥克斯韋方程麥克斯韋方程d() dddd0ddlSlSSSVDHlJStBElStBSDSV VSVSJdd麥克斯韋方程組麥克斯韋方程組 宏觀電磁現(xiàn)象所遵循的基本規(guī)律，是電磁場(chǎng)宏觀電磁現(xiàn)象所遵循的基本規(guī)律，是電磁場(chǎng) 的基本方程的基本方程 7.2.1 麥克斯韋方程組的積分形式麥克斯韋方程組的積分形式DBtBEtDJH07.2.2 麥克斯韋方程組的微分形式麥克斯韋方程組的微分形式麥克斯韋第一方程，表明傳導(dǎo)電流和變麥克斯韋第一方程，表明傳導(dǎo)電流和變化的電場(chǎng)都能產(chǎn)生磁場(chǎng)，是全電流定律化

11、的電場(chǎng)都能產(chǎn)生磁場(chǎng)，是全電流定律麥克斯韋第二方程，表明變化的麥克斯韋第二方程，表明變化的磁場(chǎng)產(chǎn)生電場(chǎng)，是電磁感應(yīng)定律磁場(chǎng)產(chǎn)生電場(chǎng)，是電磁感應(yīng)定律麥克斯韋第三方程表明磁場(chǎng)是無(wú)散場(chǎng)，麥克斯韋第三方程表明磁場(chǎng)是無(wú)散場(chǎng)，磁力線總是閉合曲線，是磁通連續(xù)性磁力線總是閉合曲線，是磁通連續(xù)性原理原理麥克斯韋第四方程，表明電麥克斯韋第四方程，表明電荷產(chǎn)生電場(chǎng)，是高斯定律荷產(chǎn)生電場(chǎng)，是高斯定律 時(shí)變電磁場(chǎng)是時(shí)變電磁場(chǎng)是有旋有散場(chǎng)有旋有散場(chǎng)，在無(wú)源區(qū)則是，在無(wú)源區(qū)則是有旋無(wú)散場(chǎng)有旋無(wú)散場(chǎng)。電場(chǎng)線和磁。電場(chǎng)線和磁場(chǎng)線互相交鏈，自行閉合，從而在空間形成電磁波。從第一、二兩方場(chǎng)線互相交鏈，自行閉合，從而在空間形成電磁波。

12、從第一、二兩方程還看出，時(shí)變電場(chǎng)和磁場(chǎng)在空間是處處互相垂直的。程還看出，時(shí)變電場(chǎng)和磁場(chǎng)在空間是處處互相垂直的。7.2.3 媒質(zhì)的本構(gòu)關(guān)系媒質(zhì)的本構(gòu)關(guān)系 代入麥克斯韋方程組中，有：代入麥克斯韋方程組中，有：0/EHEtHEtHE )(0)()()(EHHtEEtEH限定形式的麥克斯韋方程限定形式的麥克斯韋方程（均勻媒質(zhì)）（均勻媒質(zhì)）為完整描述電磁場(chǎng)的特性，還必須要有反映為完整描述電磁場(chǎng)的特性，還必須要有反映媒質(zhì)的本構(gòu)關(guān)系媒質(zhì)的本構(gòu)關(guān)系的方程和的方程和電電荷及電流關(guān)系荷及電流關(guān)系的方程的方程, , , DEBHJEJt q在離開(kāi)輻射源（如天線）的無(wú)源空間中，電荷密度和電流密度矢量為在離開(kāi)輻射源（如

13、天線）的無(wú)源空間中，電荷密度和電流密度矢量為零，電場(chǎng)和磁場(chǎng)仍然可以相互激發(fā)，從而在空間形成電磁振蕩并傳播，零，電場(chǎng)和磁場(chǎng)仍然可以相互激發(fā)，從而在空間形成電磁振蕩并傳播，這就是電磁波。這就是電磁波。q時(shí)變電場(chǎng)的激發(fā)源除了電荷以外，還有變化的磁場(chǎng)；而時(shí)變磁場(chǎng)時(shí)變電場(chǎng)的激發(fā)源除了電荷以外，還有變化的磁場(chǎng)；而時(shí)變磁場(chǎng)的激發(fā)源除了傳導(dǎo)電流以外，還有變化的電場(chǎng)。電場(chǎng)和磁場(chǎng)互為的激發(fā)源除了傳導(dǎo)電流以外，還有變化的電場(chǎng)。電場(chǎng)和磁場(chǎng)互為激發(fā)源，相互激發(fā)。激發(fā)源，相互激發(fā)。q時(shí)變電磁場(chǎng)的電場(chǎng)和磁場(chǎng)不再時(shí)變電磁場(chǎng)的電場(chǎng)和磁場(chǎng)不再相互獨(dú)立，而是相互關(guān)聯(lián)，構(gòu)相互獨(dú)立，而是相互關(guān)聯(lián)，構(gòu)成一個(gè)整體成一個(gè)整體 電磁場(chǎng)。電電磁

14、場(chǎng)。電場(chǎng)和磁場(chǎng)分別是電磁場(chǎng)的兩個(gè)場(chǎng)和磁場(chǎng)分別是電磁場(chǎng)的兩個(gè)分量。分量。q在無(wú)源空間中，兩個(gè)旋度方程分別為在無(wú)源空間中，兩個(gè)旋度方程分別為tDHtBE, 可以看到兩個(gè)方程的右邊相差一個(gè)負(fù)號(hào)，而正是這個(gè)負(fù)號(hào)使得電場(chǎng)和磁可以看到兩個(gè)方程的右邊相差一個(gè)負(fù)號(hào)，而正是這個(gè)負(fù)號(hào)使得電場(chǎng)和磁場(chǎng)構(gòu)成一個(gè)相互激勵(lì)又相互制約的關(guān)系。當(dāng)磁場(chǎng)減小時(shí)，電場(chǎng)的漩渦源為正，場(chǎng)構(gòu)成一個(gè)相互激勵(lì)又相互制約的關(guān)系。當(dāng)磁場(chǎng)減小時(shí)，電場(chǎng)的漩渦源為正，電場(chǎng)將增大；而當(dāng)電場(chǎng)增大時(shí)，使磁場(chǎng)增大，磁場(chǎng)增大反過(guò)來(lái)又使電場(chǎng)減小。電場(chǎng)將增大；而當(dāng)電場(chǎng)增大時(shí)，使磁場(chǎng)增大，磁場(chǎng)增大反過(guò)來(lái)又使電場(chǎng)減小。小結(jié)小結(jié)： 麥克斯韋方程適用范圍麥克斯韋方程適用范圍

15、：一切宏觀電磁現(xiàn)象一切宏觀電磁現(xiàn)象電磁場(chǎng)電磁場(chǎng)(EM)麥克斯韋方程組麥克斯韋方程組時(shí)變場(chǎng)時(shí)變場(chǎng)靜態(tài)場(chǎng)靜態(tài)場(chǎng)緩變場(chǎng)緩變場(chǎng)迅變場(chǎng)迅變場(chǎng)準(zhǔn)靜電場(chǎng)準(zhǔn)靜電場(chǎng)(EQS)準(zhǔn)靜磁場(chǎng)準(zhǔn)靜磁場(chǎng)(MQS)靜磁場(chǎng)靜磁場(chǎng)(MS)0t0t0tD0tB靜電場(chǎng)靜電場(chǎng)(ES)恒定電場(chǎng)恒定電場(chǎng)(SS)dd(sin)ddcoscmmuiCCUtttCUt=sinmUtDEd 解：解：( 1 ) 導(dǎo)線中的傳導(dǎo)電流為導(dǎo)線中的傳導(dǎo)電流為忽略邊緣效應(yīng)時(shí)，間距為忽略邊緣效應(yīng)時(shí)，間距為d的兩平行板之間的電的兩平行板之間的電場(chǎng)為場(chǎng)為E = u / d ，則，則 sinmuUt 例例 1 正弦交流電壓源正弦交流電壓源 連接到平行板電容器的兩個(gè)極連

16、接到平行板電容器的兩個(gè)極板上，如圖所示。板上，如圖所示。(1) 證明電容器兩極板間的位移電流與連接導(dǎo)線中的傳證明電容器兩極板間的位移電流與連接導(dǎo)線中的傳導(dǎo)電流相等；導(dǎo)電流相等；(2)求導(dǎo)線附近距離連接導(dǎo)線為求導(dǎo)線附近距離連接導(dǎo)線為r 處的磁場(chǎng)強(qiáng)度。處的磁場(chǎng)強(qiáng)度。CPricu平行板電容器與交平行板電容器與交流電壓源相接流電壓源相接d2cHlrH與閉合線鉸鏈的只有導(dǎo)線中的傳導(dǎo)電流與閉合線鉸鏈的只有導(dǎo)線中的傳導(dǎo)電流 ，故得，故得coscmiC Ut2cosmrHCUt (2) 以以 r 為半徑作閉合曲線為半徑作閉合曲線C，由于連接導(dǎo)線本身的軸對(duì)稱(chēng)性，使得沿，由于連接導(dǎo)線本身的軸對(duì)稱(chēng)性，使得沿閉合線的

17、磁場(chǎng)相等，故閉合線的磁場(chǎng)相等，故0dcoscosmdmcSSUDiJdSSt SC Utitd式中的式中的S0為極板的面積，而為極板的面積，而0SCd為平行板電容器的電容。為平行板電容器的電容。則極板間的位移電流為則極板間的位移電流為cos2mCUHe Hetr 解：解： 是電磁場(chǎng)的場(chǎng)矢量，應(yīng)滿足麥克斯韋方程組。因此，利用麥克斯韋是電磁場(chǎng)的場(chǎng)矢量，應(yīng)滿足麥克斯韋方程組。因此，利用麥克斯韋方程組可以確定方程組可以確定 k 與與 之間所滿足的之間所滿足的關(guān)系，以及與關(guān)系，以及與 相應(yīng)的其它場(chǎng)矢量。相應(yīng)的其它場(chǎng)矢量。EEcos()mykEBetkz對(duì)時(shí)間對(duì)時(shí)間 t 積分，得積分，得00cos()si

18、n()xyyyEeeEtkze kEtkzzz ()xyzxxBEeeee Etxyz 0cos() V/mxEe Etkz(0) 例例 2 在無(wú)源在無(wú)源 的電介質(zhì)的電介質(zhì) 中，若已知電中，若已知電場(chǎng)強(qiáng)度矢量場(chǎng)強(qiáng)度矢量 ，式中的式中的E0為振幅、為振幅、為角為角頻率、頻率、k為相位常數(shù)。試確定為相位常數(shù)。試確定k與與 之間所滿足的關(guān)系，之間所滿足的關(guān)系，并求出與并求出與 相相應(yīng)的其它場(chǎng)矢量。應(yīng)的其它場(chǎng)矢量。(00)J、Esin()xxxmDDeeEtkztt DHt由由22k BH=cos()mykEHetkzDEcos()xmDeEtkz以上各個(gè)場(chǎng)矢量都應(yīng)滿足麥克斯韋方程，將以上得到的以上各

19、個(gè)場(chǎng)矢量都應(yīng)滿足麥克斯韋方程，將以上得到的 H 和和 D代入式代入式2sin()xyzymxxxyzeeeHk EHeetkzxyzzHHH 愛(ài)因斯坦愛(ài)因斯坦（1879-1955）在他所著的）在他所著的“物理學(xué)演變物理學(xué)演變”一書(shū)中關(guān)于麥一書(shū)中關(guān)于麥克斯韋方程的一段評(píng)述：克斯韋方程的一段評(píng)述：“ 這個(gè)方程的提出是牛頓時(shí)代以來(lái)物理學(xué)上這個(gè)方程的提出是牛頓時(shí)代以來(lái)物理學(xué)上的一個(gè)的一個(gè)重要事件重要事件，它是關(guān)于場(chǎng)的，它是關(guān)于場(chǎng)的定量定量數(shù)學(xué)描述，方程所包含的意義比數(shù)學(xué)描述，方程所包含的意義比我們指出的要豐富得多。在簡(jiǎn)單的形式下隱藏著我們指出的要豐富得多。在簡(jiǎn)單的形式下隱藏著深?yuàn)W深?yuàn)W的內(nèi)容，這些內(nèi)的內(nèi)

20、容，這些內(nèi)容只有容只有仔細(xì)仔細(xì)的研究才能顯示出來(lái)，方程是表示場(chǎng)的的研究才能顯示出來(lái)，方程是表示場(chǎng)的結(jié)構(gòu)結(jié)構(gòu)的定律。它不的定律。它不像牛頓定律那樣，把此處發(fā)生的事件與彼處的條件聯(lián)系起來(lái)，而是把像牛頓定律那樣，把此處發(fā)生的事件與彼處的條件聯(lián)系起來(lái)，而是把此處此處的的現(xiàn)在現(xiàn)在的場(chǎng)只與最的場(chǎng)只與最鄰近鄰近的剛的剛過(guò)去過(guò)去的場(chǎng)發(fā)生聯(lián)系。假使我們已知的場(chǎng)發(fā)生聯(lián)系。假使我們已知此此處處的的現(xiàn)在現(xiàn)在所發(fā)生的事件，藉助這些方程便可所發(fā)生的事件，藉助這些方程便可預(yù)測(cè)預(yù)測(cè)在在空間空間稍為遠(yuǎn)一些，稍為遠(yuǎn)一些，在在時(shí)間時(shí)間上稍為遲一些所發(fā)生的事件上稍為遲一些所發(fā)生的事件”。 麥克斯韋方程除了對(duì)于麥克斯韋方程除了對(duì)于科學(xué)技術(shù)科學(xué)技術(shù)的發(fā)展具有的發(fā)展具有重大重大意義外，對(duì)于意義外，對(duì)于人類(lèi)歷史人類(lèi)歷史的進(jìn)程也起了的進(jìn)程也起了重要重要作用。作用。 正如美國(guó)著名的物理學(xué)家弗曼在他所著的正如美國(guó)著名的物理學(xué)家弗曼在他所著的“ 弗曼物理學(xué)講義弗曼物理學(xué)講義 ”中寫(xiě)道中寫(xiě)道“ 從人類(lèi)歷史的漫長(zhǎng)遠(yuǎn)景來(lái)看從人類(lèi)歷