1、固體吸附動(dòng)力學(xué)模型第1頁，共14頁，2022年，5月20日，9點(diǎn)34分，星期二準(zhǔn)一級(jí)動(dòng)力學(xué)模型準(zhǔn)二級(jí)動(dòng)力學(xué)模型報(bào)告內(nèi)容W-M動(dòng)力學(xué)模型Bangham 孔道擴(kuò)散模型基本概念第2頁，共14頁，2022年，5月20日，9點(diǎn)34分，星期二基本概念 動(dòng)力學(xué)： 1、是研究各種因素對(duì)化學(xué)反應(yīng)速率影響的規(guī)律； 2、研究化學(xué)反應(yīng)過程經(jīng)歷的具體步驟即所謂反應(yīng)機(jī)理； 3、是探索將熱力學(xué)計(jì)算得到的可能性變?yōu)楝F(xiàn)實(shí)性； 4、將實(shí)驗(yàn)測定的化學(xué)反應(yīng)系統(tǒng)宏觀量間的關(guān)系通過經(jīng)驗(yàn) 公式關(guān)聯(lián)起來。第3頁，共14頁，2022年，5月20日，9點(diǎn)34分，星期二動(dòng)力學(xué)模型： 以動(dòng)力學(xué)為理論基礎(chǔ)，結(jié)合具體的實(shí)際或者虛擬的課題而作的有形或者是

2、無形的模型。 固體吸附劑對(duì)溶液中溶質(zhì)的吸附動(dòng)力學(xué)過程可用準(zhǔn)一級(jí)、準(zhǔn)二級(jí)、韋伯-莫里斯內(nèi)擴(kuò)散模型和班厄姆孔隙擴(kuò)散模型來進(jìn)行描述。第4頁，共14頁，2022年，5月20日，9點(diǎn)34分，星期二準(zhǔn)一級(jí)動(dòng)力學(xué)模型 基于固體吸附量的Lagergren（拉格爾格倫）一級(jí)速率方程是最為常見的，應(yīng)用于液相的吸附動(dòng)力學(xué)方程，模型公式如下： q e(mgg-1)表示平衡吸附量，q t 表示時(shí)間為t時(shí)的吸附量， K f表示一級(jí)吸附速率常數(shù)。第5頁，共14頁，2022年，5月20日，9點(diǎn)34分，星期二以log（q e-q t）對(duì)t作圖，如果能得到一條直線，說明其吸附機(jī)理符合準(zhǔn)一級(jí)動(dòng)力學(xué)模型。第6頁，共14頁，2022年

3、，5月20日，9點(diǎn)34分，星期二準(zhǔn)二級(jí)動(dòng)力學(xué)模型 是基于假定吸附速率受化學(xué)吸附機(jī)理的控制，這種化學(xué)吸附涉及到吸附劑與吸附質(zhì)之間的電子共用或電子轉(zhuǎn)移。 動(dòng)力學(xué)模型公式： q e表示平衡吸附量，q t 表示時(shí)間為t時(shí)的吸附 K f表示二級(jí)吸附速率常數(shù)。第7頁，共14頁，2022年，5月20日，9點(diǎn)34分，星期二根據(jù)線性擬合判定系數(shù)R2 判斷是否符合第8頁，共14頁，2022年，5月20日，9點(diǎn)34分，星期二W-M動(dòng)力學(xué)模型Weber and Morris模型常用來分析反應(yīng)中的控制步驟，求出吸附劑的顆粒內(nèi)擴(kuò)散速率常數(shù)。C是涉及到厚度、邊界層的常數(shù)。kip是內(nèi)擴(kuò)散率常數(shù)。qt對(duì)t1/2作圖是直線且經(jīng)過

4、原點(diǎn)，說明內(nèi)擴(kuò)散由單一速率控制。第9頁，共14頁，2022年，5月20日，9點(diǎn)34分，星期二材料的吸附過程分為吸附劑表面吸附和孔道緩慢擴(kuò)散兩個(gè)吸附過程； 直線都不經(jīng)過原點(diǎn)，說明內(nèi)擴(kuò)散不是控制吸附過程的唯一步驟。第10頁，共14頁，2022年，5月20日，9點(diǎn)34分，星期二Bangham 孔道擴(kuò)散模型 在吸附過程中Bangham（班厄姆）方程常被用來描述孔道擴(kuò)散機(jī)理。第11頁，共14頁，2022年，5月20日，9點(diǎn)34分，星期二當(dāng)線性擬合得到較好直線，擬合系數(shù)R2 大于0.99時(shí)表示此孔道擴(kuò)散模型能較好的表示實(shí)際吸附情況。第12頁，共14頁，2022年，5月20日，9點(diǎn)34分，星期二Arrhenius（阿侖尼烏斯） equationElovich（葉諾維奇） equation第13頁，共1