本講座關(guān)于微帶天線設(shè)計(jì)理論取自“微帶天線”（美I.J.鮑爾P.布哈蒂亞著，梁聯(lián)倬等譯，1985年電子工業(yè)出版社），雖然最新資料沒有反映，但基本概念仍是有用的。國內(nèi)也有幾本微帶天線的書，很多內(nèi)容也取自鮑爾的著作，故本講座關(guān)于微帶天線設(shè)計(jì)理論部分就參考鮑爾一書。至于本講座后面推薦的微帶天線設(shè)計(jì)軟件是否用了鮑爾的有關(guān)公式，我們并不十分關(guān)心，比如Sonnet軟件依據(jù)的是矩量法。不同的設(shè)計(jì)軟件有不同的特色，所依據(jù)的設(shè)計(jì)公式、方法有差別，有興趣的讀者最好參閱相關(guān)的文獻(xiàn)。第三講微帶天線設(shè)計(jì)1天線舉例天線大體可分為線天線和口徑天線兩類。移動(dòng)通信用的VHF、UHF天線，大多是以對稱振子為基礎(chǔ)而發(fā)展的各種型式的線天線，衛(wèi)星地面站接收衛(wèi)星信號大多用拋物面天線（口徑天線）。天線的特征與天線的形狀、大小及構(gòu)成材料有關(guān)。天線的大小一般以天線發(fā)射或接收電磁波的波長來計(jì)量。因?yàn)楣ぷ饔诓ㄩL=2m的長為1m的偶極子天線的輻射特性與工作于波長=2cm的長為1cm的偶極子天線是相同的。2描述天線特性的主要參數(shù)與天線方向性有關(guān)參數(shù)：方向性函數(shù)或方向圖離開天線一定距離處，描述天線輻射的電磁場強(qiáng)度在空間的相對分布的數(shù)學(xué)表達(dá)式，稱為天線的方向性函數(shù)；把方向性函數(shù)用圖形表示出來，就是方向圖。最大輻射波束通常稱為方向圖的主瓣。主瓣旁邊的幾個(gè)小的波束叫旁瓣。為了方便對各種天線的方向圖進(jìn)行比較，就需要規(guī)定一些表示方向圖特性的參數(shù)，這些參數(shù)有：天線增益G（或方向性GD）、波束寬度（或主瓣寬度）、旁瓣電平等。2．天線效率3．極化特性4．頻帶寬度5．輸入阻抗b圖8-33波束寬度與旁瓣電平實(shí)際天線的輻射功率有時(shí)并不限制在一個(gè)波束中，在一個(gè)波束內(nèi)也非均勻分布。在波束中心輻射強(qiáng)度最大，偏離波束中心，輻射強(qiáng)度減小。輻射強(qiáng)度減小到3db時(shí)的立體角即定義為B。波束寬度B與立體角B關(guān)系為旁瓣電平旁瓣電平是指主瓣最近且電平最高的第一旁瓣電平，一般以分貝表示。方向圖的旁瓣區(qū)一般是不需要輻射的區(qū)域，其電平應(yīng)盡可能的低。5天線效率與輻射電阻6極化特性、頻帶寬度與輸入阻抗極化特性是指天線在最大輻射方向上電場矢量的方向隨時(shí)間變化的規(guī)律。按天線所輻射的電場的極化形式，可將天線分為線極化天線、圓極化天線和橢圓極化天線。線極化又可分為水平極化和垂直極化；圓極化和橢圓極化都可分為左旋和右旋。輸入阻抗與電壓駐波比：天線的輸入阻抗等于傳輸線的特性阻抗，才能使天線獲得最大功率。當(dāng)天線工作頻率偏離設(shè)計(jì)頻率時(shí)，天線與傳輸線的匹配變壞，致使傳輸線上電壓駐波比增大，天線效率降低。因此在實(shí)際應(yīng)用中，還引入電壓駐波比參數(shù)，并且駐波比不能大于某一規(guī)定值。天線的電參數(shù)都與頻率有關(guān)，當(dāng)工作頻率偏離設(shè)計(jì)頻率時(shí)，往往要引起天線參數(shù)的變化。當(dāng)工作頻率變化時(shí)，天線的有關(guān)電參數(shù)不應(yīng)超出規(guī)定的范圍，這一頻率范圍稱為頻帶寬度，簡稱為天線的帶寬。7微帶天線的優(yōu)缺點(diǎn)及應(yīng)用同常規(guī)的微波天線相比，微帶天線具有一些優(yōu)點(diǎn)。因而，在大約從100MHz到50GHz的寬頻帶上獲得了大量的應(yīng)用。與通常的微波天線相比，微帶天線的一些主要優(yōu)點(diǎn)是：重量輕、體積小、剖面薄的平面結(jié)構(gòu)，可以做成共形天線；制造成本低，易于大量生產(chǎn)；可以做得很薄，因此，不擾動(dòng)裝載的宇宙飛船的空氣動(dòng)力學(xué)性能；無需作大的變動(dòng)，天線就能很容易地裝在導(dǎo)彈、火箭和衛(wèi)星上；天線的散射截面較?。簧陨愿淖凁侂娢恢镁涂梢垣@得線極化和圓極化（左旋和右旋）；比較容易制成雙頻率工作的天線；不需要背腔；微帶天線適合于組合式設(shè)計(jì)（固體器件，如振蕩器、放大器、可變衰減器、開關(guān)、調(diào)制器、混頻器、移相器等可以直接加到天線基片上）；饋線和匹配網(wǎng)絡(luò)可以和天線結(jié)構(gòu)同時(shí)制作。9微帶天線的優(yōu)缺點(diǎn)及應(yīng)用但是，與通常的微波天線相比，微帶天線也有一些缺點(diǎn)：頻帶窄；有損耗，因而增益較低；大多數(shù)微帶天線只向半空間輻射；最大增益實(shí)際上受限制（約為20dB）；饋線與輻射元之間的隔離差；端射性能差；可能存在表面波；功率容量較低。但是有一些辦法可以減小某些缺點(diǎn)。例如，只要在設(shè)計(jì)和制造過程中特別注意就可抑制或消除表面波。10微帶天線的應(yīng)用在許多實(shí)際設(shè)計(jì)中，微帶天線的優(yōu)點(diǎn)遠(yuǎn)遠(yuǎn)超過它的缺點(diǎn)。在一些顯要的系統(tǒng)中已經(jīng)應(yīng)用微帶天線的有：移動(dòng)通信；衛(wèi)星通訊；多普勒及其它雷達(dá)；無線電測高計(jì)；指揮和控制系統(tǒng)；導(dǎo)彈遙測；武器信管；便攜裝置；環(huán)境檢測儀表和遙感；復(fù)雜天線中的饋電單元；衛(wèi)星導(dǎo)航接收機(jī)；生物醫(yī)學(xué)輻射器。這些絕沒有列全，隨著對微帶天線應(yīng)用可能性認(rèn)識的提高，微帶天線的應(yīng)用場合將繼續(xù)增多。11微帶行波天線微帶行波天線（MTA）是由基片、在基片一面上的鏈形周期結(jié)構(gòu)或普通的長TEM波傳輸線（也維持一個(gè)TE模）和基片另一面上的地板組成。TEM波傳輸線的末端接匹配負(fù)載，當(dāng)天線上維持行波時(shí)，可從天線結(jié)構(gòu)設(shè)計(jì)上使主波束位于從邊射到端射的任意方向。圖3-5微帶行波天線13微帶縫隙天線微帶縫隙天線由微帶饋線和開在地板上的縫隙組成?？p隙可以是矩形（寬的或窄的），圓形或環(huán)形。窄縫圓環(huán)縫寬縫圓貼片縫圖3-6微帶縫隙天線14微帶天線饋電大多數(shù)微帶天線只在介質(zhì)基片的一面上有輻射單元，因此，可以用微帶天線或同軸線饋電。因?yàn)樘炀€輸入阻抗不等于通常的50傳輸線阻抗，所以需要匹配。匹配可由適當(dāng)選擇饋電的位置來做到。但是，饋電的位置也影響輻射特性。圖3-7微帶線饋電的天線圖3-9同軸饋電的微帶天線15微帶饋電模擬對于微帶饋電，用惠更斯原理可以把饋源模擬為貼在磁壁上沿z方向的電流帶。在薄的微帶線中，除了饋線的極鄰近區(qū)域外，在貼片邊界上的任何地方，這個(gè)電流都很小。在理想的情況下，可假定饋源是一個(gè)恒定電流的均勻電流帶，如圖3-8所圖3-8微帶天線的饋電模擬示。邊緣效應(yīng)要求電流帶的寬度等于饋線的有效寬度，饋線對微帶天線輸入阻抗的影響表現(xiàn)為增加了一個(gè)感抗分量，此感抗可以由電流帶的尺寸來計(jì)算。17同軸線饋電各種同軸激勵(lì)示于圖3-。在所有的情況中，同軸插座安裝在印制電路板的背面，而同軸線內(nèi)導(dǎo)體接在天線導(dǎo)體上。對指定的模，同軸插座的位置可由經(jīng)驗(yàn)去找，以便產(chǎn)生最好的匹配。使用N型同軸插座的典型微帶天線示于圖3-中。圖3-9同軸饋電的微帶天線18同軸饋電模擬根據(jù)惠更斯原理，同軸饋電可以用一個(gè)由底面流向頂面的電流圓柱帶來模擬。這個(gè)電流在地板上被環(huán)狀磁流帶圈起來，同軸線在地板上的開口則用電壁閉合。如果忽略磁流的貢獻(xiàn)，并假定電流在圓柱上是均勻的，則可進(jìn)一步簡化。簡化到最理想的情況是，取出電流圓柱，用一電流帶代替，類似微帶饋電的情況。該帶可認(rèn)為是圓柱的中心軸，沿寬度方向鋪開并具有等效寬度的均勻電流帶，對于給定的饋電點(diǎn)和場模式，等效寬度可以根據(jù)計(jì)算與測量所得的阻抗軌跡一致性經(jīng)驗(yàn)地確定。一旦這個(gè)參數(shù)確定了，它就可以用在除饋電點(diǎn)在貼片邊緣上以外的任何饋電位置和任何頻率。當(dāng)饋電點(diǎn)在貼片邊緣上時(shí)，可以認(rèn)為，在貼片邊緣上的邊緣場使等效饋電寬度不同于它在天線內(nèi)部時(shí)的值。在矩形天線中，等效寬度為同軸饋線內(nèi)徑的五倍時(shí)，可給出良好的結(jié)果。圖3-10同軸線饋電的微帶天線19微帶天線的輻射原理以矩形微帶天線為例，用傳輸線模分析法介紹它的輻射原理。設(shè)輻射元的長為l，寬為w，介質(zhì)基片的厚度為h，現(xiàn)將輻射元、介質(zhì)基片和接地板視為一段長為l的微帶傳輸線，在傳輸線的兩端斷開形成開路。根據(jù)微帶傳輸線理論，由于基片厚度h<<，場沿h方向均勻分布。在最簡單的情況下，場沿寬度w方向也沒有變化，而僅在長度方向（l/2）有變化。在兩開路端的電場均可以分解為相對于接地板的垂直分量和水平分量，兩垂直分量方向相反，水平分量方向相同，因而在垂直于接地板的方向，兩水平分量電場所產(chǎn)生的遠(yuǎn)區(qū)場同相疊加，而兩垂直分量所產(chǎn)生的場反相相消。因此，兩開路端的水平分量可以等效為無限大平面上同相激勵(lì)的兩個(gè)縫隙。縫的電場方向與長邊垂直，并沿長邊w均勻分布?？p的寬度為lh，長度為w，兩縫間距為l/2。這就是說，微帶天線的輻射可以等效為由兩個(gè)縫隙所組成的二元陣列。矩形微帶天線開路端電場結(jié)構(gòu)場分布側(cè)視圖等效輻射縫隙21輻射場及方向函數(shù)圖8-44微帶天線方向圖圖8-43縫隙的輻射22輻射電阻Rr23矩形微帶天線的設(shè)計(jì)矩形貼片天線可用下述步驟進(jìn)行設(shè)計(jì)。確定介質(zhì)基片的介電系數(shù)與厚度原則：工作頻率f低于高次摸截止頻率f式中，c是真空中的光速；n=1，3，5，…（TEn模），或n=2，4，6…（TMn模）。對于TE1模，以duroid（r=2.32）和氧化鋁（r=10）為基片時(shí)，h/c（c為截止波長）的計(jì)算值分別為0.217和0.0833。因此，最低次TE模對于0.16cm厚的duroid基片，在約41GHz上可以激勵(lì)起來，對于0.0635cm厚的氧化鋁陶瓷基片，在約39GHz上可以激勵(lì)起來。計(jì)算表明，當(dāng)h/0>0.09（r

2.3的基片）和h/0>0.03（r

10的基片）時(shí)，表面波的激勵(lì)就相當(dāng)可觀了。因此，一般來說，在特定的應(yīng)用中，如果按照上面的表面波抑制條件來選擇基片，表面波的影響就可不必考慮。25單元寬度設(shè)計(jì)的第一步是選擇具有適當(dāng)厚度的合適的介質(zhì)基片。對于介質(zhì)基片厚度為h，天線工作頻率為fr以及有較高效率的輻射器，其實(shí)用寬度是 （3-30）式中，c是光速。