1一靜電場(chǎng)力所做的功

點(diǎn)電荷的電場(chǎng)2結(jié)論:

W僅與q0的始末位置有關(guān)，與路徑無(wú)關(guān).3

任意帶電體的電場(chǎng)結(jié)論：靜電場(chǎng)力做功，與路徑無(wú)關(guān).（點(diǎn)電荷的組合）4二靜電場(chǎng)的環(huán)路定理靜電場(chǎng)是保守場(chǎng)結(jié)論：沿閉合路徑一周，電場(chǎng)力作功為零；靜電場(chǎng)線(xiàn)不構(gòu)成閉合曲線(xiàn).5三電勢(shì)能

靜電場(chǎng)是保守場(chǎng)，靜電場(chǎng)力是保守力.

靜電場(chǎng)力所做的功就等于電荷電勢(shì)能增量的負(fù)值.電場(chǎng)力做正功，電勢(shì)能減少.6令

試驗(yàn)電荷q0在電場(chǎng)中某點(diǎn)的電勢(shì)能，在數(shù)值上等于把它從該點(diǎn)移到零勢(shì)能處?kù)o電場(chǎng)力所作的功.END7

1

真空中一半徑為R的半圓細(xì)環(huán)，均勻帶電Q.設(shè)無(wú)窮遠(yuǎn)處為電勢(shì)零點(diǎn)，求圓心O處的電勢(shì)U0

.若將一帶電荷量為q的點(diǎn)電荷從無(wú)窮遠(yuǎn)處移到圓心O處，求電場(chǎng)力做的功W.ROQq解8

2

試用靜電場(chǎng)的環(huán)路定理證明，電場(chǎng)線(xiàn)為一系列不均勻分布的平行直線(xiàn)的靜電場(chǎng)不存在.9證明作如圖閉合環(huán)路abcdE1E2ll但,故此類(lèi)靜電場(chǎng)不存在.END10一半徑為R的帶電球體，其電荷體密度分布為

(r≤R)，(r＞R)A為一常量．試求球體內(nèi)外的場(chǎng)強(qiáng)分布．解：在球內(nèi)取半徑為r、厚為dr的薄球殼，該殼內(nèi)所包含的電荷為在半徑為r的球面內(nèi)包含的總電荷為以該球面為高斯面，由高斯定理得11所以(r≤R)方向沿徑向，A>0時(shí)向外,A<0時(shí)向里在球體外作一半徑為r的同心高斯球面，由高斯定理得所以(r>R)方向沿徑向，

A>0時(shí)向外，A<0時(shí)向里．12

一個(gè)均勻帶電的球?qū)樱潆姾审w密度為，球?qū)觾?nèi)表面半徑為，外表面半為．

設(shè)無(wú)窮遠(yuǎn)處為電勢(shì)零點(diǎn)，求空腔內(nèi)任一點(diǎn)的電勢(shì)．解:由高斯定理可知空腔內(nèi)E＝0，故帶電球?qū)拥目涨皇堑葎?shì)區(qū)，各點(diǎn)電勢(shì)均為

.在球?qū)觾?nèi)取半徑為r→r＋dr的薄球?qū)樱潆姾蔀樵摫与姾稍谇蛐奶幃a(chǎn)生的電